Пересечение скачков

Можно представить себе также сверхзвуковую решетку, в межлопаточных каналах которой отсутствует конфузор-ный участок, а сжатие газа происходит только в скачках уплотнения. Для построения такой диффузорной решетки используем профили в форме треугольников, направив поток с заданным числом Mj параллельно стороне треугольника А О (рис. 10.61, а), угол треугольника в точке А выбираем меньше предельного угла для косого скачка при данном значении Ml. В области А 0"В ниже скачка уплотнения А О" осуществляется равномерное течение газа, параллельное стенке А В, со скоростью 1ср< 1 и давлением P v> Р - За точкой В частицы газа попадают в область повышенного давления (р2>Рср), в связи с чем возникает второй скачок уплотнения, в котором поток снова изменяет свое направление. Вершину следующего профиля решетки помещают в точку пересечения скачков О", а грани О"В" и О В проводят параллельно направ-.лению потока после второго скачка. Таким образом, треугольные профили А В О и А"В"О" располагаются параллельно. [c.82]

При сверхзвуковом обтекании заостренного профиля с участком клиновидной поверхности перед ним возникает скачок уплотнения, прямолинейный участок которого ограничен точкой й, расположенной на пересечении скачка с характеристикой, проведенной из конца клина. За этой точкой скачок искривляется в результате взаимодействия с падающими волнами разрежения, образующимися при обтекании криволинейного участка профиля (см. рис. 5.2), и, как следствие, происходит изменение его интенсивности. Это, в свою очередь, вызывает изменение энтропии при переходе от одной линии тока к другой, что является причиной вихревого характера движения газа за скачком. [c.148]

Возможны три схемы расположения первой характеристики волн разрежения за конденсационным скачком а) характеристика располагается перед скачком конденсации такая схема означала бы что п сверхзвуковом потоке следствие опережает причину б) характеристика располагается под углом ат1<Рк в этом случае должны были бы возникать пересечение скачков и интерференция их со стенкой, что противоречит опытным данным в) первая характеристика совпадает с фронтом скачка эта схема подтверждается экспериментом. [c.166]

В энергетически изолированном течении температура торможения (или энтальпии торможения) при пересечении скачка не меняется, так как полная энергия потока сохраняет постоянное значение. Процесс изменения параметров в скачке является необратимым и сопровождается ростом энтропии. [c.133]

Разберем основные задачи, связанные с отражением и пересечением скачков уплотнения, а также с взаимодействием скачков и волн. [c.119]

Введем в это уравнение безразмерные скорости. Так как энтальпия торможения и показатель изоэнтропы при пересечении скачка меняются, то критические скорости будут неодинаковы, т. е. [c.144]

В сверхзвуковых потоках двухфазной среды капельной и пузырьковой структур могут возникать адиабатические скачки уплотнения, как и в однофазных средах (см. гл. 5). При пересечении скачка характеристики двухфазного потока существенно изменяются. Так, степень сухости пара вследствие частичного испарения жидкой фазы будет возрастать, капли будут дробиться, а в некоторых случаях коагулировать при пересечении скачков (в зоне малых и умеренных влажностей). В области больших влажностей скачки могут способствовать переходу одной структуры двухфазного потока в другую (капельной — в пузырьковую, пузырьковой — в пенную). При этом не исключен полный или частичный переход пузырькового течения в однофазное. Адиабатические скачки в двухфазных сверхзвуковых потоках могут быть, как и в однофазных течениях, косыми, прямыми и криволинейными. [c.350]

Экспериментальные исследования [1, 2] показали, что в случае сверхзвуковых и околозвуковых течений наличие пограничного слоя и состояние движения в нем оказывают значительное влияние на течение в основном потоке. При пересечении скачков уплотнения с твердыми поверхностями картина течения может существенно отличаться от теоретической, полученной в предположении отсутствия вязкости [3]. [c.53]

Таким образом, асимптотически — на малом расстоянии от точки пересечения скачка с контактной поверхностью, а также на боль- [c.82]

В энергетически изолированном течении температура торможения (или энтальпии торможения) при пересечении скачка не меняется. Процесс изменения параметров в скачке является необратимым и сопровождается ростом энтропии. [c.50]

Исследуя ламинарный пограничный слой, Липман и др. [23] провели испытания с плоской пластиной и выявили следующие зависимости влияние числа Рейнольдса на критическое давление обратно пропорционально корню квадратному из числа Рейнольдса (число Рейнольдса вычисляется по расстоянию от передней кромки пластины до точки пересечения скачка уплотнения с пограничным слоем) критическое значение коэффициента давления уменьшается с увеличением числа Маха (фиг. 23). Такое влияние чисел Маха и Рейнольдса согласуется со следующими соотношениями [c.33]

Решение А. Л. Гонора строится следующим образом. Выбирается число лучей звезды в поперечном сечении и задается угол наклона к направлению набегающего потока ребра, идущего от конца луча к вершине конического тела. Выбирается интенсивность плоского скачка, присоединенного к ребру этим определяется угол поперечного сечения тела у конца луча. Скачки, идущие от двух смежных ребер, пересекаются отраженные от линии пересечения скачки доходят до поверхности тела. При соответствующем изломе контура сечения в этом месте дальнейшее отражение не происходит. Пример тела, построенного Гонором, приведен на рис. 3, б. Такое тело может иметь сопротивление, значительно меньшее сопротивления круглого конуса того же поперечного сечения. [c.164]

Пересечение скачков уплотнения. [c.306]

Рассмотрим пересечение в пространстве двух скачков уплотнения или пересечение скачка уплотнения с тангенциальным разрывом и с твердой или свободной границами (которые можно считать предельными случаями тангенциального разрыва). Это пересечение при стационарных движениях происходит вдоль некоторой неподвижной в пространстве линии, которая является особой для распределений параметров газа. Примем, что в небольшой окрестности выбранной точки особой линии элемент этой линии можно заменить прямой, а элементы пересекающихся вдоль нее поверхностей разрыва можно заменить участками плоскостей ). Будем считать также, что изменением параметров газа в направлении особой линии можно пренебречь и что составляющая скорости газа в этом направлении равна нулю. Для рассматриваемых нами плоских или незакрученных осесимметричных течений последние предположения удовлетворены автоматически. В общем случае, как будет показано ниже, предположение о равенстве нулю составляющей скорости вдоль особой линии несущественно что же касается предположения о неизменности параметров, то оно всегда может быть локально удовлетворено, если градиенты параметров ограничены. В связи с этим далее будем рассматривать течение в плоскости, нормальной к особой линии. [c.306]

ПЕРЕСЕЧЕНИЕ СКАЧКОВ УПЛОТНЕНИЯ [c.307]

ПЕРЕСЕЧЕНИЕ СКАЧКОВ УПЛОТНЕНИЯ 311 [c.311]

В опытах, в которых течение близко к двумерному, при регулярном отражении наблюдаются отраженные скачки только слабого семейства. В тех же случаях, когда составляющая скорости в направлении линии пересечения скачка со стенкой не равна нулю, в некоторых условиях наблюдаются отраженные скачки сильного семейства. [c.312]

Если рассмотренные в этом разделе течения с отражением скачка от плоской стенки (рис. 3.15.3, а и 3.15.6) симметрично отобразить в другую полуплоскость и соединить два полученных таким образом течения, заменив стенку линией тока, то мы получим, очевидно, течение (рис. 3.15.7), возникающее при пересечении двух скачков одинаковой интенсивности, идущих по газу навстречу один другому. Такое пересечение называется соответственно правильным (регулярным) или—в другом случае—неправильным (маховым, нерегулярным). При симметричном пересечении скачков тангенциальный разрыв в точке правильного пересечения, естественно, не возникает, так как он в этом случае совпадает с линией симметрии течения. [c.313]

Несимметричное пересечение скачков тоже может быть правильным (регулярным), при этом из точки пересечения скачков исходит контактный разрыв, или неправильным (маховым, нерегулярным). В первом случае автомодельное решение может быть построено с помощью сердцевидных кривых в плоскости 0, р. [c.314]

Теоретическое исследование неавтомодельных течений при неправильном пересечении скачков чрезвычайно сложно, и до последнего времени здесь нет систематических результатов. [c.314]

Рассмотрим кратко пересечение скачков одного направления (рис. 3.15.1,6). В случае автомодельного решения два приходящих в точку О скачка АО и ВО (рис. 3.15.8) продолжаются в невозмущенную область в виде уходящего от точки О скачка ОС. В область, [c.314]

ПЕРЕСЕЧЕНИЕ СКАЧКОВ УПЛОТНЕНИЯ 315 [c.315]

Рассмотрим, наконец, пересечение скачка уплотнения с поверхностью контактного разрыва. В этом случае автомодельные решения могут существовать, лишь если скорости с обеих сторон контактного разрыва направлены в одну сторону и являются сверхзвуковыми в обоих невозмущенных потоках и за падающим скачком (а также и в рассмотренных выше предельных случаях отражения скачка от свободной поверхности и от твердой стенки). [c.315]

Все, или почти все, что сказано выше о выборе схемы течения для чисто дозвуковых течений, относится и к обтеканию тел в случаях, когда в части области течения достигается сверхзвуковая скорость или когда набегающий на тело поток имеет сверхзвуковую скорость. В таких случаях течение осложняется тем, что в потоке могут возникать скачки уплотнения, а при их пересечении—и начинающиеся от линии пересечения скачков внутри области течения поверхности тангенциального разрыва. При пересечении скачков внутри области течения или при образовании присоединенных скачков у передней кромки обтекаемого тела или у линии излома его поверхности, а также и в некоторых других случаях возникает, как уже говорилось ранее, проблема выбора принадлежности уходящих скачков к сильному или слабому семействам формулировка задачи должна содержать условия, позволяющие делать этот выбор. [c.331]

Пересечение скачков неправильное 313 [c.423]

Если скорость IV I достаточно велика, то реализуется сверхкритическое обтекание у профиля образуются сверхзвуковые зоны, в которых, как говорилось выше, почти всегда возникают скачки уплотнения. Кроме того, при пересечении скачков могут возникать тангенциальные разрывы они возникают также в случаях, когда скачки оканчиваются на профиле. На скачках уплотнения и тангенциальных разрывах, которые, по определению, являются кусочно гладкими кривыми, имеют место соотношения, вытекающие из замкнутой системы уравнений идеального газа в форме законов сохранения. При этом, в соответствии со вторым законом термодинамики, при переходе через скачок энтропия возрастает пропорционально интенсивности скачка. Поэтому в области, покрытой линиями тока, прошедшими через скачки, поток завихрен и вследствие этого не может стать равномерным на бесконечности вниз по потоку от профиля. (Это следует из уравнения [c.180]

Так как hi, /i2, А, q ) неотрицательны, то и произвольные функции Р ф), Ф(<у ) неотрицательны. Хотя эти формулы были получены в предположении непрерывной дифференцируемости функций /3, Л, ро, hi, /i2, они остаются также правомерными (т. е. могут рассматриваться как расширение) и в случае, когда относительно указанных функций предполагается только абсолютная непрерывность по каждой переменной. (При этом, конечно, остается в силе предположение о существовании и единственности интегральных кривых уравнений (12) в каждой точке области.) Будем предполагать, что это справедливо всюду в V, за исключением лишь точек излома контура тела и точек пересечения скачков, где, как говорилось в 7, возникает сингулярность типа Прандтля-Майера. Фактически это означает, что, например, функции р х, у), 13 х, у) предполагаются абсолютно непрерывными там, где они непрерывны. [c.192]

Так как число скачков конечно, то функции Ф (р), Р Ф) кусочно непрерывны (разрывы могут возникать в точках пересечения скачков). [c.195]

Если точка пересечения скачков (или волн Маха в изоэнтро-пическом диффузоре) не совпадает с кромкой обечайки, то от этой точки в сторону внешнего потока отходит скачок уплотнения, интенсивность которого определяется двумя условиями [c.474]

При дальнейшем увеличении давления, т. е. при или е > emln, фронт косого скачка проходит выше фронта решетки, и это приводит к перераспределению давления на участке нижней поверхности, примыкающем к задней кромке пластины. Следовательно, в этом случае возникает силовое воздействие потока на пластину. Равнодействующая сип давления направлена в сторону положительного направления оси п. По мере дросселирования, т. е. по мере увеличения давления рг, точка пересечения скачка со стенкой движется вверх по потоку и увеличивается силовое воздействие угол отставания б и угол поворота потока в косом скачке уменьшаются, и косой скачок приближается к прямому. [c.84]

При расчете необходимо контролировать возникновение пересечений характеристик одного семейства, что является признаком появления в потоке ударных волн. При больших градиентах параметров в течении Прандтля — Майера шаг следует выбирать пз условия требуемой точности. При расчете точки пересечения скачка уплотнения и характеристики (рис. 14.3, г) на-бегаюпщй поток предполагается известным и равномерным. Используются известные соотношения на ударной волне. Расчет в точке 3 проводится подбором наклона ударной волны методом последовательных приближений. [c.275]

Пересечение скачков. Два последовательных поворота стенки LB D (рис. 5.16,а) на угол б приводят к образованию двух косых скачков ВК и СК, причем ip2> pi, так как после первого скачка скорость Я,2<Я,ь В результате скачки пересекаются в точке К. За точкой пересечения оба скачка сливаются в один скачок KF, так как выше точки К углы меняются в обратном направлении угол ра уменьшается (второй скачок попадает в область, где Я]>Я,2), а угол Pi возрастает (первый скачок располагается за вторым). Линия тока, пересекающая систему двух скачков, деформируется, поворачиваясь в точках Ь и d на угол б при пересечении скачков скорости потока ступенчато падают, а давления растут. Отметим, что области 3 я 4 разделены слабой волной разрежения или слабым скачком уплотнения KL, при пересечении которого поток приобретает давление pi=p z. Характерно, что скорость за скачком KF всегда меньше скорости за скачком СК (Я4<Яз) отсюда следует, что линия КН является линией тангенциального разрыва скорости. В вязкой жидкости вдоль КН развивается вихревое движение. [c.135]

При более высоком давлении внешней среды (рис. 8.16, зона 111) спектр струи на выходе из сопла перестраивается (рис. 8.17,г и д). В этом случае при пересечении скачков СВ и СВ] поток должен повернуться на угол б> 6м. На выходе из сопла образуется мостообразный скачок. От угловых точек А и А[ (рис. 8.17,г) распространяются косые скачки АС и AiD, переходящие в прямой (или криволинейный) скачок, за которым скорости будут дозвуковыми. За косыми скачками СВ и DBi скорости остаются сверхзвуковыми, а давление оказывается более высоким, чем давление внешней среды Ра- [c.235]

Наличие вязкости приводит к тому, что вследствие резкого возрастания давления в направлении течения вблизи пересечения скачка со стенкой может произойти отрыв пограничного слоя, сильно видоизменяющий картину течения. Помимо этого, действие вязкости проявляется в наличии зоны дозвуковых скоростей вблизи стенки, по которой возмущения, несмотря на сверхзвуковой характер течения во внешней его части, могут передаваться вверх по потоку и тем самым изменять картину течения и при отсутствии отрыва пограничного слоя. Ввиду солжности явления взаимодействия скачков уплотнения с пограничным слоем и сравнительно небольшого количества опытных данных теория его пока отсутствует. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...