Ось оптическая линзы

Взаимодействие фотонов с возбужденными атомами дает лавинообразные потоки фотонов в различных направлениях. Наличие торцовых зеркальных [юверхностей рубинового стержня приводит к тому что при многократном отражении усиливаются свободные световые колебания в направлении оси стержня рубина вследствие стимулирования возбужденными атомами. Спустя 0,5 мс более половины атомов хрома приходит в возбужденное состояние, и система становится неустойчивой. Вся запасенная энергия в стержне рубина одновременно высвобождается, и кристалл испускает ослепительный яркий красный свет. Лучи света имеют высокую направленность. Расходимость луча обычно не превышает О, Г. Системой оптических линз луч фокусируется на поверхности обрабатываемой заготовки (рис. 7.15). [c.414]

В теории электронной оптики широко используются принципы геометрической световой оптики, однако нельзя забывать о важных практических различиях электронного и светового микроскопов. Во-первых, оптические линзы могут быть гораздо совершеннее электронных угол фокусировки электронных линз во много раз меньше, чем у оптических. Во-вторых, электроны сильно погло-ш аются и рассеиваются веш,еством и когерентно отражаются поверхностью только при малых углах падения. Таким образом, в электронном микроскопе нельзя получить пучка электронов, падающих строго вертикально, и на просвет могут быть исследованы только очень тонкие объекты. И, наконец, взаимодействие [c.376]

Установите на оптическую ось конденсорную линзу между электродами и щелью таким образом, чтобы изображение концов электродов зажженной дуги (дуга включается кнопочным выключателем) было резким и приходилось на центр перекрестья колпачка щели. Затем конденсор пододвиньте в сторону штатива на 3—5 см, чтобы изображение электродов размылось и равномерно осветило щель спектрографа по высоте. [c.192]

Суть метода полихроматической голографии состоит в том (рис. 6.3.7), что голографическая система с исследуемым объектом в одном из плечей освещается излучением со специально выбранным спектром Последний формируется с помощью лазеров или при использовании газоразрядных источников света в зависимости от Конкретного исследуемого объекта. На рис. 6.3.7, а показана оптическая схема установки для получения спектров-голограмм. Свет от источника / проходит два пути через светоделитель Мо один пучок попадает на зеркало и, проходя фазовый объект О, проектируется линзами 1 и 3 на широкую входную щель спектрографа СП. Другой пучок является опорным. Он идет по пути от источника /, через светоделитель Ма, отражается от зеркал Мз, Мг и собирается линзами 2, Ья. В фокальной плоскости спектрографа регистрируются голограммы О. На рисунке схематически показан ход лучей в спектрографе. [c.406]

Наиболее важное следствие введения электронно-оптического показателя преломления заключается в возможности непосредственного применения геометрической оптики к движению пучков заряженных частиц в электромагнитных полях. Можно говорить о фокусировке пучков заряженных частиц полями, подобно тому как говорят о фокусировке световых лучей оптическими линзами. Можно построить электростатические и магнитные линзы и ввести для них кардинальные точки, указанные в разд. 1.4.2. Хотя такого рода линзы физически отличаются от оптических линз, основные принципы их действия остаются теми же. Наиболее важное практическое различие заключается в том, что в электронных и ионных линзах показатель преломления изменяется непрерывно, в то время как в собственно оптических линзах показатель преломления почти всегда изменяется дискретно. Вследствие этого практически любое распределение полей может представлять собой электронный и ионный оптический элемент. Более того, зависимость показателя преломления от направления движения частиц в световой оптике отсутствует. Таким образом, возможности электронной и ионной оптики значительно богаче. [c.41]

Интересно рассмотреть частный случай, когда оптическая сила одной линзы равна оптической силе второй линзы, но имеет другой знак (В =—О"). Тогда (4.112) дает 0 = =йВ 1пт>0 независимо от порядка следования линз. Это — важный результат система двух линз равной силы, из которых одна собирающая, а другая рассеивающая, всегда обладает суммарным фокусирующим эффектом. (Отрицательная оптическая сила не противоречит теореме о невозможности создания рассеивающей линзы. Асимптотическое фокусное расстояние может быть отрицательным, если главная траектория пересекает ось внутри линзы (см. рис. 52 и обсуждение в конце разд. 4.6.1).) [c.220]

Вследствие этого ось оптической системы а —Ь и продольная ось автомобиля будут параллельны. Так как расстояние между осями оптической системы и упора 6 равно половине диаметра рассеивателя 7 фары, то центр линзы / совпадает с центром рассеивателя фары. [c.126]

Сферометры для измерения кривизны сферических поверхностей (линз, зеркал, линз для очков и т.д.). Они состоят по существу из основания с тремя штырями (под углами, соответствующими углам равностороннего треугольника), делительной линейки и микрометрического винта со щупом. Приборы других типов (измерители оптических линз) могут быть снабжены круговой шкалой для указания кривизны непосредственно. [c.170]

Так как У > О, то для тонких электростатических линз / > О, / <0. Такие линзы всегда будут собирательными. Оптические линзы, даже тонкие, могут быть [c.186]

Рис. 7.30а. Схема оптического пирометра НБЭ с исчезающей нитью. А — линза объектива В — апертурная диафрагма (А на рис. 7.306) С — нейтральный фильтр О — пирометрическая лампа с вольфрамовой нитью Е — красное стекло Е — линза окуляра О — выходная диафрагма (С на рис. 7.306) [49].

Если толщина линзы пренебрежимо мала, то можно считать, что главная оптическая ось пере- [c.269]

Оптическая сила глаза с очками равна оптической силе нормального глаза Dq и равна сумме оптической силы D, глаза без очков и оптической силы D линзы очков Отсюда — Z i [c.295]

Единицы измерения введенных фотометрических величин зависят, естественно, от выбора системы единиц. В системе СИ поток измеряется в ваттах, освещенность и светимость — в Вт/м , сила света — в Вт/ср, яркость и интенсивность — в Вт/(м -ср). Отметим, однако, что в оптических экспериментах сравнительно редко возникает необходимость подсчета потока, проходящего через поверхности с линейными размерами порядка метра. Как правило, речь идет о поверхностях с размерами порядка сантиметра (линзы, зеркала и другие элементы приборов) либо миллиметра (изображение). Поэтому отнесение мощности к неудобно, и в научной литературе часто используются единицы Вт/см = 10 Вт/м и Вт/мм = = 10 Вт/м [c.50]

Мы можем использовать линзу или какой-либо более сложный оптический прибор и совместить фотопластинку с изображением 51 источника 5 (рис. 11.2). Благодаря таутохронизму оптических систем (см. 20) все части световой волны, проходящие через различные части линзы, приходят в изображение 5] с равными фазовыми сдвигами, и сведения о положении источника света определяются локализацией его изображения измерив положение изображения и зная свойства оптического прибора, можно вычислением определить координаты источника. Сказанное относится, очевидно, [c.235]

Тонкая линза как система двух центрированных поверхностей представляет простейшую оптическую систему, дающую довольно несовершенное изображение. В большинстве случаев мы прибегаем к построению более сложных систем, характеризующихся наличием большого числа преломляющих поверхностей и не ограниченных требованием близости этих поверхностей (тонкости линзы). Однако даже простые тонкие линзы имеют очень большое значение на практике, главным образом в качестве очковых стекол. В громадном большинстве случаев очки представляют собой просто тонкие линзы. [c.293]

Между тепловым фильтром Oi и кюветой с исследуемым веществом В помещается оптический фильтр Фг для того, чтобы выделить из спектра ртутной лампы нужную монохроматическую линию. Рассеянный исследуемым вещество М свет конденсорной линзой L направляется в спектрограф ИСП-51. Пройдя его входную щель S , расположенную в фокусе коллиматорного объектива 2, и коллиматорный объектив 2, свет параллельным пучком попадает в диспергирующую часть спектрографа, состоящую из трех стеклянных призм Л, 2 и Рз- Призменная система пространственно разделяет пучки света с разными длинами волн 1. Эти пучки направляются на фотопластинку под разными углами. С помощью камерного объектива О каждый из них фокусируется на фотопластинке в виде узкой спектральной линии. В результате [c.118]

Для правильного освещения спектрографа источник света должен быть установлен строго на оптической оси коллиматора, а оптическая ось конденсорной линзы должна совпадать с его осью. Установка дуги и конденсорной линзы выполняется следующим образом. Сначала штатив с электродами (дуга не горит ) придвигают ближе к щели и устанавливают дуговой промежуток точно против центра щели (перекрестие линий на крышке щели). Затем штатив передвигают на конец рельса, зажигают дугу и уточняют положение электродов с помощью конденсорной линзы, перемещаемой по рельсу так, чтобы на крыщке щели получались то уменьшенное, то увеличенное изображение. Внося поправки сначала в положение конденсора при уменьшенном изображении дуги, затем в положение дугового промежутка на оси при увеличенном его изображении, добиваются симметричного относительно центра щели положения изображения дуги. Если смотреть со стороны камерного объектива (конденсор предварительно убрать с рельса) при широко открытой щели, то изображение правильно установленного источника света будет казаться расположенным в центре призмы (несколько правее). Расстояние от источника света до щели не должно быть меньше 4/конд. В данной задаче фокусное расстояние конденсорной линзы /конд=75 мм ее диаметр конд=40 мм. [c.25]

Поставив вещество на перегонку, следует приступить к юстировке оптической системы. Оптическая ось конденоорной линзы Ll (рис. 46) и ось рабочей части кюветы I должны находиться строго на оптической оси коллиматора спектрографа (рельс параллелен этой оси). [c.127]

По формулам (170) и (170 ) можно вычислить также допуск на децентрировку линз. В этом случае 0 означает допустимую величину угла сферического клина, который в комбинации с центрированной линзой дает линзу децентри-рованную (фиг. 324) с центрами и О . Децентрировка линзы с равна расстоянию в плоскости линзы от оптической оси (прямая через центры кривизны 0 и 0 до геометрической оси (на фиг. 324 отмечена штрих-пунктирной прямой), причем [c.431]

Оптические линзы, особенно флинтовые, требуют очень аккуратного обращения. Нужно избегать ударов линз о шлифовальник, так как при этом могут образоваться незаметные для глаз трещины, на месте которых при полировании образуются выколки. [c.446]

Под названием оптическое стекло в широком смысле эгого слова подразумевают всякое стекло, применяемое для оптических инструментов, а также переработанное белое листовое и зеркальное, идущее на и.зготовление стекол для очков, собирательных линз, зеркал, отбрасывающих свет, и т. д. Однако для оптических точных инструментов, например, для подзорных труб, микроскопов, объективов фотографических аппаратов, военно-оптических инструментов обычное листовое и зеркальное стекло абсолютно неприменимо. [c.1233]

Особое место в ряду камнерезных работ занимает обработка камня для научных и технических целей. К. д. заключает в себе множество мелких и тонких работ, не укладывающихся в названных выше разделах напр, выработка камней и подпятников для часов и точных приборов, фильер и т. п. Об очка агатовых цилиндров для часовых камней и подпятников производится на специальных машинах. Тонкие отверстия в подшипниках, фильерах, бусах, брошах и т. п. сверлятся на многошпинделевых станках с 10—18 сверлами из стальной проколоки, натравленной алмазом. Многие виды К. д. требуют исключительно тонких методов обработки и совершеннейшего знания всех специфических особенностей камня. Например при изготовлении оптических линз из прозрачного флюорита или николевых призм из исландского шпата необходимо считаться с резко выраженной спайностью этих минералов. При применении прозрачного горного хрусталя для оптич. чечевиц, призм и клиньев [c.380]

Решение. Сначала не будем вводить предположение о тонкости линзы, а рассмотрим среду, обладающую симметрией вращения вокруг оси X. Уравнение луча в меридиональной плоскости представится в виде г — г (х). Обозначим через и угол, образуемый касательной к лучу с осью X (рис. 108). В параксиальном приближении квадратом этого угла пренебрегают. В этом приближении кривизна луча определяется выражением R = —du/dx, причем радиус кривизны R мы считаем положительным, когда луч обращен вогнутостью к главной оптической оси X, и отрицательным в противоположном случае. Воспользуемся формулой (4.1). В пределах точности параксиальной оптики dr/dN = —eos и = —1, dxIdN = sin u u, так что [c.184]

ОПТЙЧЕСКАЯ ОСЬ линзы (вогнутого или выпуклого зеркала), прямая линия, являющаяся осью симметрии преломляющих поверхностей линзы (отражающей поверхности зеркала) проходит через центры этих поверхностей перпендикулярно к ним. Оптич. поверхности, обладающие О. о., наз. осесимметричными (см. Зеркало оптическое, Линза). О. о. оптической системы — общая ось симметрии всех входящих в систему линз и зеркал. [c.496]

Внешний вид и оптическая схема оптиметров со шкалой, проецируемой на экран, приведены на рнс. 5,8. Луч Beia от источника 1 через конденсор 2, теплофильтр 3, линзу 4 и призму 5 освещает нанесенную на пластине 6 шкалу с 200-.мн ( 100) делениями. Через зеркало 7, объектив 8 и зеркало 9 шкала проецируется на поворотное зеркало W, связанное с измерительным наконечником ИН. Отразившись от зеркала 10, изображение шкалы снова проецируется на другую половину пластины 6 с нанесенным неподвижным штрихом-указателем. С помощью объектива 13 и зеркал 12, 11 14 изображение шкалы с указателем проецируется на экран 15. Даже при больших передаточных отношениях прибор весьма компактный. Согласно ГОСТ 5405—75 выпускают оптиметры с окулярол (тип ОВО) или проекционным (тип ОВЭ) экраном для вертикальных или горизонтальных измерений. Диапазон показаний шкал трубок оптиметров 0,1 или 0,025 мм, пределы измерений О—180 мм (у горизонтальных О—350 мм), измерительное усилие 0,5—2,0 Н, погрешность измерений от 0,07 до +0,3 мкм. Малые диапазоны показаний по шкалам позволяют применять оптиметры в основном для сравнительных измерений с использованием концевых мер длины (см. рис. 5.1). [c.121]

Вывод формулы тонкой линзы. Выведем формулу тонкой линзы, исходя из формулы сферической поверхности. Показатель преломления материала лнизы обозначим через п. Показатели преломления сред справа и слева от линзы обозначим соответственно через и Г/.2- Построим изображение точки М, лежащей на главной оптической оси на расстоянии от линзы. Построение изображения точки А на тоик ой Л1итзе произведем следующим образом построим сперва изображение точки на од1юй поверхности, затем, рассматривая это изображение как источник, построим его изображение на второй поверхности. Будем пользоваться правилом, согласно которому лучн, идущие параллельно данно) оптической оси, после преломления в линзе пересекутся в одной точке, лежащей на фокальной плоскости. Соответствующее построение показывает, что изображение точки уИ на первой сферической поверхности, разграничивающей среды с показателями преломления слева (п ) и справа (гц), находится на расстоянии М А — а от этой поверхности. Тогда, согласно [c.180]

Сферическая аберрация. В случае тонкой линзы параксиальный пучок, исходящий из точки S, после преломления в линзе пересекает оптическую ось в одной точке. Если же пучок света, исходяншй из источника 5, составляет больнюй угол с главной оптической осью, то лучи, составляющие разные углы, пересекают оптическую ось не в одной точке, а в разных точках, например точки s , s.2, на рис. 7.18. Лучи, более удаленные от центра линзы, сильнее преломляются и пересекают главную оптическую ось на сравии- [c.186]

Приближенные расчеты показывают, что волна, соответствующая электрону, ускоренному полем в 150 В, равна 1 А, что на три порядка меньше длины волны видимого света. Поскольку электрону соответствует столь короткая волна, это наводит на мысль о возможности скор1струирования микроскопа, работающего с электронным пучком. Роль оптической системы могут выполнять соответствующим образом подобранные электрические и магнитные поля — электромагнитные линзы для электронного пучка. Этот прибор — электронный микроскоп — впервые был изготовлен в СССР акад. А. А. Лебедевым. Электронные микроскопы в принципе могут ПОЗВОЛИТЬ различить детали размером порядка 1 А. В настоящее время современные электронные микроскопы позволяют различить детали размером 25—30 А. [c.203]

Очки. Если оптическая система глаза дает изображение далеких предметов за сетчаткой, то человек страдает дальнозоркостью. Для исправления этого де-фе1ста применяются очки с собирающими линзами (рис. 280). [c.274]

На рисунке 292 показана главная оптическая ось линзы О1О2. Линза дает изображение точки А в точке В. Найдите построением хода лучей положение оптического центра линзы и ее главных фокусов. [c.293]

При прохождении через линзу один из всех лучен, выходящих из точки А, попадает в точку В по прямо - без изменения направления распространения. Это луч, проходяишй черсг оптический центр линзы. Следовательно, оптический центр лежит на главной оптической оси 0 02 и на прямой АВ, поэтому точка О пересечения прямой АВ и главной оптической оси 0,0.. н является оптическим центром линзы о (рис. 293). [c.293]

Чтобы найти положение глав]1ых фокусов линзы, проведем через точку О прямую, перпендикулярную главной оптической оси и отмечающую положение линзы. Так как предмет и его изображение находятся по разные стороны от линзы, изображение дейстритель-ное. Следовательно, линза собирающая. [c.293]

Использование принципа Ферма иногда облегчает решение оптических задач. Так, очевидны условия фокусировки света при его отражении от эллиптического зеркала. И.зображение светящейся точки, помещенной в одном из фокусов эллипсоида вращения Р, получается в фокусе Q, так как суммарная длина РО + OQ (рис. 6.19) постоянна для любого положения точки О на поверхности эллипсоида. Так же легко понять фокусирующее действие линзы, у которой суммарная оптическая длина пути в стекле и воздухе оказывается стационарной (рис. 6.20). [c.277]

Ограничение пучков в оптических системах, вообще говоря, различно для лучей, идущих от разных точек предмета. Рассмотрим сначала ограничение пучков от осевых точек предмета. Диафрагма, которая ограничивает пучок действующих лучей, исходящих из точки объекта, расположенной на оеи системы, носит название агьертурной диафрагмы. Как уже указывалось, ее роль может выполнять оправа какой-либо линзы или специальная диафрагма [c.320]

Апертурная диафрагма, а следовательно, и выходной и входной зрачки определяют ширину (отверстие) активных пучков, т. е. влияют на резкость изображения и светосилу инструмента. Однако не от всякой точки предмета лучи, прошедшие через входной зрачок, пройдут через оптическую систему и, следовательно, изобразятся ею. Действительно, пучок от точки М (рис, 14.6) целиксм минует переднюю линзу системы, и точка М не будет ею изображена. Пучок отточки N частично пройдет через систему и даст изображение, но освещенность его будет уменьшена, ибо часть пучка задержится оправой линзы 1 виньетирование). От точки же Q через систему пройдет пучок такой же ширины, как и от осевой точки О. [c.322]

Когда объект находится достаточно далеко от фотопластинки либо в фокусе линзы (рис. 13, 6), каждая точка объекта посылает на фотопластинку параллельный световой пучок, при этом связь между амплитудно-фазовыми распределениями объектной волны в плоскости голограммы и в плоскости объекта дается преобразованием Фурье или Фурье-образом, осуществляющим разложение оптического изображения объекта в двумерный спектр по пространственным частотам (более подробно о преобразовании Фурье мы поговорим в главе Голографические оптические. элементы ). Голограмма в. этом случае называется голограммой Фраунгофера. Если амплитудно-фазовые распределения объектной и опорной волн являются Фурье-образами и объекта, и опорного источника, то голограмму называют голограммой Фурье. При получении голограммы Фурье объект и опорный источник обычно располагают в фокусе линзы (рис. 13, в). В случае безлинзовой голограммы Фурье опорный источник располагают в плоскости объекта (рис. 13 г). При. этом фронт опорной во7шы и фронты. элементарных волн, рассеянных отдельными точками объекта, имеют одинаковую кривизну. В результате структура и свойства голограммы практически такие же, как у голограммы Фурье. Голограммы Френеля образуются в том случае, когда каждая точка объекта посылает на фотопластинку сферическую волну (рис. 13, <)). [c.47]

Одним из методов получения голограммы эталонной поверхности является голографическая регистрация световой волны, отраженной или прошедшей через эталонный элемент, например линзу. Схема регистрации голограммы аналогична оптической схеме, приведенной на рис. 40, а. На место линзы 4 в оптическую схему помещают. эталонную линзу, профиль которой измерен другими методами. Волна, прошедшая через линзу и представляющая собой предметную волну, посредством зеркал 5 9 освещает фотопластинку 8. Вторая волна, отраженная зеркалами 3 и /о, является опорной волной и также падает на фотопластинку, на которой рег истрируется результат интерференции объектной и опорной волн. Проявленная фотопластинка — голограмма устанавливается с помощью специальных кинематических держателей на прежнее место в оптической схеме. Если ее осветить одной лишь опорной волной, то за голограммой будут распространяться две волны — опорная и восстановленная объектная волна, несущая информацию о профиле. эталонной поверхности. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...