Внутренние источники тепла

Общий случай. При наличии внутренних источников тепла в дисперсном потоке (электронагрев, ядер-ные реакции и др.), осредненная объемная производительность которых за время Лт составит [c.43]

Теплообмен всего дисперсного потока с поверхностью нагрева реализуется в тех случаях, когда одна из сред находится под повышенным давлением, когда необходим теплообмен без прямого контакта охлаждающей (греющей) среды и дисперсного материала либо при теплоотводе от тел с внутренним источником тепла. Часто дисперсный поток является промежуточным теплоносителем. Исключение — одноконтурные схемы атомных установок с пропуском запыленных потоков через турбину [Л. 380] либо технологические установки, в которых дисперсный поток является непосредственно греющим (охлаждаемым) веществом, В ряде случаев при разработке пароперегревателей, регенераторов газотурбинных и т. п. установок целесообразно выполнять камеру нагрева насадки по регенеративному принципу (рис. [c.385]

Уравнение (22-10) называется дифференциальным уравнением теплопроводности, или уравнением Фурье, для трехмерного нестационарного температурного поля при отсутствии внутренних источников тепла. Оно является основным при изучении вопросов нагревания и охлаждения тел в процессе передачи теплоты теплопроводностью и устанавливает связь между временным и пространственным изменениями температуры в любой точке поля. [c.354]

Пусть дан стержень длиной б. Теплофизические свойства материала, из которого он изготовлен, постоянны (не зависят от температуры). Температура его при t = Q равна Tq, одинакова во всех его точках, тепловой поток q равен нулю. В момент времени / = О в стержне включаются внутренние источники тепла постоянной интенсивности Концы стержня в течение всего процесса поддерживаются при температуре То- Таким образом, температуру и тепловые потоки требуется определить в полу-полосе О < X <6 / > О (рис. 7.6). [c.243]

Для перехода от общих соотношений (1.1) и (1.1а) к уравнению закона сохранения энергии необходимо принять А = р е — полная энергия единицы объема J = Е (J = ) — плотность потока энергии - pg Ui + qy, где pu/ g/ — мощность внешней массовой силы (силы тяжести), которая в нашем рассмотрении выступает как источник энергии (в невесомости эта часть = 0) q у — внутренние источники тепла (эта часть актуальна, например, для электропроводных жидкостей). [c.29]

В условиях стационарного процесса теплопроводности в телах простейшей геометрической формы без внутренних источников тепла (<7а = 0) при Л=Я(0) уравнения теплопроводности (14.1), (14.3), (14.5) упрощаются для плоской стенки [c.222]

Многие инженерные задачи нестационарной теплопроводности в реальных телах сложной формы можно свести к нестационарной теплопроводности в телах простейшей геометрической формы. Плоская стенка толщиной 26 неограниченных размеров в направлении осей ОУ и 02, бесконечно длинный цилиндр радиусом Го и шар радиусом го без внутренних источников тепла (рис. 16.1) охлаждаются в среде с постоянной температурой условия отвода теплоты по всей поверхности этих тел одинаковые (а = 1(1ет). Изотермические поверхности в пластине параллельны осевой плоскости, цилиндрические в цилиндре имеют одну и ту же ось с ним, а сферические в шаре имеют общий с ним центр. Это приводит к тому, что производные д%1ду, д% дг, й0/(Эф и (30/(3ф равны нулю. Тогда температура точек тел про-.стейшей геометрической формы зависит только от координаты X или г и времени т. В начальный момент т = 0 температура распределяется равномерно и равна 0о. [c.244]

Уравнение получено при отсутствии внутренних источников тепла ( и = 0) и внутреннего теплообмена (бQ = 0) физические свойства смеси неизменны. [c.274]

Распределение напряженности поля по объему тела позволяет найти внутренние источники тепла, суммарную выделяющуюся мощность и, следовательно, приведенное активное сопротивление, а распределение зарядов на электродах — емкость загруженного конденсатора. Электрическое поле в реальных конструкциях рабочего конденсатора оказывается почти всегда существенно трехмерным, и задача может быть строго решена только численными методами с помощью ЭВМ. Алгоритмы таких расчетов известны. Возможности аналитических методов решения крайне ограничены многомерностью поля и наличием областей с разной диэлектрической проницаемостью. [c.162]

Если пренебречь растеканием тепла за счет теплопроводности, то отношения плотности внутренних источников тепла, температур нагрева и квадратов напряженности поля в точках х = О и х = равны друг другу [c.296]

Плотность внутренних источников тепла ю (1) является функцией времени, и ее следует рассматривать как управляющее воздействие. Уравнение (16-20) содержит две неизвестные функции и t) и Т t). Задаваясь одной, можно найти другую. [c.301]

Для реализации принятой зависимости и ( ) необходимо на вто-рой стадии сушки снижать плотность внутренних источников тепла. [c.302]

Установки СВЧ применяются для приготовления блюд из сырых продуктов или разогрева готовых блюд из замороженного состояния. Время тепловой обработки значительно сокращается по сравнению с традиционными методами за счет действия внутренних источников тепла. Уменьшение времени воздействия высоких температур способствует сохранению питательной ценности и улучшению вкусовых качеств продукта. [c.310]

Рассмотрим теплоизолированное течение сплошной среды (т. е. газа или жидкости), не обладающей вязкостью и теплопроводностью. При таком течении в потоке отсутствуют силы трения и не происходит обмена теплом между отдельными частями движуш,ейся среды и между средой и ограничивающими поток твердыми стенками (лри этом считается, что внутренних источников тепла в потоке нет). Кроме этого, примем для упрощения, что на текущую среду не действуют массовые силы, в частности сила тяжести. [c.258]

Здесь q есть количество тепла, полученное 1 кг газа от внешних и внутренних источников тепла на пути от начального сечения 1 до данного [c.265]

Наиболее просто это уравнение выглядит для случая распространения тепла для плоской стенки (для пластины неограниченного размера), когда тепло распространяется только в направлении оси х и когда отсутствуют внутренние источники тепла, т. е. при = 0 [c.140]

Отсюда вытекает, что в плоской стенке без внутренних источников тепла температура распределяется по закону прямой линии (рис. 11-5). [c.142]

Будем полагать, что жидкость несжимаема, ее физические параметры постоянны, теплотой трения можно пренебречь, внутренние источники тепла отсутствуют. [c.207]

При кипении на твердой поверхности образование паровой фазы наблюдается в отдельных местах этой поверхности. При объемном кипении паровая фаза возникает самопроизвольно (спонтанно) непосредственно в объеме жидкости в виде отдельных пузырьков пара. Объемное кипение может происходить лишь при более значительном перегреве жидкой фазы относительно температуры насыщения при данном давлении, чем кипение а твердой поверхности. Значительный перегрев может быть получен, например, при быстром сбросе давления в системе. Объемное кипение может иметь место при наличии в жидкости внутренних источников тепла. [c.294]

Конечно, при этом уравнение (15-8), как и уравнение (14-12), справедливо для бинарной смеси диффундирующих друг в друга компонентов. При выводе не учтены возможные внутренние источники тепла, не вызванные химическими реакциями, физические параметры считаются постоянными, не учтена теплота трения. [c.354]

Теплообмен между теплоносителями является одним из наиболее важных и часто используемых в технике процессов. Например, получение пара заданных параметров в современном парогенераторе основано на процессе передачи теплоты от одного теплоносителя к другому. В конденсаторах и градирнях тепловых электростанций, воздухоподогревателях доменных печей и многочисленных теплообменных устройствах химической промышленности основным рабочим процессом является процесс теплообмена между теплоносителями. По принципу действия теплообменные аппараты могут быть разделены на рекуперативные, регенеративные и смесительные. Выделяются еще теплообменные устройства, в которых нагрев или охлаждение теплоносителя осуществляется за счет внутренних источников тепла. [c.441]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ТЕЛ С ВНУТРЕННИМИ ИСТОЧНИКАМИ ТЕПЛА [c.26]

На практике могут встретиться случаи, когда тепло возникает внутри объема тела за счет внутренних источников тепла, например за счет прохождения электрического тока, химических реакций, ядерного распада и др. Поскольку объемное тепловыделение может быть не только равномерным, но и неравномерным, для таких процессов важным является понятие удельной интенсивности объемного тепловыделения или мощности внутренних источников. Эта величина, обозначаемая q , определяет собой количество тепла, выделяемого единицей объема тела в единицу времени она имеет размерность Вт/м . При поглощении тепла внутри объема тела, например, при эндотермической реакции величина отрицательна она характеризует интенсивность объемного стока тепла. [c.26]

Тепл опр о в о дн ость плоской стенки. Рассмотрим однородную плоскую стенку толщиной 26, коэффициент теплопроводности которой постоянен и равен X. Внутри этой стенки имеются равномерно распределенные источники тепла <7t,. Выделившееся тепло через боковые поверхности стенки передается в окружающую среду. Относительно средней плоскости стенки процесс теплопроводности будет протекать симметрично, поэтому именно здесь целесообразно поместить начало координат, а ось х направить перпендикулярно боковым поверхностям (рис. 1-15). Из уравнения теплового баланса следует, что при наличии внутренних источников тепла плотность теплового потока в плоской стенке линейно возрастает с увеличением х и равна [c.26]

Рис. 1-15. Теплопроводность пло-ской стенки при наличии внутренних источников тепла.

Приведенные выводы показывают, что при наличии равномерно распределенных внутренних источников тепла распределение температур в плоской стенке носит параболический характер. Наибольшее значение температура имеет в средней плоскости (х=0). [c.27]

Отсюда следует, что при наличии внутренних источников тепла в стержне плотность теплового потока qr изменяется пропорционально радиусу [c.28]

Рнс. 1-17. Теплопроводность цилиндрической стенки при наличии внутренних источников тепла с отводом тепла через наружную поверхность. [c.29]

Рассмотрим процесс охлаждения (или нагревания) твердого тела, когда условия охлаждения — температура окружающей среды и коэффициент теплоотдачи а —во времени остаются постоянными и внутренние источники тепла в теле отсутствуют. В отношении начального распределения температур в теле не будем делать никаких ограничений, за исключением того, что примем условие разность между температурой в любой точке и температурой окружающей среды в начальный момент имеет один и тот же знак. При этих условиях нестационарный процесс охлаждения (нагревания) тела может быть разделен на две стадии начальную стадию и стадию регулярного режима. 1 [c.224]

Коэффициент теплоотдачи а в обычной физической постановке характеризует передачу теплоты сквозь пограничный слой жидкости и промежуточные слои при внешнем по отношению к ним источнике и стоке тепла. В отличие от этого Пд характеризует теплоотдачу при наличии (и специфическом распределении) внутренних источников тепла. Аналогично и 7 . представляет соотношение между перепадом температур Дг и плотностью теплового потока ц в условиях упомянутого реального распределения источников теплоты. [c.14]

При наличии внутренних источников тепла в исследованиях поля температур необходимо учитывать характер распределения эффективной теплопроводности Хд по сечению расплава, определяющийся движением металла. Для грубой оценки параметров процесса примем введенную в 4 зависимость Хд от нормальной координаты х (отсчитывается от внутренней поверхности гарнисажа, см. рис. 1) [c.102]

Для стационарного режима при отсутствии внутренних источников тепла величины поглощенного и излученного тепла могут быть при])авнены, т. е. [c.24]

Для р = onst и в отсутствие внутренних источников тепла (qy - О)это уравнение упрощается [c.32]

Приближенный тепловой расчет нагрева можно выполнить по зависимости средней температуры от времени. Средняя температура тела, имеющего объем V и площадь поверхности 5, спязана со средней по объему плотностью внутренних источников тепла w уравнением динамического теплового ба- [c.297]

Если в среде, кроме того, имеются знутреннне источники тепла, то в правую часть уравнения (7-15) войдет величина (jvlp p, где qv есть количество тепла, выделяемое внутренними источниками тепла в единице объема за единицу времени. [c.261]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...