Деформация тела в целом

Деформацией тела или любой его части называют изменение формы и размеров под действием внешних сил,. Говоря о деформации, следует иметь в виду двойственность этого понятия. Будем в дальнейшем различать деформацию тела в целом и деформацию его бесконечно малой материальной точки (частицы). Если говорить о деформации тела в целом, то ее характеристиками будут линейные перемещения точек тела, характеризуемые вектором перемещений й (см. рис. 1.6). [c.28]

Теория деформаций изучает механическое изменение взаимного расположения множества точек сплошной среды, приводящее к изменению формы и размеров тела. Деформация тела возникает в результате действия внешних сил, магнитного и электрического полей, теплового расширения и приводит к возникновению напряжений. Для описания деформации тела в целом в качестве ее меры используются перемещения точек. Деформация тела в целом слагается из деформации ее материальных частиц. Для описания деформации частиц используются относительные удлинения и сдвиги. Они связаны между собой определенными дифференциальными зависимостями, выражающими условие того, что тело, сплошное до деформации, должно оставаться сплошным и после деформации. Как и напряжения, деформации изменяются при переходе от одной частицы к другой, образуя поле деформаций. Знание деформации тела необходимо для оценки его жесткости и определения напряжений. [c.63]

Итак, деформация тела в целом представляет собою результат наложения бесконечно большого числа чистых сдвигов для всех возможных систем скольжения гер. Чтобы вычислить эту деформацию, перейдем к составляющим тензора деформации относительно фиксированных осей а ,- по формулам преобразования компонент тензора второго ранга ( 7.1). Принимая направления га и Р за направления 1 и 2 новой системы координат, мы должны принять все еу равными нулю, кроме вц = Тогда [c.560]

Понятия о перемещении точки тела, о компонентах деформации и о повороте элемента в окрестности точки даны в 1.19 — 1.21. Напомним, что как составляющие перемещения и, v и w, так и компоненты деформации тела в окрестности его точки е , 1/1 бг. Уху, Ууг и ЯВЛЯЮТСЯ функциями координат точек тела. Задание функций и, v и w исчерпывающим образом характеризует деформацию тела в целом. Функции Ех, е ,..., полностью характеризуют деформацию в окрестности каждой точки, т. е. позволяют найти в ней относительную линейную деформацию вдоль любой оси, проходящей через рассматриваемую точку тела, и изменение угла между любыми двумя первоначально ортогональными осями, проходящими через эту точку. [c.453]

Вместе с тем, говоря о деформации тела в целом, мы характеризуем ее перемещениями точек р (. g картина деформации коптела и поворотами элемента тела сольной балки, вблизи этих точек. Так, например, [c.487]

В процессах с переменной массой рабочего тела понятие работы получает новое содержание. Не являясь системой с фиксированной постоянной массой (с фиксированным постоянным количеством частиц рабочего вещества), рабочее тело переменной массы заполняет физически фиксированную (т. е. ограниченную поверхностями внешних тел) рабочую полость с переменным или постоянным объемом и взаимодействует с внешней средой как единый физический объект. Как видно из анализа механизма миграционной деформации, при миграции теплоносителя через поверхность рабочей полости (через оболочку рабочего тела) происходит деформация сжатия или расширения элементов рабочего тела, т. е. производится миграционная работа, не обусловленная объемной деформацией тела в целом и, следовательно, совершающаяся независимо от перемещения внешних тел. [c.35]

Влияние свободной поверхности значительно важнее влияния границ зерен внутри тела, так как энергия свободной поверхности значительно больше энергии границ зерен внутри металла. В связи с этим изменения свойств свободной поверхности, например, ее шероховатости, химического состава и формы зерен поверхностного слоя и т. д., оказывают существенное влияние на процесс деформации тела в целом. [c.184]

Таким образом, максимальные перемещения точек и максимальные углы поворота волокон тела могут рассматриваться как характеристики деформации тела в целом, а компоненты деформации (или их функции — удлинения н сдвиги) — как характеристики деформации бесконечно малого объемного элемента. И те и другие характеристики представляют практический интерес, так как первыми определяется жесткость тела (его способность в целом сопротивляться деформации), а вторыми — его прочность (способность выдерживать без разрушения заданную нагрузку). [c.45]

Условия совместности Сен-Венана обеспечивают сплошность полученного таким способом односвязного тела. Но если приближаться к разрезу с двух различных сторон, то компоненты перемещения по (1.60) будут получаться различными. Пусть й+ и М" —значения вектора и, полученные при приближении к некоторой точке разреза с той или другой стороны. Условие неразрывности деформаций для тела в целом будет выполнено только в том случае, если наряду с условиями совместности соблюдены дополнительные требования = и вдоль всех разрезов, мысленно проведенных в теле с целью сделать его односвязным. [c.14]

Таким образом, линейному закону деформации в малом (т. е. в точке тела) не всегда соответствует линейный закон деформации в большом (т. ё. для тела в целом). [c.6]

Изменение химического состава поверхности деформируемого тела в целом может привести к существенному изменению сопротивления деформации. Особенно это ярко выражено у циркония, ниобия, ванадия, тантала, на структуру и свойства которых оказывают влияние примеси внедрения углерод, азот и др. Твердость и предел прочности ниобия, например, возрастают после прокатки при 1200 °С с обжатием 50% на 25% при деформации на воздухе по сравнению с деформацией в вакууме 6,67-10 МПа. При этом пластичность уменьшается примерно в шесть раз. [c.480]

Модель упругого тела для малых деформаций по Гуку и развиваемые ниже математические приближенные постановки задач неприемлемы для описания действительных явлений непосредственно вблизи концов трещин в хрупких телах. Тем не менее для упругих задач для тела в целом достаточно только установить правильно величину концентрированного оттока энергии аАа , который в рамках более детальных моделей и в более точной математической трактовке может быть обусловлен различными физическими механизмами. [c.538]

Эти соотношения можно назвать эффективными определяющими уравнениями слоистого композита, поскольку они определяют геометрические изменения, вызванные нагрузкой, приложенной к слоистому элементу, в отличие от общепринятого понятия определяющих уравнений теории упругости, связывающих напряжения и деформации в бесконечно малом материальном элементе. Располагая эффективными определяющими соотношениями, можно разработать теорию слоистого тела в целом, не прибегая к исследованию каждого слоя в отдельности методами теории упругости. Впрочем, решив конкретную краевую задачу, можно найти распределение напряжений по толщине слоистого тела во всех деталях. [c.38]

Таким образом, говоря о деформации тела, следует различать деформацию его в целом, которая главным образом характеризуется перемещениями и поворотами, и деформацию бесконечно малого объемного элемента, которая характеризуется изменением длин линейных элементов, входящих в его состав, и сдвигами (изменением углов между этими линейными элементами). [c.487]

Предположим, что рассматриваемая конструкция может быть фиктивно разбита на ряд односвязных элементов, характеристики деформации которых могут быть получены с помощью методов анализа односвязных тел. Тогда вопросы, связанные с деформацией конструкции в целом, сведутся к определению внутренних сил, возникающих в узлах элементов и в точках, в которых конструкция закреплена. [c.289]

В случае ламинарного вращательного двин<ения, в качестве объемного элемента можно рассматривать часть тела, конечную в двух направлениях и бесконечно малую в третьем. Этот случай встречался при рассмотрении течения в трубе и в ротационном приборе, где величина у принималась постоянной по длине цилиндра и зависящей только от г. В случае однородной деформации нет надобности применять реологические уравнения к элементу объема. Если деформация однородна, то все тело в целом можно рассматривать как элемент нет необходимости в интегрировании, все реологические свойства тела содержатся в его реологическом уравнении. К таким случаям относятся простой сдвиг, простое объемное сжатие и простое растяжение. [c.81]

Эти,трещины образуют слабые места, и хотя тело в целом может быть достаточно прочным, чтобы сопротивляться силам, вызывающим деформацию, вблизи этих беспорядочно разбросанных несовершенств структуры прочность материала может быть превзойдена. [c.197]

После введения указанных упрощений тело можно рассматривать как дискретную систему, т. е. как совокупность элементов, соединенных между собой в узловых точках. Разбиение конструкции на подобласти и выбор аппроксимирующих функций для каждой из них можно осуществить различными способами. При этом должны быть учтены особенности геометрии тела и обеспечена хорошая аппроксимация перемещений, деформаций и напряжений для всего тела в целом. В этом случае решение, полученное по методу конечных элементов, будет в пределе (при уменьшении размеров элементов) стремиться к точному. Более подробно вопрос о сходимости приближенного решения к точному будет рассмотрен в гл. 6. [c.108]

Гриффитс полагал, что движущей силой роста трещины является разница между высвобождаемой энергией и энергией, требуемой для создания новых поверхностей. Его метод расчета высвобождаемой энергии был достаточно сложен, так как он брал изменение энергии тела в целом и поэтому должен был интегрировать произведение напряжения на деформацию по всей бесконечной пластине. В следующем разделе будет рассмотрен более прямой метод расчета. Дадим вначале при- [c.97]

Можно заключить, что уравнение (9), по сути, не выполняет функций, возложенных на него классической теорией упругости, т. е. не определяет перемещения в любой точке среды, если заданы перемещение к какой-либо точке и тензор деформаций. Следовательно, оно не может быть отражением соотношений сплошности для тела в целом (8), вытекающих из него в классической теории. Задавая этим кубикам деформации, ничего нельзя сказать о теле в целом, поскольку они мог ут перемещаться и поворачиваться друг относительно друга на произвольные величины. Если возьмем элементарные кубики абсолютно жесткие 1т. е. 8 = 0), то им можно [c.102]

Микромеханизм развития усталостного разрушения изучен слабо, несмотря на то, что усталости материалов посвящено большое количество исследований, проведенных в разных странах. Нет оснований считать, что этот механизм принципиально отличается от механизма развития пластической деформации и разрушения при статических или квазистатических условиях, хотя усталостное разрушение наступает при макронапряжениях, недостаточных для статического разрушения. Когда говорят о влияниях на усталость качества поверхности, надрезов, царапин, внутренних пороков, когда в ряде случаев вопрос об усталости материала заменяется вопросом об усталости тела, изготовленного определенным образом из этого материала, то надо иметь в виду, что детальный анализ напряженного состояния в окрестности различных изъянов и в испытуемом теле в целом дал бы возможность составить единую картину возникновения и развития усталостных разрушений в разных условиях в виде определенных критериев, включающих характеристики напряженного и деформированного состояний. [c.310]

Вообще говоря, составляющие вращения твердого тела, входящие в написанные формулы, могут принимать какие угодно значения, так как телу в целом можно дать любое вращение без деформации. [c.92]

В большинстве практических случаев распределение деформаций неоднородно, и потому для всего тела в целом или, например, для надрезанного образца можно говорить только о некоторых средних деформациях, величина которых является промежуточной, но, конечно, не средней арифметической между максимальной и минимальной деформацией. Поэтому во многих случаях необходимо, не ограничиваясь определением общей (средней) деформации тела, измерять также местные пластические деформации путем нанесения делительных сеток, методом муара и другими методами [40, 46]. [c.55]

Так, например, как малая, так и конечная деформация всего рассматриваемого тела в целом, как показывает опыт, в большинстве случаев оказывается неоднородной. Но при этом большую часть объема тела, претерпевшего малую или конечную (значительную) деформацию оказывается возможным мысленно разделить на частицы (более или менее небольшие, в зависимости от степени неоднородности деформации) так, чтобы в пределах каждой отдельной такой частицы были бы с практической точностью удовлетворены все условия однородности деформации. Как мы уже видели, это означает, что [c.85]

Переходя от упругого к пластическому процессу деформирования, представляющему собой необратимый физический процесс, необходимо констатировать, что функциональную связь напряжений и деформаций можно установить только при некоторых ограничениях условий протекания процесса. При малых пластических деформациях такая связь может быть установлена для всего деформируемого тела в целом при условии простого нагружения , т. е. тогда, когда все внешние силы, действующие на это тело, возрастают пропорционально одному общему параметру. [c.131]

Простейшая схема, принятая Батдорфом и Будянским, состоит в том, что для каждого зерна предполагается существование одной только системы скольжения. В более поздней работе тех же авторов было сделано предположение о существовании нескольких систем скольжения, что до чрезвычайности усложнило анализ и привело в общем к тем же качественным выводам. Если даже принять схему первой работы Батдорфа и Будянского, т. е. допустить существование одной-единственной системы скольжения, то действительная картина будет достаточно сложной. Для того чтобы пластическая деформация поликристаллического объекта могла произойти на самом деле, необходимо, чтобы соседние зерна не препятствовали этому. Макроскопический эффект пластической деформации тела в целом будет обнаружен, когда в теле появятся цепочки пластически деформированных зерен. На ранних ступенях пластической деформации большие бло- [c.559]

При этом уравнение (210) описывает механохимический эффект, а уравнение (209) — эффект, названный нами хемомехани-ческим. Однако при отсутствии специальных условий для заметного проявления последнего эффекта, т. е. при обычном воздействии химически активных сред на поликристаллические твердые тела, разрядка дислокаций происходит равномерно из тонкого поверхностного слоя, заметно не влияющего на деформацию тела в целом. [c.133]

Переход тела недёформированного в конечное деформированное состояние (рис. 1.8) можно представить себе сначала как поступательное перемещение, характеризуемое вектором 5, поворот как жесткого целого, характеризуемый вектором вращения м, и деформация тела в пространственной системе координат Х[. Положение пространственных координат Xi относительно x i можно определить тремя углами Эйлера углом прецессии il)= [c.29]

В восемнадцати предшествующих главах были изложены различные разделы механики деформируемого твердого тела, при этом практическая направленность каждого из них не очень акцентировалась. Но основная область приложения механики твердого тела — это оценка прочности реальных элементов конструкций в реальных условиях эксплуатации. С этой точки зре-нпя различные главы приближают нас к решению этого основного вопроса в разной степени. Классическая линейная теория упругости формулирует свою задачу следуюш им образом дано пекоторое тело, на это тело действуют заданные нагрузки, точки границы тела претерпевают заданные перемещения. Требуется определить поле вектора перемещений и тензора напряжений во всех точках тела. После того как эта задача решена, возникает естественный и основной вопрос — что это, хорошо или плохо Разрушится сооружение или не разрушится Теория упругости сама по себе ответа на этот вопрос не дает. Правда, зная величину напряжений, мы можем потребовать, чтобы в каждой точке тела выполнялось условие прочности, т. е. некоторая функция от компонент о.-,- не превосходила допускаемого значения. В частности, можно потребовать, чтобы нигде не достигалось условие пластичности, более того, чтобы по отношению к этому локальному условию сохранялся некоторый запас прочности, понятие о котором было сообщено в гл. 2 и 3. Мы знаем, что для пластичных материалов выполнение условия пластичности в одной точке еще не означает потери несущей способности, что было детально разъяснено на простом примере в 3.5. Поэтому расчет по допустимым напряжениям для пластичного материала безусловно гарантирует прочность изделия. Для хрупких материалов условие локального разрушения отлично от условия наступления текучести и локальное разрушение может послужить началом разрушения тела в целом. Поэтому расчет по допускаемым напряжениям для хрупких материалов более оправдан. Аналогичная ситуация возникает при переменных нагрузках и при действии высоких температур. В этих условиях даже пластические материалы разрушаются без заметной пластической деформации и микротрещина, возникшая в точке, где 42 [c.651]

Рассуждения, приведенные в 157, показывают, что перемещения и, v, W, которые в действительности возникают в теле, когда в каждом его элементе существуют несовместные компоненты деформации (а), совпадают с t ivh, которые возникают в обычном упругом теле при действии объемных сил (д) и поверхностных сил (е). Однако некоторые общие особенности такой деформации можно вывести из условий равновесия в предположении, что после введения деформаций (а) поведение элементов подчиняется закону Гука. Рассмотрим, например, тело, в котором имеются начальные напряжения Ох, , Гху причем тело в целом свободно от каких-либо нагрузок или связей (рис. 233). Для любой части тела, находящейся справа от плоского сечения АА, параллельного плоскости г/2, равновесие требует, чтобы [c.471]

В дальнейшем будем отличать малость деформации материала в конструкции от малости деформации конструкции в целом. Первая состоит в том, что относительные линейные деформации в любом из направлений, а также относительные угловые деформации уггг, между любыми ортогональными направлениями в каждой точке тела малы по сравнению с единицей. [c.85]

В деформируемом твердом теле в процессе эволюции системы формируются открытые подсистемы и самоорганизуются диссипативные структуры, определяющие нелинейное поведение системы. Как уже отмечалось, открытую систему в пределе, когда потоки энергии или вещества стремятся к нулю, можно представить как замкнутую. Деформируемое тело в целом является замкнутой системой [10], для которой справедливы соответствующие начала термодинамики. Однако даже на стадии упругой деформации, вследствие существенного различия характерных времен релаксации энергии и импульса Хр атомов и структурных элементов деформируемого тела, избыточная энергия внешнего воздействия кумулируется в локализованных сильно неравновесных областях [10]. Последние образуют открытую, способную к самоорганизации подсистему. [c.119]

Таким образом, эволюция структуры деформируемого металла включает переходы организация-самоорганизация-организация. Традиционно внимание исследователей было связано с изучением организации структур без учета наличия точек бифуркаций, вблизи которых происходит самоорганизация диссипативных структур и смена лидирующего де-фекта-организатора. Изучение процессов организации структур при деформации хотя и является очень важным, но не несет полной информации об эволюции деформируемого тела в целом. Высокая информативность параметров, контролрфующих точки бифуркаций, в силу их инвариантности к внешним условиям дает максимальную информацию о контролирующих механизмах деформации и свойствах той среды, в которой происходит самоорганизация диссипативных структур. [c.241]

Определяющие соотношения упругопластического материала при геометрически линейном деформировании задаются в виде однородной функции первой степени скоростей компонент тензора напряжений Коши от компонент тензора деформаций Коши. Основная цель проводимого здесь анализа поведения компонент тензора напряжений Коши в задаче о простом сдвиге для различных формулировок определяющих соотношений гипоупругого материала состоит в ответе на вопрос какую из сравниваемых формулировок следует предпочесть при введении упругого закона деформирования в определяющие соотношения упругопластического материала при произвольных деформациях тела В свете [c.75]

Поставим задачу определить количество высвобожденной энергии при росте трещины от длины а до (а + 6а). При постоянной нагрузке высвобожденная потенциальная энергия равна высвобожденной энергии деформации в условиях заданной деформации при ба О. Вместо общего энергетического подхода Гриффитса сконцентрируем внимание на области вершины трещины, малой по срав- нению с размерами тела в целом, но достаточно большой по отношению к межатомным расстояниям, что дает возможность применить линейно-упругую теорию. На рис. 52 показано распределение напряжений перед трещиной длиной а и перемещений у трещины длиной а -f Ьа). Из решения Вестергаарда, изменив оси (гл. П1, раздел 7), имеем [c.101]

К настоящему времени в СССР и за рубежом усилиями многих ученых осуществлены важные исследования явлений хрупкого разрушения твердых тел как в плане решения соответствующих краевых задач механики и создания физически более обоснованных критериев разрушения, так и в области разработок методов оценки склонности конструкционных материалов к хрупкому разрушению (см., например, обзоры в работах [9, 82, 118, 145]). Необходимость в таки исследованиях обуслоЬ-лепа, с одной стороны, тем, что высокопрочные конструкционные материалы (например, жаропрочные сплавы, упрочненные стали, металлокерамические материалы, некоторые пластмассы), как правило, являются хрупкими материалами, т. е. такими, которые уже при нормальных температурах и малых скоростях нагружения разрушаются путем распространения трещины без предварительных пластических деформаций макрообъемов тела. (При низких температурах, повышенных скоростях нагружения, воздействии некоторых поверхностно-активных сред, наводороживании и в других условиях, приводящих к ограничению пластического течения конструкционного материала, его разрушение путем распространения трещины доминирует). С другой стороны, реальные условия эксплуатации конструкции всегда предусматривают наличие некоторой жидкой или газовой среды. Эта среда проникает в деформируемое тело (элемент конструкции) через его структурные несовершенства — дефекты (макро- или микротрещины, границы зерен, включений) и особенно интенсивно взаимодействует с участками тела, деформированными за предел упругости. К таким участкам относятся окрестности резких концентраторов напряжений (трещины, остроконечные полости или жесткие включения и др.). Именно в окрестности подобных дефектов среда, изменяя физико-механические свойства деформируемого материала, в первую очередь его сопротивление зарождению и развитию трещины, оказывает существенное влияние на служебные свойства (несущую способность) рабочего тела в целом. [c.9]

Можно заключить, что классическая теория описывает поведение сред с микроструктурой только в том случае, если элементы микроструктуры как целые имеют пренебрен имо малые повороты и перемещения. В противном случае уравнения совместности (8) для всего тела не имеют смысла. В однородном теле в исходном состоянии упругая деформация как бы нодготавлив-ает микроструктуру, и если поворотами и перемещениями элементов нельзя, пренебречь, классическая теория упругости не в состоянии описать процесс деформирования. Как отмечалось выше, нелинейная теория, учитывающая повороты, в какой-то степени берет во внимание образование микроструктуры, т. е. устойчивость упругого равновесия. Но в этом случае уравнение сплошности для тела в целом теряет смысл. [c.103]

Далее рассмотрим условие сплошности для тела в целом, т. е. и переходе от элемента К элементу. Если деформация элемента а поворот элемента Ф = <р>, то для макронеремещений по- чим условие [c.153]

Разрушение частицы тела при пластической деформации есть результат накопления материалом тела таких повреждений, как поры, микротрещины внутри зерен и по их границам. При рассмотрении механизма разрушения частицу тела принимают малой по отношению к размерам тела, но достаточно большой по отношению к размерам отдельного зерна нлн другого элемента микроструктуры, содержащей тысячи зерен. По мере увеличения деформации процесс роста площади поверхности каждого повреждения может перейти к процесс объединения ряда повреждений (микротрещин, пор, разрывов). Прн этом скорость роста площади поверхности объединенных повреждений резко увеличивается. Они образуют одну макро-трещнну, которая и разделяет частицу, разрушает ее. Последующее разрастание макротрещии и их объединение приводит к разрушению тела в целом. На пластичность влияют в основном давление, с которым на нее давят соседние частицы, скорость деформации [c.11]

Но S и S не могут быть независимыми друг от друга они связаны условием, что точки поверхностей обоих тел, совпадавшие до деформации, должны совпадать и после деформации. Чтобы выразить это условие аналитически, воспользуемся чертежом на фиг. 112. На нем начерчены сперва шар и поверхность плитки до деформации, когда они касались в одной точке. Затем в весьма утрированном виде показана деформация обеих поверхностей вблизи поверхности смятия, причем оба тела начерчены в первоначальном положении. Для того, чтобы поверхности давлений вошли в соприкосноЕе-ние, нужно оба тела сблизить на расстояние А. Этот отрезок А можно назвать сближением , он указывает, насколько тела в целом сближаются ) вследствие деформации. Нахождение этой неличины и представляет главную задачу теории упругого сжатия двух тел. Пусть до деформации вертикальное расстояние между соответственными точками шара и плитки, [c.227]

Кривая потерп упругой устойчивости цилиндрической тонкостенной оболочки при осевом сжатии приведена на рис. 1.15 [45]. Эта кривая аналогична кривой растяжения в области зуба текучести. Сходство процесса потери устойчивости в этих двух случаях очевидно, несмотря на их разную природу. Поведение материала при прохожденип зуба текучести можно считать закри-тическпм. Сходное влияние податливости испытательных машин на сопротивление потере упругой устойчивости, пластической деформации и разрушению объясняется зависимостью закритических характеристик и момента разрушения от кинетики нагружающей силы, ее изменения во времени, особенно в период разупрочнения образца или тела в целом, в связи с образованием тех или иных локальных изменений в образце или теле (шейка, трещина). [c.78]

Макронеупругие процессы, к которым относятся, например, пластическая и высокоэластическая деформация, а также разрушение в больших, соизмеримых с размерами тела, объемах, являются необратимыми процессами и не рассматриваются в настоящей главе, так как в этих случаях тело в целом уже нельзя считать упругим. [c.310]

В лабораторных условиях замедленное разрушение удается воспроизвести, если исследуемый материал (образец) имеет нестабильную или неоднородную структуру или если неоднородны исходные условия испытаний, к которым можно отнести нарушение оптимальных условий термической обработки (перегрев, отсутствие отпуска и др.), наводороживание, местную пластическую деформацию, воздействие жидких сред, в том числе коррозионно-нейтральных, наличие хрупких слоев на поверхности, а также неоднородность поля напряжений (перекос, внецентренность и др.) и т. д. Общим для всех этих состояний и условий является понижение пластической энергоемкости тела в целом (образца). При переходе к испытаниям тех же материалов, но в условиях или состояниях, способствующих равномерному распределению деформации по объему во времени, склонность материала к замедленному разрушению исчезает или уменьшается. Так, например, С. С. Шуракову [24] удалось наблюдать временную зависимость прочности при испытании образцов из стали ЗОХНЗА только в закаленном без отпуска состоянии (рис. 19.7). Я. М. Потак [17] установил временную зависимость прочности стали ЗОХГСА в закаленном без отпуска состоянии при осевом растяжении только у надрезанного образца на гладком образце из стали в том же состоянии склонность к замедленному разрушению не проявилась. Удалось воспроизвести замедленное разрушение на образцах из стали ЗОХГСА в структурностабильном состоянии, после закалки и отпуска при 510° С, но в условиях резкой исходной неоднородности поля напряжений. Образцы имели острые кольцевые надрезы, в вершине надрезов были созданы предварительным нагружением трещины, испытание проводили путем растяжения с перекосом на податливых испытательных машинах. [c.151]

При изучении деформации мы мысленно разделяем рассматриваемое физическое тело на малые объемы. Например, при проведении в нем трех взаимно-перпендикулярных систем плоскостей на равных расстояниях рассматриваемое тело окажется разделенным на мелкие кубики. Если предположить, что длины ребер таких кубиков достаточно малы по сравнению с размерами всего тела в целом, то можно считать, что рассматриваемый кубик целиком располагается внутри некоторой части тела, претерпевающей однородную деформацию. Поэтому первоначально паралелльные грани и ребра кубика и после деформации останутся параллельными, а длины параллельных ребер будут одинаковы. Но длины эти будут отличаться от первоначальной длины ребер кубика, мысленно выделенного в теле до деформации. Угол, составляемый двумя первоначально взаимно-перпендикулярными ребрами такого кубика, может после деформации отличаться от прямого (кубик может перекоситься ). [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...