Струя турбулентная плоская

Течение в области турбулентного плоского источника обладает всеми свойствами пограничного слоя и потому описывается уравнениями (9.3). Поскольку в струе dp/dx = О, то и U dU/dx = 0. При этом уравнения (9.3) приобретают вид [c.382]

Использование полуэмпирических теорий, в том числе новой теории Прандтля, примененной выше для плоской струи, позволяет получить решение также и для осесимметричной струи-источника. Приведем основные данные о турбулентных плоских и осесимметричных струях, необходимых для их практического расчета (подробное изложение см. в работах [5, 25]). Все данные относятся к равномерному распределению скоростей на срезе сопла. Структура приводимых зависимостей обосновывается теорией, а значения постоянных определены на основе многочисленных опытов. [c.386]

Механизм переноса количества движения и теплоты в пограничном слое (окрестность критической точки) на пластине при натекании на нее турбулентной плоской (осесимметричной) струи пока изучен не полностью. [c.170]

Из рис. 32.9 следует, что зависимость St = f Re ) для теплообмена при взаимодействии турбулентных струй с плоской пре- [c.304]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ТУРБУЛЕНТНОЙ СТРУИ ВДОЛЬ ПЛОСКОЙ СТЕНКИ [c.277]

Заметим, что для плоских струй турбулентное число Прандтля Рг 0,5. [c.39]

С учетом принятых допущений и обозначений система уравнений пограничного слоя, возникающего на пластине при натекании на нее турбулентной плоской струи, примет вид [c.188]

СВОБОДНАЯ турбулентность плоская струя [c.655]

СВОБОДНАЯ ТУРБУЛЕНТНОСТЬ ПЛОСКАЯ СТРУЯ [c.657]

Обзор ранее проведенных исследований характеристик пристеночных турбулентных струй. Движение плоских турбулентных струй в области, примыкаю щей к стенке, исследовалось Г. Н. Абрамовичем [3] и И. В. Лебедевым [29], [c.172]

Нри распространении пары плоских струй или плоской струи вблизи экрана возникают условия, при которых траектория струи отклоняется от прямолинейной. Искривление траектории происходит под действием перепада давления, который возникает между областями потенциального движения среды, расположенными в свободной части пространства и в той его части, которая ограничена экраном (расположена между струями в случае пары струй). С обеих сторон в турбулентную струю втекает жидкость, но скорость втекания раз- [c.303]

Опыты показывают, что формулы Шлихтинга (17.2) и (17.4) применимы для самых различных струй осесимметричных, плоских, затопленных, в спутном потоке и в противотоке, подогретых и охлажденных (0,25<дн/ро<4), для течений в турбулентном слое [c.330]

Если на пути потока (рис. 3.6, б) установить решетку, то струя, набегая на нее со стороны задней стенки аппарата, начнет по ней растекаться в сторону передней стенки (входного отверстия). Так как степень искривления линий тока при этом будет увеличиваться вместе с ростом коэффициента сопротивления решетки р, при определенном значении этого коэффициента вся жидкость за плоской решеткой будет перетекать к передней стенке аппарата и от нее изменит свое направление на 90° в сторону общего движения. Вследствие турбулентного перемешивания с окружающей средой струя за решеткой на всем пути будет подсасывать определенную часть неподвижной жидкости, и в области, прилегающей к задней стенке, образуются обратные токи. Таким образом, профиль скорости за плоской решеткой при боковом входе в аппарат получится перевернутым , т. е. таким, при котором максимальные скорости за решеткой будут соответствовать области обратных токов, образующихся свободной струей при входе (рис. 3.6, а п б). [c.85]

Дадим прежде всего качественное описание структуры затопленной свободной, т. е. не стесненной стенками, турбулентной струи, вытекающей из плоского или круглого сопла (рис. 9.7). Если сопло надлежащим образом профилировано, то распределение скоростей в его выходном сечении будет равномерным. По мере продвижения струи происходит ее торможение окружающей жидкостью и наряду с этим вовлечение последней в движение. Поэтому на некотором расстоянии 1 поперечное сечение ядра течения с равномерным распределением скоростей уменьшается до нуля, а вокруг него образуется струйный пограничный слой, в котором скорость асимптотически изменяется от значения Ыд до нуля при удалении от оси струи. Участок длиной состоящий из ядра и струйного пограничного слоя, называют начальным участком свободной струи. За сечением х — лежит относительно небольшой переходный участок. [c.378]

Таким образом, свободная плоская турбулентная струя неограниченно расширяется вниз по течению, а ее осевая скорость убывает обратно пропорционально корню квадратному из расстояния от полюса. [c.381]

Ниже приведено решение задачи о течении из плоского турбулентного источника (рис. 9.12), которое получено Гертлером на основе так называемой новой теории свободной турбулентности Л. Прандтля . В силу сказанного выше это течение приближенно воспроизводит поток в области основного участка турбулентной струи. Начальная же часть источника между полюсом О и концом переходного участка должна быть исключена и заменена начальным и переходным участками струи, течение в которых требует специального рассмотрения. [c.382]

Наряду с решением (9.42) существуют другие зависимости для описания поля скоростей плоской турбулентной струи. Весьма удобная формула для продольной составляющей скорости получается, если ее профиль аппроксимировать полиномом [c.385]

Дадим прежде всего качественное описание структуры течения затопленной свободной, т. е. не стесненной стенками, турбулентной струи, вытекающей из плоского или круглого сопла (рис. 197). Если сопло надлежащим образом профилировано, то распределение скоростей в его выходном сечении будет равномерным. По мере продвижения струи происходит ее торможе- [c.415]

Рис. 198. Профили скоростей плоской турбулентной струи

Рис. 199. Безразмерный профиль скорости на основном участке плоской турбулентной струи

Наличие поперечной составляющей скорости на внешней границе струи согласно (9-42) приводит к подсасыванию (инжекции) жидкости в поле течения струи, благодаря чему ее расход возрастает вниз по течению. Наряду с решением (9-42) существуют другие зависимости для описания поля скоростей плоской турбулентной струи. Весьма удобная формула для продольной составляющей скорости получается, если ее профиль аппроксимировать полиномом [c.423]

У Wx jti m по толщине ламинарного пограничного слоя т) на пластине при натекании на нее плоской турбулентной струи [c.393]

Аналогичная экспериментальная зависимость была получена [1] и для плоской затопленной турбулентной струи (рис. 8.4). [c.330]

При малой степени начальной турбулентности для круглой струи а = 0,066, а для плоской струи а—0,09. Коэффициент а возрастает с увеличением степени турбулентности на выходе струи из насадка или отверстия. [c.338]

Свободная затопленная струя, вытекающая из круглого отверстия или плоской щели. Внешний вид струи хорошо наблюдается в виде клубов дыма, выходящих из трубы в безветренную погоду. Будем считать жидкость несжимаемой (для вентиляционных струй это условие выполняется полностью), а режим течения — турбулентным. [c.259]

Предложено много способов решения поставленной задачи. Наибольшее распространение получила теория Г. Н. Абрамовича [18], который вывел формулы расчета струи на основе константы а, названной коэффициентом турбулентной структуры струи. В табл. 4 приведены основные расчетные формулы по Г, Н. Абрамовичу для круглой и плоской струи. [c.263]

Заключение. В предыдущих разделах показано хорошее совпадение теоретических расчетов, проведенных с использованием дифференциального уравнения (2.11) для турбулентной вязкости, с опытными данными на примере неавтомодельных течений в следе, струе и пограничном слое. Наряду с этими течениями уравнение для е было апробировано при расчете течения в зоне смешения двух полубеско-нечных потоков, и был проведен расчет течений в плоской пристенной струе, в плоском канале и, наконец, в сжимаемом турбулентном пограничном слое вплоть до числа Маха М = 10. Полученные и для этих примеров результаты подтвердили, что уравнение (2.11) пригодно для расчета широкого класса турбулентных и переходных плоских слаборасширяющихся течений типа пограничного слоя. [c.562]

Аналитическому исследованию движения турбулентной плоской струи в пространстве между стенками при условии, что струя не касается стенок, посвящена работа Ж- Б. Албласа и Г. Г. Коуэна [50]. Ими рассматривается струя, вытекающая из канала питания в элементе, показанном на рис. 15.2,6, после того, как произошел отрыв ее от одной из стенок, и до того, как она примкнула ко второй стенке. При этом учитывается, что профиль элемента может быть несимметричным (образующие одной и другой стенки составляют различные углы с осью струи). В качестве исходных взяты положения теории турбулентной струи Толмина (см. [3]). При исследовании характеристик движения струи в пространстве, ограниченном стенками, вводится ряд упрощающих допущений. Основным из них является допущение возможности использования уравнений процессов смешения, полученных для установившегося течения, в [c.180]

Часто встречаются газовые или жидкостные струи, вытекающие в поток газа под некоторым углом к нему. Поведение турбулентной плоской струи в поперечном потоке изучали В. В. Батурин и И. А. Шепелев (1936), Г. Н. Абрамович (1936. 1960), Ю. В. Иванов (1953), С. В. Вах-ламов (1964), В. М. Эльтерман (1961) и др. Каждый из упомянутых исследователей получил в соответствии со своими экспериментальными данными те или иные эмпирические или полуэмпирические формулы для изогнутой оси плоской струи в поперечном потоке ( воздушной завесе ). В последнее время Т. А. Гиршович (1966) удалось найти решение задачи [c.819]

Плоская свободная струя. Впервые расчет турбулентной плоской струи был выполнен В. Толмином на основе формулы Прандтля (24.3) для длины пути перемешивания. Изложим здесь вкратце более простое решение на основе формулы Прандтля (24.5), полученное Г. Райхардтом и Г. Гёртлером [ ]. Измерения распределения скоростей выполнены Э. Фёрт-маном [ ] и Г. Райхардтом [ ]. [c.665]

Рис. 13.29. Зависимость отношения ириведеииой длины к истинной длине плоского слоя смешения турбулентной струи от параметра МГД-взаимодействия при продольном и окружном магнитных нолях

Мы приведем здесь решение задачи о течении из плоского турбулентного источника, которое получено Гёртлером на основе так называемой новой теории свободной турбулентности Л. Прандтля . Схема такого источника показана на рис. 202. В силу сказанного выше, это течение приближенно воспроизводит поток в области основного участка турбулентной струи. Началь- 4 41J [c.419]

Не приводя здесь решения уравнений для свободной турбулентности, в частности для струй, рассмотрим лишь основные результаты теоретических и экспериментальных исследований плоских и осесимметричных затопленньлх струй. [c.349]

Юдаев Б. Н., Дахно В. Н. Влияние турбулентности на теплообмен при взаимодействии плоской струи с преградой при различных углах встречи. Труды IV Всесоюзного совещания но тепло- и массопереносу. Минск, 1972, т. I, ч. И, с. 282-286. [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...