Гиперзвуковые течения газа

ГИПЕРЗВУКОВЫЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗА [c.106]

ГЛ. XI. ГИПЕРЗВУКОВЫЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗА [c.118]

Основные научные направления гиперзвуковые течения газа, оптимизация пространственных форм, динамика удара и проникания тел в твердые мишени, детонация смесей с металлическими частицами. [c.250]

Интерес к изучению гиперзвуковых течений газа, т. е.-течений со скоростями, много превосходящими скорость звука, обусловлен прежде всего развитием авиационной, ракетной и космической техники. [c.3]

Интересные результаты общего характера в теории гиперзвуковых течений газа, нашедшие применение при исследовании течений в соплах и струях, были получены М. Д. Ладыженским (1960, 1962), который вывел упрощенную систему уравнений установившегося изоэнергетического-гиперзвукового течения, пренебрегая местным значением величины 1/М по сравнению с единицей. Из этих уравнений, как частный случай при малом изменении направления скорости в поле течения, следуют уравнения теории гиперзвукового обтекания тонких тел, В общем случае Ладыженский рассмотрел задачу Коши для полученной им системы уравнений и показал, что при соблюдении некоторых условий область определения решения по начальным данным, заданным на конечном отрезке, становится бесконечной. При этом асимптотически течение стремится к течению от плоского или осесимметричного источника, но с переменной (в общем случае) интенсивностью от луча к лучу. [c.204]

Значительно более сложной в теоретическом отношении является задача о вязком гиперзвуковом течении газа около тонкого, но затупленного тела. В этом случае пограничный слой на его поверхности развивается в условиях больших поперечных градиентов энтропии (а следовательно, скорости и температуры), обусловленных действием затупления [c.533]

В дальнейшем будем считать также, что возмущения скорости малы не только сравнительно с величиной скорости, но и с величиной скорости звука в газе. Это предположение исключает из рассмотрения так называемые гиперзвуковые течения, для которых выполнено неравенство Гиперзвуковые течения газа и теория малых возмущений гиперзвукового потока будут рассмотрены отдельно в 23. [c.338]

Первые ступени ракет для вывода на орбиту вокруг Земли искусственных спутников или для вывода на баллистические траектории межконтинентальных снарядов достигают в атмосфере чисел Маха до пяти и более. Спускаемые на Землю космические аппараты имеют при входе в атмосферу с околоземных орбит М 25, а при возвращении с окололунных траекторий М 35. Метеорные тела достигают в верхних слоях атмосферы значений М 100. Большие значения числа Маха 10—15 и более) имеют потоки в аэродинамических трубах, предназначенных для изучения гиперзвуковых течений газа, а также истекающие в разреженное пространство струи из сопел ракетных двигателей верхних ступеней многоступенчатых ракет. [c.399]

Таким образом, газодинамические эффекты, возникающие при гиперзвуковых течениях газа, можно разделить на две группы первая связана с влиянием больших значений числа Маха в термодинамически равновесном идеальном газе (основная термодинамическая модель при этом — совершенный газ с постоянными теплоемкостями), вторая связана с проявлением внутренних свойств реальных газов при высокой температуре, не описываемых двупараметрической моделью идеального газа. [c.400]

Сопоставим формулу Ньютона (23.23) с выводами теории гиперзвуковых течений газа. [c.414]

Течения с большой сверхзвуковой (гиперзвуковой) скоростью (у а) обладают нек-рыми особыми св-вами. Полёт тел в газе с гиперзвуковой скоростью связан с ростом до очень больших значений темп-ры газа вблизи поверхности тела, что вызывается мощным сжатием газа перед головной частью движущегося тела и выделением теплоты вследствие внутр. трения в газе, увлекаемом телом при полёте. Поэтому при изучении гиперзвуковых течений газа необходимо учитывать изменение св-в воздуха при высоких темп-рах возбуждение внутр. степеней свободы и диссоциацию молекул газов, составляющих воздух, хим. [c.655]

За 15 лет, прошедших со времени выхода в свет предыдущего издания, приобрели большое значение летательные аппараты с реактивными двигателями новых типов, обеспечивающими полет с большой сверхзвуковой (гиперзвуковой) скоростью, выход в космическое пространство и возвращение в плотные слои атмосферы. Это привело к быстрому развитию разделов газовой динамики, в которых изучаются течения разреженного газа, гиперзвуковые течения и движения жидкости и газа в электромагнитных полях в настоящем третьем издании книги изложены основы также и этих разделов современной газодинамики. [c.9]

В части 2 рассмотрены гиперзвуковые течения,, элементы магнитной гидродинамики, течения разреженных газов, а также теории крыла и решеток крыловых профилей. В пятое издание (4-е изд.— 1976 г.) включены материалы по численным методам, сверхзвуковой газовой динамике, новые сведения о струях и спутном потоке. [c.2]

Течения газа со скоростью, значительно превосходящей скорость звука, называемые гиперзвуковыми течениями, обладают рядом отличительных особенностей. [c.106]

Как следует из (34), в случае гиперзвукового течения относительная скорость газа на скачке при малом угле последнего почти не изменяется (гп Шн). Тогда из (35) с помощью (32) [c.113]

Эта особенность гиперзвуковых течений получила название закона плоских сечений, с помощью которого нетрудно определить лобовое сопротивление тела, равное работе расширения соответствующей формы эквивалентного поршня, совершаемой над газом в слое за время прохождения тела сквозь этот слой. Контур порш- [c.117]

Течение между поверхностью тела и ударной волной дозвуковое, но по мере движения вдоль тела поток вновь разгоняется и по прохождении так называемой звуковой линии становится сверхзвуковым. Заметим, что после перехода через скачок в течение газа вдоль поверхности тела редко достигаются первоначальные значения чисел Маха, имевшие место в набегающем гиперзвуковом потоке, однако в отличие от обычных сверхзвуковых течений мы имеем здесь дело с высокотемпературным 28 газом. В этом плане течение за ударной волной близко по своим пара- [c.28]

В книге дан анализ картины течения и теплообмена на поверхности треугольных крыльев с эллиптическим поперечным сечением, обтекаемых гиперзвуковым потоком газа при различных углах атаки. Кратко изложены методы численного решения уравнения Эйлера и Прандтля. [c.271]

Путем упрощения уравнений движения газа при больших значениях числа М в работах [1-4] удалось установить законы подобия при обтекании тел идеальным газом с большими сверхзвуковыми скоростями. В работе [4] показано, что при М сю обтекание тела произвольной формы стремится к некоторому конечному состоянию, которое достигается тем скорее, чем более затуплена передняя часть обтекаемого тела. Такое предельное состояние движения, которое характеризуется соотношением М со8 (п,ж) 1, где со8(п,х) — косинус угла между направлением набегающего потока и нормалью к поверхности тела в его передней части, будем называть, следуя работе [4], гиперзвуковым течением. Коэффициенты аэродинамических сил при гиперзвуковом течении становятся не зависящими от М (подобно случаю течений газа при весьма малых скоростях). [c.25]

Первое из этих условий показывает, что отношение плотностей газа перед ударной волной и непосредственно за ней при гиперзвуковых течениях есть величина постоянная, зависящая лишь от 7. Отношение Р2/Р равно б при 7 = 1.4 и неограниченно возрастает, если 7 1. Если плотность газа во всем слое, заключенном между поверхностью головной части обтекаемого тела и ударной волной, имеет одинаковый порядок величины, то при 7 1 толщина этого слоя стремится к нулю. Это обстоятельство наводит на мысль упростить уравнения движения газа в слое, оценивая порядок величины различных членов, входящих в уравнения, и отбрасывая менее важные из них, аналогично тому, как это делается при выводе уравнений пограничного слоя в вязкой жидкости. [c.28]

Упрощение уравнений в случае сильно уплотненного газа. Предположим, что плотность газа в слое, прилегающем к линии L. значительно выше плотности газа вне слоя. Введем для плотности внутри слоя новый масштаб, положив р = р где малая величина е такова, что р имеет тот же порядок, что и плотность вне слоя. Как следует из сказанного в п. 2, при гиперзвуковых течениях следует полагать = (7 — 1)/(7 + 1). Решение системы уравнений (2)-(3) будем искать в виде рядов по степеням е [c.28]

Основные научные направления аэродинамика пространственных тел и крыльев при сверх- и гиперзвуковых скоростях, теория сверхзвуковых конических течений газа, взаимодействие ударных волн с пограничным слоем, проникание и динамика тел в плотных средах, задачи оптимального профилирования. [c.653]

А. Буземаном еще в 1934 г, (см. ссылку на стр. 182), а для трехмерных течений — У. Д. Хейзом, Ж. П, Гиро (см. ссылки на стр. 198) и Г. И. Майкапаром (1958). Более простой формулой для давления при гиперзвуковой скорости является формула Ньютона, согласно которой давление на элемент поверхности лобовой части тела пропорционально квадрату синуса угла встречи этого элемента с набегающим потоком. Формула Ньютона в применении к гиперзвуковым течениям газа имеет, по существу, эмпирический характер, но довольно хорошо оправдывается для широкого класса выпуклых тел с медленно меняющейся кривизной поверхности. Решение двумерных экстремальных задач аэродинамики с использованием формулы Ньютона не представляет значительных трудностей. Г. Л. Гродзовский (1957) дал ряд примеров использования зтой формулы для решения экстремальных задач гиперзвуковой аэродинамики. [c.202]

Карман (Karman) Теодор фон (1881—1963) — ученый венгерского происхождения, работал в Германии, США, ФРГ, автор основополагающих трудов в различных областях механики. В механике жидкости и газа работы по теории турбулентности, по расчету пограничного слоя, по теории сопротивления и подъемной, силы в дозвуковом и сверхзвуковом потоке, по околозвуковым и гиперзвуковым течениям газа и др. Большие заслуги в области международного сотрудничества в науке один из основателей Международного союза по теоретической и прикладной механике. Международной академии астронавтики. Международного совета по аэронавтике и др. [c.391]

При исследовании Г. т. большое значение имеют экс-исрим. исследования как моделей летат. аппаратов и их элементов, так и исследования общего характера, к-рые проводятся для изучения осн. свойств течений газа и проверки выводов теории. Переход от умеренных сверхзвуковых скоростей к гиперзвуковым значительно усложняет проблему моделирования (см. Аэродинамический эксперимент, Аэродинамическая труба). [c.480]

Величина М. ч. принята за основу классификации течений газа при М О газ можно считать несжимаемым, при М < 1 течения наз, дозвуковыми, при М Я5 1 — околозвуковыми, при ЛГ > 1 сверхаву- ковыми и при М > 5 — гиперзвуковыми. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...