Конденсатор плоский

КБГ-МП — конденсатор плоский в металлическом прямоугольном корпусе со стеклянными или керамическими изоляторами [c.345]

По конструкции различают конденсаторы плоские с двумя обкладками, плоские с несколькими обкладками (многопластинчатые), цилиндрические с двумя обкладками, цилиндрические с несколькими обкладками и др. [c.158]

Поскольку конденсатор плоский, то С = оЗ/с1 (в системе Си) Введем, кроме того, плотность электронов внутри конденсатора по = 1/(5 с ) = = 1/У. Тогда предыдущее уравнение можно представить в виде [c.78]

По Гельмгольцу (1879 г.), двойной электрический слой можно уподобить плоскому конденсатору, одна из обкладок которого совпадает с плоскостью, проходящей через поверхностные заряды [c.157]

Вернемся к частному случаю, когда между основанием газожидкостного слоя и его свободной поверхностью поддерживается постоянная разность потенциалов (т. е. газожидкостная система находится в поле плоского конденсатора), и проанализируем условие устойчивого равномерного всплывания пузырьков газа. В рассматриваемом случае 3=0, у = 9. Условие существования режима равномерного всплывания пузырьков (5. 7. 9) перепишем в следующем виде [c.234]

Если условия (5. 7. 36) и (5. 7. 39) выполняются, то режим равномерного всплывания пузырей газа в жидкости в поле плоского конденсатора может быть осуществлен. Значения напряженностей поля и Е для различных газожидкостных систем приведены в табл. 5 [79]. [c.234]

Видно, что для указанных в табл. 5 смесей с газосодержанием ао=0.01, 0.05, 0.1 режим равномерного всплывания пузырей в поле плоского конденсатора, обкладки которого помещены у верхней и нижней границы слоя жидкости, неустойчив, так как не выполняются одновременно условия (5. 7. 36) и (5. 7. 39). Однако, даже если (5. 7. 36) не выполняется, режим равномерного [c.234]

Наблюдение эффекта Керра. Не приводя вывода, аналогичного выводу в случае эффекта Поккельса, обратим внимание на описание э( )фекта Керра. Схема опыта для обнаружения эффекта Керра аналогична схеме, данной на рис. 12.1. Единственное отличие заключается в том, что образец (изотропное твердое тело, жидкость или газ в кювете) в этом случае помещается между обкладками плоского конденсатора (рис. 12.3). В качестве образца желательно выбрать вещество, в котором эф< ект Керра довольно велик, например нитробензол. [c.289]

Заряженная частица массы т находится между обкладками плоского конденсатора, переменное электрическое поле которого действует на частицу с силой [c.319]

Конденсатор — это система из двух проводников (обкладок), разделенных слоем диэлектрика, толщина которого мала по сравнению с размерами проводников. Так, например, две плоские металлические пластины, расположенные параллельно и разделенные слоем диэлектрика, образуют плоский конденсатор. [c.143]

Если пластинам плоского конденсатора сообщить равные по [c.143]

Электроемкость плоского конденсатора. Напряженность Е поля между двумя пластинами плоского конденсатора равна сумме [c.144]

Какую площадь должны иметь пластины плоского конденсатора, для того чтобы его электроемкость была равна 1 мкФ, если между пластинами помещается слой слюды толщиной 0,1 мм Относительная диэлектрическая проницаемость слюды ч = 7. [c.211]

На обкладках плоского воздушного конденсатора находятся разноименные электрические заряды по 10 Кл. Чему равно напряжение между обкладками, если площадь пластин 100 см , а расстояние между пластинами равно 0,9 мм [c.211]

Если контур состоит ыз катушки и двух пластин плоского конденсатора, не параллельных друг другу, то чем под большим углом развернуты эти пластины. [c.251]

Электроны движутся в плоском конденсаторе. Плоскости г/ = 0, y = d являются катодом и анодом. Разность потенциалов между ними равна Uq. Вектор магнитной индукции постоянного однородного поля В= (О, О, В). Электроны эмитируются с начальной скоростью Vo = 0. Найти значение В, при котором ток отсутствует. [c.40]

Эффект Керра в жидкостях можно наблюдать, поместив кювету, в которую введены пластинки плоского конденсатора (ячейка Керра), между скрещенными поляризаторами П и Пг (рис. 19.2). Если П1 и Пг скрещены и электрическое поле не наложено, то свет через систему не проходит. Под действием электрического поля жидкость становится по оптическим свойствам подобной одноосному кристаллу с оптической осью, направленной [c.65]

Создавая в пространстве за анодом трубки электрическое и магнитное поля различной конфигурации, можно по характеру движения электронов определить испытываемые ими в этих полях ускорения и установить связь с силами, действующими на электроны со стороны этих полей. Одна из возможных конфигураций электрического и магнитного полей, пригодная для этих опытов, такова (рис. 44). Трубка располагается между полюсами электромагнита, создающего однородное магнитное поле. Это поле существует во всем пространстве за анодом (на рис. 44 это поле перпендикулярно к плоскости чертежа, точки — следы магнитных силовых линий). Внутри трубки непосредственно за отверстием в аноде располагается плоский конденсатор с очень малым расстоянием между пластинами, к которому подводится регулируемое постоянное напряжение U - Электрическое поле конденсатора [c.87]

Начнем с движения заряда в электрическом поле плоского конденсатора (рис. 59). На положительный электрический заряд А-е со стороны поля действует сила [c.125]

Рассмотрим движение частицы, которая, обладая электрическим зарядом — еа начальной скоростью Ufl. влетает в пространство, в котором существует однородное электрическое поле напряженности Е, например в поле плоского конденсатора, обкладки которого сделаны из металлической сетки сквозь отверстия сетки частицы могут влетать внутрь конденсатора (рис. 102). В зависимости от угла а между направлениями напряженности поля Е и скорости V движения будут иметь разный характер. [c.206]

Прежде всего определим напряженность поля в неподвижном плоском конденсаторе. Как известно, заряд на обкладках конденсатора Q связан с напряжением U на конденсаторе соотношением [c.288]

Положим, что плоский конденсатор, внутри которого существует электрическое поле Е, покоится в системе К. Каково будет поле этого конденсатора в системе К, движущейся относительно системы К со [c.289]

Кристалл расположен между двумя плоскими диэлектрическими зеркалами 2 а 3, образующими резонатор лазера. Зеркало 2 имеет коэффициент отражения, близкий к 100% выходное зеркало 3 имеет коэффициент отражения 30%. Накачка рубинового стержня производится импульсной ксеноновой лампой 4 типа ИФП-800, питающейся от батареи конденсаторов 5 емкостью 1200 мкФ, которая заряжается с помощью выпрямителя до напряжения 800—1000 В. Поджиг лампы осуществляется при подаче на лампу высокочастотного импульса напряжением 10 кВ. Для повышения эффективности накачки кристалл рубина и лампа помещены в металлический цилиндр 6 с зеркальной внутренней поверхностью. Кристалл и лампа охлаждаются водой, протекающей внутри цилиндра 6. Зеркало 2 вынесено из корпуса прибора. [c.299]

Емкостный датчик давления. Он представляет собой электрический конденсатор, у которого одна обкладка выполнена в форме неподвижного электрода,, другая — в форме подвижного. В качестве подвижного электрода обычно используется плоская мембрана, которая под воздействием давления изменяет расстояние между электродами, а следовательно, и емкость конденсатора. [c.162]

В индуктивном датчике деформация мембраны под действием давления приводит к изменению индуктивного сопротивления катущки, а в емкостном датчике — к изменению зазора между мембраной и обкладкой, что вызывает соответствующее изменение электрической емкости плоского конденсатора, образованного мембраной и обкладкой. Для исследования вращающихся объектов емкостные датчики имеют ограниченное применение из-за их низкой чувствительности и зависимости вырабатываемого сигнала от вибраций. [c.315]

Методом вжигания изготовляются токопроводящие дорожки на керамических и стеклянных платах полупроводиковых приборов и НС, рисунки печатных плат, обкладки керамических конденсаторов, плоские катушки индуктивности, различные крепежные покрытия, [c.72]

Кобальт 249 Коврик резиновый 164 Кок-сагыз 160 Кольца годовые 118 Компаунд 102 Комнаундировка 114 Конденсатор плоский 14, 16 Консервирование 121 Константан 229 Копель 275 [c.284]

Электрич. поля обычно формируются разл. конденсаторами плоским, цилиндрическим, сферическим (рис. 5) и тороидальным. Из разл. типов магн. полей часто применяются однородное поле (рис. 6) и сектЬрное поле (рис. 7). Для улучшения кач-ва фокусировки искривляют границы секторных магн. полей, а также применяют неоднородные магн. поля, напряжённость к-рых меняется по определ. закону. [c.878]

Плотность заряда плоского конденсатора прямо пропорциональна ркачку потенциала V , обусловленному ионным двойным слоем, т. е. [c.158]

Электрические методы. Электрические методы определения размеров частиц основаны на измерении таких величин, как заряд, подвижность, емкость и сопротивление. Электрические импульсы, создаваемые каплями, которые касаются проволочки зонда, в некоторых случаях подчиняются эмпирической зависимости, содержащей диаметр частицы в степени 1,6 [256]. Более усовершенствованным методом является использование прибора Коултер каунтер [838], который регистрирует изменение сопротивления. Другой метод основан на анализе вольт-а.мперной характеристики конденсатора из плоских параллельных пластин, между которыми пропускается аэрозоль [142]. Для определения размеров жидких капель используется также и тот факт, что при отводе тепла от проволоки, нагреваемой током, изменяется ее сопротив-.гение, которое оказывается пропорциональным размеру капли [274, 857]. Дальнейшие подробности и приложения этого метода приведены в гл. 10. [c.28]

Анизотропия в электрическом поле. Возникновение анизотропии в электрическом поле было обнаружено Керром в 1875 г. и с тех пор широко используется в технике эксперимента. В настоящее время явление Керра хорошо исследовано как экспериментально, так и теоретически. Это оказалось возможным благодаря тому, что эффект наблюдается в веществах, находящихся в жидком и даже газообразном состоянии, а их изучение несравненно проще изучения твердого тела. Схема опыта относительно проста (рис. 3.10). Между двумя скрещенными поляризаторами Pi и / 2 располагают плоский конденсатор. Между пластинами конденсатора помещают кювету с жидким нитробензолом — веществом, в котором изучаемый эффект весьма велик. При включении напряжения происходит поляризация молекул нитробензола и их выстраивание. Так создается анизотропия вещества с преимущественным направлением (оптической осью кназикрис-талла) вдоль вектора напряженности электрического поля. Так же как и при механической деформации, излучение становится эллиптически поляризованным и частично проходит через второй поляризатор, скрещенный с первым, т.е. установленный так, чтобы не пропускать линейно поляризованный свет. Опыт дает Ап = н,, — п = КЕ , где К — некая константа, как правило, положительная. Однако для некоторых веществ К оказывается меньше О (это значит, что /г > п , т.е. образуется отрицательный квазикристалл). [c.122]

Ионизационная камера обычно работает в режиме тока насыщения, где нет газового усиления. В этом случае число пар ионов, возникающих под действием попадающей в ионизационную камеру заряженной частицы, относительно невелико и регистрация отдельных. частиц с помощью ионизационной камеры при отсутствии газбвого усиления связана с большими трудностями. В режиме газового усиления ионизационная камера может работать в качестве счетчика отдельных заряженных частиц. Поэтому ионизационные камеры обычно подразделяются на два вида счетно-ионизационные камеры, предназначенные для регистрации прохождения через камеру одной какой-либо заряженной частицы, и интегрирующие ионизационные камеры, применяемые для измерения интенсивности потока частиц. В зависимости от условий задачи ионизационные камеры по форме электродов имеют вид плоского, сферического или цилиндрического конденсатора. Размеры их могут быть весьма различными — от долей кубических миллиметров до сотен литров, в зависимости от их назначения. [c.39]

В опытах Лукирского и Прилежаева вместо плоского конденсатора, которым пользовались все экспериментаторы, начиная со Столетова, был применен сферический конденсатор (рис. 26.5). Стеклянный щар А, посеребренный изнутри, служит внещним электродом сферического конденсатора. Внутренним электродом является неболь-щого размера щарик К, изготовленный из исследуемого металла. Этот щарик освещается через кварцевое окощ-ко О. Внутри сферического конденсатора создается достаточно высокий вакуум. Шарик К соединен с квадрантным электрометром Э. С помощью потенциометра П между щариком К и сферой А создается разность потенциалов разных величины и знака, измеряемая вольтметром В. Благодаря тому, что электрод А со всех сторон окружает шарик К, фотоэлектроны движутся практически вдоль линий поля по радиусам. [c.160]

Но если помимо сил электрического взаиколействия между заряженными телами действуют и другие силы, упругие или сила тпжести, то свойственные такой системе состояния равновесия могут оказаться устойчивыми например, в случае тела массы т, несущего заряд +й и подвешенного в поле плоского конденсатора напряженностью на пружине с коэффициентом упругости k (рис. 64), полная погенциальная энергия системы [c.136]

Для того чтобы от уравнений движения в одной ииерциальной системе координат перейти к уравнениям движения в какой-либо другой ииерциальной системе координат, необходимо знать, как преобразуются не только скорости и ускорения, но и силы. Строго говоря, для того чтобы сохранить прежний способ измерения сил при помощи деформированных пружин, мы должны определить, как движение пружииы, растянутой до определенной длины, влияет на силу, с которой эта пружниа действует. Однако опыты, которые могли бы дать прямой ответ на этот вопрос, практически неосуществимы. Поэтому мы рассмотрим вопрос о силах для поддающегося расчету случая сил, действующих со стороны электрического поля на электрически заряженное тело, а затем, опираясь на опытные данные, перейдем к силам, действующим со стороны пружин. Для упрощения положим, что электрическое поле создано зарядами, расположенными на обкладках плоского конденсатора. Задача состоит в том, чтобы определить, как движение этого конденсатора влияет на величину силы F, действующей со стороны электрического поля конденсатора на какой-либо заряд е, помещенный между обкладками конденсатора и движущийся вместе с ним. Так как эта сила [c.288]

Эти изменения напряженности поля, вызванные движением конденсатора в системе К, не являются характерными только для плоского конденсатора. Рассмотрение других случаев (которое является более сложным и которого поэтому мы здесь не приводим) показывает, что всегда, когда в системе К существует только электрическое поле с компонентами Ех, Еу, Е , компоненты этого электрического поля в системе К выражаются формулами (9.60) — (9.62). Следова-18льно, эти формулы выражают преобразования электрического поля при переходе от системы К к системе / , если в системе К существует только электрическое поле. Если же в системе К существует также магнитное поле, то при переходе к системе К появляются, как мы видели ( 57), добавочные электрические поля и формулы преобразования приобретают более сложный вид (они будут приведены позднее). [c.290]

Определим элементарную работу изотропного диэлектрика при изменении в нем электрического смещения на dD. Рассмотрим диэлектрик с диэлектрической проницаемостью Е между пластинами площади S плоского конденсатора с расстоянием / между ними. Если на пластинах конденсатора находится заряд плотностью а, то электрическое смещение D и напряженность Е в диэлектрике равны D=An<3, =4яа/е, разность потенциалов между обкладками ф2 ф1 = /=4яа//Ё. При перенесении заряда de с одной пластины на другую внешние силы совершают работу (ф2-ф1 )de = rfde, поэтому работа диэлектрика равна [c.290]

Электроемкостный метод основан на различной диэлектрической проницаемости жидкости и газа (пара). Например, диэлектрическая проницаемость воды при 293 К еж = 80,5 и несколько-уменьшается с повышением температуры, а диэлектрическая проницаемость сухого насыщенного пара ег=1. Предположим, что слой жидкости толщиной б равномерно распределен по поверхности пластины плоского конденсатора, тогда емкость будет опре- [c.252]

Общим для счетчика любого вида преимуществом является немедленность регистрации,т. е. отсутствие последующей обработки. С другой стороны, общим преимуществом всех следовых регистраторов является полнота информации о траекториях заряженных частиц. Оба эти преимущества объединены в искровой камере. Схема обычной искровой камеры приведена на рис. 9.20. Ее главная часть похожа на многослойный плоский конденсатор. Она состоит из набора близких (несколько мм друг от друга) плоскопараллельных электродов площадью до 1 м , соединенных через один. Половина электродов заземлена, а на другую половину в момент прохождения [c.510]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...