Источник мнимый

Спустя время t после выключения основного источника мнимые источники первых номеров замолкнут, останутся лишь источники, соответствующие номеру n = tjT, К этому моменту плотность акустической энергии [c.354]

Отделим в этом выражении потенциала скоростей действительную часть от мнимой и возьмем лишь действительную часть. Эта действительная часть дает потенциал скоростей движения, возникшего от источника мнимая же часть дает потенциал свободных волн. [c.525]

В этом случае для получения двух систем волн используют законы отражения и преломления. Обычно наблюдается интерференция между волнами, исходящими из действительного и мнимого изображений источника, или между волнами, расходящимися из двух мнимых изображений. Такое различие несущественно — волна, исходящая из реального источника, с помощью оптического устройства разделяется на две световые волны, интерферирующие в некоторой области. Использование мнимых изображений служит лишь удобным способом определения области перекрывания волн, где можно наблюдать интерференцию. [c.194]

Вещественная часть этого выражения есть не что иное, как циркуляция Г скорости по контуру С. Мнимая же часть (умноженная на р) представляет собой поток жидкости через этот контур при отсутствии внутри контура источников жидкости этот поток равен нулю, и тогда имеем просто [c.41]

Геометрическое место точек Р, до которых в один и тот же момент времени доходят лучи, одновременно вышедшие из Q вдоль пути QB и затем перешедшие снова в среду / в различных точках С, есть, очевидно, коническая поверхность, образующие которой перпендикулярны к прямым, проведенным из мнимого источника Q под углом 0q. [c.389]

Для выяснения последнего обстоятельства целесообразно рассуждать другим способом, опираясь на рассмотрение голограммы сферической волны. Каждая точка предмета представляет собой источник сферической волны ее интерференция с опорной волной создает на голограмме элементарную зонную решетку, которая на втором этапе голографирования восстанавливает исходную сферическую волну и формирует изображение выделенной точки предмета (точка 5 на рис. 11.4). Совокупность элементарных зонных решеток создает, очевидно, мнимое изображение всего объекта. [c.245]

Член ( 2 (р) в (60.7) пропорционален полю Е (р), созданному в плоскости голограммы волнами от исследуемого объекта. Ясно поэтому, что поле, формируемое соответствующими вторичными источниками Гюйгенса — Френеля, идентично тому полю, которое создается самим объектом в отсутствие голограммы. Таким образом, эта часть поля отвечает мнимому изображению объекта. Можно сказать поэтому, что наблюдение мнимого изображения эквивалентно рассматриванию самого предмета через отверстие, совпадающее с рабочей частью голограммы. В свете сказанного способность голограммы восстанавливать изображение с помощью небольшой части своей поверхности получает почти тривиальное объяснение указанная способность эквивалентна тому, что при непосредственном рассматривании какой-либо точки предмета используется только та часть ее излучения, которая ограничена действующим конусом лучей, попадающих в глаз. [c.247]

В этом случае, следовательно, одно изображение действительное, а другое — мнимое, причем главное изображение будет мнимым, если кривизна Иг опорной волны меньше (в алгебраическом смысле), чем кривизна волны, испускаемой источниками. Пусть теперь предмет и центр опорной волны находятся в одной плоскости, параллельной голограмме rs = Го). Тогда из (61.5) и (61.7) получаем г = Гз = г а, т. е. оба изображения располагаются по одну сторону голограммы и на равных расстояниях от нее. Этот случай более подробно рассматривается в следующем параграфе. [c.250]

Точно так же в зависимости от того, будут ли и иметь разные знаки или одинаковые, мы будем иметь случаи, когда изображение располагается с противоположной по сравнению с источником стороны преломляющей поверхности или лежит по одну сторону с ним. В первом случае > 0) точка, именуемая изображением, есть действительно точка пересечения преломленных лучей. Такое изображение называется действительным. Во втором случае а <С 0), очевидно, преломленные лучи, идущие во второй среде, остаются расходящимися и реально не пересекаются. В этом случае название изображения относится к той воображаемой точке, которая представляет собой место пересечения предполагаемого продолжения преломленных лучей. Такое изображение называется мнимым. Наши рассуждения и ( ормула (71.3) показывают, что гомоцентрический пучок после преломления направлен так, что его лучи или пересекаются в одной точке (действительное изображение), или могут быть представлены как пересекающиеся в одной точке (мнимое изображение). Именно в этом смысле он и остается гомоцентрическим. Так как для всех наших рассуждений нам важно знать направление световых лучей, то при всех построениях мы одинаково можем пользоваться как действительным, так и мнимым изображением. [c.282]

В случае зеркала изображение действительное, если оно лежит по одну сторону с источником, и мнимое, если расположено за зеркалом. [c.284]

Для второй поверхности С является как бы мнимым источником света. Построение изображения этого источника после преломления на второй поверхности линзы даст точку В на расстоянии 2 = ЗВ от линзы. Здесь опять применима формула [c.289]

Эта общая формула линзы годна для линз выпуклых и вогнутых при любом расположении источника и соответствующем расположении фокуса. Нужно только принять во внимание знаки Пх, а , Ях, Я2, считая их положительными, если они отложены вправо от линзы, и отрицательными, если они отложены влево от линзы (как было сделано при выводе формулы (71.2)). Если знаки ах и На одинаковы, то одна из сопряженных точек — мнимая, т. е. в ней пересекаются не сами лучи, а их воображаемые продолжения. [c.290]

Решить задачу 26 геометрически, находя изменение расстояния между мнимыми источниками (рис. 5). [c.866]

Первоначально предложенная Д. Габором схема получения голограмм предусматривала расположение источника света и объекта на оси голограммы. Эту схему называют схемой Габора, в ней используется один пучок света, часть которого рассеивается объектом, создавая объектную волну, а другая — нерассеянная часть — играет роль опорной волны (рис. 10, а). Схема Габора обладает тем существенным недостатком, что при восстановлении лучи, образующие действительное и мнимое изображения, а также пучок нулевого порядка, распространяются в одном и том же направлении и создают взаимные помехи (рис. 10, б). Это — главная из причин низкого качества восстановленных изображений по такой схеме. [c.43]

Схема осуществления опыта по дифракции электронных волн, аналогично опыту по дифракции света с помощью бипризмы Френеля "ИСТОЧНИК электронов S,. S2 -мнимые источники [c.64]

В случае падения плоской волны на прямой двугранный угол (рис. 18) происходит двукратное отражение волны от граней угла, приводящее к параллельному ее смещению. При падении на двугранный угол сферической волны от источника О отражение происходит от плоскости MJV, отраженные волны как бы излучаются мнимым источником О, но только нижние волны становятся верхними, и наоборот. Если двугранный угол образуется поверхностями твердого тела, то при каждом отражении может происходить трансформация волн, как показано на рис. 13 и 14. Вследствие этого амплитуда волны, отраженной в сторону источника излучения, может существенно уменьшиться при определенных углах падения (рис. 19). Если волна падает под большим углом к одной из граней, то возникают поверхностные и головные (скольжения) волны, в результате чего отраженная волна ослабляется (на рис. 19 не показано). [c.200]

При детектировании в качестве V (t) была взята мнимая часть выражения (26). Детектирование позволяет выделить спектральные составляющие с частотой со, 2ю (последняя возникает вследствие того, что модуляция несбалансированная), которые в свою очередь тоже подвержены биению. Из выражений (26) и (27) следует, что биения спектральных составляющих на частотах со, и наблюдаются при числе источников 2п > 4. При 2п = 3 биения отсутствуют. [c.53]

Величины в левых частях уравнений (4.28) — (4.31) считаются известными (они измеримы). Все величины в правых частях неизвестны п спектральных плотностей мощности i i( o) сигналов Xi t), 2п частотных характеристик 7/ (со) (отдельными неизвестными считаются мнимые и действительные части характеристик), 2п частотных характеристик //,,,(со) (здесь также мнимые и действительные части являются независимыми неизвестными) и спектральная плотность мощности помехи Fr (o) — всего 2п -f- Зге + 1 неизвестных. Число неизвестных превышает число уравнений на п. Для двух источников не хватает [c.125]

Наряду с мнимыми изображениями, следует ввести и мнимые источники света, или мнимые объекты. Трчечный объект называется мнимым, если он является точкой пересечения продолжений действительных лучей, проведенных в обратных направлениях. Мнимый объект можно рассматривать как источник мнимых лучей. Из множества точечных мнимых объектов составляются мнимые объекты конечных размеров. [c.67]

Бизеркала Френеля. Два плоских зеркала (рис. 4, И) составляют друг с другом угол, близкий к 180" (угол ф мал). Волновой ( )ронт света, идущего от источника S, с помощью этих зеркал разбивается на два. Встречаясь друг с другом, они дают в области взаимного перекрывания интерференционную картину. Мнимые изображения источника S в зеркалах Si и Sj играют роль когерентных источников — являются виртуальными когерентными источ- [c.81]

Как следует из 12d), при fli, меньшем фокусного расстояния а, > О (источник расположен на расстоянии, меньшем фокус1юго от сферической поверхности), изображение получается на той же стороне сферической поверхности, на которой находится источник. Изображение в этом случае получается в точке пересечения не самих лучей, а их продолжений (рис. 7.9). Подобное изображение называется мнимым. В отличие от этого изображение, получаемое при пересечении самих лучей, называется действительным. [c.175]

Волны, идущие от S и отражающиеся зеркалами / и //, представляют две системы когерентных волн, как бы исходящих из источников S] и Sj, являющихся мнимыми изображениями S в зеркалах lull. В различные точки экрана АА эти волны приходят с некоторой разностью фаз, определяемой различием в длине пути от [c.71]

Точки и — изображения излучающего центра 5, получаемые с помощью оптической системы интерферометра, не показанной на чертеже ). Эти точки могут быть как действительными, так и мнимыми изображениями точки 5. В частности, 5 может совпадать с одной из этих точек (схема Ллойда, см. ниже рие. 4.8). Апертура интерференции 2 и связанный с нею угол 2йу определякя допустимый размер источника света, ширина которого обозначена через 2Ь (см. рис, 4.5). Для расчета интерференционной картины в любом интерферометре достаточно знать взаимное расположение 5 и 5а и их положение относительно экрана ЕЕ. Если экран ЕЕ расположен перпендикулярно к линии 515а, то, как явствует из 13, интерференционные полосы будут представлять собой концент- [c.73]

Опыт, выполненный по схеме рис. 11.4, в, позволяет сделать два интересных вывода. Во-первых, можно было вообиге не экспонировать участок голограммы, закрытый впоследствии диафрагмой. Но это означает, что голограмму можно изготавливать и при наклонном падении сферической волны на экран Н и фотопластинку, т. е. на первом этапе голографирования работать по схеме, аналогичной рис. 11.4, в. Восстановленная волна порядка т = —1 все равно будет иметь центром схождения точку 5, совпадающую с положением источника 5 во время экспонирования. Во-вторых, в схеме с наклонным падением (в отличие от рис. 11.4, а, б) происходит пространственное разделение пучков, образующих действительное и мнимое изображения источника. Это обстоятельство представляет несомненное практическое преимущество, вследствие чего в большинстве голографических приборов осуществляется наклонное падение опорных световых пучков. [c.241]

Роль входного зрачка может играть то или иное отверстие (оправа оптики, специальная диа( )рагма) или его изображение (действительное или мнимое). В некоторых важных случаях изображаемый предмет есть освещенное отверстие (например, щель спектро-грас )а), причем освещение обеспечивается непосредственно источником света, расположенным недалеко от отверстия, или при помощи вспомогательного конденсора, В таком случае в зависимости от расположения роль входного зрачка может играть граница источника (рис. 14.3) или его изображения (рис. 14.4), или граница конденсора (рис. 14.5) и т, д. [c.322]

Показать, что для бизеркал Френеля источник 5 и два его мнимых изображения 5х и лежат на окружности, центр которой О совпадает с точкой пересечения ребра бизеркал с плоскостью, перпендикулярной к этому ребру и проходящей через 5. [c.861]

Указание. В случае воздушной прослойки кольца получаются при наложении волны, отраженной от 1 (параллельный пучок), и волны, отраженной от 2 (рас.ходящийся пучок, исходящий из мнимого фокуса Р выпуклого зеркала 2). Линза 2 дает два мнимых изображения источника (параллельный пучок, отраженный от 1, собран в фокусе линзы Р ) и 82 (изображение Р). Размер колец определяется расстоянием При заполнении пространства 1—2 водой лучи, отраженные от 2, преломляясь в слое воды (рассеивающая линза), станут более расходящимися, и линза 2 соберет их в точке так что следовательно, кольца [c.870]

Наблюдатель, помещенный в точку //1, увидит сразу все три волны. Волна, исходянзая из точки Н, наблюдается как источник светового излучения, находящийся за фотопластинкой в том же самом месте, где он находился при экспонировании пластинки. Наблюдаемое за пластинкой изображение источника Н называется мнимым изображением, в отличие от изображения источника в точке которое можно наблюдать перед пластинкой и которое называется действительным изображением. [c.16]

Голографические методы контроля. Методы основаны на интерференции световых волн. Источником световых волн являются оптические квантовые генераторы, позволяющие получать свет с определенной длиной волны (монохроматические волны) и в определенной фазе колебаний (когерентные волны). Использование лазеров (лазерных диодов) позволяет восстанавливать мнимое объемное изображение объекта в целом либо части этого объекта. Фиксируя на детекторе (фотопластинке или экранр монитора) наложенные изображения состояния объектов (например, без нагрузки и под нагрузкой), получают интерференционные картины, которые являются источником информации о наличии дефектов в объектах контроля. При этом интерференционные картины весьма чувствительны к незначительным перемещениям частей поверхности, которые появляются в области концентрации напряжений объекта контроля вследствие наличия в нем дефекта. Метод, основанный на голографический интерференции световых волн, применяется в основном для анализа напряженно-деформированно-го состояния сварных соединений и контроля за остаточными сварочными напряжениями. [c.211]

Флуктуации интенсивности во взаимно когерентных волнах. С помощью описанной методики Вавиловым были исследованы флуктуации интенсивности во взаимно когерентных волнах. Волна от источника S (рис. 14) бипризмой Френеля П разделяется на две взаимно когерентные волны. На экране R в области пересечения волн возникает интерференционная картина, наличие которой свидетельствует о взаимной когерентности волн, т. е. о существовании постоянных фазовых соотношений между ними. Здесь мы не принимаем во внимание некоторые тонкости, связанные с частичной когерентностью волн, поскольку это не вносит ничего существенного в принципиальную сторону обсуждаемого вопроса. Вне области пересечения волн (на рис. 14 вне закрашенной области) интерференционная картина не образуется и можно наблюдать неинтерферирующее излучение от мнимых источников S и S". Вспышки излучения источника S бипризмой Френеля трансформируются во вспышки взаимно когерентных излучений мнимых источников S и S". Методикой Вави- [c.31]

Задача расчета акустического поля наклонного преобразователя решалась многими исследователями ввиду ее практической важности и достаточной сложности. Одно из наиболее простых и наглядных решений основано на введении мнимой пьезопластины, которой заменяют действительную. Принцип замены состоит в том, что для каждого элементарного источника действительного излучателя А строят расходящийся пучок лучей с уче- [c.84]

В этой книге всюду будут употребляться координаты Минковского. Они имеют то большое удобство, что для них ковариантные компоненты векторов и тензоров те же, что и контравариантные компоненты, и все векторы и тензоры можно написать с индексами внизу, избегая, таким образом, сложности в обозначениях. Если мнимое время Xi, окажется некоторым источником неясностей, то мы можем сразу перейти от координат Минковского х, к действительным декартовым координатам а , положив Хр = х , Xi = ix . Нам представится случай перейти к действительным координатам в 111 для того, чтобй обсудить вопрос о знаке. [c.392]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...