Объемы и твердые тела

Объемы и твердые тела...... 166 [c.147]

Объемы и твердые тела [c.166]

Поскольку изменение объема при термическом расширении жидкостей и твердых тел весьма мало, то произведение pAv обычно незначительно по сравнению с АЕ и [c.41]

Особенности жидкого состояния вещества. Молекулы вещества В жидком состоянии расположены вплотную друг к другу, как и в твердом состоянии. Поэтому объем жидкости мало зависит от давления. Постоянство занимаемого объема является свойством, общим для жидких и твердых тел и отличающим их от газов, способных занимать любой предоставленный им объем. [c.83]

В твердых телах порядок расположения атомов определенный, закономерный, силы взаимного притяжения и отталкивания уравновешены и твердое тело сохраняет свою форму. Атомы кристаллических тел, располагаясь в объеме тела, образуют пространственные решетки - правильные геометрические формы кубы, призмы, ромбоэдры и октаэдры. [c.16]

Поверхностное натяжение представляет собой основную термодинамическую характеристику поверхностного слоя жидкостей и твердых тел на границе с различными фазами (газами, жидкостями, твердыми телами). Поверхностное натяжение обусловлено межмолекулярными (межатомными) взаимодействиями. Оно возникает потому, что на поверхности молекулы взаимодействуют не только с соседними молекулами данной фазы (как в ее объеме), но и с ближайшими молекулами соседней фазы. [c.330]

Выбор независимых переменных, а следовательно, и соответствующих этим переменным термодинамических потенциалов в большинстве случаев связан с условиями проведения эксперимента. Так, например, в качестве переменных, определяющих состояние жидкости или твердого тела, обычно выбирают температуру и давление. Для газов в качестве независимых переменных чаще предпочитают пользоваться температурой и объемом. Соответственно этому в теории газов наиболее употребительным из термодинамических потенциалов является энергия Гельмгольца F, а з теории жидкостей и твердых тел — энергия Гиббса G-- [c.9]

В гидромеханике рассматриваются макроскопические движения жидкостей и газов, а также силовое взаимодействие этих сред с твердыми телами. При этом, как правило, размеры рассматриваемых объемов жидкостей, газов и твердых тел оказываются несопоставимо большими по сравнению с размерами молекул и межмолекулярными расстояниями. Это естественно, поскольку межмолекулярные расстояния в жидкостях составляют всего Ю" —10" см и изменяются обратно пропорционально давлению, а длина свободного пробега молекул газа при атмосферном давлении 10" см. Поэтому обычно жидкости и газы воспринимаются как сплошные среды, масса которых непрерывно распределена по объему. Исключение составляют сильно разреженные газы. г [c.10]

Для любого вещества б>1, так как х положительно лишь для пустоты х=0 и, следовательно, е=1. У газов, плотность которых мала и число поляризующихся частиц в единице объема незначительно, в весьма близка к единице (например, для воздуха при нормальных условиях давления и температуры 8=1,00058). Для жидких и твердых тел е составляет единицы, десятки и даже более. [c.87]

Как уже отмечалось, система, выведенная из состояния равновесия и предоставленная при постоянных параметрах окружающей среды самой себе, через некоторое время вернется в равновесное состояние, соответствующее этим параметрам. Такое самопроизвольное (без внешнего воздействия) возвращение системы в состояние равновесия называется релаксацией, а промежуток времени, в течение которого система возвращается в состояние равновесия, называется временем релаксации. Для разных процессов оно различно если для установления равновесного давления в газе требуется всего 10 с, ТО ДЛЯ выравнивания температуры в объеме того же газа нужны десятки минут, а в объеме нагреваемого твердого тела — иногда несколько часов. [c.10]

Одной из важнейших характеристик деформированного твердого тела является тензор деформаций. В гидродинамике этот тензор почти не используется. Для жидкостей важна только одна характеристика деформаций — изменение объема. Для твердых тел существенно также и изменение формы, т. е. весь тензор деформаций. Тензор деформаций вводится путем сравнения длины любого элемента тела с его длиной в некотором идеальном состоянии, которое называют начальным . [c.309]

Излагая механику непрерывных систем, мы только составляли уравнения движения, ню не рассматривали их решений, так как для исследования колебаний струн, мембран, жидкостей и твердых тел потребовался бы целый том. В книге Слэтера и Франка этим вопросам посвящена почти половина всего объема. Эта книга написана легко, а местами даже элементарно и может служить введением в рассматриваемый предмет. Переход от дискретной струны к непрерывной в случае поперечных колебаний рассмотрен здесь в главе VII. [c.401]

Иными словами, объемные сдвиги в твердой фазе приводят к увеличению поверхностного натяжения, и твердое тело в любом напряженном состоянии с точки зрения термодинамики может рассматриваться как подвергнутое действию всестороннего давления (сжатия или растяжения) в объеме при одновременном изменении его поверхностного натяжения. [c.24]

В качестве рассматриваемого объема т выберем область, ограниченную в меридиональной полуплоскости линией 0-а-б- -1-1-2-2-в-О (рис. 4). Объем включает в себя жидкость и твердое тело (рабочее колесо и часть вала до сечения а—а), объемы которых равны соответственно т и т . [c.272]

Переходя от индивидуальной производной к сумме локальной и конвективной (по Эйлеру) и разбивая объемный интеграл на два, соответствующих объемам жидкости и твердого тела, получим [c.276]

Анализу процесса излучения при неравномерном температурном поле посвящен целый ряд работ [Л. 197, 79, 193, 139, 62, 51, 52, 57, 97, 28, 87, 186, 187, 192 и др.]. Неравномерность температурного поля в поперечном сечении потока газов определяется рядом факторов, к числу которых можно отнести объемность излучения потока газов соотношение и уровень температур газов и твердых тел, ограничивающих газовый объем эмиссионные характеристики потока газов характер поля тепловыделения в факеле конфигурация факела и относительная его ориентация в топочном объеме аэродинамическая структура газового потока. Неравномерность температурного поля вдоль потока газов также определяется многими факторами, к числу которых можно отнести характер поля тепловыделения по длине факела темп изменения температуры нагреваемых изделий по длине печи соотношение температур газов и поверхности нагрева и др. Учет всех этих факторов представляется весьма сложной задачей. [c.354]

Для газов величина удельной теплоемкости определяется так же, как и для жидких и твердых тел, однако она существенно зависит от того, каким образом осуществляется подвод теплоты к газу. Поэтому в том или ином процессе в качестве индекса теплоемкости ставится величина, которая остается постоянной в данном процессе, например Ср—теплоемкость при постоянном давлении, Сх, — теплоемкость при постоянном объеме и т. Д. [c.26]

Количество теплоты, поглощенной телом при изменении его состояния, зависит от способа, которым был осуществлен переход от одного состояния к другому. Соответственно, от способа нагревания тела зависит его теплоемкость. Обычно различают теплоемкость при постоянном объеме ( v) и теплоемкость при постоянном давлении (Ср). Для идеальных (точнее, термически совершенных газов) Ср- v=R, где R - универсальная газовая постоянная, равная 8,314 Дж/(моль К) или 1,986 кал/(моль К). У жидкостей и твердых.тел разница между Ср и Су сравнительно мала. При нормальных условиях теплоемкость воды равна 4,19-кДж/(кг К), теплоемкость воздуха при постоянном давлении 29,2 Дж/(моль К). [c.15]

Потребность в измерениях температуры с познавательной целью возникла лишь в середине XVI в. Чтобы производить такие измерения, можно было воспользоваться любой известной из наблюдений зависимостью какого-нибудь параметра от температуры. Еще Герону Александрийскому было известно свойство воздуха расширяться при нагревании, чем он объяснял стремление огня вверх. Изменение объема с изменением температуры при постоянном давлении у газов, в частности у воздуха, выражено более сильно, чем у жидких и твердых тел. На этой основе в 1592 г. Галилеем был предложен для сравнительных температурных исследований термоскоп, который состоял из стеклянного баллончика, заполненного воздухом и сообщающегося тонкой трубкой с сосудом, в котором была закрашенная жидкость (вода или спирт). Изменение температуры воздуха в баллончике сопровождалось изменением уровня закрашенной жидкости в трубке. Существенным недостатком этого первого из известных термометров являлась чувствительность к изменению атмосферного давления. [c.10]

Оставшееся в равенстве (45) третье слагаемое бг-5 выражает отличие перемещения элементарного объема деформируемой среды от перемещения того же объема абсолютно твердого тела и образует деформационное перемещение Рдеф, равное по условию симметрии тензора 5 [c.340]

Жидкости и газы ведут себя как упругие тела только в отношении изменения объема. Из двух элементарных деформаций — сжатия (растял<ения) и сдвига — только первая связана с изменением объема. Поэтому только в отношении деформаций сжатия и растяжения жидкости и газы ведут себя как упругие тела. Однако и в отношении этой деформации есть существенное различие в поведении жидкостей и газов, с одной стороны, и твердых тел — с другой. [c.497]

Из агрегатных состояний вещества два — жидкость и твердое тело — называются конденсированными. В этих состояниях тела представляют из себя совокупности (ансамбли) сильно взаимодействующих частиц (атомов, ядер, электронов и т. д.). Межатомные расстояния в таких телах устанавливаются так, чтобы силы притяжения и отталкивания были уравновещены, и поэтому конденсированные вещества оказывают большое сопротивление изменению объема. Те из них, которые помимо этого оказывают сильное сопротивление изменению формы, называют твердыми телами. [c.7]

Для многих реакций, в том числе для всех реакций между жидкими и твердыми телами, изменением объема системы можно пренебречь и закон Гесса можно применять без ограничительных условий р = onst, V = onst. Для химических реакций между газами это может оказаться неверным. [c.67]

Кроме указанных методов, основанных на взвешивании, для определения удельного объема v твердого тела применяется метод ареометра с постоянным объемом (точность до 0,1%), метод по-висания и др. [c.13]

В 1948 г. Л. Г. Лойцянский и А. И. Лурье включили в свой Курс теоретической механики главу Динамика точки и тела переменной массы . Тем же по существу методом, что и Космодемьянский, они выводят основные уравнения динамики системы и твердого тела переменной массы. Однако в качестве интересной иллюстрации применения теоремы количества движения к сплошным средам авторы курса возрождают также подход Л. Эйлера к вычислению реактивной силы водометного судна (и реактивного момента гидравлической турбины), примененный им в середине XVHI в. Изложение теоремы Эйлера в современной векторной форме привело авторов к формулировке главные векторы объемных и поверхностных сил и векторы количества движения масс жидкости, входящих и выходящих сквозь два каких-нибудь сечения трубы в единицу времени, направленные внутрь выделенного объема, образуют замкнутый многоугольник. Совершенно таким же методом, как в свое время Эйлер определял реактивную силу водомета, авторы получили для реактивной силы свободного снаряда выражение [c.242]

Известны три агрегатных состояния вещества газообразное, жидкое и твердое. Различие между ними определяется расстоянием между молекулами и атомами, составляющими вещество, и степенью их взаимодействия. Если силы взаимодействия малы, что бывает при больших расстояниях между молекулами, то нет препятствий для их независимого поступательного движения. При этом данное вещество может занимать какой угодно объем, что отвечает газообразному состоянию вен ества. Если молекулы потеряли способность к независимому перемещению из-за увеличения сил взаимодействия и не могут удалиться на значительное расстояние, то это свидетельствует об изменении состояния вещества. Обычно это происходит п 1и охлаждении газов и паров, когда из газов начинают образовываться жидкости и твердые тела. В жидком состоянии вещество начинает сильно сопротивляться изменению объема, но легко изменяет свою форму. В твердом состоянии молекулы и атомы теряют свою подвижность, фиксируются в определенном положении относительно друг друга в результате взаимодействия сил притяжения и отталкивания. Последние возникают при сближении молекул на очень малые расстояния. При переходе из жидкого состояния в твердое имеет место фиксированное положение молекул п атомов твердого тела в определенном порядке и образование кристаллической решетки (рис. 3). Почти все металлы тех1шческого значения имеют кубическую или гексагональную решетку. [c.10]

С ТОЧКИ зрения макромеханики жидкость и газ, так же, как и твердое тело, представляют собою некоторые сплошные среды с непрерывным, как правило, распределением в них основных физических величин. 1 Наряду с понятием отдельной частицы жидкой или газообразной среды, представляющим своеобразный аналог материальной точки общей механики, в механике жидкости или газа могут рассматриваться также совокупности этих частиц жидкие линии , жидкие поверхности и жидкие объемы . Следует особо пояснить понятие элементарного объема . [c.14]

Кроме упругости объема, в твердом теле существует упругость формы поэтому в нем могут распространяться волны двух типов продольные и поперечные. Акустические волны в твердых телах характеризуются либо смещением либо колебательными скоростями, либо тензорами деформации илп напряже ния [20]. Упругое смещение в твердом теле складывается из упругих смещени продольных и поперечных волн [c.162]

Назначение системы заключается в преобразовании теплоты в работу. Следовательно, рабочее тело должно обладать способностью реагировать на внешние тепловые воздействия значительным изменением своих размеров. Между тем способность к изменению объема у разных веществ весьма различна. Конденсированные тела (капельные жидкости и твердые тела) не могут служить рабочим телом, так как изменения их объема весьма незначительны (практически они объемоустойчивы). [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...