Сферические звуковые волны

Рис. 10.18. Звуковые волны, образуемые неподвижным источником S испускает сферические Звуковые волны с длиной волны Я,о, частотой vo и скоростью Ogg

Пусть Q (рис. 45)—источник сферической звуковой волны, находящийся (в первой среде) на расстоянии I от плоской неограниченной поверхности раздела между двумя средами / и 2. Расстояние I произвольно и отнюдь не должно быть большим [c.387]

Рассмотрим теперь предельные (на больших расстояниях от источника) свойства ударных волн, образующихся в цилиндрических и сферических звуковых волнах Л. Д. Ландау, 1945). Начнем с цилиндрического случая. [c.539]

Рассмотрим случай, когда источник звука движется в среде со сверхзвуковой скоростью. В этом случае звуковые волны уже не могут обогнать источник звука. Поэтому перед источником звуковых волн нет, они появляются только за ним. На рис. 190 цифрами I—4 отмечены последовательные положения источника 5 звука через равные промежутки времени. Каждое из них можно рассматривать как центр сферических звуковых волн, возникающих в момент появления в нем источника звука. К моменту, когда источник звука окажется в точке А, звуковые волны из точек I—4 успеют распространиться на разные расстояния. [c.238]

А. Сферическая звуковая волна, вышедшая из точки О вместе с А, обгонит точку А, и в момент времени t область возмущенного газа будет находиться внутри сферы радиусом R = at с центром в точке О. Сам источник возмущения А переместится на расстояние wt и будет всегда находиться внутри этой сферы. [c.103]

Отличие сферического распространения волн от плоского можно просто показать на примере задачи о распространении сферической звуковой волны. Составим уравнения возмущенного движения в сферических координатах, поместив начало координат в центр возмущений (точечный источник звука). Точные уравнения будут состоять из уравнения движения, совпадающего с соответствующим уравнением в плоском случае (первое уравнение системы (54) гл. III), если только в нем заменить х на радиус-вектор г точки относительно источника возмущений, а под и понимать радиальную скорость газа. [c.135]

ЧТО соответствует убыванию интенсивности возмущения по закону Иг. Сферические звуковые волны по сравнению с плоскими обладают и другими особенностями, на которых мы не будем останавливаться ). [c.136]

Акустическое отношение и эквивалентная реверберация. Плотность звуковой энергии в помещении можно представить в виде плотности энергии образованной волнами, идущими от источника в точку приема по кратчайшему пути, и плотности энергии возникающей за счет волн, дошедших в точку приема в результате многократных отражений. Допустим, что источник звука создает сферические звуковые волны и имеет акустическую мощность В этом случае плотность энергии [c.355]

Наряду с только что рассмотренным случаем одномерного, параллельного некоторой оси возмущенного движения, при котором в газе происходит перемещение плоских звуковых волн, перпендикулярных оси течения, можно было бы разобрать и случай одномерного радиального распространения круговых в плоскости или сферических в пространстве звуковых волн. В этом случае линеаризированные уравнения несколько усложняются, но так же легко решаются. Существенно, что в случае круговых и сферических звуковых волн скорость распространения их будет определяться той же формулой (9), что и в случае распространения плоской звуковой волны. [c.160]

Если источник возмущений движется со скоростью и, меньшей скорости а распространения звука в данном газе при заданных термодинамических его характеристиках, или, короче, с дозвуковой скоростью, то сферическая звуковая волна, вышедшая из начала координат вместе с источником возмущений А, обгонит его и к моменту < = / [c.160]

Ослабление звука для сферических волн. Мы хорошо знаем, что при удалении от источника звук постепенно замирает и, наконец, совсем перестаёт быть слышным. Почему происходит ослабление звука с расстоянием К этому явлению приводит ряд причин, и одна из них заключается в следующем. Обычно, в особенности на низких частотах, звуковые волны распространяются от источника в виде шаровой или вообще расходящейся волны. Шаровая, или сферическая, звуковая волна со временем заполняет всё больший объём движения частиц воздуха, вызванные источником звука, передаются всё увеличивающейся массе воздуха. Поэтому с увеличением расстояния движение частиц воздуха всё более ослабевает. Как же происходит это ослабление в зависимости от расстояния от источника [c.80]

Т. е. интенсивность сферической звуковой волны убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от источника. Поэтому для передачи звука на значительные расстояния желательно концентрировать его в заданном направлении чтобы нас было лучше слышно, мы прикладываем ладони ко рту или пользуемся рупором. [c.80]

Однако получить на таком принципе достаточно точное и надёжное измерение глубины моря долгое время не удавалось. Причина этого заключается в том, что при взрыве от источника распространяются сферические звуковые волны. При неровном рельефе дна, как это видно из рис. 212, первый отражённый сигнал может прийти вовсе не от участков дна непосредственно под кораблём, а от участков, более близких к кораблю, но расположенных сбоку. Поэтому при ненаправленном излучателе звуковых волн возможны большие ошибки в определении глубины. [c.328]

В зависимости от геометрической формы фронта различают следующие виды волн сферическую - звуковую волну на небольшом расстоянии от точечного источника звука [c.283]

Сферические звуковые волны [c.23]

Интенсивность звука сферической звуковой волны с удала-нием от источника уменьшается обратно пропорционально квадрату расстояния [c.39]

Прохождение сферической звуковой волны через пластину [c.241]

Рис. 92. К анализу прохождения сферической звуковой волны через пластину.

В качестве приложения полученных общих соотношений мы рассмотрим прохождение сферической звуковой волны через тонкую упругую пластину, движение которой может быть описано уравнением изгибных колебаний (32.4). В 32 было найдено, что коэффициент прохождения звука через тонкую пластину определяется вторым из выражений (32.17). Воспользовавшись формулой (34.6), запишем [c.245]

Анализ интеграла подобного типа для прошедшей звуковой волны был проведен в работе [137]. Близкое к этому интегралу выражение исследовано также в работе [38], в которой изучено отражение.звука от тонкой пластины, расположенной на границе жидкости и вакуума. В работе [41 ] аналогичным методом изучено взаимодействие сферической звуковой волны и упругой пластины с учетом антисимметричных и симметричных колебаний пластины. [c.245]

Коэффициент прохождения для сферической звуковой волны. [c.253]

Формуда (бО.б) одинаково применима для плоских и сферических звуковых волн. Если не учитывать поглощения звука средой, то в случае плоских волн интенсивность звука нс должна изменяться с расстоянием. В сферических волнах амплитуды смещения частиц среды, их скорости и звукового давления убывают как величины, обратные первой степени расстояния от источника звука. Поэтому в случае сферических волн интенсивность звука убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от источника зву1Щ. [c.228]

Если сжатая вначале частица газа (объем) очень мала или имеет шаровую форму, то от такой частицы будет распространяться сферическая звуковая волна колебания частиц, лежащих на сфере, будут од1шаковы, или, как говорят, фронт волны представляет собой сферу. Вследствие сферической симметрии смещение частиц [c.407]

Не будем спорить с тем, кто решит, что совместное действие мириадов этих крошечных гипотетических волн приведет лишь к какой-то каше из звуковых волн. Взглянув на рис. 30, мы обнаружим, что на самом деле все происходит очень упорядоченно. Как мы помним, если через данную точку проходят две или больше звуковых волн, их давления или интенсивности складываются (метод суперпозиции). Конечно, если все эти величины выражены в децибелах, следует пользоваться правилом сложения уровней. При сложении мелких полусферических волн, излучаемых отдельными точками поверхности пульсирующ,его баллона, получается новый фронт волны, также имеющий форму сферы, концентрической с баллоном. Более того, каждая точка этого нового фронта опять служит самостоятельным источником звука, и, в результате сложения этих новых вторичных волн, получится новая концентрическая сферическая волна. В рассматриваемом случае не было необходимости обращаться к методу Гюйгенса — вполне достаточно было сказать, что сферический баллон излучает сферические звуковые волны все возрастающего раднуса, бегущие со скоростью 344 м/с. Однако в более сложных случаях построение вторичных волн — единственный путь к пониманию многих особенностей поведения звука. [c.128]

Пользуясь методом Фуко, поззоляющим делать видимыми малейшие оптические неоднородности, Теплеру удалось наблюдать сферические звуковые волны, возникающие в малых электрических искрах, и их отражение от плоской стены. Впоследствии фотографии подобных явлений были получены Махом ).1 [c.115]

Асимптотика отраженного поля при падении сферической волны с учетом возможного сближения полюса и перевальной точки впервые была построена Зоммерфельдом (126, гл. 6] и впоследствии исследовалась многими авторами (см. (259, 264, 297], (260, гл. 5]). Чисто лучевая теория эвукового поля в воде от излучателя в воздухе изложена в (396].Точный волновой расчет поля в воде в точке, лежащей на той же вертикали, что и излучатель в воздухе, приведен в работе (544], Отличие от лучевой теории заметно лишь на таких частотах, когда удаление как излучателя, так и приемника от поверхности воды не превышает длины волны. Отражение сферической звуковой волны от пористой среды, моделируемой поглошаю-щим жидким полупространством, рассматривалось в работах (355, 493] в более ранних работах (289, 346] использовалась модель импедансной границы. В статье (457] получено рекуррентное соотношение между козффициентами полного асимптотического разложения звукового поля в зтой задаче, главным членом которого служит формула (12.54). Сопоставление теоретических результатов с экспериментальными данными и более полную библиографию читатель найдет в работах (289, 457, 493]. [c.264]

Выражение, аналогичное уравнению (34.9), встречается также и в задаче об отражении сферической звуковой волны от пластины, расположенной на границе жидкости и вакуума [38]. Поскольку в этом случае жидкость находится лищь с одной стороны пластины, то акустическая нагрузка на пластину будет вдвое меньше, чем при двусторонней нагрузке, и величина Ь = (оЛ1/2рс в правой части уравнения должна быть заменена на Ь = соМ/рс. [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...