Искра вакуумная

Предотвращению повышенных выбросов углеводородов способствует увеличение энергии электрической искры при применении транзисторной бесконтактной системы зажигания. Повышенный зазор свечей зажигания позволяет обеднять смесь до больших пределов, уменьшает неидентичность последовательных циклов. Центробежно-вакуумный регулятор должен обеспечить резкое снижение угла опережения зажигания на режимах, близких к холостым при малой частоте вращения (например, путем отключения вакуумного регулятора). [c.44]

В однородном поле пробой наступает практически мгновенно по достижении определенного напряжения Unp. Между электродами возникает искра, которая при достаточной мощности источника напряжения может перейти в электрическую дугу. Для газов установлен закон Пашена при неизменной температуре пробивное напряжение газа зависит от произведения его давления р на расстояние d между электродами Un-p = f(pd). На рис. 23.1 эта зависимость представлена для воздуха и водорода. Для каждого газа характерно существование минимального значения пробивного напряжения при определенном значении pd (для воздуха 327 В при pd = 665 Па-мм). Минимальное пробивное напряжение некоторых других газов. В аргон 195 водород 280 углекислый газ 420. Если иметь в виду пробой на переменном напряжении, то приведенные данные относятся к амплитудным значениям. Как видно из рис. 23.1, при давлении, близком к нормальному (0,1 МПа), и реальных межэлектродных расстояниях произведение pd таково, что рабочая точка для воздуха находится на правой ветви кривой Пашена. Поэтому с увеличением р или d t/np растет, а при уменьшении их — снижается. Левая ветвь соответствует разреженным газам, так как меж-электродные расстояния порядка 0,001 мм при атмосферном давлении на практике не применяются. Для повышения Unp газовых промежутков используют как повышение давления (обычно до 1,5 МПа), так и глубокое разрежение газа (вакуум). При значительном снижении давления газа (левая ветвь кривой Пашена) Unp растет из-за затруднения образования газового разряда вследствие малой вероятности столкновения заряженных частиц с молекулами. Но рост не беспределен при давлениях порядка 10 —10- Па (10- —10— мм рт. ст.) газовый разряд переходит в вакуумный. Вакуумный же пробой обусловлен процессами на электродах, и поэтому Unp в вакууме зависит от материала и состояния поверхности электродов [13, 14]. [c.545]

Результаты работы относятся к пробою электрически прочной горной породы - мрамора. Количество полимера, образующегося за один разряд, вследствие локального воздействия области высоких давлений на индикатор получалось недостаточным для проведения структурного анализа. Необходимое количество полимера выделялось из 30-40 ампул осаждением реакционной массы гептаном, Полученный продукт отфильтровывали и сушили в вакуумном шкафу при 60 С в течение суток. ИК-спектры полимеров снимали на спектрофотометре UR-20 в таблетках КВг. Наличие сигнала ЭПР и линий поглощения в ИК-спектрах, относящихся к альдегидным группам (С = 0 1700 см->, С-Н 2865 см- ), уширение полос поглощения по всему диапазону спектра, и в частности в области 1630 см , характерное для полимеров, содержащих участки сопряженных связей (-СН = СН-С = СН-), дают основание полагать, что полимеризация прошла с разрывом С-С связей бензольного кольца. Кроме того, в ИК-спектрах имеются полосы поглощения, соответствующие группировке С-О-С (1080-1250 см ), группировке С-О-О-С (860-880 см ) и скелетным колебаниям бензольного кольца (1430, 1500, 1570, 1600 см- ), что свидетельствует об одновременном образовании полимерного продукта за счет разрыва С = 0 связи. Таким образом, можно констатировать, что в указанных условиях максимальные давления на стенках канала искры были не ниже 108 кбар. Интересно отметить, что в аналогичных экспериментах с образцами органического стекла образовывался полимерный продукт только за счет разрыва связи С = О, т.е. давление не превышало 108 кбар. [c.59]

В физике плазмы рентгеновская спектроскопия применяется для диагностики источников двух типов с большим размером плазменного объема 0,1—1,0 м (например, токамаков) и источников малого размера 0,1—1,0 мм (лазерной плазмы, плазменного фокуса, вакуумной искры). Температура этих источников одного порядка — от единиц до нескольких десятков миллионов градусов, и основная часть линейчатого и непрерывного излучения приходится на мягкий рентгеновский диапазон от нескольких сотен электронвольт до нескольких килоэлектронвольт. В термоядерных установках проводятся исследования Н, Не, Ы, Ве — подобных ионов легких (О, С, Н) и тяжелых (Т1, N1, Ре) элементов, по которым определяются электронная и ионная температуры, ионный состав и состояние равновесия, а также исследуются макроскопические процессы и кинетика плазмы. Исследуемые линии принадлежат ионам примесей, поступающих в плазменный объем из стенок или остаточного газа, поэтому их интенсивность по сравнению с континуумом относительно невелика. Для разделения линий ионов различных элементов и кратностей необходимо разрешение порядка (1 — 3). 10 в отдельных, относительно узких, участках спектра. По изменению интенсивностей линий ионов различных кратностей можно судить об изменениях температуры, плотности и ионного состава плазмы по объему. Для таких измерений спектральная аппаратура должна иметь пространственное разрешение порядка 1 см для токамаков и 1 мкм для лазерной плазмы. Горячая плазма существует непродолжительное время (характерное время изменения параметров плазмы токамаков порядка 1 мс, лазерной плазмы — 10 нс), поэтому приборы должны обладать достаточно большой апертурой и многоканальной системой детектирования. Поскольку большинство координатно-чувствительных детекторов высокого разрешения имеют плоскую чувствительную поверхность, фокальная поверхность спектрометра тоже должна быть плоской, и угол падения излучения к ней должен по возможности быть небольшим. [c.286]

Искра-8 Для сверления тугоплавких металлов, испарение металла в вакуумных приборах 2 [c.68]

Для изменения угла опережения зажигания в зависимости от нагрузки на двигатель служит вакуумный регулятор опережения зажигания. При незначительном открытии дросселя (немного больше, чем на холостых оборотах) ухудшается наполнение цилиндров горючей смесью и в цилиндрах остается большое количество отработавших газов. Смесь на данном режиме, как мы знаем по работе карбюратора, приготовляется обедненная, горит медленнее обогащенной, а наличие остаточных газов еще более замедляет горение. Поэтому необходимо подать искру раньше. Опережение зажигания на данном режиме выполняет вакуумный регулятор, который состоит из корпуса 14 с крышкой [c.66]

В настоящее время имеются источники сплошного спектра, по интенсивности не уступающие синхротронному излучению (см. стр. 66). Интенсивным источником сплошного спектра является скользящая вакуумная искра (см. стр. 61). [c.37]

Вакуумная искра. Впервые вакуумная искра была предложена Милликеном [226] и нашла широкое применение в работах по классификации спектров. Ее часто называют горячей искрой . [c.57]

Скользящая искра представляет собой искровой разряд ) между металлическими электродами, соединенными между собой твердым термостойким диэлектриком (рис. 1.46). Диэлектрик обычно изготовляется в форме цилиндра. Свечение искры, скользящей по внутренней поверхности цилиндра, наблюдается через прорезь, расположенную вдоль образующей. Пробивное напряжение скользящей искры во много раз ниже, чем для обычной вакуумной искры. Скользящая искра характеризуется также достаточной стабильностью и относительно большими размерами светящегося облака. [c.58]

Рис. 1.48. Конструкция камеры для получения скользящей вакуумной искры.

Континуум В спектре вакуумной скользящей искры прости- [c.61]

Фотоэлектрическая регистрация спектра вакуумной искры затруднена из-за малой частоты повторения импульсов, но в более поздних схемах частота достигает 10—20 гц, что уже достаточно для фотоэлектрической регистрации [250]. Для получения такой частоты употребляется другая конструкция основного и вспомогательного искровых промежутков (рис. 1.49). Как видно из рисунка, эта конструкция имеет два анода [c.61]

Низковольтная вакуумная искра. Разряд, близкий по свойствам и спектральным характеристикам к скользящей искре, может быть получен от низковольтного источника ( ЗОО в) при наличии маломощного высоковольтного поджига [255—260]. Были предложены различные электрические схемы, но наилучшие результаты получены в схемах с полным разделением двух цепей цепи основного разряда и цепи поджига [257, 259]. Если такого разделения нет, то на вспомогательном промежутке, даже при наличии ограничивающего ток сопротивления, выделяется большая мощность, что приводит к разрушению вспомогательного электрода и неустойчивости разряда в основной цепи. [c.63]

Рпс. 1.50. Схема низковольтной вакуумной искры. 1 — батарея конденсаторов 200— 15 ООО мкф, 2 — автомобильная катушка зажигания 5 —разрядная камера п электроды, 4 — вспомогательный электрод, 5 — реле типа РСМ, 6 — конденсатор 200—800 мкф. [c.64]

Увеличение емкости разрядного контура усиливает общую яркость спектра, но незначительно меняет его характер. Температура низковольтной вакуумной искры составляет 20 000— 30 000°С. Источник очень прост в осуществлении, достаточно стабилен и по своим спектральным характеристикам весьма близок iK скользящей искре. Условия возбуждения в источнике хорошо воспроизводимы, это позволило применить его для спектрального определения газов в металлах по линиям, расположенным в вакуумной области спектра. [c.64]

В качестве источника света в современных спектрофотометрах часто используется континуум вакуумной искры с поджигом (см. 7) [159, 163, 164], так как этот источник позволяет охватить область спектра от нескольких ангстрем до видимого излучения. [c.173]

Спектр А1 III легко возбуждается в низковольтной вакуумной искре и дает характерные дублеты, [c.229]

НИЯ ЭТИХ элементов возрастает при использовании вакуумной области по сравнению с близкой ультрафиолетовой или видимой областями. Увеличение чувствительности анализа в вакуумной области спектра связано не только с возможностью использования резонансных линий, но и с тем, что более высокая чувствительность анализа достигается для элементов со сравнительно простыми спектрами (для систем с одним оптическим электроном) [1—4]. Отсюда следует, что чувствительность определения углерода и мышьяка выше по линиям С IV и Аз V, чем по линиям С I и Аз I [3]. Так, например, в спектре образца стали, возбуждаемом в низковольтной искре, интен- [c.275]

Нестабильность вакуумной искры привела к необходимости использовать обычную искру, горящую в атмосфере инертного газа или в атмосфере азота. В работе [13] применялась закрытая камера с флюоритовым окном и производилось определение [c.277]

При сравнении низковольтной вакуумной искры и скользящей искры как источников возбуждения для спектрального анализа необходимо указать, что оба источника дают близкие по составу излучения спектры, но технически гораздо легче осуществить низковольтную искру. Чувствительность анализа при использовании обоих источников оказывается одного порядка. [c.281]

Предложена схема просвечивания одной вакуумной искры другой. Схема использовалась для получения новых данных по поглощению паров металлов [159, 160]. [c.386]

Проверку синхронизма зажигания (правильности чередования искр), а также характеристик центробежного и вакуумного регуляторов опережения производят при помощи синхроноскопа, являющегося существенной частью стенда. Все углы поворота валика распределителя между двумя последовательными размыканиями контактов, отсчитываемые по кольцевой шкале синхроноскопа, теоретически должны быть одинаковыми и равняться 360°, деленным на число цилиндров двигателя. В действительности, однако, вследствие невозможности выполнить профиль кулачка с абсолютной точностью, биения кулачка, биения валика, люфта валика в подшипниках углы поворота валика между последовательными размыканиями контактов прерывателя несколько отличаются от [c.94]

Для проверки вакуумного регулятора к нему присоединяют трубку от вакуумного насоса 3 и, создавая разрежение, соответствующее техническим условиям начала и конца работы регулятора, наблюдают смещение искр по шкале вращающегося разрядника. В случае ослабления пружины начало и конец работы регулятора будут происходить при меньшем разрежении натяжение пружины может быть усилено подкладыванием под нее шайб. [c.122]

Поплавковый механизм имеет игольчатый запорный клапан 9 с пружиной, расположенной в специальном гнезде. В поплавковой камере предусматривается регулировка уровня топлива и величины хода поплавка 12. При входе топлива в поплавковую камеру помещен сетчатый фильтр 10. Уровень топлива в ней контролируют через смотровое окно 11. Поплавковая камера карбюратора балансировочной трубкой 5 связана с воздушным патрубком. Отверстие 18 предназначено для управления вакуумным корректором, который регулирует момент подачи искры зажигания при изменении нагрузки. [c.152]

Искра-8 и Свет-30 . Установки служат для сварки тугоплавких металлов, пробивки отверстий, для работ, связанных с испарением металла в вакуумных приборах, для приварки контактов в полупроводниковых приборах, микроплатах, твердых схемах, микроэлементах и для доводки номиналов микросопротивлений. Рабочий столик при помощи микрометрических винтов может перемещаться в трех направлениях с точностью отсчета 0,01 мм. Установки могут работать как с ручным управлением, так и по автоматическому циклу с заданной частотой, что позволяет использовать их в автоматических линиях. В качестве активного элемента используется рубин. Напряжение питания 220 В, 50 Гц. Технические характеристики установок следующие [c.310]

Такая же чувствительность достигается в масс-спектрографах за счёт длит, экспозиции. Однако из-за малой точности измерения ионных токов и громоздкости устройств введения фотопластинок в вакуумную камеру анализатора фоторегистрадия уступает место координатным детекторам частиц, особенно в тех случаях, когда необходимо одновременно регистрировать большой участок масс-спектра (из-за нестабильности источника ионов, наир, при элементном хии. анализе в случае ионизации вакуумной искрой). [c.57]

Элементный анализ (исследования элементного состава твёрдых и жидких веществ, в первую очередь ме-таллич. сплавов, полупроводников, геологич. объектов земного и внеземного происхождения). В связи с малой летучестью большинства таких веществ их одновро.у . испарение и ионизация осуществляются в вакуумном искровом разряде с одноврем. регистрацией большого участка масс-спектра либо на фотопластинке, либо с помощью пространственно протяжённых детекторов. Чувствительность метода для большинства элементов порядка 10 —10 % (путём обогащения примесями добиваются чувствительности 10 % и лучше). Для элементного анализа наряду с вакуумной искрой применяют лазерную ионизацию, вторичную ионную эмиссию, а также жидкометаллич. ионные источники. G помощью М.-с. проводят как общий, так и локальный, и послойный элементные анализы. При этом толщина, подвергающаяся анализу, составляет неск, мономоле-кулярных слоёв, локальность — меньше 1 мкм. Для общего анализа наиб, удобно использовать -вакуумную искру, для послойного — ионно-ионную эмиссию, для локального — лазер. Масс-спектральный элементный анализ поверхностного слоя твёрдого тела получил особое значение в микроэлектронике. Для элементного анализа жидких растворов применяют ионизацию в индуктивно связанной плазме. [c.58]

Спектры М. и. наблюдаются в спектрах короны Солнца и звёзд к лаб. источникам М. и, относятся лазерная плазма, вакуумная искра, плазменный фокус, плазма токамака, стёлларатора, пинч-источники, магн. ловушки, ускорители и т. д. Широкое распространение получили компактные СЛ-источники М. и,, осноаан- [c.160]

Рио. 1. Спектр вакуумной искры и) я солнечной вспышки (2) (линии ионов Ге XXIV—XXV). [c.160]

Первые эксперим. исследования спектров М. и. и ах сателлитов были выполнены в 1920—40-х гг., интенсивные исследования начаты в 60—70-х гг. внеатмосферным изучением короны Солнца методами рентгеновской спектроскопии. Точность измерения Я в спектрах лаб. и астрофиз. источников сравнима с точностью георетич. расчётов, ДЯ/Я составляет 10" —10" для диапазона Я = 1—10A. На рис. 1—3 приведены рентг. спектры для разл. источников М. и. Экспериментально, как правило, измеряются разности между длинами волн линий данной и резонансной, к-рая обычно согласуется с расчётной. Появились первые эксперим. измерения (1986) абс. длин волны переходов в (Н] и Не] ионах. Эти результаты являются наиб, точными и подтверждают надёжность теоретич. расчётов. В табл. 2 приведены значения длин волн Я для резонансных переходов 2 Р) — Н5а [Не] ионах, полученные в вакуумной искре и теоретически рассчитанные. [c.161]

В прерывателе-распределителе определить сопротивление контактов, т. е. падение напряжения на контактах прерывателя, давление на контактах, угол чередования искр, бесперебойность искро-образования, угол замкнутого состояния контактов прерывателя, характеристику работы центробежного и вакуумного регуляторов опережения зажигания. [c.269]

В вакуумной искре удается получить линии м ногозарядных ионов, потенциалы ионизации которых составляют сотни и тысячи вольт [227]. В частности, использование схемы возбуждения с поджигающим электродом и с малой индуктивностью разрядной цепи позволило в рентгеновской области спектра возбудить линии таких ионов, как Ре+2 , N1+ , Мо+ [c.57]

Температура вакуумной искры измерялась в ряде работ [234, 250, 252, 253]. Она определялась по соотношению яркостей двух линий, верхние уровни которых достаточно далеко отстоят друг от друга. Предполагается, что отношение заселенностей этих уровней определяется больцмановским множителем ехр S.EIkT , где S.E — разность энергий двух уровней, Т — температура возбуждения. [c.63]

Промежуточное положение между вакуумной высоковольтной искрой и низковольтной искрой занимает источник света (рис. 1.51), предложенный Болдтом [139]. Как видно из схемы, конденсатор емкостью 1000 мкф, заряженный до напряжения 1,2 кв, разряжается на основной искровой промежуток конденсатор емкостью 2 мкф разряжается на вспомогательный проме- [c.64]

Спектр многократно ионизованных атомов и интенсивный континуум, охватывающий всю вакуумную область спектра, возбуждается в лазерной искре, которая образуется при фокусировании лазерного излучения на твердых мишенях [227в, 249, 267—272г] или в объеме, заполненном газо.м [267, 273]. [c.66]

Анализу газов и неметаллов с применением вакуумной области спектра посвящены многочисленные работы Водара и его сотрудников [3, 20—24], Для возбуждения спектра использовалась скользящая искра (см. 7). Обычные параметры ее схемы н=18 кв, с=2 мкф. Спектр регистрировался как фотографически, так и фотоэлектрически. При фотоэлектрической регистрации применялась схема накопления, усреднялись результаты по 10—1000 разрядам. В некоторых случаях одновремен- [c.278]

Рис. 9.21, Схема установки для наблюдения поглощения атомов водорода, / — индиевый электрод, 2 — вакуумная искра, 3 — платинированная решетка, 4 — монохроматор Сейа — Намиока, 5—фотоумножитель с экраном из салицилата натрия, 6 — отверстие диаметром, 1,5 мм в медной пластинке, 7 — отверстие диаметром 1,5 мм в кварце, 8, 5 — диффузионные насосы. /О —схема питания.

Я= 117,41 А), выделяется среди других линий поглощения. Величина поглощения рядом расположенных линий А1IV составляет 60—80%, а величина поглощения этой линии только 10%. Между тем яркость этой линии в горячей зоне искры больше, чем других линий в вакуумной искре и в холодных зонах лазерной искры эта линия менее яркая. Авторы предположили, что ими получено стимулированное излучение, соответствующее переходу 2р >5о —2рЧ4 Р1 (Я= 117,41 А). Между тем более поздние. исследования показали, что наблюдаемые аномалии можно объяснить реабсорбцией излучения [163а]. [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...