Источник плоский в газе

При исследовании нелинейных искажений в газах [7, 25, 26] на звуковых частотах для получения плоской волны использовались волноводы с жесткими стенками. Эти работы проводились в трубах, конец которых, противоположный источнику звука, был тщательно заглушен. [c.154]

Цилиндрический источник будет описан в 4 гл. И1 при рассмотрении плоских движений газа. [c.91]

Пусть в неограниченной среде имеется расположение источников, симметричное относительно некоторой плоскости. Тогда эту плоскость можно считать абсолютно жесткой границей. Пожалуй, это единственный случай реального осуществления идеально жесткой плоской границы. Следует, конечно, иметь в виду, что граница является абсолютно жесткой только для данного поля, и при нарушении строгой симметричности источников плоскость симметрии перестает быть идеальной границей. Аналогично, плоскость симметрии, разделяющая симметричные источники, работающие в противофазе, можно считать для данного поля свободной поверхностью. В таком поле свободная поверхность осуществляется и для газа. [c.127]

Явление пробоя газа зависит от степени однородности электрического поля, в котором осуществляется пробой. Рассмотрим явление пробоя газа в однородном поле. Однородное поле можно получить между плоскими электродами с закругленными краями, а также между сферами при расстоянии между ними, соизмеримом с диаметром сферы. В таком поле пробой наступает практически мгновенно при достижении строго определенного напряжения, зависящего от температуры и давления газа. Между электродами возникает искра, которая затем переходит в дугу, если источник напряжения имеет достаточную мощность. Появление искры при заданном расстоянии между электродами используют для определения значения приложенного напряжения (измерение высоких напряжений при помощи шаровых разрядников). [c.62]

Представим себе, что две бесконечно протяженные области, соприкасающиеся по плоской границе раздела, заполнены неподвижным газом различной температуры (разного состава). Плотность газа будем считать в обеих областях одинаковой и постоянной во всем поле течения. Рассмотрим процесс смешения, создаваемый плоской турбулентной струей-источником, [c.84]

Отличие сферического распространения волн от плоского можно просто показать на примере задачи о распространении сферической звуковой волны. Составим уравнения возмущенного движения в сферических координатах, поместив начало координат в центр возмущений (точечный источник звука). Точные уравнения будут состоять из уравнения движения, совпадающего с соответствующим уравнением в плоском случае (первое уравнение системы (54) гл. III), если только в нем заменить х на радиус-вектор г точки относительно источника возмущений, а под и понимать радиальную скорость газа. [c.135]

В настоящем разделе рассматривается задача переноса излучения в плоском слое толщиной L, содержащем распределенные источники энергии с плотностью потока объемного излучения g y). Предположим, что среда поглощает и испускает излучение и что непрозрачные границы г/= О и y = L диффузно испускают и диффузно отражают излучение и поддерживаются при температурах Г] и Гг соответственно. Нужно получить выражения для распределения температуры и плотности потока результирующего излучения в среде. В настоящем разделе дается математическая постановка этой задачи в случаях серого и несерого газа. [c.321]

В физике плазмы рентгеновская спектроскопия применяется для диагностики источников двух типов с большим размером плазменного объема 0,1—1,0 м (например, токамаков) и источников малого размера 0,1—1,0 мм (лазерной плазмы, плазменного фокуса, вакуумной искры). Температура этих источников одного порядка — от единиц до нескольких десятков миллионов градусов, и основная часть линейчатого и непрерывного излучения приходится на мягкий рентгеновский диапазон от нескольких сотен электронвольт до нескольких килоэлектронвольт. В термоядерных установках проводятся исследования Н, Не, Ы, Ве — подобных ионов легких (О, С, Н) и тяжелых (Т1, N1, Ре) элементов, по которым определяются электронная и ионная температуры, ионный состав и состояние равновесия, а также исследуются макроскопические процессы и кинетика плазмы. Исследуемые линии принадлежат ионам примесей, поступающих в плазменный объем из стенок или остаточного газа, поэтому их интенсивность по сравнению с континуумом относительно невелика. Для разделения линий ионов различных элементов и кратностей необходимо разрешение порядка (1 — 3). 10 в отдельных, относительно узких, участках спектра. По изменению интенсивностей линий ионов различных кратностей можно судить об изменениях температуры, плотности и ионного состава плазмы по объему. Для таких измерений спектральная аппаратура должна иметь пространственное разрешение порядка 1 см для токамаков и 1 мкм для лазерной плазмы. Горячая плазма существует непродолжительное время (характерное время изменения параметров плазмы токамаков порядка 1 мс, лазерной плазмы — 10 нс), поэтому приборы должны обладать достаточно большой апертурой и многоканальной системой детектирования. Поскольку большинство координатно-чувствительных детекторов высокого разрешения имеют плоскую чувствительную поверхность, фокальная поверхность спектрометра тоже должна быть плоской, и угол падения излучения к ней должен по возможности быть небольшим. [c.286]

Коэффициент поглощения энергии упругих волн. В реальных жидкостях и газах волновой процесс сопровождается рассеянием энергии упругой волны, так что по мере удаления от источника интенсивность плоской волны убывает. Это происходит как за счет необратимого превращения механической энергии в энергию молекулярного движения среды, так и за счет рассеяния энергии волны на различных неоднородностях. [c.173]

Напомним здесь, что эти вычисления имеют силу только в случае изолированного источника в свободном пространстве. Присутствие же препятствий в значительной степени может изменить приведенные результаты. Например, в случае простого источника, находящегося вблизи от бесконечной плоской стенки, амплитуда колебаний в любой точке удваивается вследствие отражения, и явление протекает таким образом, как если бы это отражение приходило от зеркального изображения источника, между тем как излучение энергии оказывается увеличившимся в четыре раза. Наоборот, источник, со всех сторон окруженный твердыми стенками, не производит вообще никакой работы, так как энергия газа остается постоя чой. [c.621]

Для термической обработки сварных соединений используют различные нагревательные устройства. В монтажных условиях применяют несколько типов электронагревателей сопротивления — гибкие, жесткие, с керамической изоляцией, в виде ковриков и муфелей. Широко распространены гибкие пальцевые электронагреватели (ГЭН), состоящие из двойной плоской спирали (нихромовая проволока диаметром 3,6 мм), каждый виток (палец) которой защищен керамическими изоляторами из спеченной окиси алюминия, выдерживающей температуру до 1600 °С. Их используют для термической обработки сварных соединений диаметром от 0,1 до 6 м. Большая удельная мощность, возможность пользоваться сварочными источниками питания, простота в эксплуатации, небольшая масса, высокий коэффициент мощности и полезного действия и другие преимущества обеспечили этим нагревателям широкое применение в практике монтажных организаций. Имеются электронагреватели сопротивления с защитным и теплоизоляционным кожухами. Под защитный кожух подают инертный газ, предохраняющий электронагревательный элемент от быстрого сгорания. Иногда электронагревательный элемент вместе со слоем теплоизоляции размещается в металлическом кожухе, что позволяет значительно увеличить срок эксплуатации теплоизоляции. Такие нагреватели называются муфельными. [c.208]

Основная идея метода была изложена Г. Г. Черным (1956) применительно к гиперзвуковому стационарному обтеканию профилей и тел вращения и к одномерным нестационарным течениям газа, которые в силу закона плоских сечений также могут служить для приближенного описания гиперзвукового обтекания тел. Теория сильно уплотненного пограничного слоя, называемая также рядом авторов теорией ударного слоя, за десятилетие, прошедшее со времени опубликования посвященных ей первых работ, интенсивно развивалась и явилась основным средством аналитического исследования и источником получения результатов о гиперзвуковых течениях невязкого газа около тел. [c.194]

Интересные результаты общего характера в теории гиперзвуковых течений газа, нашедшие применение при исследовании течений в соплах и струях, были получены М. Д. Ладыженским (1960, 1962), который вывел упрощенную систему уравнений установившегося изоэнергетического-гиперзвукового течения, пренебрегая местным значением величины 1/М по сравнению с единицей. Из этих уравнений, как частный случай при малом изменении направления скорости в поле течения, следуют уравнения теории гиперзвукового обтекания тонких тел, В общем случае Ладыженский рассмотрел задачу Коши для полученной им системы уравнений и показал, что при соблюдении некоторых условий область определения решения по начальным данным, заданным на конечном отрезке, становится бесконечной. При этом асимптотически течение стремится к течению от плоского или осесимметричного источника, но с переменной (в общем случае) интенсивностью от луча к лучу. [c.204]

Интерферометры применяются как для абсолютных измерений длин волн с высокой точностью, так и для спектрального разложения с высокой разрешающей способностью. Если для абсолютных измерений прежде всего используется интерферометр Майкельсона, то для спектрального разложения доминирующим является интерферометр Фабри — Перо, он представляет собой открытый резонатор с двумя зеркалами, обладающими высокими коэффициентами отражения. Благодаря симметричной его конструкции относительно оптической оси этот интерферометр особенно удобен для исследования многих проблем НЛО и лазерной физики, в которых подобные резонаторы используются уже в самих источниках света. Кроме того, интерферометр многолучевого типа допускает относительно компактную конструкцию. Особенно часто употребляется интерферометр Фабри — Перо с плоскими пластинками, его аппаратная функция уже была рассмотрена в разд. BI.II. В первую очередь рассмотрим следующее условие регистрации пусть в направлении оси падает идеально параллельный световой пучок (угол падения 0 = 0). На выходе регистрируется прошедшая через интерферометр мощность излучения, зависящая от длины резонатора I. (Если интерферометр заполнен газом, то путем изменения давления можно изменять показатель преломления и оптическую длину пути в интерферометре.) Кроме того, можно регистрировать зависимость от 0, если направлять падающий свет под различными углами падения и затем измерять распределение интенсивности в фокальной плоскости [c.50]

Однородное поле можно получить между плоскими электродами с закругленными краями, а также между сферами большого диаметра при малом расстоянии между ними. В таком поле пробой наступает практически мгновенно при достижении напряжения строго определенной величины, зависящей от температуры и давления газа. Между электродами возникает искра, которая затем переходит в дугу, если источник напряжения имеет достаточную мощность. Появление искры при известном расстоянии между электродами используют для определения величины приложенного напряжения (измерение высоких напряжений при помощи шаровых разрядников). [c.87]

Следующие девять глав (гл. 6—14) посвящены вопросам теплообмена и трения в трубах при стационарном режиме в случае отсутствия в потоке внутренних источников тепла, диссипации энергии и и свободной конвекции. В этих главах рассмотрен теплообмен в круглых, плоских, кольцевых, призматических и цилиндрических трубах при граничных условиях на стенке первого, второго и третьего рода как в случае развитого течения, так и в гидродинамическом начальном участке. Наряду с теплообменом при постоянных физических свойствах значительное внимание уделено теплообмену и трению при переменных свойствах жидкости и газа (гл. 7 и 9 и отдельные параграфы в других главах). В частности, в гл. 9 рассмотрены теплообмен и трение в сверхкритической области параметров состояния вещества, а также при наличии в потоке газа высокой температуры равновесной диссоциации. [c.4]

Основными элементами установки являются узел напыления 7, состоящий из форкамеры и плоского сверхзвукового сопла подогреватель газа 2 дозатор частиц 3 источник сжатого воздуха 4 источник гелия 5 камера напыления 6 координатник 7 для перемещения напыляемой подложки пульт управления и контроля параметров (давление газа в форкамере и дозаторе, температура газа в форкамере) 5 сепаратор частиц 9. Установка обеспечивала возможность ускорения частиц размером 1. .. 50 мкм в сверхзвуковых соплах до скорости 1>р = 200. .. 1200 м/с при различной их концентрации. [c.128]

Перспективна модификация метода, основанная на применении "световой плоскости". Излучение источника света (обычно лазера) цилиндрической линзой преобразуется в плоский поток с малой расходимостью. В фокусе линзы ширина пучка порядка 10. .. 50 мкм в зоне 2 мм (вдоль пучка). Дефекты материала, рассеивающие свет (метод темного поля), визуализируют телекамерой, оптическая ось которой направлена ортогонально световой плоскости. При использовании ИК-лазера метод эффективен для исследования кристаллов кремния, фосфида индия, др. материалов микроэлектроники. Аналогичный метод, но с боковым расположением телекамеры, применяют для изучения структуры потоков газа или жидкости. [c.520]

СИЛА [Магнуса действует на тело, вращающееся в набегающем на него потоке жидкости или газа, направленная перпендикулярно к потоку и оси вращения нормального давления — часть силы взаимодействия тел, направленной по нормали к поверхности их соприкосновения оптическая линзы в воздухе — величина, обратная фокусному расстоянию линзы поверхностная приложена к поверхности тела подъемная — составляющая полной силы давления на движущееся в газе или жидкости тело, направленная перпендикулярно к скорости тела равнодействую1цая эквивалентна действию на тело системы сил света — отношение светового потока, распространяющегося от источника в рассматриваемом направлении внутри малого телесного угла, к этому углу термоэлект-родви ку цая возникает в электрической цени, составленной из разнородных проводников, контакты между которыми имеют различную температуру тока — отношение электрического заряда, переносимого через сечение проводника за малый интервал времени, к /гому интервалу трения (препятствует относительному перемещению соприкасающихся тел, слоев жидкости или газа качения действует на цилиндрическое или шарообразное тело, катящееся без скольжения цо плоской или изогнутой поверхности покоя имеет максимальное значение составляющей взаимодействующих тел и направлена по касательной к поверхности соприкосновения скольжения действует при движении соприкасающихся тел и направлена по касательной к поверхности их соприкосновения) тяжести — равнодействующая силы гравитационного взаимодействия тела с Землей и центробежной силы инерции, обусловленной вращением Земли фотоэлектродвижушая — ЭДС, возникающая в полупроводнике при поглощении в нем электромагнитного излучения электродвижущая (ЭДС) — характеристика источника тока, определяемая работой, затрачиваемой на перемещение единичного положительного заряда по замкнутому контуру] [c.275]

В газе в некоторой области пространства, вдали от точечного источника волн, можно считать волны плоскими, если размеры области достаточно малы по сравнению с расстоянием до источника. Здесь можно прибяиженно считать участки сферической волны почти плоскими. [c.488]

Эта специфика прежде всего выражается в реальной и широко используемой возможности генерирования плоских или квазипло-ских волн, в особом значении импульсного режима излучения, в воздействии мощного ультразвука на среду и ее реакции на это воздействие, в сильном поглощении ультразвуковых волн в газах и возможности распространения сдвиговых волн в жидкостях, в отчетливом проявлении нелинейных акустических эффектов в жидкостях и твердых телах, постоянных сил в ультразвуковом поле и т. д. Соответственно на первое место в ультраакустике выходят вопросы распространения плоских волн, их поглощения, отражения, преломления, прохождения через слои, фокусирования, рассеяния, анализ нелинейных эффектов, пондеромоторных сил в поле плоских волн, дифракционных и интерференционных эффектов в поле реальных излучателей ультразвуковых пучков вместе с анализом отклонений характеристик ультразвукового поля в ограниченных пучках по сравнению с полем идеальных плоских волн, распространения различных типов ультразвуковых волн в безграничных и ограниченных твердых телах, в том числе — в кристаллах и пр. В насго-яи ей книге сделана попытка дать всем этим вопросам достаточно полное освещение в сочетании с другими аспектами распространения ультразвуковых волн. В книге приводятся также э сперимеп-тальные данные по скорости и поглощению ультразвука в л<идко-стях и газах, а также по скорости звука в изотропных твердых телах и кристаллах. Наряду с классическим материалом в ней использованы данные из оригинальных источников, на которые сделаны соответствующие ссылки. [c.5]

Пр пмер 2. Плоский источник (или сток) в газе. Рассмотрим плоское установившееся движение газа, для которого сопряженный потенциал Ф зависит в иеременн чх v, Э только от одного V. Из уравнения (29) следует, что в этом случае Ф (г) должно удовлетворять равенству [c.385]

Фиг. 157. Плоский источник в газе я)случай u>uj p. скорость возрастает при удалеппи от окружности = от в) случай

На рис. 8.16 дана схема установки, используемая в работах Дукельского и др. для возбуждения спектра атомарного водорода при атомных столкновениях [116]. Моноки-нетический пучок протонов, выходящий из источника /, попадает в вакуумную камеру масс-спектрометра 2, затем с помощью квадрупольных линз 4 направляется в камеру нейтрализации 5, которая наполняется исследуемым газом. Пройдя плоский конденсатор 6, пучок через входную щель 7 попадает в камеру столкновений. После камеры столкновений поток быстрых частиц измеряется термоэлектронным детектором 12 (11 и 13 — [c.343]

И Впоследствии рядом исследователей были получены абсолютные и относительные интенсивности света, рассеянного в газах при разной температуре и давлении. Интересно, что используя экспериментальные данные по рассеянию газов, удалось теоретически найти число Аво-гадро, достаточно хорошо совпадающее со значениями, полученными из молекулярной теории газов. Фундаментальное исследование рассеяния света в парах ртути было приведено Ландсбергом и Мандельштамом в результате чрезвычайно тонкого и сложного эксперимента. Источником света служила искра, полученная с помощью конденсатора. Пары ртути помещались в сосуд с плоскими полированными стенками для входа и выхода возбуждающего света и для выхода рассеянного света. Было учтено большое число поправок, в первую очередь были приняты меры на подавление флуоресценции. В итоге были получены зависимости интенсивности рассеянного света от температуры и давления и прекрасное совпадение с данными теории. [c.238]

На рисунке 12 изображена схема одной из конструкций диф4>у-зионной камеры. Камера представляет собой герметически замкнутый сосуд цилиндрической формы. Этот сосуд может быть заполнен любым газом, употребляемым в камерах Вильсона. Боковая цилиндрическая стенка изготовляется из стекла. Вверху со стенками соединяется металлическое кольцо с желобком, заполняемым метиловым или этиловым спиртом, который служит источником пара. Выше кольца размещено верхнее плоское стекло, закрывающее [c.49]

Лабораторная отработка технологии и техники сварки в смеси Аг + Oj + СО2 проводилась на плоских образцах, имеющих 4—9 слоев толщиной 4,1 мм, а также на кольцевых стыковых соединениях многослойных обечаек, которые в процессе сварки вращались на роликовом стенде с заданной скоростью. Использовалось серийное сварочное оборудование (трактор ТС-17м и аппарат АБС), оснащенное специализиро анными мундштуками для сварки в защитных газах. Источниками питания сварочной дуги служили выпрямители ВДУ-1000-1 и ВСЖ-1600. Тройную смесь Аг -f Oj -f СО2 получали из чистых газов, поставляемых в баллонах с помощью постового смесителя АКУП—1. [c.178]

П, ф. был открыт Н. В. Филипповым в 1954 [2] в процессе изучения г-пинчей в плоской металлич. камере (рис. 1, слева), а затем аналогичные явления наблюдались Дж. Мейзером в 1961 [3] в коаксиальных плазменных инжекторах (рис. 1, справа). Как видно из рис., установка, с помощью к-рой наблюдается П. ф., состоит из источника импульсного питания 1 (обычно малоиндуктивная конденсаторная батарея), ключа 2 (обычно разрядник высокого давления) и разрядной камеры, корпус к-рои 3 является катодом от него изолятором 4 отделён внутр. электрод 5 — анод. После откачки воздуха камера заполняется рабочим газом — [c.612]

Применение ударных волн предоставляет уникальные возможности для исследования прочностных свойств твердых тел в диапазоне напряжений до нескольких сотен гигапаскалей. Разработанные лабораторные методы создания плоских ударных волн,- использующие высокоинтенсивные источники энергии (детонация взрывчатого вещества (ВВ), электровзрыв фольги, электронный пучок, лазерное излучение, сжатый газ), позволяют в широком диапазоне варьировать параметры ударной волны от долей до нескольких микросекунд по длительности и от долей до нескольких сотен гигапаскалей по амплитуде. [c.262]

Вибродуговые установки для наплавки плоских поверхностей состоят из подъемного стола, на котором закрепляется наплавляемая деталь, и расположенных над столом направляющих с перемещающейся по ним специальной кареткой. Аппарат для наплавки крепится на этой каретке, имеющей устройства для регулирования скорости ее перемещения. Процесс вибродуговой наплавки осуществляется на постоянном токе. В качестве источников применяют выпрямители и преобразователи тока, используемые, в частности, при сварке в среде углекислого газа выпрямители ВДГ-301 ВДГ-302 ВДГИ-101 и ВДГИ-301 и преобразователи ПСО-300, ПСО-300-2, ПСО-300-3, ПСО-ЗООМ, ПСО-315М. [c.76]

Если рассматривать, как в линейной теории, мнимый источник, то эта задача представляет собой задачу о пересечении под прямым углом двух волн конечной амплитуды. При таком пересечении (см, 7 этой главы) в жидкостях и газах вне области взаимодействия волны комбинационных частот отсутствуют рассеяния звука на звуке нет. Возникновение цилиндрической волны в [21] не противоречит, однако, этому условию, так как здесь мы имеем дело с неограниченными плоскими волнами и цилиндрическая волна существует в области взаимодейсгвия . [c.85]

При газовзрывной штамповке в камеру сгорания под давлением от отдельных источников вводится смесь, состоящая из кислорода с водородом или с природным газом (метаном). Соотношение составляющих газовой смеси регулируется впуском одного из инертных газов —азота, гелия, аргона или двуокиси углерода. При зажигании горючей смеси образуется давление газов, вследствие чего листовая штамповка в матрице деформируется и принимает ее внутреннюю форму. Установка для осуществления этого процесса (рис. 146) состоит из конической камеры 6, присоединенной к ней толстостенной трубки 5, служащей для инициирования взрывной волны, и резиновой диафрагмы 7, обеспечивающей герметизацию камеры в месте стыка ее с матрицей, установленной в контейнере 9. Контейнер матрицы и корпус взрывной камеры присоединяются друг к другу при помощи быстроразъемного устройства. Для пуска горючего газа и кислорода служит система трубопроводов, кранов и предохранительных клапанов, показанных схематически на рисунке. Смесь зажигается с помощью автомобильной свечи 4, соединенной проводами с источником тока высокого напряжения. Давление во взрывной камере при ее заполнении газовой смесью определяется манометром 3. Продувка взрывной камеры осуществляется азотом или чистым воздухом, поступающим по трубопроводам от компрессора или баллона высокого давления. Заготовка 1 перед штамповкой укладывается на матрицу 8 и прижимается к ее фланцу прижимным кольцом 2, при этом воздух из матрицы отсасывается. После штамповки контейнер с матрицей быстро отсоединяется от корпуса, выдвигается в сторону и готовая деталь удаляется из матрицы. Этот метод применяется для штамповки деталей из плоских, цилиндрических и конических заготовок. Штампы изготовляются из металлов, имеющих повышенную теплопроводность. [c.275]

Примером такого вида теплообмена может служить обычная газонаполненная осветительная электролампа. Внутри лампы газ нагревается от раскаленного источника света — спиральной вольфрамовой проволоч1ки с температурой около 2500°, а на поверхности — охлаждается. В результате внутри стеклянной колбы происходит чрезвычайно интенсивная циркуляция газа. Циркуляция газа наблюдается та,кже в различных плоских и дилиндрических воздушных прослойках (рис. 70). [c.158]

С помощью указанных представлений методы расчета плоского потока (соответствующие с = 0) обобщаются на случай течения в слое переменной толщины несжимаемой жидкости, а также и газа (при дозвуковых скоростях), если использовать метод последовательных приближений типа Рейли — Янцена. Расчеты существенно усложняются из-за более сложного вида основных элементарных течений и необходимости вычислять интегралы по площади, поэтому известные работы ограничены общими обсуждениями применения метода особенностей в потоке несжимаемой жидкости (С. В. Валландер, 1958 А. М. Гохман и Е. В. Н. Pao, 1965) и решениями (вихревым методом) прямой и обратной задач в простейших случаях h X (Л. А. Симонов, 1950, 1957) ж h = х (Н. Г. Белехова, 1958 К. А. Киселев, 1958 Б. С. Раухман, 1965), а также построением элементарных течений от решетки источников в слое h = х " (Ю. А. Гладышев, 1964) и решетки диполей в слое h ехр ix (В. А. Юрисов, 1964). Для расчета течений газа в пределах межлопаточных каналов развиты и практически применяются более простые численные и приближенные методы из них самый простой основан на осреднении потока поперек канала (по у) и сведении задачи к одномерной (Г. Ю. Степанов, 1962 [c.150]

Пусть сверхзвуковой поток газа течёт с заданной скоростью над плоской неподвижной стенкой. В точке С (фиг. 55) стенка обрывается, а давление в пространстве за точко11 С меньше, чем давление в невозмущённом потоке вдоль стенки. Тогда точно так же, как в случае обтекания внешнего тупого угла, точка С явится источником возмущений. Поток, обтекая точку С, [c.122]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...