Характеристикам прямолинейного движения

К4В — нормалями к окружности, на которой лежат точки К, ..., Ка. Величины углов между нормалями к траектории и к окружности характеризуют качество выстоя (в случае прямила характеристикой качества выстоя являются величины углов между нормалями к траекториям и перпендикулярами к прямой, по которой должна двигаться шарнирная точка ползуна). Чем меньше эти углы, тем выше качество выстоя и, соответственно, прямолинейного движения. [c.149]

Спец, (частная) теория относительности (см. Относительности теория), установив фиа. равноправие всех инерциальных систем отсчёта, показала невозможность обнаружения равномерного и прямолинейного движения относительно абсолютно покоящегося эфира и тем самым сделала его существование излишним. Благодаря этому эл.-магн. поле стало трактоваться как самостоят. вид материи, не нуждающийся в носителе. Учтя роль эл.-магн. (световых) сигналов, распространяющихся с максимально возможной в природе скоростью, в процессах измерения пространственных и временных характеристик материальных объектов, спец, теория относительности тесно связала между собой вещество и поле как виды материи с состояниями их движения. [c.67]

Скорость равномерного движения. В качестве количественной характеристики равномерного прямолинейного движения берут величину, пропорциональную пути, проходимому материальной точкой за единицу времени. [c.13]

Ускорение при равнопеременном движении. В качестве количественной характеристики равнопеременного прямолинейного движения можно взять величину, пропорциональную изменению скорости за единицу времени, называемую ускорением равнопеременного прямолинейного движения [c.17]

Чтобы составить себе представление о переменном движении, следует знать, как изменяется его скорость с течением времени. В различных движениях это изменение происходит по-разному. Например, время разгона легковой автомашины, необходимое для увеличения ее скорости на какую-либо величину, значительно меньше, чем для грузовой. Следовательно, легковая автомашина меняет свою скорость быстрее, чем грузовая. Характеристикой быстроты изменения скорости прямолинейного движения является ускорение. [c.129]

Мы сразу начнем с изучения криволинейного движения точки, так как прямолинейное движение представляет собой частный случай криволинейного. Приступая к изучению движения точки, мы должны сформулировать те задачи, которые решаются в кинематике. Исходя из того, что основными пространственно-временными (кинематическими) характеристиками движения точки являются ее положение, скорость и ускорение, мы можем сформулировать эти задачи следующим образом найти способы задания движения и, исходя из них, найти методы определения скорости и ускорения. [c.144]

Рассмотренные в 2 простейшие случаи прямолинейного движения точки переменной массы позволяют сделать новую постановку одного класса задач, которые мы будем называть задачами на отыскание оптимальных режимов движения, Как видно из формул (31), (44) и (45), основные интегральные характеристики движения точки [у = у( ), 5=5( ] зависят от вида функции /(/), характеризующей закон изменения массы движущейся точки. При различных законах изменения массы законы изменения скорости и и расстояния 5 будут, вообще говоря, различными. Возможность влиять на характеристики движения точки изменением вида функции / является принципиально новым фактором теории движения тел переменной массы. Если класс функций /(О задан с точностью до параметра а, как это имеет место в простейших законах [c.32]

Формулируем задачу об определении количественных характеристик оптимального режима прямолинейного движения центра масс ракеты в следующем виде [c.154]

Между этой последней поверхностью и поверхностью стационарного разрыва (средней) будет осуществляться непрерывный переход скорости движения жидкости от значения О до значения V, причём, так как крайняя характеристика прямолинейна, то и все характеристики, выходящие из точки О, будут прямолинейны (пучок прямых, обозначенных пунктиром). Нам остаётся только связать семью соотношениями семь постоянных величин [c.346]

Характеристики станка включают в себя следующие параметры число оборотов шпинделя, величины подач стола, количество координат, мощность. Большое значение имеет состояние станка, его жесткость, состояние подшипников, прямолинейность движения суппортов, наклон и биение шпинделя. Для жесткости важно также состояние зажимных приспособлений и их точность. Правильный их выбор и [c.180]

Уравнения (2.40) описывают прямолинейное движение гусеничной машины по неровному профилю и одновременно являются уравнениями колебаний корпуса машины. Они позволяют оценить влияние гусеничного движителя, масс силовой цепи машины, положения центра тяжести корпуса по высоте и, естественно, характеристики системы подрессоривания на плавность хода гусеничной машины при движении по неровной местности. [c.38]

ЛЕТНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ РАКЕТЫ В ПРЯМОЛИНЕЙНОМ ДВИЖЕНИИ [c.15]

Теория движения ракеты представляет собой частный случай общей теории динамики твердых тел в пространстве [1]. В этой теории обычно принято рассматривать движение центра масс тела отдельно от его движения вокруг центра масс. Применительно к движению ракет и самолетов первое относится к теории летных характеристик летательного аппарата, второе — к теории его управления и устойчивости [2]. В настоящей главе ракета рассматривается как материальная точка, находящаяся под действием ряда сил. Предполагается, что активный участок траектории баллистической ракеты лежит в вертикальной плоскости (как это и бывает на практике), и поэтому при анализе можно ограничиться изучением плоского движения. Еще большее упрощение задачи достигается, если ограничиться изучением прямолинейного движения ракеты (движение в одном измерении), причем такое рассмотрение при минимальной сложности выкладок позволяет характеризовать значимость ряда параметров, важных при проектировании ракеты. Теория прямолинейного движения вместе с тем допускает быструю оценку скорости ракеты в конце активного участка и дальности ее полета, если даже в действительности траектория активного участка криволинейна. [c.15]

Скорость точки изменяется по величине и направлению. Для характеристики изменения скорости по величине нужно, очевидно, рассмотреть случай прямолинейного переменного движения, когда изменяется только величина скорости в этом случае йх 0, а = 0 и при неизменной величине скорости ах — 0. Поэтому касательное ускорение характеризует изменение скорости только по величине. [c.110]

При сверхзвуковом обтекании заостренного профиля с участком клиновидной поверхности перед ним возникает скачок уплотнения, прямолинейный участок которого ограничен точкой й, расположенной на пересечении скачка с характеристикой, проведенной из конца клина. За этой точкой скачок искривляется в результате взаимодействия с падающими волнами разрежения, образующимися при обтекании криволинейного участка профиля (см. рис. 5.2), и, как следствие, происходит изменение его интенсивности. Это, в свою очередь, вызывает изменение энтропии при переходе от одной линии тока к другой, что является причиной вихревого характера движения газа за скачком. [c.148]

Из аэродинамики сверхзвуковых потенциальных течений газа известно, что при плоском безвихревом обтекании поверхности все характеристики одного семейства — прямые линии, если хотя бы одна из них прямая (АВ, на рис. 5.6, а). При этом следует иметь в виду, что всякое течение за криволинейным скачком уплотнения непотенциальное (вихревое) и принятая схема потока с прямолинейными характеристиками является расчетной моделью, которая не учитывает вихревого характера движения. [c.151]

Для упрощения анализа продольной устойчивости и изучения воздействия на эту устойчивость аэродинамических характеристик будем исходить из предположения, что невозмущенное движение аппарата является прямолинейным и установившимся. Тогда динамические коэффициенты будут постоянными и система (1.5.1) легко интегрируется. Будем искать частные интегралы этой системы в виде ДК = Да = ДИ = СеР , где [c.40]

Существование простой волны связано с гиперболическим характером уравнений, описывающих этот класс течений. Напомним, что классическим гиперболическим уравнением является волновое уравнение. Дадим определение простой волны. Если течение безвихревое и одно из семейств характеристик — прямые линии с постоянными параметрами, то течение в этой области называется простой волной. Основным свойством простой волны является следующее к области движения с постоянными параметрами может примыкать только или еще одна такая область движения с постоянными параметрами, или простая волна. При этом оказывается, что для существования простой волны достаточно, чтобы одна из характеристик какого-либо семейства была прямолинейной с постоянными параметрами на ней. Указанные свойства простой волны нетрудно получить, рассмотрев в случае изоэнтропического течения уравнения совместности на характеристиках. Действительно, на С+-и С- характеристиках справедливы инварианты Римана 1+, -(см. 2.2). Пусть, например, прямолинейной характеристикой с постоянными параметрами является какая-либо из характеристик С+. Тогда все пересекающие ее характеристики С имеют одно и то же значение инварианта / = и—2а/(у—1), т. е. по всей области течения / — постоянная величина. Поскольку, с другой стороны, каждая из характеристик С+ имеет свое постоянное значение /+, то из постоянства двух величин /+ и / следует постоянство ы и а на каждой из характеристик С+ и, следовательно, их прямолинейность, так как уравнение характеристик имеет вид dx/dt = u + a. Подчеркнем, что параметры [c.57]

Несмотря на то, что кинетический момент раскрывает дополнительные свойства движения механической системы по сравнению с ее количеством движения, даже совокупность этих динамических характеристик не может описать движения системы, происходящего за счет внутренних сил. Чтобы убедиться в этом, достаточно рассмотреть следующий пример. Пусть два одинаковых тела, соединенных пружиной, покоятся на гладкой горизонтальной поверхности. Растянем пружину и отпустим грузы, не сообщая им начальной скорости. Под действием внутренних сил они начнут совершать прямолинейные колебания, такие, что скорости тел в каждый момент времени равны между собой и противоположно направлены. Общее количество движения системы и ее кинетический момент относительно любой неподвижной точки тождественно равны нулю, хотя система находится в движении таким образом, в данном случае эти две величины никак не характеризуют движения системы. Поэтому в механике рассматривается еще одна мера механического движения, называемая кинетической энергией. [c.212]

На рис. 3.5, а представлены плоские направляющая и рабочая решетки осевой турбины, на рис. 3.5, б — рабочая и направляющая решетки осевого компрессора. Рассмотрим основные геометрические характеристики профиля и решетки профилей. На профиле различают выпуклую сторону, или спинку вогнутую сторону, или корытце, входную (переднюю) кромку и выходную (заднюю) кромку. Спинка и корытце турбинного профиля очерчиваются дугами окружностей в сочетании с прямолинейными участками или плавными кривыми (дугами лемнискат, парабол и др.). Компрессорный профиль также очерчивается плавной кривой и задается обычно в виде таблицы координат контура. Все величины на входе в направляющую решетку турбины имеют индекс О, на выходе из нее и на входе в рабочую решетку — индекс 1, на выходе из рабочей решетки — индекс 2. Величины, отнесенные ко входу в рабочую решетку осевого компрессора и к выходу из нее, также имеют индексы 1 и 2 а отнесенные к выходу из направляющего аппарата — индекс 3. Скорости и углы потока в абсолютном движении обозначаются соответственно с и а, в относительном — ш и р. [c.98]

Силовые несамодействующие столы конструкции МСКБ АЛ агрегатных станков (мод. 5У4631, 5У4632 и др.) имеют характеристики, приведенные в табл. 15. Такое конструктивное решение расширяет возможности разнообразной компоновки агрегатных станков. Для разнообразных работ (сверление, растачивание, фрезерование и др.) можно использовать одни и те же силовые столы, устанавливая на них разные силовые бабки. В некоторых случаях оказывается целесообразным задавать движение подачи не инструменту, а обрабатываемой детали. Тогда на силовой стол устанавливают приспособление для закрепления деталей. Такое использование силового стола может потребоваться и в том случае, если одного прямолинейного движения подачи недостаточно, например, в некоторых случаях фрезерной обработки. Тогда можно одно движение получать с помощью силовой головки, а другое — перемещением силового стола вместе с заготовкой. [c.217]

Плиты направляющие 9 — 633 Характеристика 9 — 631 ---силозые агрегатных станков с барабанным кулачком 9 — 633 --силозые подвижные с гидравлическим приводом прямолинейного движения [c.49]

Для класса прямолинейных движений уравнение И. В. Мещерского содержит одну свободную (управляющую) функцию — закон изменения массы точки. Если принять дополнительную гипотезу о постоянстве относительной скорости отбрасываемых частиц (гипотеза Циолковского), тогда закон изменения массы точки однозначно определяет программу изменения тяги реактивного двигателя. Задача определения законов изменения массы точк№, при которых некоторые интегральные характеристики движения становятся оптимальными, есть по существу задача оптимального программирования величины тяги двигателя. Как было показано в 2 этой главы, задачи программирования тяги ракетного двигателя, обеспечивающего Ящах, сводятся или к простейшей задаче вариационного исчисления, или к вариационным задачам на условный экстремум. [c.171]

Подобного рода картина будет всегда иметь место при распространении движения в покоящейся и обладающей постоянным давлением и температурой среде, заключённой в неограниченный цилиндр (прямолинейность движений). В самом деле, постоянство давления и температуры означает постоянство О и скорости звука (обозначим последнюю через ад) условие покоя даст у = 0, таким образом, xjdt = а = соп ., X— +ао - -сопз1., и мы имеем прямолинейные характеристики в плоскости (х, t). Если вдоль одной из них движение начнёт переходить в другую форму, то мы сможем заключить, что в этом новом движении все характеристики одного кг,-кого-то семейства будут прямыми. [c.335]

К двигателям в приводе станков предъявляют весьма разнообразные требования в зависимости от типа станка и вида привода главного движения, подачи или вспомогательных движений. Для привода главного движения большинства станков характерна передача большей части мощности, достаточно высокая жесткость механической характеристики двигателя, регулируемость частоты вращения в широком диапазоне, В приводе подач важным является регулируемость частоты вращения и возможность осуществления точного позиционирования. Последнее требование является особенно важным в приводе подач и вспомогательных перемещений станков с ЧПУ. Существенное влияние на выбор типа двигателя оказьшает вид движения последнего звена кинематической цепи. Например, для прямолинейного движения с большим диапазоном регулирования скорости гидравлический двигатель оказывается сопоставимым с электродвигателем. [c.63]

Оптимизация конструктивно-кинематических характеристик пар трения. Первоначально важное значение имеют условия нагружения. Нарушение точностных характеристик механизмов приборов в результате изнашивания часто зависит не столько от самого значения износа, сколько от неравномерности его распределения по поверхности трения. Например, неравномерный износ направляющих прямолинейного движения (рис. 16.3, а) приводит к потери точности приборного устрорютва в конце хода движка. Изменение эпюры нагружения (рис. 16.3, б) позволяет повысить надежность пары трения. [c.279]

Все типы подшипников, рассмотренные в предыдущих главах, имеют ту общую характеристику, что равнодействующая давлений пайравлена перпендикулярно к оси вращения шипа, а смазываемые поверхности в основном являются круглыми цилиндрическими поверхностями. Но, кроме упомянутых радиальных подшипников, в различных конструкциях используются еще и другие типы подшипников, а именно, упорные подшипники. У этих подшипников равнодействующая давлений параллельна оси вращения смазываемых поверхностей. Наконец, с точки зрения работы, можно включить в эту категорию и плоские подшипники с переменным движением (ползун—скользун, крейцкопф и т.п.), у которых одна из поверхностей находится в прямолинейном движении, а другая неподвижна. Действительно, такой подшипник может рассматриваться как предельный случай упорных подшипников (так как ползун эквивалентен подушке упорного подшипника, у которого средняя скорость подушек бесконечно велика). [c.195]

Если в кристалле нет дефектов и примесей, то ничего не мешает прямолинейному движению электронов при нулевой абсолютной температуре, так что т оо и о = оо. Про такой материал говорят, что он идеальный проводник. Такое свойство-можно приписать многим парамагнитным материалам. При высокой температуре, если характеристики и концентрации дефектов решетки йе зависят от температуры, мы имеем эмпирическое уравнение, называемое правилом Мэттьюсенна (а, Ь — постоянные) [c.57]

Конечно, во многих случаях вибрационные машины явля ются более сложными, чем показано в этом параграфе упругая сила подвески и демпфирующая сила — нелинейные, скорость вращения дебалансов не принимается постоянной, а учитывается характеристика двигателя, и подвеска часто обеспечивает движение массы не только прямолинейное, но и плоское или пространственное в некоторых случаях приходится учитывать присоединяемую к М массу обрабатываемого продукта. [c.303]

Сравнение с формулой (101,4) показывает, что инварианты Римана (104,2) совпадают с темн величинами, которые в простых волнах постоянны вдоль всей области движения в течение всего времени в простой волне, распространя[ощейся вправо, постоянно а в волне, бегущей влево, постоянно С математической точки зрения это есть основное свойство простых волн. Из пего следует, в частности, и указанное в предыдущем параграфе свойство — прямолинейность одного из семейств характеристик. Пусть, например, волна распространяется вправо. Каждая из характеристик несет свое постоянное значение У+ [c.548]

Существенной особенностью содержания кинематики служит то, что движения тел происходят в системах координат (системах отсчета), движущихся друг по отношению к другу. В кинематике переход от одной системы координат к другой, движущейся по отношению к первой, приобретает самостоятельное II важное значение. Это служит основанием теории относительных движений, в которой устанавливаются связи между кинематическими характеристиками движений (траекториями, скоростями II ускорениями) в двух произвольно движущихся друг по отношению к другу системах координат. В этой теории одна какая-то координатная система принимается условно за абсолютно неподвижную , а другие — за движущиеся по отношению к ней относительные системы координат. В отличие от динамики, абсолютная неподвижность какой-то одной, положенной в основу рассуждений системы отсчета не имеет объективного значения. Только в динамике стремление к установлению такой абсолютно неподвижной системы приобретает смысл. Так, среди всех возможных систем координат выделяют гелпо-центрическую систему с центром в Солнце, а осями координат, ориентированными на так называемые неподвижные звезды. В динамике рассматриваются также инерциальные , или галилеевы , системы координат, движущиеся поступательно, прямолинейно и равномерно по отношению к системе, выбранной за абсолютно неподвижную , а следовательно, и друг по отношению к другу. [c.143]

Точное решение задачи о свободных колебаниях в нелинейных диссипативных системах в подавляющем большинстве случаев наталкивается на весьма большие и очень часто неразрешимые трудности. Поэтому (как и в случае консервативных систем) приходится искать методы приближенного расчета, которые с заданной степенью точности позволили бы найти количественные соотношения, определяющие движения в исследуемой системе при заданных начальных условиях. Из ряда возможных приближенных методов рассмотрим в первую очередь метод поэтапного рассмотрения. Мы уже указывали, что этот метод заключается в том, что в соответствии со свойствами системы все движение в ней заранее разбивается на ряд этапов, каждый из которых соответствует такой области изменения переменных, где исследуемая система с достаточной точностью описывается или линейным дифференциальным уравнением, или нелинейным, но заведомо интегрируемым уравнением. Записав решения для всех выбранных этапов, мы для заданных начальных условий находим уравнение движения для первого этапа, начинающегося с заданных начальных значений. Значения переменных 1, х, у = х) конца первого этапа считаем начальными условиями для следующего этапа. Повторяя эту операцию продолжения решения от этапа к этапу со сшиванием поэтапных решений на основе условия непрерывности переменных х и у = х, мы можем получить значения исследуемых величин в любой момент времени. Если разбиение всего движения системы на этапы основано на замене общей нелинейной характеристики ломаной линией с большим или меньшим числом прямолинейных участков, то подобный путь обычно называется кусочно-линейным методом. В этом случае на каждом этапе система описывается линейным дифференциальным уравнением. Условие сшивания решений на смежных этапах — непрерывность х я у = х — необходимо и достаточно для системы с одной степенью свободы при наличии в ней двух резервуаров энергии и двух форм запасенной энергии (потенциальной и кинетической, электрической и магнитной). Существование двух видов резервуаров энергии является также необходимым условием для возможности осуществления в системе свободных колебательных движений, хотя для диссипативных систем оно недостаточно. При большом затухании система и с двумя резервуарами энергии может оказаться неколебательной — апериодической. [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...