Энергии отток

В неравенстве (4-4.10) первый член представляет собой скорость возрастания энергии в рассматриваемом элементе материала. Член, заключенный в квадратные скобки, можно рассматривать как скорость возрастания энтропии внешней среды, окружающей элемент материала действительно, V- q/T) есть поток энтропии из элемента вследствие теплопроводности, а —Q/T есть отток энтропии вследствие радиации. Неравенство (4-4.10) можно рассматривать как формализованную запись утверждения, что для любого процесса полная скорость возрастания энтропии неотрицательна. [c.151]

Если остановиться на методах расчета распределения потока вдоль каналов с путевым расходом, разработанных в одномерном приближении без учета структурных неоднородностей, вызванных оттоком или притоком массы, то к получаемому при этом уравнению движения различные исследователи приходят двумя основными путями исходя из уравнения импульсов [80, 104] и уравнения энергии [29, 39, 121 ]. В случае изолированных раздающего и соответственно собирающего каналов (см. рис. 10.29, а и б) получается следующее дифференциальное уравнение [73] [c.294]

Здесь пренебрегается скачком температур на межфазной границе (см. (5.5.27)), а граничное условие при г) = оо для рассматриваемой системы реализует приток или отток тепла Q o на бесконечности и подвод пли отвод механической энергии Ах за счет работы поверхностных сил, которые равны [c.286]

СИМОЙ извне. Каждый структурный уровень должен иметь определенное пороговое значение потока диссипируемой энергии, превышение которого грозит системе разрушением. В случае возникновения такого рода опасности система должна "включить" какой-либо новый механизм диссипации, что может вылиться в форме создания нового масштаба структуры (формирование более мощных каналов оттока энергии, создание дополнительной сети свободных поверхностей и т.д.). [c.209]

В случае невязкой жидкости и когда отсутствует приток к объему V энергии извне или отток энергии через боковые [c.63]

Будем рассматривать целый поток жидкости, ограниченный с боков водонепроницаемыми стенками русла, а также при безнапорном движении еще и свободной поверхностью. Ставя такое условие, мы остановимся только на случае, когда через боковую поверхность потока отсутствует приток (или отток) жидкости, а также диффузия энергии (см. 3-16). [c.110]

Скалярная величина — IV представляет собой не что иное, как общий приток (а Ж — отток ) механической, тепловой и других видов энергии в единицу времени к объему жидкости, выделенному контрольной поверхностью 2, отличающийся от полного притока энергии к индивидуальному объему жидкости V только за счет притоков энергии к жидкости в сечениях 5 1 и Аа- [c.64]

Отсюда при = О получим, что = 2- Для совершенного газа в раскрытом виде это равенство совпадает с уравнением Бернулли (5.2). При =/= О мы имеем обобщение уравнения Бернулли на более сложные среды с учетом изменения константы энергии вдоль линий тока за счет оттока энергии XV от жидкости к внешним телам. [c.66]

Из общей формулы при наличии в установившемся движении газа внешнего притока или оттока энергии [c.107]

Модель упругого тела для малых деформаций по Гуку и развиваемые ниже математические приближенные постановки задач неприемлемы для описания действительных явлений непосредственно вблизи концов трещин в хрупких телах. Тем не менее для упругих задач для тела в целом достаточно только установить правильно величину концентрированного оттока энергии аАа , который в рамках более детальных моделей и в более точной математической трактовке может быть обусловлен различными физическими механизмами. [c.538]

Весьма существенно также влияние частоты тока, определяющее глубину зоны концентрации источников тепла в металле. С повыщением /, что снижает значения Дд пропорциональные 1/ /7Г облегчается отток тепла из расплава к границе его с гарнисажем и снижается Лtp. Для сохранения заданного значения Лtp приходится увеличивать плотность потока энергии, вводимой в расплав. Так, при повышении частоты от 50 до 2400 Гц, рр увеличивается в десятки раз, что соответственно усложняет отвод тепла от поверхности гарнисажа и снижает тепловой КПД печи. [c.105]

Четвертую зоны течения (рис. 7.4) можно рассматривать как канал для сверхзвукового потока пара. При взаимодействии со струей жидкости, образующей стенку канала , пар передает ей часть своей кинетической энергии и тормозится, что определяет появление скачка уплотнения. Однако одновременно с этим происходит и разгон пара за счет оттока массы из парового потока вследствие интенсивной конденсации. На этом режиме доминирующим оказывается процесс разгона пара, сопровождающийся падением статического давления на оси канала. Это происходит из-за того, что импульс пара намного выше поперечного импульса жидкости, которая практически не оказывает влияния на геометрию канала на начальном участке. [c.129]

Авторы работ [1,2] считают, что принципиальное различие термодинамического и текущего равновесия заключается в том, что при текущем конечное производство энтропии dSi > 0, а при термодинамическом Д5, = 0. Равенство нулю изменения внутренней энергии dUe = о означает, что процессы притока и оттока энергии при [c.20]

Электронно-микроскопические исследования [35] показывают, что к моменту исчерпания пластичности в металлах образуются фрагменты, ширина которых близка к размеру ячеистой структуры, а длина на много порядков больше ширины. Поскольку образуюш иеся из порошков фрагменты являются объектами с более высоким уровнем запасенной энергии, чем исходные порошки, то они обладают повышенной способностью к схватыванию, особенно в процессе истирания, способствующего образованию ювенильных поверхностей. Это отвечает стадии III (рис. 180). Процесс сварки — способ диссипации энергии с локальным оттоком энтропии, позволяющий системе перейти в новое устойчивое состояние. [c.320]

Схема элемента теплового пограничного слоя показана на рис. 3.3. Этот слой формируется в результате теплообмена, связанного с наличием разностей температур. Поэтому при составлении баланса энергии теплового пограничного слоя следует учитывать только те тепловые потоки, которые связаны с наличием температурного поля. При отсутствии излучения и внутренних источников избыточное, относительно температурного уровня Тц, теплосодержание пограничного слоя меняется только под воздействием оттока тепла через стенку и избыточного теплосодержания газа, поступающего в пограничный слой через проницаемую поверхность стенки. [c.72]

Хотя для полного описания процесса ВКР уменьшение интенсивности волны накачки за счет оттока энергии в стоксову волну (истощение накачки) должно быть учтено, при оценке порога ВКР им можно пренебречь [13]. Если в уравнении (8.1.3) отбросить первый член, ответственный за истощение накачки, оно легко решается. Подставив решение в уравнение (8.1.2), получаем [c.219]

Процесс восстановления термодинамического равновесия характеризуется быстрым обменом уровня 10°0 с основным состоянием и сравнительно медленной релаксацией верхнего уровня 00°1. Это может привести к оттоку энергии с поступательных степеней свободы на колебательные и к охлаждению среды. [c.18]

В динамике трещин важным параметром является текущая скорость движения трещины, по которой контролируют распределение напряжений и перемещений у края трещины [1], а следовательно, и поток энергии к краю трещины. Из теории Гриффитса следует, что при росте трещины в упругом теле высвобождающаяся упругая энергия полностью поглощается у края трещины, т. е. расходуется на образование свежих поверхностей раздела. Однако при движении трещины в упругопластическом теле высвобождающаяся энергия не может полностью поглощаться в результате необратимых пластических деформаций у края трещины. Переход от условий притока энергии к краю трещины к условиям оттока ее от края трещины при субкритическом росте трещины носит скачкообразный характер и сопровождается изменением микромеханизма разрушения, определяющим скорость процесса, что влечет за собой и изменение морфологии поверхности трещины. Вот почему теория линейной механики разрушения является одним из краеугольных камней количественной фрактографии. [c.15]

Из этого соотношения следует, что при уменьшении L энергия на единицу длины трещины уменьшается. Поскольку при образовании малоугловых границ расстояние между дислокациями резко уменьшается, этот процесс энергетически выгоден. При этом отток энтропии из тела зерна обеспечивается вследствие ухода дислокаций в субграницы. [c.105]

Таким типом диссипативных структур разрушения являются плоские скопления дислокаций. При их образовании в процессе пластической деформации не происходит существенной диссипации энергии 100], но создание структуры данного типа является эффективным способом рассеяния упругой энергии за счет самоорганизующихся процессов оттока энтропии в соседние области и рассасывания дислокационных скоплений. [c.111]

Растут ли небольшие вакансионные скопления или уменьшаются, зависит от притока и оттока вакансий (включая комплексы вакансий) к скоплению. Скорость притока вакансий определяется количеством двигающихся вакансий и их подвижностью. Скорость оттока вакансий определяется энергией связи между вакансией и вакансионным скоплением. Эта энергия связи зависит от размера и формы скопления и будет увеличиваться с увеличением размера скопления, приближаясь к некоторой величине, которая является характеристикой формы скопления. На скорость этих процессов влияет температура. Другим фактором, влияющим на скорость [c.124]

В отличие от изменения полной энергии среды Е, описываемого производной DEiDt, изменение энтропии смеси, описываемое производной Ds/Dt, связано не только с внешним воздействием, но и с внутреннп5п1 процессами (между фазами и внутри фаз) в выделенном объеме среды. Так же как и DE/Dt, величина DslDi не связана с притоком и оттоком веш,ества фаз из выделенного объема. [c.44]

Достижение условий, при которых реализуется ветвление трещины, отвечает реализации бифуркационной неустойчивости трещины. В этой критической точке реализуется принцин подчинения, когда множество переменных подчиняется одной (или нескольким) переменным. Его реализация связана с достижением верхней границы разрушения отрывом и перес фойкой диссипативных струкгур. На этой границе система сама выбирае оптимальные механизмы диссипации энергии, так что процесс носит автомодельный характер -на ег о развитие не требуется внешняя энергия, а перестройка диссипативных структур носит самоорганизующий характер (за счет накопленной внутренней энергии). В этих условиях динамика свободного разрушения определяется самоподобным ростом микротрещины, обеспечивающим локальный отток энтропии из системы. [c.299]

Шестое представление. Т. Дж. Блэк /269/, изучив известные результаты экспериментов С. И. Клайна, Г. А. Эйнштейна и других, предложил свою теорию турбулентности пристенного слоя. По Т. Дж. Блэку, основная роль случайных турбулентных пульсаций в потоке со сдвигом состоит не в непосредственном и локгшьном переносе осредненного импульса, а в порождении сильной трехмерной неустойчивой с фукту-ры подслоя. Эта неустойчивость в свою очередь вызывает быстрое разрушение структуры потока в подслое, которое повторяется во времени и пространстве на всей поверхности, обтекаемой турбулентным потоком. Это явление Блэк представляет в следующем виде имеется более или менее равномерно расположенная на поверхности система зон, в которых происходит разрушение структуры подслоя. Эта система движется по потоку со скоростью, примерно равной скорости перемещений турбулентных возмущений в слое. В движущейся зоне разрушения структуры энергия передается от основного движения к вращательному и каждая зона разрушения рассматривается как движущийся генератор вихрей. Непрерывная потеря кинетической энергии в этой зоне требует непрерывного локального оттока среды от стенки. В результате каждое разрушение поперек основного потока и образует непрерывные вихревые листки, расположенные под некоторым у1 лом к стенке. [c.26]

Физическая постановка задачи о диффузионно-тепловой неустойчивости (в дальнейшем ДТН) ламинарных пламен впервые была дана в работе Льюиса и Эльбе [53], где на основе представлений об избытке энтальпии за фронтом пламени предсказывалась неустойчивость фронта при числе Льюиса— Семенова Le = Dp p/A-< 1 (в дальнейшем ДТН-1), в то время как при Le 1 считалось, что фронт пламени устойчив. Противоположная гипотеза была высказана в [541 диффузионно-тепловая неустойчивость пламен возможна только при Le > I (в дальнейшем ДТН-2). Механизм неустойчивости, предложенный Зельдовичем, принципиально отличается от механизма Льюиса и Эльбе и состоит в том, что при Le> 1 участки фронта ламинарного пламени, выпуклые в сторону несгоревшей горючей смеси, ускоряются вследствие превышения притока энергии (в результате диффузии горючего) над стоком теплоты в результате процесса молекулярной теплопроводности. Вогнутые же участки по аналогичной причине имеют отток энергии, что в конечном счете замедляет их распространение. В результате фронт пламени становится неустойчивым. [c.331]

Здесь правая часть уравнения о[5] представляет собой скорость возникновения (производство) энтропии внутри области. Первый член левой части уравнения есть скорость прироста энтропии в данной области, а второй член левой части - скорость оттока энтропии из данной области. Из рассмотренного уравнения баланса энтропии следует принципиально важный вывод о том, что энтропия о[5] в отличие от общей массы и энергии может возникать в данной области. Причиной ее возникновения могут быть как физические (трение, релаксация), так и химические процессы. По определению Гленсдорфа и Пригожина, классическая термодинамика есть, в су1цности, теория разругпения структур, а производство энтропии можно рассматривать как меру скорости этого разрушения [59]. Для открытых систем, какими являются пары трения, второй закон термодинамики может быть записан, согласно Пригожину, как [c.108]

Обратимся теперь к установлению формулы, выражающей отток энергии dAdl через характеристики состояний на краях распространяющихся разрывов. Устанавливаемая ниже формула дает величину dA dт, не только в случае расширения тре-пщны, но и в случае расширения разрывов типа поверхностных дислокаций. Поэтому остановимся предварительно на разъяснении понятия о дислокациях, распределенных непрерывно вдоль некоторой изолированной поверхности 2. [c.541]

В ИПХТ-М плавка осуществляется в проводящем разрезном охлаждаемом тигле, температура которого поддерживается достаточно низкой, чтобы исключить загрязнение расплава материалами тигля энергия вводится в металл электромагнитным полем по всей его боковой поверхности, причем поверхностная плотность мощности выбирается столь высокой, чтобы полностью покрывать отток тепла из поверхностного слоя металла, не допуская образования сколько-нибудь существенного слоя гарнисажа. [c.9]

Накопление или потеря теплоты выделенным слоем звёздного вещества (если в слое нет источников энергии) зависит от того, какое изменение претерпевает идущий через слой поток излучения. В большинстве звёзд поток излучения в момент наиб, сжатия возрастает в направлении от центра к поверхности, т. е. через внеш. границу выделенного слоя выходит больше теплоты, чем поступает в слон через внутр. границу. Каждый слой Б момент наиб, сжатия теряет теплоту и способствует затуханию колебаний (звезда устойчива). Такое поведение потока излучения обусловлено в оси. изменениями коэф. непрозрачности звёздного вещества и(и = в/р, где а — поглощения кооффuifиент). Обычно при сжатии к уменьшается, причём яз-за негомоло-ГР1ЧН0СТИ колебаний уменьшение на внеш. границе выделенного слоя будет большим, чем на внутренней, и поэтому слой будет терять теплоту. Нек-рый отток тепла из слоя при сжатия может иметь место и при Постоянном X. [c.182]

Эффекты изменений темп-ры и непрозрачности сами по себе ещё недостаточны для обеспечения раскачки П. 3. Во внутр. частях зоны ионизации, где у уменьшается в направлении от центра (достигая минимума около середины зоны), происходит задержка потока излучения при сжатии во внешних же частях згой зоны, где у увеличивается в направлении от центра, при сжатии может происходить усиленный отток тепла, т. е. будет вклад в затухание П, э. Суммарный раскачивающий эффект зоны ионизации может оказаться малым или вообще отсутствовать. Из-за очень низкой плотности самых внеш. слоёв их дульсацин характеризуются сильным теплообменом между отд. слоями, и оказывается, что такие разреженные слои не способны эффективно задерживать проходящий через них поток излучения в любой момент времени выделенный слой теряет через свою внеш. границу столько же энергии, сколько получает изнутри. Т. о., самые внеш. слои не вносят никакого вклада в возбуждение пли затухание П. 3. [c.182]

С. р. обеспечивает оси. отток тепловой энергии короны, т. к. теплопередача в хромосферу, эл.-магн. излучение короны и электронная теплопроводность С. в. недостаточны для установления теплового баланса короны. Электронная теплопроводность обеспечц- [c.587]

Когда количество тепла, выделяющегося за счет трения, пренебрежимо мало,. можно считать, что теиловой иограничный слой формируется в результате теплообмена, связанного с разностью те.мпе-ратур. Поэтому при составления баланса энергии теплового пограничного слоя необходимо учитывать только тепловые потоки, связанные с палпчие.м градиента температуры. При отсутствии внутренних источников II стоков энергии избыточное относительно температурного уровня Т или Т энтальпия пограничного слоя изменяется только под воздействием оттока или притока тепла через стенку, а при подводе в пограничный слой вещества через пористую стенку-— под влиянием избыточной энтальпии газа, поступающего в пограничный слой. [c.33]

Явление пространственно-временной упорядоченности представляет собой автоволны и автоколебания, которые поддерживаются оттоком энергии из системы. [c.26]

Однако если не учитывать, что рассматриваемая система обменивается энергией и веществом с окружающей средой, то возникают серьезные трудности в математическом описании этого процесса и установлении критерия ветвления. Условия, при которых происходит ветвление трещины, соответствуют возникновению ее бифуркационной неустойчивости. Поведение системы в этой точке контролируется принципом подчинения, когда множество переменных подчиняется одной (или нескольким) переменным. Неустойчивость трещины при К = связана с достижением верхней границы разрушения отрьтом в условиях плоской деформации. В этой точке система сама выбирает оптимальные механизмы диссипации энергии, так что процесс носит автомодельный характер — на его развитие не требуется дополнительная энергия, а перестройка диссипативных структур носит самоорганизующий характер — происходит за счет накопления внутренней энергии. В этих условиях динамика самоподобного разрушения определяется самоподобным ростом микротрещин, обеспечивающим локальный отток энтропии из системы. [c.146]

Как уже отмечалось, с термодинамической точки зрения шихта, обрабатываемая в аттриторе, является открытой системой, в которой происходит диссипация механической энергии, подводимой рабочими органами. Поведение таких систем вдали от равновесия кардинально отличается от поведения слабонеравновесных систем и определяется процессами самоорганизации диссипативных структур, контролирующих каналы оттока избыточной энергии [517]. [c.323]

Как и другие сильнонеравновесные процессы в открытых системах, МЛ характеризуется стадийностью, причем переход от одной стадии к другой связан со сменой механизма диссипации энергии. Поэтому такие процессы, как фрагментация (дробление) частиц, холодная сварка фрагментов, формирование и дробление сваренных фрагментов, образование равноосных частиц, сварка равноосных частиц, являются способами диссипации энергии. Дробление частиц повышает энтропию системы, а сварка обеспечивает локальный отток энергии. Самоорганизация процессов при МЛ возникает в результате действия обратных связей при кооперативном взаимодействии процессов диссипации энергии на микро-, мезо- и макроуровнях. МЛ относится к процессам, в которых за макроскопическими эффектами стоит сложное поведение на микроскопическом (атомном) уровне. [c.323]

Уравнения справедливы для описания испарения в квазистацио-нарных условиях, когда скорость нагрева близка к скорости оттока энергии от капли за счет испарения, теплопроводности и теплового излучения. [c.31]

Первая модель рассматривает распространение непрерывного излучения или длинного импульса СОг-лазера с интенсивностью 10 —10 Вт-см-2 [1, 10, 23, 36] в капельных средах при широкой вариации размеров частиц. Существенной стороной модели является представление о пороге взрыва капель. Здесь порог взрыва определен по мгновенной интенсивности. Физически это возможно при умеренных энерговыделениях в капле, когда в балансе энергии участвует отток тепла за счет поверхностного испарения, происходит перераспределение источников тепла за счет теплопроводности и термокапиллярной конвекции внутри капли [21, 49]. Последний фактор выравнивает неоднородности тепловых источников и делает возможным использование соотношений, полученных для изотропно поглоп аюш их капель (ао<1) на случай крупных частиц ао Х). Данный тип взрыва характеризуется малой степенью взрывного испарения (Хвз 0,1). В модели вводится понятие критического радиуса капли акр такого, что капли с аСйкр не разрушаются, а капли с а>акр взрываются. Таким образом, в результате взрыва капли с ао>акр сформируется спектр осколков с радиусами <3к<акр. Ясно, что данная модель не описывает длительности временного интервала разрушения. В [23] установлены аппроксимационные зависимости для пороговой интенсивности и кр. [c.129]

Если обозначить на индикаторной диаграмме две точки (у, р) и (Уд, Ро) соответственно через Р и Р , то выражение (37) представляет собой умноженную на те площадь тра-пещ1И, ограниченной отрезком Р Р, осью V и ординатами Ра, р. Если скачок в месте разрыва происходит без притока или оттока тепла, то точки Р ж Р будут лежать на одной и той же адиабате, а увеличение внутренней энергии будет представлено площадью, заключенной между этой кривой, осью у и телш же двумя ординатами. Поскольку адиабаты обращены вогнутостью кверху, то эта площадь (по абсолютной величине) будет меньше, чем площадь трапеции. Следовательно, если Уо>у, то работа, произведенная над участком, больше, чем увеличение его кинетической и внутренней энергии, а если ур<у, то работа, произведенная участком над средой, больше, чем учитываемая потеря энергии. [c.233]

Полученные системы уравнений в неявном виде уже учитьшают некоторые факторы, приводящие к затуханию динамических процессов. В следующем разделе будет показано, что даже при чисто упругом деформировании компонентов колебания концевого участка разрушившегося волокна имеют затухающий характер. Обусловлено это тем обстоятельством, что при распространении волн напряжений вдоль волокон происходит отток энергии от концевых участков разрушившегося волокна и ее рассеяние по дпине волокон. Другой фактор затухания связан с поглощением энергии при пластическом деформировании матрицы на сдвиг. И наконец, как будет показано, движение отслоившегося участка из-за сип трения также имеет резко затухающий характер. [c.103]

Зыражение (3.125) относится к идеальному случаю — случаю преобразователя. работающего без потерь энергии при деформации пьезоэлектрика. В действительности, такие потери всегда имеются и, кроме того, механическая энергия теряется из-за оттока ее в систему подвески стержня и, наконец, па излучение в виде акустических волн в окружающую среду. Поэтому ток не достигает бесконечно больших значений. В эквивалентных схемах это соответствует наличию небольшого сопротивления в плече, изображающем эквивалент длинной линии. Такая исправленная картина дана на рис. 3.18. Появляется, конечно, дополнительно активная составляющая тока. пьезопреобразователя-двигателя с [c.85]

Если компрессор, заполняющий резервуар повышенного давления, забирает воздух пониженного давления, то пневмомеханический кпд системы находится как ii= 2 oosф( + 2 со ф)- . При R = Ro кпд составит т =п/4. Это максимальная оценка, при которой не учитьшаются потери на сопротивлениях воздуха в трубопроводе, на потери при деформации оболочки и на неадиабатич-ность процессов при притоке и оттоке воздуха в подмембранной камере, а также потери энергии в компрессоре. Однако видно, что пневмоакустический кпд на резонансе может быть значительным. [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...