Объемное излучение

Объемное излучение. Для среды, которая заполняет некоторый объем системы и может быть излучающей, поглощающей и рассеивающей, характерными являются объемные плотности потоков излучения Ч Аналогично изложенному и в этом случае можно говорить об объемных плотностях собственного, поглощенного, рассеянного и других видах излучения. [c.367]

Объемное излучение характеризуется также объемной плотностью энергии излучения и, Дж/м [c.367]

Плотность поглощенного объемного излучения [c.368]

Аналогично зависимостям (16-18) плотностью эффективного объемного излучения называется суммарная величина плотностей потоков собственного и рассеянного излучений [c.368]

Следовательно, в случае объемного излучения роль отраженного излучения играет рассеянное излучение, а роль поглощательной и отражательной способностей — коэффициенты поглощения и рассеяния. [c.368]

По аналогии с (16-19) плотность потока результирующего объемного излучения выражается зависимостью [c.368]

Последние две зависимости могут быть использованы для получения уравнений, связывающих плотности потоков результирующего и эффективного объемных излучений, аналогичных (16-24) [c.368]

Найдем выражение плотности объемного излучения в среде на ее границе через пад и Еэф. Для этого введем средние яркости излучения [c.428]

Объемное излучение 367 Определяемые числа подобная 157 Определяющая температура 179 Определяющие числа подобия 157 Определяющий размер 178 [c.480]

Спонтанное и индуцированное испускание электромагнитной энергии частицами вещества, заполняющего рассматриваемый объем, приводит к тому, что через границу объема наружу распространяется излучение. Первичной величиной, характеризующей объемное излучение вещества, является спектральный коэффициент излучения [c.27]

Аналогичная картина будет иметь место и для процессов объемного излучения и поглощения электромагнитной энергии средой, характеризуемых коэффициен- [c.85]

При наличии в излучающей системе объемных зон с ослабляющей средой применение зональных методов заметно усложняется. В этом случае взаимодействие излучения с объемом зоны рассматривается как взаимодействие с поверхностью этого объема. Объемное излучение среды условно заменяется излучением поверхности объемной зоны, рассеяние рассматривается как диффузное отражение с поверхности, а поглощение в объеме — как поглощение той же поверхностью. Естественно, что такая условная замена приводит к дополнительным неясностям и неточностям. [c.223]

Такой прием моделирования объемного излучения может привести к ощутимым погрешностям, так как излучение поверхности не подобно излучению объема и оптические характеристики объемной зоны нельзя заменить в общем случае оптическими характеристиками поверхности, ограничивающей этот объем. [c.299]

Например, при световом моделировании объемного излучения среды в топках и печах топочное пространство разделяют на две характерные зоны зону горения (факел) и зону потухших продуктов сгорания. Факел воспроизводится в модели описанным выше способом в виде светящейся поверхности, замыкающей геометрически подобный объем зоны горения. Продукты сгорания, занимающие остальной объем топочной камеры, моделируются с помощью чисто рассеивающей среды, исходя из допущения, что они находятся в состоянии, близком к локальному радиационному равновесию. При этом оптические характеристики светящегося факела моделируются посредством создания поглощательной способности его поверхности заданной величины. Коэффициент рассеяния моделирующей среды выбирается таким образом, чтобы выполнялось условие равенства критериев Бугера в модели и образце. Описанный прием светового моделирования излучающего топочного объема является простым и удобным. Он успешно использовался в [Л. 27]. Однако к его недостаткам следует отнести те погрешности, которые возникают при замене объемного излучения, поглощения и рассеяния факела поверхностной светимостью, поглощением и отражением его модели, а также погрешности от принятия допущения в среде локального радиационного равновесия. [c.318]

В связи с этим более точным можно считать метод зонального моделирования объемного излучения [Л. 186], согласно которому весь излучающий объем условно делится на определенное число зон в виде кубов или параллелепипедов. Далее объем заполняется ослабляющей средой с такими значениями коэффициентов поглощения и рассеяния, чтобы выполнялось равенство критериев Бугера и Шустера в модели и в образце. Затем поочередно па место каждой условной объемной зоны помещается соответствующих размеров куб или параллелепипед, грани которого делаются светящимися, и определяются локальные разрешающие коэффициенты облученности от каждой такой зоны на рассматривае- [c.318]

АНАЛИЗ ХАРАКТЕРИСТИК ОБЪЕМНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.115]

Проведя такие преобразования с характеристиками объемного излучения, можно получить систему аналогов величин объемного и поверхностного излучения, которая и дается в приведенной таблице. [c.116]

Характеристика поверхностного излучения Характеристика объемного излучения, переведенная на поверхность сферических частиц ослабления Размерность [c.116]

Анализу процесса излучения при неравномерном температурном поле посвящен целый ряд работ [Л. 197, 79, 193, 139, 62, 51, 52, 57, 97, 28, 87, 186, 187, 192 и др.]. Неравномерность температурного поля в поперечном сечении потока газов определяется рядом факторов, к числу которых можно отнести объемность излучения потока газов соотношение и уровень температур газов и твердых тел, ограничивающих газовый объем эмиссионные характеристики потока газов характер поля тепловыделения в факеле конфигурация факела и относительная его ориентация в топочном объеме аэродинамическая структура газового потока. Неравномерность температурного поля вдоль потока газов также определяется многими факторами, к числу которых можно отнести характер поля тепловыделения по длине факела темп изменения температуры нагреваемых изделий по длине печи соотношение температур газов и поверхности нагрева и др. Учет всех этих факторов представляется весьма сложной задачей. [c.354]

Т1 — плотность объемного излучения [c.7]

Плотностью объемного излучения называют лучистый поток, испускаемый единицей объема среды в пределах телесного угла Q = 4n [c.458]

Классификация видов полусферического и объемного излучений [c.473]

Взаимодействия излучений в объеме поглощающей, рассеивающей, переизлучающей и пропускающей среды носят несравненно более сложный характер. Однако в этом случае представляется целесообразным введение аналогичной классификации видов излучения. Различают следующие виды плотностей объемного излучения. [c.475]

Для вывода интегральных уравнений излучения относительно плотностей объемного излучения используем выражения (19.56) и (20.78), на основании которых получаем [c.521]

Сопоставляя интегральное уравнение (20.122) с уравнением (20.116), отмечаем, помимо наличия формальной аналогии, их тесную взаимосвязь. Это свидетельствует о том, что при исследований лучистого теплообмена в замкнутых излучающих системах, заполненных поглощающей (и рассеивающей) средой с известными полями температур и оптических констант, задача сводится к рассмотрению системы двух интегральных уравнений, составленных относительно плотностей полусферического и объемного излучений. Запишем интегральное уравнение (20.116) в следующем виде [c.522]

Решение интегрального уравнения (20.122) получается элементарно, так как в данном случае совместное рассмотрение интегральных уравнений для полусферических и объемных излучений сводится к простой подстановке в (20.122) решения для Еа. в результате такой подстановки получаем [c.524]

Для среды, которая содержит распределенные источники энергии с плотностью потока объемного излучения g и в которой энергия переносится только излучением (т. е. кондуктивная и конвективная составляющие пренебрежимо малы), дивергенция V-q должна быть равна g, т. е. уравнение энергии принимает вид 3) [c.275]

В настоящем разделе рассматривается задача переноса излучения в плоском слое толщиной L, содержащем распределенные источники энергии с плотностью потока объемного излучения g y). Предположим, что среда поглощает и испускает излучение и что непрозрачные границы г/= О и y = L диффузно испускают и диффузно отражают излучение и поддерживаются при температурах Г] и Гг соответственно. Нужно получить выражения для распределения температуры и плотности потока результирующего излучения в среде. В настоящем разделе дается математическая постановка этой задачи в случаях серого и несерого газа. [c.321]

Если перенос энергии осуществляется только излучением (т. е. вклад кондуктивного и конвективного теплообмена пренебрежимо мал), уравнение сохранения энергии в одномерном случае для среды, содержащей источники энергии с плотностью потока объемного излучения g(i/), имеет вид [см. (8.186)] [c.321]

ВНУТРЕННИЕ источники ЭНЕРГИИ С ПОСТОЯННОЙ ПЛОТНОСТЬЮ ПОТОКА ОБЪЕМНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.323]

Подстановка (11.151) в (11.149) дает выражение для плотности потока результирующего излучения при постоянной плотности потока объемного излучения внутренних источников энергии [c.472]

Моделирование поля объемных плотностей собственного 11соб( ) или результирующего т]рез(Л1) излучения в среде пока что в общем виде осуществить не удается. В связи с этим приходится прибегать к искусственным приемам, которые сводятся к замене объемного излучения поверхностным. [c.318]

При наличии в излучающей системе объемных зон с ослабляющей средой применение зональных. методов еще более осложняется. В этом случае взаимодействие излучения с объемом зоны обычно рассматривается как взаимодейств ие с (Поверхностью этого объема. Объемное излучение среды условно заменяется излучением поверхности объемной зоны, рассеяние заменяется отражением с поверхности, а поглощение в объеме —поглощением поверхности. Однако процесс такой условной замены приводит к дополнительным неточностям, а его выполнение до сих пор не разработано в полной мере. [c.115]

Как указывалось ранее, в излучении и поглощении лучистой энергии твердыми телами вследствие большой их плотности участвует очень тонкий слой молекул, непосредственно прилегающий к поверхности тела на границе с окружающей средой. Это давало возможность условно рассматривать излучение и поглощение твердых тел как поверхностные явления. Такая схематизация излучения представляет большие удобства при решении практических задач. Однако при рассмотрении излучения и поглощения чистых газовых сред и газовых сред, содержащих взвешенные частицы, такая схема становится неприемлемой в связи с тем, что вследствие много меньшей, чем для твердых тел, плотности газов в лучистом теплообмене с окружающей средой участвуют молекулы газа и взвешенных в нем частиц, находящиеся далеко в глубине газового объема. Здесь уже имеют место объемное излучение и поглощение лучистой энергии. Это неизбежно вызывает необходимость учета ряда дополнительных особенностей излучения и поглощения, которые не получили отражения при рассмотрении лучистого теплообмена в системах твердых тел, разделенных лучепрозрачной средой. [c.232]

Для упрощения анализа сделаем предположение о постоянной плотности потока объемного излучения внутренних источников энергии ( = onst). Тогда уравнение (8.178) можно записать в виде [c.323]

Принимая плотность потока объемного излучения внутренних источников энергии постоянной, т. е. (т) = go = onst, получим частное решение уравнения (11.122), согласно табл. 10.6, в виде [c.471]

Значение k находим по заююимости объемного излучения воздуха от энтальпии при р = 0,1 МПа, построенной по таблицам работы [1]. [c.228]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...