Тяга реактивного двигателя

Тяга реактивного двигателя определяется формулой Яд =- [c.333]

Значит, системы отсчета, которые мы свяжем с одним и тем же телом отсчета, в этих двух случаях (когда на тело отсчета действуют только силы тяготения или кроме силы тяготения еще какие-либо силы, например, сила тяги реактивного двигателя) будут обладать разными свойствами. Поэтому, если мы хотим правильно определять свойства систем отсчета, связанных с тем или другим телом отсчета, [c.112]

Подобрав тягу реактивного двигателя так, чтобы он сообщал второму космическому кораблю такое же по величине и направлению ускорение g, с которым движется первый космический корабль, мы достигнем того, что оба космических корабля будут двигаться с одинаковым ускорением относительно коперниковой системы отсчета. [c.355]

Но зато ускорения, сообщаемые космическому кораблю другими силами (тягой реактивного двигателя ракеты-носителя и сопротивлением воздуха на участках выхода на орбиту и спуска на Землю), резко возрастают и соответственно возрастают силы инерции. Ускорения, сообщаемые тягой реактивного двигателя при запуске космического корабля и выводе его на орбиту спутника Земли, достигают десятка g. Такой же величины достигают и те ускорения (отрицательные), которые создает сопротивление воздуха при входе космического корабля в плотные слои атмосферы. [c.358]

Силу тяги реактивного двигателя определяют на основании закона сохранения количества движения. [c.565]

Контрольный контур для определения тяги реактивного двигателя [c.275]

На рис. 14 показана схема эжектора, включающая сопло а высоконапорного (эжектирующего) газа, сопло б низконапорного (эжектируемого) газа, приемную трубку в ( смесительную камеру). Внутренняя поверхность приемной трубки профилируется в зависимости от назначения эжектора и режима его работы. Это особенно характерно для случая использования эжекторного сопла для увеличения тяги реактивных двигателей летательных аппаратов [3]. Обычно приемная трубка выполняется цилиндрической или, как это рекомендуется в работе [17], конической для компенсации роста толщины пограничного слоя по длине капала. В данной работе ограничимся исследованием двух последних вариантов исполнения эжектора, работающего в звуковом и дозвуковом режимах течения газа. [c.247]

Упоры для установки изделий при подаче их к машинам или станкам В 65 Н 9/(04, 06) Управление [F 02 (воздухозаборниками газотурбинных установок или реактивных двигательных установок С 7/057 нагнетателями В 37/(12-14) ракетными двигательными установками К 1/76, 9/(00, 26, 56-58, 80) реверсами тяги реактивных двигателей К 1/76, 9/92 соплами или сопловыми насадками реактивных двигателей К 1/15) движением транспортных средств G 05 D 1/00-1/12 движителями транспортных средств на воздушной подушке V 1/14-1/15 коробками передач на транспортных средствах К 20/00, 23/00) В 60 В 61 [c.200]

Если обозначить через М,, массу газа, истекающего из сопла реактивного двигателя за некоторый промежуток времени Д т, через Шр — скорость истечения этого газа относительно летательного аппарата (реактивного самолета или ракеты), а через F — силу тяги реактивного двигателя, то в соответствии со вторым законом Ньютона [c.346]

Как известно, сила тяги реактивного двигателя на расчетном режиме определяется из [1] [c.99]

Реактивными двигателями называют такие двигатели, в которых энергия первичного источника (химическая, ядерная, электрическая) идет на создание или приращение кинетической энергии газовой струи, вытекающей из двигателя, а получающаяся при этом сила реакции непосредственно используется как движущая сила летательного аппарата—сила тяги. В отличие от поршневого авиационного двигателя, в котором химическая энергия топлива преобразуется в механическую работу на валу воздушного винта, являющегося движителем (устройством, создающим тягу), реактивный двигатель представляет собой тепловую машину, органически совмещающую в себе тепловой двигатель и движитель. [c.9]

Общее выражение для определения величины силы тяги реактивного двигателя, выведенное на основании закона об изменении количества движения струи газа, проходящего через двигатель, имеет вид [c.214]

Очень часто при исследовании динамических процессов, возникающих, например, в механических системах, приходится сталкиваться с анализом возможных воздействий, природа которых нам полностью не ясна. Эти воздействия могут вызываться как внешними неконтролируемыми (случайными) возмущениями, так и неконтролируемыми изменениями геометрии и параметров системы например, неровности дороги (рис. В.1, а) или аэродромного покрытия (рис. В.1, 6), вызывающие вибрации движущихся по ним объектов (рис. В.1), газодинамические и технологические эксцентриситеты тяги реактивного двигателя, разбросы параметров систем амортизации (рис. В.2). [c.6]

Программа изменения тяги тормозного двигателя должна обеспечить такие законы уменьшения скорости космической станции, при реализации которых в момент прилунения скорость станции была бы равна нулю (или достаточно мало отличалась от нуля). Здесь опять возникают задачи оптимизации тяги реактивного двигателя, обеспечивающего прилунение при минимальном расходе топлива. [c.42]

Величину силы тяги можно оценить еще и так ежесекундно масса воздуха [Ац получает относительно Земли количество движения р-в (с — V) под действием сил со стороны самолета. Следовательно, по закону сохранения количества движения на такую же величину должно за секунду возрасти и количество движения самолета относительно Земли поэтому рз(с — у) равно импульсу силы тяги реактивного двигателя за секунду, а импульс силы за секунду равен самой силе. [c.108]

Реактивную силу вытекающей струн можно определить опытным путем, если измерить силу, действующую на сосуд, при помощи динамометра, как это схематически показано на рис. 300. Примерно таким же способом измеряют силу тяги реактивных двигателей и ракет. [c.374]

Совершенно ясен смысл этого выражения первый член дает радиальную составляюш ую реактивной силы (силы тяги реактивного двигателя), а второй член равен центробежной силе. Отсюда заключаем, что множитель Л равен ограничиваюш ей силе, которая должна быть приложена к точке (ракете), чтобы она двигалась по окружности заданного радиуса Я. [c.74]

Следующий 4.2 посвящен точным методам решения экстремальных задач о вертикальном подъеме с помощью аппарата вариационного исчисления и решения соответствующих уравнений Эйлера. Подробно исследуются оптимальные режимы движения, обеспечивающие максимальную высоту подъема ракеты, оптимальный закон программирования тяги реактивного двигателя в однородной и неоднородной атмосфере для линейного и квадратического закона сопротивления среды. [c.106]

Заключительный 4.3 главы состоит из двух частей. В каждой из них рассматривается задача об оптимальном программировании реактивного ускорения как результата действия силы тяги реактивного двигателя. В первой части эта задача анализируется в рамках классического вариационного исчисления, когда на минимизируемый функционал качества накладываются дополнительные дифференциальные (неголономные) и краевые условия. Большое внимание уделяется изучению свойств оптимального режима движения и выявлению его особенностей в критических точках траектории. Во второй части параграфа для решения аналогичной задачи предлагается воспользоваться методами теории оптимального управления, поскольку на управление (реактивное ускорение) дополнительно накладываются ограничения в виде неравенств. В качестве универсального средства синтеза оптимального управления выбран принцип максимума Понтрягина. [c.106]

Ниже рассматриваются вариационные задачи об оптимальном программировании ускорения a(t), создаваемого тягой реактивного двигателя, помеш енного в точку с переменной массой M(t) (более подробное изложение см. в работе [101]). Движение точки осу-ш ествляется в поле одного гравитационного центра с ускорением g r,t) = -/ r/ rp, где к = к — гравитационная постоянная, [c.126]

С учетом выполнения гипотезы Циолковского о постоянстве относительной скорости отбрасываемых частиц оптимальный закон изменения массы однозначно определяет оптимальную программу изменения тяги реактивного двигателя. Возникаюш ие отсюда задачи о нахождении этих оптимальных законов сводятся либо к простейшей задаче вариационного исчисления, либо к вариационной задаче на условный экстремум. [c.139]

Найденные законы изменения скорости V и расстояния позволяют определить оптимальный удельный секундный расход массы (найти закон программирования тяги реактивного двигателя на активном участке полета), при котором полная высота подъема будет максимальной. Зная е, исключим из формул для Т, VI, Н время и выразим эти величины в функции параметра а. [c.50]

Детали вычислений см. в статье Алексеев Б. А., Оптимальное программирование тяги реактивного двигателя при движении летательного аппарата по заданной траектории. Труды ВВИА имени Жуковского , Л Ь 961, 1962. [c.171]

Вначале допустим также постоянство тяги реактивного двигателя и постоянство коэффициента трения. В простейшем случае будем считать, как это делают многие исследователи, что на всем участке разбега самолет движется так, что сила тяги двигателя направлена горизонтально. Уравнения движения центра масс самолета в проекциях на оси Ох (горизонталь) и Оу (вертикаль) можно записать в следующем виде (фиг. 36) [c.184]

ТО МЫ Прежде всего должны разделить случай, когда тело отсчета испытывает ускорение под действием только силы тяготения, и случай, когда телу отсчета сооби ают ускорение еще какие-либо силы, возникшие в результате иепосредственного соприкоснонения с телом отсчета -других тел (например, силы тяги реактивного двигателя, соприкасающегося с ракетой-носителем космического корабля). [c.113]

Состояние невесомости наступает в баллистических ракетах ) и космических кораблях после того, как прекратилась работа двигателей и ракета или космический корабль вышли из плотных слоев атмосферы. Вначале под действием силы тяги реактивных двигателей (см. 124), направленной вверх, ракета или корабль движутся с большим ускорением о и набирают вертикальную скорость. В это время на корабль и находящиеся в нем тела, помимо силы земного тяготения и силы тяги двигателей, действует сила сопротивления воздуха, направленная против скорости корабля, т. е. ВНИИ, и несколько уменьшающая ускорение корабля. Но все же это ускорение а по величине значительно превосходит ускорение свободного падения g (например, по данным иностранной печати а может достигать 9—10 ). В этом случае корпус корабля и все тела в кабине корабля будут находится в таком же состоянии, как тела, взвешиваемые в кабнне лифта, движущегося кверху с ускорением а. [c.190]

Можно считать, что как при подъеме, так и при спуске корабля он испытывает направленные кверху ускорения, величина которых в десяток и больше раз превосходит ускорение, которое под действием сил тяготения Земли испытывает корабль при движении по орбите спутн1п<а Земли. Но если корпус корабля получает под действием силы тяги реактивного двигателя или силы сопротивления воздуха ускорение порядка lOg, то в системе отсчета, связанной с космическим кораблем, возникает поле сил инерции с той же напряженностью, по обратное по знаку. Ясно, что при возникновении этих больп их сил инерции состояние невесомости нарушается и движение тел внутри космического корабля определяется практически только действием сил инерции. [c.359]

В непосредственной связи с работой Ф. А. Цандера Перелеты на другие планеты (1924) находится решение задачи о выведении искусственного спутника Земли на орбиту, которая стала предметом ряда исследований. Например, в работе Д. Е. Охоцимского и Т. М. Энеева Некоторые вариационные задачи, связанные с запуском искусственного спутника Земли (1957), рассмотрен вопрос о том, как должно изменяться во времени направление тяги реактивных двигателей, чтобы было обеспечено выведение спутника на заданную орбиту с минимальным расходом топлива. При этом предполагается, что выведение спутника на орбиту осуществляется при помощи ракетного ускорителя, состоящего из одной или нескольких ступеней. Исследование проводилось в предположении, что отсутствуют аэродинамические силы и поле земного тяготения является плоско-параллельным. [c.308]

В работе 2 Д. Е. Охоцимского и Т. М. Энеева указывается метод нахождения закона изменения по времени направления тяги реактивного двигателя для обеспечения вывода спутника на заданную орбиту с минимальным расходом топлива, дается метод определения наивыгоднейшего режима расходования топлива. Эти же вопросы рассматриваются авторами для многоступенчатой ракеты. [c.243]

Рассмотренный нами на рис. 1 реактивный двигатель находится в относительном потоке воздуха в состоянии покоя, и, следовательно, полная сила реакции, получающаяся как результат воздействия на РД проходящей через него струи, должна уравновеситься с одной стороны гидродинамическим давлением воздуха на внешнюю поверхность AB D двигателя, а с другой стороны — или сопротивлением самолета, к которому присоединен РД, или какой-нибудь внешней силой R. Сила R, которую мы назовем свободной тягой реактивного двигателя, будет, таким образом, равнодействующей сил давления воздуха как на внутреннюю, так и на внешнюю поверхность РД. [c.18]

Напомним, что R есть свободная сила тяги, т. е. та тяга, которую может дать реактивный аппарат, если принять во внимание давление воздуха (но не трение) на внешней поверхности AB D реактивного двигателя. Уравнение (16) для несжимаемой жидкости известно как уравнение Ранкина для случая сжимаемой, упругой среды выражение силы тяги реактивного двигателя как будто не было известно. Заметим, что [c.20]

Возможность создания реактивного двигателя, используюш его внешнюю среду, обсуждалась и ранее. Однако Б. С. Стечкин дал формулу для определения силы тяги реактивного двигателя при движении его в сжимаемой среде. Кроме того, в статье впервые изложены понятия и выведены формулы основных к. п. д. воздушно-реактивных двигателей. [c.408]

Общее исследование движения ракеты показывает, что конечная скорость ракеты может быть увеличена несколькими способами путем повышения удельной тяги реактивного двигателя, путем повышения отношения начального веса ракеты с топливом к весу полезного груза, путем снижения веса конструкции. Существует еще и гиперреактивный путь увеличения скоростных показателей — за счет придания процессу изменения массы динамического, т.е. ускорительного характера. [c.85]

Для класса прямолинейных движений уравнение И. В. Мещерского содержит одну свободную (управляющую) функцию — закон изменения массы точки. Если принять дополнительную гипотезу о постоянстве относительной скорости отбрасываемых частиц (гипотеза Циолковского), тогда закон изменения массы точки однозначно определяет программу изменения тяги реактивного двигателя. Задача определения законов изменения массы точк№, при которых некоторые интегральные характеристики движения становятся оптимальными, есть по существу задача оптимального программирования величины тяги двигателя. Как было показано в 2 этой главы, задачи программирования тяги ракетного двигателя, обеспечивающего Ящах, сводятся или к простейшей задаче вариационного исчисления, или к вариационным задачам на условный экстремум. [c.171]

Определим закон изменения массы точки, т. е. вид функции f(v), так, чтобы точка переменной массы попадала из А в Е в кратчайшее время. Решение этой задачи определит программу изменения тяги реактивного двигателя, так как мы полагаем Vr= = onst. По условию задачи расстояние между точками Л и известно, т. е. интеграл (6) имеет заданную постоянную величину, и мы можем дать следующую математическую формулировку поставленной задаче. [c.173]

В рассмотренных в пп. 1—2 случаях оптимального разбега самолета мы считали силу тяги реактивного двигателя постоянной и равной ее значению при у = 0 Для турбореактивных двигателей, особенно при больших скоростях отрыва, целесообразно учесть некоторое уменьшение силы Ф с увеличением скорости движения самолета. Рассмотрение характеристик современных турбореактивных двигателей показывает, что в диапазоне скоростей О—120 м1сек при Я = 0 тяга двигателя убывает по линейному закону, т. е. можно полагать [c.194]

Из (61) ясно, что влияние уменьшения тяги реактивного двигателя с возрастанием скорости разбега будет практически несущественным и приближенные формулы (14) и (16) можно рекомендовать для использования. Если в разложении в ряд tghyp(pгi) удерживать слагаемые с (Р0 > то для многих классов современных самолетов получаемые результаты почти не отличаются от расчетов по формулам (14) и (16). Следовательно, если под рукой нет таблиц соответствующих функций, можно характеристики разбега исследовать по формулам [c.196]

Мы можем, исходя из (13) и (14), формулировать различные вариационные задачи, относящиеся к исследованию динамических характеристик правильного виража. Так, например, можно искать законы изменения тяги реактивного двигателя ( программирование тяги), при которых время полета от точки В до точки Е будет экстремальным. Можно искать законы программирования тяги, обеспечивающие максимальный путь I при заданном расходе топлива. Можно формулировать две изопериметрические задачи, а именно 1) найти закон программирования тяги реактивного двигателя, при котором Т==Тех1т, а длина пройденного пути 1 = 1о, и 2) найти закон программирования тяги реактивного двигателя, при котором Ь = а время полета фиксировано, т. е. Т=То. Математически указанные выше вариационные задачи сводятся к определению функции f=f v), так как, зная f=f(v), мы можем из (13) найти 1 = р1 и), а затем, исключая V, определить f=iit). Реактивная сила определяется тогда соотношением [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...