Излучение результирующее

Поскольку абсолютно черная поверхность поглощает все падающее излучение, результирующий (по балансу) тепловой поток можно определить из выражения [c.320]

Из приведенных графиков трудно сделать выводы о значении КПД. Теоретически КПД кремниевой батареи составляет лишь 45 %. Для кремния ( g=l,08 3B) максимальная длина волны излучения, создающего пары дырок и электронов, Я=1150 нм. Энергия части солнечного спектра с Х>1150 нм равняется 22 % полной энергии и составляет энергию потерь. При 575 >.<1150 нм в батарее используется только 1,08 эВ от каждого фотона излучения. Результирующее значение этих потерь составляет около 45 %. КПД равен отношению полезной мощности батареи к энергии излучения, падающего на ее поверхность [c.100]

Понятие цвет включает в себя кроме объективного фактора, в качестве которого выступает световое излучение, еще и субъективный, так как цветовое ощущение возникает в мозгу человека при воздействии на его зрительный анализатор этого излучения. На качество цветового ощущения влияет спектральный состав излучения. Несамосветящиеся предметы, отражающие или пропускающие свет, видоизменяют спектральный состав света, падающего на него от источника излучения. Результирующий спектральный состав излучения, вызывающего цветовое ощущение, определяется перемножением спектральных характеристик излучения источника света и спектральных характеристик отражения или пропускания всех сред, находящихся на пути прохождения светового потока. Наличие в средах веществ с разными спектральными [c.90]

Виды излучения [60]. Различаются следующие виды излучения собственное излучение, идущее из объема тела через его поверхность падающее, попадающее на тело извне поглощенное телом отраженное от поверхности тела эффективное, состоящее из суммы собственного и отраженного излучения результирующее (эффект теплообмена) — разность между поглощенным и собственным. [c.10]

Обшивку и кирпичную кладку можно рассматривать как две безграничные плоскопараллельные поверхности, разделенные прозрачной средой. Для такой системы тел результирующее излучение вычисляется по формуле [c.191]

Существует и другой подход к получению значений потока вторичного у-излучения, более удобный для реализации на ЭВМ. Всю толщину защиты делят на отдельные слои, в каждом из которых распределение источников qy можно считать примерно постоянным. От каждого такого (тонкого) слоя, пренебрегая изменением функции с] у по его толщине и используя среднюю величину из формулы (9.76) можно получить плотность потока у-квантов за защитой. Суммируя вклады отдельных слоев (представляя распределение источников многоступенчатой функцией), получаем результирующую плотность потока у-квантов [c.62]

Выше было показано, что, используя один точечный источник света, можно каким-либо оптическим устройством разделить его излучение на два пучка, способных интерферировать друг с другом. При наличии двух независимых (некогерентных) источников света можно получить две стационарные интерференционные картины и с помощью какого-нибудь оптического устройства свести их в некоторой области пространства. В зависимости от условий опыта они будут создавать разные результирующие картины. Таким образом, в определенной области пространства наблюдается стационарное распределение освещенности, эквивалентное наличию какой-то интерференционной картины (/макс /мин) Конечно, в результате наложения двух картин интерференции может наблюдаться также равномерная освещенность экрана (/макс = /мин), эквивалентная отсутствию интерференции. [c.197]

Иногда наличие такого провала (0,27о) в наблюдаемом результирующем контуре считают критерием разрешения, который, конечно, пригоден лишь при работе с двумя излучениями равной яркости. В некоторых случаях последняя формулировка критерия разрешения оказывается единственно приемлемой, например при использовании интерферометра Фабри—Перо, где острые максимумы интенсивности разделены протяженными минимумами (см. 5.7). Для дифракционных максимумов обе формулировки критерия Рэлея эквивалентны, чем мы и воспользуемся. [c.319]

Проведенные рассуждения, основанные на понятии частичной когерентности световых волн, проходящих через щели 51, объясняют, разумеется, те же явления, о которых шла речь в начале параграфа, — уменьшение видимости интерференционных полос при увеличении угловых размеров источника света. Различие состоит лишь в способе рассуждений. В начале параграфа находилась интерференционная картина, обусловленная светом, испускаемым малым элементом протяженного источника света, и суммировались интенсивности в интерференционных картинах, вызванных светом от разных участков этого источника уменьшение видимости полос в результирующей картине возникало при этом способе анализа как следствие различного положения полос для разных участков источника. Во втором подходе предварительно рассматриваются световые колебания, происходящие в щелях 5,, 5а и обусловленные излучением всего протяженного источника света. Эти колебания оказываются не полностью когерентными, и уменьшение видимости полос интерпретируются как проявление этой частичной когерентности колебаний в 5х, 5 . Из сказанного ясно, что исходной причиной уменьшения видимости интерференционных полос служит конечный угловой размер источника света, и два сравниваемых способа рассуждений отличаются лишь тем, на каком этапе производится суммирование действий различных участков источника в первом способе это суммирование проводится на последнем этапе, т. е. в интерференционной картине, а во втором способе — на промежуточном этапе, в плоскости, где расположены щели 51, 5г. [c.86]

Если частица движется сравнительно медленно, то возникающая поляризация будет распределена симметрично относительно местонахождения частицы (рис. 78, а), так как электрическое поле частицы успевает поляризовать все атомы в ее окрестности, в том числе и находящиеся впереди на пути ее движения. В этом случае результирующее поле всех диполей вдали от частицы будет равно нулю и их излучения погасят друг друга. [c.235]

В общем случае рассматриваемая поверхность может участвовать в теплообмене излучением с несколькими твердыми телами, а также с газом или факелом. При одинаковой температуре этих тел и среды результирующую плотность теплового потока, обусловленную радиационным теплообменом, можно определить по формуле [c.440]

Результирующий поток энергии излучения может иметь и обратное направление. [c.470]

Полный поток результирующего излучения получается путем умножения плотности этого потока, определяемой по формуле (21.33), на площадь поверхности теплообмена. [c.324]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 с постоянными во времени температурами и и поглощающими способностями и а , разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды толщиной I. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения pi. от пластины 1 к пластине 2 [85]. [c.295]

Сложим почленно уравнения (13.73), (13.74), (13.75). В результате получим формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения ф1.з, переданного от пластины 1 к пластине 2 [c.295]

Поток результирующего излучения—это количество теплоты, перенесенное от одного тела к другому в результате теплообмена излучением. [c.406]

Найдем поток результирующего излучения для тела (1), которое посылает в сторону тела (2) собственное излучение ( ), эффективное излучение ( дф) от тела (2) к телу (1) поступает падающее излучение (рис. 33.5). Величину можно определить из тепловых балансов относительно некоторых поверхностей а — а или б—б, расположенных вблизи поверхности тела (сплошная линия) (рис. 33.5) по следующим формулам [31] [c.406]

Связь между потоками результирующего и эффективного излучений можно найти из (33.17) и (33.18) [c.406]

Выведем формулу для определения поверхностной плотности потока результирующего излучения перенесенного от пластины 1 к пластине 2. Значение потока излучения, испускаемого каждой пластиной, зависит, только от процессов, происходящих [c.415]

Теплообмен излучением между параллельными пластинами, разделенными поглощающей средой. Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами 1 w 2 (серыми телами) неограниченных размеров с постоянными во времени температурами Тх к Т, (7 j > Т ) и поглощающими способностями а, и а,, разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды а,, толщиной /. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения 1-2 от пластины 1 к пластине 2. [c.422]

По условиям задачи 19.13 определить результирующую плотность потока излучения между газами и стенками печи, если температура стенок равна 1100 К, а степень черноты поверхности 0,8. [c.289]

Из этих равенств следует уравнение Поляка, которое устанавливает связь между поверхностной плотностью потоков собственного, эффективного и результирующего излучения [c.64]

Таким образом, для определения Е1 необходимо измерить температуры нити Т1 и оболочки Т2, К. а также определить результирующую плотность потока излучения на поверхности нити [c.189]

В это уравнение вошла еще не известная нам по величине доля излучения р. Из рис. 88 не трудно заключить, что величина этой доли 3 зависит лишь от отиосительных размеров поверхностей тел / и //. В частности, (3 будет тем меньше, чем1. меньше поверхность Fj первого тела по сравнению с поверхностью fa второго тела. Для того чтобы найти значение 3, примем, что температуры обоих тел стали одинаковыми, т. е. Ti = T 2. В этом случае передаваемое любому из тел, принимающих участие в тепловом излучении, результирующее количество тепла равно нулю, т. е. Q=0. Тогда из уравне(н1ия (г) получаем [c.257]

Полученные результаты составляют главное содержание теории теплового переноса излучением. В случае соленоидаль-ного поля излучения результирующий перенос тепла тождественно равен нулю. В общем случае, когда помимо излучения в теплообмене участвуют и другие виды переноса тепла (теплопроводность, конвекция и др.), под результирующим потоком -следует поянмать суммарное значение энергии в рассматриваемом месте среды. Такие процессы описываются нелинейным интегро -дифференциальным уравнением энергии, решение которого для конкретных приложений вызывает большие трудности математического характера. Поэтому широкое распространение получили приближенные методы. По-атедние обычно связаны с приближенными представлениями уравнений переноса энергии (дифференциальные методы) или интегральных уравнений излучения (зональный метод). При этом особое внимание приходится уделять оптическим свойствам сред. [c.525]

Форма составной линии излуч ения. При одновременном дейстчии нескольких факторов уши-рения линии излучения результирующая линия связана с составляющими простой формулой в предположении, что центральная частота соо у всех линий одна и та же. Если (со) и Гг (со) характеризуют две линии излучения с одш1аковой центральной частотой соо, то форма составной ЛИНШ излучения определяется так [c.72]

Рассмотрим замкнутую систему состоящую из п серых тел. Свойство замыкаемости (16-67) в этом случае будет относиться не к собственному, а к эффективному излучению. Результирующие потоки излучения, входящие в уравнение (16-73), выражают также через эффективное излучение. Тогда для системы серых тел зависимость (16-73), принимает вид [c.370]

Энергия, протекающая через da в секунду в телесном угле do), есть / os 0 ( 0) 0. Импульс, сообщаемый поверхности за секунду, равен 7 os d(adak и направлен вдоль излучения. Результирующая сила, отнесенная к единице поверхности, имеет составляющие [c.42]

Вследствие перемещивания частиц псевдоожижен-ный слой можно считать изотермичным при условии, если обмен излучением не очень интенсивный. Обычно применяемые псевдоожиженные слои характеризуются большой толщиной (сотни диаметров частиц и более) и практически непрозрачны для внешнего излучения. Поэтому радиационный теплообмен слоя с удаленной поверхностью можно рассматривать как обмен Излучением между двумя поверхностями, каждая из которых характеризуется своей стененью черноты и температурой. В простейшем случае обмена излучением между двумя плоскостями плотность результирующего потока энергии определяется формулой [125] [c.168]

Явление интерференции имеет место для всех видов волн, так что интерференционную картину можно получить от любых двух источников колебаний, но наиболее четко выраженные усиления и ослабления результирующих колебаний наблюдаются в том случае, когда источники обладают своего рода определенной синхронностью излучения, называемой когерентностьн). Когерентными считаются колебания одной частоты, разность фаз которых не меняется в течение рассматриваемого промежутка времени. [c.11]

Выведем формулу для определения поверхностной плотности потока результирующего излучения pi , перенесенного от пластины 1 к пластине 2. Величина потока излучения, испускаемого каждой пластиной, зависит только от процессов, происходящих в ее массе, но не зависит от того, куда происходит излучение. Например, собственное излучение пластины / в сторону пластины 2 зависит только от ее температуры физических свойств материала и качества ее поверхности, но не зависит от температуры пластины 2. [c.287]

Различают собственное ( сов), падающее ( пад). отраженное ( отр), поглощенное ( погл), эффективное ( вф) и результирующее (Ярез) излучения (рис. 1.28). Собственное излучение определяется исключительно температурой и оптическими свойствами поверхности. Падающий на непрозрачную поверхность лучистый поток частично отражается [c.63]

Поток результирующего излучения определяют, записывая энергетический баланс для контрольных поверхностей, показанных на рис. 1.28 щтриховой линией [c.64]

Погрешность измерения температуры газа, возникающая вследствие теплообмена излучением Между термоприемником и стенкой трубы Или резервуара, может быть получена из рассмотрения теплового баланса, согласно которому при установившемся состоянии тепловой поток Сконв, передаваемый от газа к термоприемнику путем конвективного теплообмена, равен результирующему потоку излучения Qpeз между термоприемником и стенкой, взятому со знаком минус. Значение < ковв находим по формуле [c.85]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.406 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.405 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.209 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.366 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.249 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.346 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...