Обтекание внешнего тупого угл

Четыре уравнения (13) — (16) составляют систему, к решению которой сводится задача об обтекании внешнего тупого угла сверхзвуковым потоком газа. [c.160]

Рис. 4.14. К определению линии тока при обтекании внешнего тупого угла

Чтобы получить наглядную картину обтекания внешнего тупого угла, найдем форму линий тока. Для этого составим дифференциальное уравнение линий тока в полярных координатах. Вспомним, что направление касательной к линии тока в каждой ее точке совпадает с направлением вектора скорости в этой точке. Возьмем два бесконечно близких радиуса-вектора, составляющих друг с другом угол йф, и проведем в точке А первого радиуса отрезок линии тока АС, вектор скорости w=AE, направ- [c.163]

Изложенная теория обтекания внешнего тупого угла сверхзвуковым потоком газа применяется для решения большого числа конкретных задач газовой динамики некоторые из них мы рассмотрим ниже. [c.167]

Пусть сверхзвуковой поток газа течет с заданной скоростью над плоской неподвижной стенкой. В точке С (рис. 4.18) стенка обрывается, а давление в пространстве за точкой С меньше, чем давление в невозмуш,енном потоке вдоль стенки. Тогда точно так же, как в случае обтекания внешнего тупого угла, точка С [c.167]

ЯВИТСЯ ИСТОЧНИКОМ возмущений. Поток, обтекая точку С, повернется на некоторый угол б. Скорость его увеличится, а давление в потоке упадет до величины давления, существующего в пространстве за точкой С. Картина течения при этом совершенно аналогична обтеканию внешнего тупого угла. Различие заключается лишь в том, что в случае обтекания тупого угла задан угол поворота потока б и требуется найти все параметры газа после [c.168]

Если за кромкой А сделать направляющий козырек, выполненный по линии тока, соответствующей повороту потока около кромки В (рис. 4.22, г), то течение можно рассчитать полностью. Обтекание кромки В при заданном внешнем давлении аналогично обтеканию внешнего тупого угла. Поэтому форму линии тока можно определить по формуле (29). [c.173]

СВЕРХЗВУКОВОЕ ОБТЕКАНИЕ ВНЕШНЕГО ТУПОГО УГЛА [c.309]

Сверхзвуковое обтекание внешнего тупого угла [c.309]

Из анализа процесса обтекания пластинки следует, что должно быть Рв Роа в результате уплотнения, в то время как Рп С.Рсо, так как при обтекании внешнего тупого угла давление уменьшается. [c.317]

Определим условия обтекания внешнего тупого угла у точки А. [c.320]

В частном случае стенки с взломом (обтекание внешнего тупого угла, [c.98]

Схема течения в косом срезе решетки СА показана на рис. 9.12. Течение газа в косом срезе при > 1 происходит аналогично течению при обтекании внешнего тупого угла большего 180°. В минимальном сечении (в горле СА) скорость газа равна скорости звука. Около выходной кромки (в точке т ) происходит почти скачкообразное падение давления от его критического значения в горле (ртк ,) до величины pi на выходе из сопла. В результате из точки т исходит серия волн )разрежения, при прохождении через которые поток разгоняется и поворачивается в сторону свободной границы струи. Отражение волн разрежения от спинки соседней лопатки и возникновение скачков уплотнения в результате взаимодействия струй, вытекающих из соседних каналов, усложняет картину течения в косом срезе, но не нарушает общей закономерности разгона сверхзвукового потока в области косого среза. [c.155]

Сверхзвуковое течение газа с непрерывным увеличением скорости. Обтекание внешнего тупого угла [c.108]

ОБТЕКАНИЕ ВНЕШНЕГО ТУПОГО УГЛА 111 [c.111]

Таким образом, для аналитического исследования задачи обтекания внешнего тупого угла сверхзвуковым потоком газа мы получили следующие четыре уравнения. Уравнение характеристики [c.113]

ОБТЕКАНИЕ ВНЕШНЕГО ТУПОГО УГЛА 117 [c.117]

Чтобы получить наглядную картину обтекания внешнего тупого угла, найдём форму линий тока. Для этого составим дифференциальное уравнение линий тока в полярных координатах. Вспомним, что направление касательной к линии тока в каждой её точке совпадает с направлением вектора скорости в этой точке. Возьмём два бесконечно близких радиуса-вектора, составляющих друг с другом угол с <р, и проведём в точке А первого радиуса отрезок линии тока АС, вектор скорости а = направленный по касательной к линии тока в точке А, и дугу окружности АВ радиуса г (фиг. 51). Рассмотрим бесконечно малый прямоугольный криволинейный треугольник АВС. Тангенс [c.118]

Фиг. 56. Предельные углы поворота потока в скачке уплотнения п при обтекании внешнего тупого угла.

При обтекании нижней стороны пластинки у передней кромки образуется косой скачок уплотнения, пройдя через который поток повернётся на угол 8. Величины Хн и Рц можно определить по формулам для косого скачка уплотнения. У задней кромки поток повернётся па угол 8 в обратном направлении. Величины Хд и определяются по формулам обтекания внешнего тупого угла. Здесь Хн < Х , Рн > Л и Хд > Хн, р < р . [c.396]

Теория косых скачков уплотнения и теория обтекания внешнего тупого угла позволяют рассчитать обтекание любого профиля, контур которого составлен из прямолинейных отрезков. [c.399]

Обтекание внешнего тупого угла 108 и д. [c.734]

Как уже указывалось и как это видно из табл. 16. 1, начальным параметрам 0 = О и г =0 соответствует чисто звуковой поток (М1=1). Однако с помощью этой таблицы можно рассчитать обтекание внешнего тупого угла и сверхзвуковым потоком газа, когда М,>1. [c.382]

УСКОРЕНИЕ СВЕРХЗВУКОВОГО ПОТОКА ПРИ ОБТЕКАНИИ ВНЕШНЕГО ТУПОГО УГЛА (ТЕЧЕНИЕ ПРАНДТЛЯ—МАЙЕРА) [c.235]

Приведенные рассуждения показывают, что при повороте сверхзвукового газового потока около внешнего тупого угла значения скорости, давления и плотности остаются постоянными вдоль лучей, исходящих из угловой точки и являющихся характеристиками. Поэтому при аналитическом исследовании обтекания тупого угла удобно воспользоваться полярными координатами, поместив начало координат в этой угловой точке. Координатными линиями тогда служат лучи, исходящие из угловой точки, и концентрические окружности с центром в этой угловой точке. Координатами точки на плоскости являются радиус-вектор г этой точки п угол ф, составляемый радиусом-вектором с лучом, имеющим фиксированное нанравление, которое мы определим позже. Все параметры газа будем рассматривать как функции от г и ср w = w r, (р), р=р(г, ф), р = р(г, ф). В силу того, что параметры газа вдоль лучей в нашей задаче сохраняются постоянными, частные производные от гг , р и р по г равны нулю (при перемещении вдоль луча не происходит изменения параметров газа). Таким образом, [c.158]

Теперь мы можем дать картину обтекания внешнего тупого угла. Пусть в некоторой точке С стенка поворачивает, образуя с первоначальным направлением угол бо (рпс. 4.11). При сворх-ввуковом обтекании внешнего тупого угла АСВ газ расширяется, ибо область, занятая газом, увеличивается при расширении газ [c.156]

Наличие даже слабого скачка уплотнения приводит к резкому увеличению давления во внешнем потоке. Рост давления передается навстречу потоку по дозвуковой части пограничного слоя. Линии тока отклоняются от стенки, порождая в сверхзвуковой частя пограничного слоя семейство волн сжатия, которые распространяются во внешний поток и оказывают влияние на форму и интенсишность скачка уплотнения вблизи области взаимодействия. Продольный градиент давления в пограничном слое оказывается значительно меньше, чем во внешнем потоке. Если скачок слабый, то движение в пограничном слое происходит под воздействием небольшого положительного градиента давления и отрыв потока не происходит. С увеличением интенсивности скачка уплотнения во внешнем потоке возрастает градиент давления вблизи стенки и возникает отрыв пограничного слоя. При этом увеличивается отклонение линий тока в сверхзвуковой части течения, благодаря чему поддерживается необходимое распределение давления, соответствующее данной интенсивности скачка уплотнения. В зависимости от условий во внешнем потоке (интенсивности скачка уплотнения, местного числа М, ускоренного или замедленного характера течения) и формы обтекаемого тела возможны два случая. В первом случае поток после отрыва присоединяется снова к стенке. Сразу за скачком уплотнения возникают волны разрежения, как при обтекании внешнего тупого угла. В месте присоединения поток направлен под некоторым углом к стенке, поэтому здесь возникает новый скачок уплотнения, который может вызвать иногда новый отрыв пограничного слоя. Таким образом, могут появиться несколько 22 [c.339]

Таким образом, чтобы рассчитать обтекание внешнего тупого угла следует сначала определить Ада по формуле (82.14), далее последова тельно определить а о, срда и да, а затем по формуле (82.17) ] согласно которому можно найти Л1, a, и ср5, характеризующие конеч ное состояние потока. Для удобства расчетов в таблице 17 даны зна [c.314]

Теперь мы можем дать картину обтекания внешнего тупого угла. Пусть в некоторой точке С стенка поворачивает, образуя с первоначальным направлением угол о (фпг. 48). При сверхзвуковом обтекапип внешнего тупого у1 ла ЛСВ газ расширяется, ибо область, занятая газом, увеличивается ири расширении газ ускоряется. Вдоль участка стенки АС скорость газа постоянна. Угловая точка С при обтекании её газом является препятствием, которое служит источником возникновения слабых возмущений в газовом потоке. Эти возмущения, как было показано, распространяются в равномерном потоке по прямой линии — характеристике СК, которая отделяет невозмущённый газовый поток от возмущённого. Вдоль участка стенки СВ скорость газа снова принимает постоянное [c.109]

КОСЫХ скачка уплотнения — и AN. Пройдя через скачок yiil/ при обтекании верхней стороны профиля, поток станет параллельным отрезку АВ. Пройдя через скачок АМ при обтекании нижней стороны, ноток становится параллельным отрезку АВу . Далее вдоль ве7>хней стороны ноток обтекает последовательность внешних тупых углов АВС, ВС В и т. д., а вдоль нижней стороны-последовательность тупых углов АВ Су, В В и т. д. Давление и скорость в потоках вдоль отрезков АВ и АВ определяются по формулам для косых скачков уплотнения, так как скорость набегаюш,его потока задана, а углы поворота потока известны (З1 —о для верхней стороны и 81-1-8 —для нижней стороны). Давление и скорости вдоль остальных отрезков профиля определяются из теории обтекания внешнего тупого угла. У задней кромки профиля в точке Р образуются снова два косых скачка уплотнения. За этими скачками ноток, сбегающий как с верхней, так и с нижней стороны профиля, становится параллельным набегающему потоку. Зная давление на каждом из прямолинейных отрезков профиля на верхней и нижней сторонах его, можно определить коэффициенты подъёмной силы и лобового сопротивления для такого профиля. [c.401]

МИ, возникает плоская вол на элементарного изоэнтропного сжатия, а при обтекании внешнего тупого угла 180°+rf6 — характеристика изоэнтронного разрежения (рис. 11.9). [c.211]

Обтекание сверхзвуковым потоком выпуклой граненой стенки — это последовательное обтекание внешних тупых углов с вершинами С],Сг... С (рис. 13.6, а). Для определения конечных параметров потока расчет можно сразу произвести для 6s=6i-b62-r. .. +бп. Если общий угол поворота потока окажется больше предельного для заданного числа К 5s >бпред, то при бщед произойдет отрыв сверхзвукового потока при рк и 7 к=0. [c.240]

Для полного построения картины течения необходимо еще уметь определять расстояние Ъ, на которое отходит косой скачок уплотнения навстречу потоку. Согласно имеющимся в настоящее время экспериментальным данным это расстояние пропорционально толщине вытеснения невозмущенного пограничного слоя и увели швается при увеличении интенсивности скачка уплотнения во внешнем потоке. Значения величины Ъ, найденные Г. И. Петровым и его сотрудниками при исследовании обтекания внутреннего тупого угла потоком с числом АЛо = 2,0, в зависимости от интенсивности основного скачка приведены на [c.343]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...