Линза фокус

В реальных световых пучках интенсивность и, следовательно, показатель преломления возрастают от краев к оси пучка. Поэтому при превышении пороговой мощности лучи искривляются в сторону оси и концентрируются в области большей интенсивности, т. е. нелинейная среда ведет себя подобно объемной собирающей линзе, фокус которой находится на некотором расстоянии от входа пучка в среду, пропорциональном начальному радиусу пучка и обратно пропорциональном квадратному корню из его интенсивности. По ме- [c.486]

Газопроницаемая стенка из полупрозрачного тугоплавкого материала, расположенная в фокусе параболоидного концентратора солнечной энергии, может быть использована в качестве высокотемпературного источника теплоты, в частности, для непосредственного нагрева рабочего тела в ракетных двигателях [7]. Концентрированное солнечное излучение, проходящее через прозрачную кварцевую линзу 1 (рис. 1.7), погло-10 [c.10]

Точечный источник S расположен в фокусе (рис. 4.6) двояковыпуклой линзы Л. Исходящие из линзы лучи света (на рис. 4.6 изображен один луч) попадают в интерферометр Майкельсона, состоящий из двух зеркал и полупрозрачной пластины. Луч, исхо- [c.77]

Конкретно свет от источника S, расположенного в фокусе линзы Л, направляется на поверхность полупрозрачной пластинки СС. Отраженный от этой пластинки световой пучок через линзу л направляется на поверхность воздушного зазора. Отраженные лучи, налагаясь, дают на экране F, расположенном в фокальной плоскости линзы, интерференционную картину. Если исследуемая поверхность такая же гладкая, как и поверхность эталона, то в зависимости от относительного положения этих пластин будет наблюдаться интерференция полос равного наклона [c.104]

Схематически опыт Фраунгофера представлен на рис. 6.16. Точечный источник S расположен в фокусе линзы JJi. Между линзами Jli и Л2 расположен непрозрачный экран с отверстием [c.135]

Как видно, fi — fn, т. е. фокусные расстояния линзы, окруженной с обеих сторон одинаковой средой, равны. Знак минус показывает, что фокусы расположены по разные стороны от линзы. [c.181]

Плоскости, проходящие через фокусы линзы, перпендикулярные главной оптической оси, называются фокальными плоскостями. [c.181]

Опыт показывает, что луч света, идущий вдоль главной оптической оси, проходит через линзу бее изменения направления распространения. В воздухе или в вакууме все лучи, параллельные главной оптической оси выпуклой линзы, после прохождения линзы отклоняются к оси и проходят через одну точку F на главной оптической оси (рис. 269). Поэтому выпуклые линзы называют собирающими линзами. Точка F называется главным фокусом линзы. Плоскость, проходящая через главный фокус линзы перпендикулярно главной оптической оси, называется фокальной плоскостью. [c.270]

У линзы два главных фокуса в однородной среде расположены на одинаковых расстояниях от ее оптического центра. Расстояние от оптического центра линзы до [c.270]

При помещении предмета между фокусом и центром линзы (d[c.273]

Найдите построением хода лучей изображение точки А, лежащей на глазной оптической оси собирающей линзы. Положение 1 лавных фокусов линзы указано на рисунке 294. [c.294]

Считая г / пХ) = f фокусом системы, мы получаем формулу линзы. Возможность фокусировки излучения (например, раскаленной нити электрической лампочки) легко проверяется при использовании зонной пластинки, просто изготовляемой фотографическим методом. В этом опыте, полностью описываемом [c.260]

Очевидно, что а = djD — угол, под которым видна система двух щелей из точки Р. Для того чтобы было законным использование формул б.З, несколько видоизменим схему опыта (рис. 6.50) между источником (щелью) S и экраном А введем линзу L так, чтобы щель S находилась в ее главном фокусе. Линза Z.2 (Р тем же фокусным расстоянием F, что и Lj) установлена так, что ее главная фокальная плоскость совпадает с плоскостью экрана В. Непрозрачный экран А с двумя параллельными щелями расположим между линзами L и L2. Тогда выполняются все условия для наблюдения дифракции Фраунгофера. При такой геометрии опыта в выражениях, определяющих углы а, р и а, нужно заменить vi D2 F. [c.311]

Параллельные пучки 1 и 2 соединятся в фокусе О линзы L в то же место придут и всякие другие лучи, параллельные Поэтому интерференционные полосы будут локализованы в бесконечности. Лучи S A, наклоненные под иным углом, соберутся в другой точке в фокальной плоскости линзы. [c.128]

Волновой фронт, профильтрованный через зонную пластинку, расположенную таким образом, должен давать в точке В результирующую амплитуду, выражаемую соотношением 5=51-1-5з-1-+ 5 -Ь 5, +. .., т. е. значительно большую, чем при полностью открытом фронте. До точки В должно дойти больше света, чем без зонной пластинки. Опыт полностью подтверждает это заключение зонная пластинка увеличивает освещенность в точке В, действуя подобно собирательной линзе (см. упражнение 88). Следует иметь в виду, что зонная пластинка имеет и мнимые фокусы, а потому работает одновременно как комбинация собирательных и рассеивающих линз (см, рис. 8.6). [c.156]

Условия, близкие к условиям Фраунгофера, можно осуществить, поместив малый источник света в фокусе линзы и собрав свет при помощи второй линзы в некоторой точке экрана, расположенного в ее фокальной плоскости. Эта точка служит изображением источника. Помещая между линзами экраны с отверстиями различной величины и формы, мы меняем характер дифракционной картины, являющейся изображением источника в зависимости от размеров и формы отверстий часть света пойдет по тем или иным направлениям и будет собираться в различных точках приемного экрана. В результате изображение будет иметь вид пятна, освещенность которого меняется от места к месту. Решить задачу [c.173]

Если щель имеет ограниченную длину /, т. е. представляет собой прямоугольник со сторонами Ь и /, то, очевидно, и в направлении длины щели будет наблюдаться дифракционная " картина. Общий вид, получаемый в этом случае, изображен на рис. 9.7, а. Форма отверстия показана маленьким белым прямоугольником в правом углу фотографии источником света служит маленькая ярко освещенная дырочка (точечный источник), расположенная в фокусе большой линзы. Согласно изложенному в 40, дифракционная картина шире в том направлении, которое соответствует более короткой стороне прямоугольника. В блу-чае квадратного отверстия картина в обоих направлениях будет симметричной. [c.182]

Эта общая формула линзы годна для линз выпуклых и вогнутых при любом расположении источника и соответствующем расположении фокуса. Нужно только принять во внимание знаки Пх, а , Ях, Я2, считая их положительными, если они отложены вправо от линзы, и отрицательными, если они отложены влево от линзы (как было сделано при выводе формулы (71.2)). Если знаки ах и На одинаковы, то одна из сопряженных точек — мнимая, т. е. в ней пересекаются не сами лучи, а их воображаемые продолжения. [c.290]

Рис. 12.16. Положение фокусов, расположенных на главной и побочной оптических осях тонкой линзы.

Рис. 12.16. Положение фокусов, расположенных на главной и <a href="/info/12648">побочной оптических</a> осях тонкой линзы.

Кардинальные точки линзы. Фокусы Р и fРасстояния от предмета и изображения до фокусов вычисляются по уравнению фокусных расстояний (уравнению Ньютона). [c.196]

Отметим, что полученные выражения справедливы только при условии// < F. Если это условие не выполняется и, наоборот, имеет место неравенство F< L, то картина резко меняется. Если рассмотреть короткофокусную линзу на большом рассстоянии от точки наблюдения, то независимо от знака линзы ее присутствие приведет к расширению пучка (лучи будут казаться расходящимися или из действительного, или из мнимого фокуса, причем расстояние 2F между этими фокусами мало по сравнению с расстоянием от линзы до точки наблюдения). В этом случае увеличение числа или силы линз, находящихся далеко от точки наблюдения, практически не меняет амплитуду. Сильные же изменения амплитуды будут вызываться лишь теми линзами, фокусы которых лежат вблизи от точки наблюдения. В этом случае при увеличении длины трассы ее эффективно работающий участок все время будет примыкать к точке наблюдения и относитель-рый уровень флуктуаций будет меняться очень слабо наступает насыщение флуктуаций агшлитуды. [c.311]

Основу линзового М. а. составляет нара сферич. акустич. линз, фокусы к-рых совмещены (рис. 2). Акустич. линзы образуются вогнутыми сферич. поверхностями на торцах звукопроводов 3. Пространство между линзами заполнено жидкостью 2, к-рая обеспечивает акустич. контакт с объектом 7. На торцах звукопроводов 3, противоположных акустич. линзам, помещаются пьезоэлектрические преобразователи 4, один из к-рых, питаемый генератором 5, работает как излучатель плоских УЗ-вых волн, другой — как приёмник. Вся энергия УЗ-вых волн, рассеянная на помещённом в фокальную плоскость системы объекте, собирается приёмной линзой и попадает на приёмный преобразователь, сигнал с к-рого через устройство обработки 6 и усилитель 8 подаётся на осциллограф 9. Чтобы получить изображение с помощью такой системы, объект механически передвигают по двум осям, причём это сканирование, осуществляемое устройством 7, синхронизовано с развёрткой осциллографа, яркость к-рого модулирует электрич. сигнал с приёмного преобразователя. Линзовый сканирующий М. а. позволяет работать также в режимах стереоскопическом, тёмного поля, на отражение и нелинейном. Для получения изображения в режиме тёмного поля приёмную линзу отклоняют от акустич. оси системы так, [c.217]

Для фокусирования электронного луча в электронгюй пушке обычно используется система диафрагм и магнитных линз. Магнитная линза 4 представляет собой соленоид с магнитопроводом, создающий специальной формы магнитное поле, которое при взаимодействии с электроном изменяет его траекторию и искривляет ее в направлении к оси системы. При этом можно добиться сходимости электронов на достаточно малой площади поверхности и в фокусе электронный луч может обладать весьма высокой плотностью энергии, достигающей 5-10 Bт/мм . Такая плотность энергии достаточна для осуществления целого ряда технологических процессов, причем в результате измене ния фокусировки она может быть плавно изменена до минимальных значений. [c.108]

Подобные полосы в-первые наблюдались Г уком. Однако вследствие того, что онн были подробгю исследованы Ньютоном, их называют кольцами Ньютона. Схема, с помощью которой наблюдаются кольца Ньютона, представлена на рис. 5.1. Роль пластинки переменной толщины играет воздуи/пая прослойка между линзой и плоскопараллельной пластинкой. Границы этой пластинки определяются снизу верхней поверхностью плоскопараллельной пластинки, сверху—нижней поверхностью линзы. Параллельный пучок света, выделенный из точечного источника, расположешюго в фокусе линзы (линза и источник на рисунке не изображены), направляется на систему линза — плоскопараллельная пластинка. Некоторый луч 1 этого пучка после отражения от нижней поверхности воздушной прослойки выходит из точки D. В эту же точку падает другой луч 2, который частично отражается. Лучи / п 2 являются когерентными и при наложении интерферируют между собой. Так как подобная интерференционная картина наблюдается с помощью отраженных лучей, то ее называют интерференционной картиной в отраженном свете. Аналогичную картину можно наблю-дат з в прошедшем свете. [c.93]

Принцип действия фокусирующей линзы тот же, что и у ступенчатой ЗОИНОЙ пластинки. Различие заключается в том, что линза за счет непрерывного изменения фазы между соседними элементарными зо 1ами дает еще более сильное увеличение (в л /4 раза больше) интенсивности на своем фокусе, В этом легко убедиться, если обра- [c.127]

Суммируя вышеизложеиное, приходим к выводу, что топкая линза характеризуется двумя фокусами (так называемыми передним н задним), двумя фокальными плоскостями, одной главной точкой, совмещенной с оптическим центром линзы, и одной главной плоскостью. В следующем параграфе увидим, что линза характеризуется также узловыми точками и узловыми плоскостями. Для тонкой линзы узловая точка совпадает с главной, а узловая плоскость — с главно11 плоскостью. [c.183]

Схема опыта по рассеянию света. Простая схема опыта для исследования рассеяния света изображена на рис. 13.2. Мощный источник света расположен в фокусе линзы. Падающий на кювету К свет рассеивается находящимся в ней веществом. Призма Николя служит для обнаружения поляризации рассеянного света. С целью уничто- [c.308]

На рисунке 292 показана главная оптическая ось линзы О1О2. Линза дает изображение точки А в точке В. Найдите построением хода лучей положение оптического центра линзы и ее главных фокусов. [c.293]

Чтобы найти положение глав]1ых фокусов линзы, проведем через точку О прямую, перпендикулярную главной оптической оси и отмечающую положение линзы. Так как предмет и его изображение находятся по разные стороны от линзы, изображение дейстритель-ное. Следовательно, линза собирающая. [c.293]

Для нахон дения положения главного фокуса собирающей линзы выберем луч, идущий из точки А параллельно главной оптической оси. Этот луч после преломления в линзе попадает в точку В, как и все остальные лучи, выходящие из точки А. Вместе с тем луч, параллельный главной оптической оси, при выходе из линзы проходит через ее главный фокус, лежащий на главной оптической оси. Следовательно, точка пересечения этого луча с главной оптической осью является главным фокусом линзы. Второй главный фокус расположен на главной оптической оси по другую сторону от оптического центра на таком же расстоянии, как и первым. [c.294]

Использование принципа Ферма иногда облегчает решение оптических задач. Так, очевидны условия фокусировки света при его отражении от эллиптического зеркала. И.зображение светящейся точки, помещенной в одном из фокусов эллипсоида вращения Р, получается в фокусе Q, так как суммарная длина РО + OQ (рис. 6.19) постоянна для любого положения точки О на поверхности эллипсоида. Так же легко понять фокусирующее действие линзы, у которой суммарная оптическая длина пути в стекле и воздухе оказывается стационарной (рис. 6.20). [c.277]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...