Принцип обращения движения

Аналогично решается задача определения координат теоретической профильной поверхности пространственного кулачка для механизма с коромыслом (рис. 15.17). Коромысло 2, начальное положение которого определяется касанием с кулачком в точке Aq (рис. 15.17, а), перемещается в плоскости, пересекающей плоскость хОу под углом р, по линии, параллельной оси Оу и отстоящей от нее на расстоянии /. Координаты центра вращения коромысла в плоскости параллельной хОу, равны auf. Радиус-вектор ро точки Ло проекции точки Ло на плоскость хОу образует с осью Оу профильный угол фо, которому соответствует угол наклона коромысла фао-Применяя принцип обращения движения, получим, как и в случае поступательного движения толкателя при повороте оси р па угол pi (рис. 15.17, б), радиус-вектор точки Л [c.184]

При постоянной угловой скорости за одинаковые промежутки времени труба будет поворачиваться на одинаковые углы. Поскольку угол наклона открытой поверхности сыпучего материала к горизонту в процессе осыпания практически не меняется, то, используя принцип обращенного движения, нетрудно определить, какое количество материала будет высыпаться из трубы за эти промежутки времени. [c.666]

С именем Дюбуа связано установление факта, который как будто противоречит принципу обращения движения. Сравни- [c.572]

Таким образом, парадокс Дюбуа не противоречит принципу обращения движения. Значение этого парадокса заключается в том, что он указывает на отступления от теории, которые [c.573]

Пусть ведущими будут два одинаковых колеса с числом зубьев 2] = 22. Подвижная ось О3 колеса 23 закреплена на колесе 24, играющем в дифференциале роль водила. Колесо 24 соединяется с ведомым валом О4 при помощи колеса 25, Собственно дифференциальным механизмом является система колес 2], 22, 23, 24. Для его исследования применим принцип обращенного движения и сообщим всему механизму угловую скорость вращения— (Ов. При этом колесо 24 (водило) остановится и ось вращения колеса 23 станет неподвижной (рис. 60,в). Угловые скорости ведущих колес станут по величине равными [c.120]

Определение профиля кулачка. Графический способ построения профиля кулачка основывается на принципе обращения движения. Для этого нужно задать функцию перемещения 8 = 5 (ф) толкателя (рис. 6.22, а) и величину е смещения направляющих толкателя. [c.191]

Определение центрового профиля кулачка. Для графического определения центрового профиля кулачка воспользуемся принципом обращения движения. Будем считать известными функцию перемещения г] = ф (ф) коромысла, расстояние 0 02 между центрами вращения кулачка и коромысла, длину I коромысла. [c.207]

Очевидно, что после обращения движения или, что то же самое, просто при изучении движения жидкости относительно неподвижных тел все силы и внутренние напряжения останутся неизмененными. Согласно принципу Галилея — Ньютона такое обращение с сохранением всех силовых взаимодействий можно делать всегда для любой модели жидкости. В случае вязкой жидкости из-за условия прилипания необходимо после обращения движения двигать трубу вдоль ее образующих, если при абсолютном движении труба была неподвижной. В идеальной жидкости такое движение трубы никакого влияния на движение жидкости не оказывает, поэтому при обращении движения трубу можно сохранять неподвижной. В вязкой жидкости влияние граничных условий прилипания на стенках трубы конечной длины существенно проявляется в обычных случаях только вблизи стенок трубы, и поэтому для обтекания [c.70]

Равенство (10.4.19) имеет очень простой смысл. Его левая часть описывает полную скорость перехода из состояния q в новое состояние q. Принцип детального равновесия требует, чтобы скорость этого перехода была равна скорости перехода в обратном направлении для q и q при обращенном движении (например, с обращенными импульсами). [c.342]

Принцип обращения, как это следует из общего принципа оТ н о с и т е л ь н о с т и классической механики, применим в случае равномерного прямолинейного поступательного движения тела. При соблюдении этих условий силовое воздействие потока на тело будет одинаковым как в прямом, так и в обращенном движении. Экспериментальные установки, работающие с использованием принципа обращенного [c.7]

Период обращения ионов в масс-спектрометре ). Принцип действия масс-спектрометра основан на том, что циклотронная частота спирального движения в однородном магнитном поле не зависит от начальной скорости иона. На практике специальное устройство создает короткий импульс ионов и с помощью электронного приспособления измеряется время, в течение которого ионы этого импульса совершают один или большее число оборотов. [c.177]

Соотношение (8.25) было обосновано Онзагером для неравновесных процессов с использованием принципа микроскопической обратимости, выражающего инвариантность уравнений движения частиц относительно операции обращения знака времени. Соотношение взаимности в виде (8.25) справедливо при отсутствии внешних магнитных полей и вращения системы как целого при условии, что обе рассматриваемые силы являются одновременно четными или нечетными функциями импульсов частиц (см. гл. 7). [c.200]

Рассмотрим случай одинакового орбитального движения, когда а = Ь. Согласно принципу Паули, допустима лишь противоположная ориентировка спинов электронов. Волновые функции (52.226)-(52.22г), описывающие ориентировку спина в одном и том же направлении, обращаются в нуль из-за обращения в нуль первого сомножителя. Волновая функция (52.22а) не равна нулю и описывает противоположно ориентированные спины. Таким образом, при а = Ь антисимметричные волновые функции правильно учитывают принцип Паули. [c.276]

Вихревая камера хлопьеобразования (рис. 19.5, а) выполняется в виде железобетонного конического или пирамидального резервуара (с углом конусности 50... 70°), обращенного вершиной вниз. Принцип работы камеры заключается в том, что перемешивание воды происходит при ее движении снизу вверх вследствие значительного уменьшения скорости движения (от 0,7...1,2 м/с до 0,004...0,005 м/с). [c.228]

Статистическое рассмотрение различных процессов, происходящих в замкнутой системе, лишает понятие необратимости того абсолютного значения, которое оно получило в обычной термодинамике. Всякий действительный процесс, происходящий, например в изолированной системе, является и необратимым и обратимым, так как он может сопровождаться как возрастанием энтропии, так и уменьшением или сохранением ее на постоянном уровне, т. е, может быть обращен в любом направлении. Такой характер действительных процессов основывается на строгой обратимости элементарных молекулярных, внутримолекулярных и внутриатомных движений. Однако вероятность обращения действительного процесса, т. е. вероятность того, что процесс изменения состояния изолированной системы будет направлен не в сторону возрастания энтропии, а в сторону уменьшения ее, крайне мала. Поэтому, если процессы, противоречащие принципу необратимости, и встречаются в природе, то настолько редко и в таком [c.121]

Пусть О г есть ось вращения Земли и —перпендикуляр к плоскости эклиптики, проведенный в ту сторону, где он образует с осью Ог острый угол. Направление оси Ог неизменно в пространстве. Вследствие симметрии действие Солнца на добавочный слой приводится к одной силе, приложенной к оси Ог , проходящей через полюсы, попеременно то с одной, то с другой стороны от точки О, так как точка приложения находится со стороны той половины добавочного пояса, которая ближе расположена к Солнцу. Отсюда следует, что эта сила, действующая то с одной стороны, то с другой от точки О, все время стремится приблизить экваториальную плоскость к плоскости эклиптики или, что сводится к тому же, приблизить ось Ог к нормали Ог1 к этой плоскости. Момент О этой силы относительно точки О направлен, таким образом, все время в одну и ту же сторону от плоскости 2 1 Ог. Поэтому, в силу принципа стремления осей вращения к параллельности, ось Ог, проходящая через полюсы, перемещается к вектору О и приводит плоскость г Ог во вращение вокруг перпендикуляра Ог к эклиптике, направленное постоянно в одну и ту же сторону. Если пренебречь периодическими возмущениями, которые испытывает земная ось в плоскости г Ог, то эта ось опишет конус вокруг 0 ]. Это весьма медленное прецессионное движение земной оси вокруг перпендикуляра к плоскости эклиптики вызывает явление предварения равноденствий. Продолжительность полного обращения земной оси вокруг нормали к эклиптике составляет около 25 000 лет. Отсюда видно, что явление предварения равноденствий происходит вследствие асимметричного действия Солнца на экваториальное утолщение Зем. И. [c.202]

Принцип, распространенный на этот общий случай, приводит составление уравнений движения к выражению условия обращения в нуль вариации 8Л действия для всех вариаций координат и времени, удовлетворяющих условиям, которые мы должны теперь точно определить. Дадим сначала формулировку принципа [c.320]

Важность уравнения (4.1.4) связана с тем, что в нем содержится нечто большее, чем просто измененная формулировка закона Ньютона. Это уравнение является выражением некоторого принципа. Мы знаем, что в ньютоновой механике обращение силы в нуль означает равновесие. Следовательно, уравнение (4.1.4) утверждает, что добавление силы инерции к остальным действующим силам приводит к равновесию. Это означает, что, имея какой-либо критерий равновесия механической системы, мы можем сразу же распространить его на систему, находящуюся в движении. Единственно, что для этого требуется, это добавить к имеющимся силам новую силу инерции . В результате динамит сводится к статике. [c.113]

Теоретическое решение вопросов теплоотдачи при пленочной конденсации было впервые начато Нуссельтом (1916 г.). Рассмотрим, следуя Нуссельту, задачу о конденсации неподвижного насыщенного пара на вертикальной стенке. Будем считать, что стекающая под действием силы тяжести пленка сохраняет вдоль всей поверхности ламинарный характер. Движению жидкости вниз противодействуют силы вязкости. Температура жидкости в месте соприкосновения со стенкой совпадает с температурой стенки, которая предполагается повсеместно одинаковой. На внешней поверхности пленки, обращенной к пару, температура считается равной температуре насыщения. В принципе это неверно, поскольку направленность процесса конденсации должна обеспечиваться организованным притоком массы из парового объема к пленке. Этот приток может происходить, если только давление пара непосредственно у жидкой пленки меньше, чем его давление в паровом объеме. В таком же соотношении должны, разумеется, находиться соответствующие температуры насыщенного пара. Однако по сравнению с падением температуры по толщине водяной пленки температурное снижение вне пленки оказывается очень незначительным, в связи с чем им можно пренебречь. [c.155]

Д. р. п. является следствием осн. принципов квантовой механики, в частности симметрии квантовых ур-ний движения относительно обращения времени. Если квантовая система взаимодействует с другой большой системой (термостатом), то, согласно Д. р. п., [c.585]

Одной из трудностей, которые должна была преодолеть механика Ньютона, была проблема фигуры Земли. Не меньшие трудности возникали при изучении движения тел Солнечной системы и прежде всего Луны. Основанные на законе тяготения расчеты Клеро (1713—1765) и Даламбера, произведенные в 1745 г., дали для апогея лунной орбиты период обращения в 18 лет, величину, вдвое превосходившую данные наблюдений. Многие ученые полагали, что закон тяготения Ньютона нуждается в поправке так думали, в частности, Клеро и Эйлер. Некоторое время спустя, однако, Клеро пришел к заключению, что причиной расхождения теории с наблюдениями является не ошибочность закона Ньютона, а недостаточная точность применявшегося метода вычислений, при которых ограничивались первым приближением. Второе приближение уже давало результаты, согласные с наблюденными. В 1749 г. Клеро сообщил об этом Эйлеру. Для окончательного решения вопроса Эйлер, в то время живший в Берлине, рекомендовал Петербургской академии паук объявить конкурс на тему Согласуются или же нет все неравенства, наблюдаемые в движении Луны, с теорией Ньютона Предложение Эйлера было принято, и он вошел в состав жюри. В 1751 г. премия, на основании отзыва Эйлера, вполне убежденного вычислениями Клеро, была присуждена этому французскому ученому. Его Теория Луны, выведенная из одного только принципа притяжения, обратно пропорционального квадратам расстояний была издана на французском языке Петербургской академией наук (1752). [c.189]

Дискретные динамические уравнения движения для каждого узла i в проекциях на неподвижную систему координат следуют из (4.4.5) с помощью выделения независимых вариаций бу , путем использования конкретных формул для выражений (eas)e, через i . Запись дискретного вариационного принципа (4.4.5) автоматически обеспечивает диагональный вид матрицы масс в форме матричной записи системы уравнений движения. В МКЭ прп решении динамических задач также применяется упрощенная процедура счета с диагональной матрицей масс [37, 208]. Однако в общем случае необходима специальная подпрограмма обращения и хранения согласованной матрицы масс, которая в МКЭ диагональной не является. [c.97]

Применение режима защелки в случае ввода информации с кодирующего планшета дает интересный визуальный аспект. Защелка снимается при каждом удалении из очереди запроса от графического устройства, а следующее обращение ставится в очередь сразу же после начала процесса обработки координат очередной точки. Ко времени окончания процесса обработки координаты новой точки могут значительно отличаться от предыдущих. При выводе изображения на экран дисплея может наблюдаться некоторое отставание обрабатываемого элемента изображения от положения курсора (следящего перекрестия), причем величина отставания зависит от соотношения скорости движения и времени, необходимого для выполнения расчетов в ЭВМ. В принципе этот эффект не имеет особого значения, но его можно устранить, если данному обращению, записанному в очереди, приписывать самые последние значения координат, полученные от входного устройства. Одним из способов осуществления такого режима может быть включение в очередь обращений указателя со ссылкой на регистр входной величины (рис. 10.10). [c.207]

В механизме с коромыслом (рис. 15.14) поворот кулачка на угол Фх, в соответствии с принципом обращения движения, равносилен перемещению центра Oj вращения коромысла в положение 0 . При этом коромысло из начального положения ОаЛо переместится в положение [c.180]

На основе принципа обращения движения, преобразованием стойки в шатун, из условий (20) выводятся условия проворачивае-мости шатуна в бескривошипных четырехзвенниках [c.27]

Для неподвижного тела, обтекаемого стационарным потоком, Vo представляет собой скорость набегающего потока на достаточном удалении вверх по течению, где присутствие тела не сказывается. Для тела, движущегося равномерно со скоростью Vo относительно неподвижной на некотором удалении от тела жидкости, картина течения будет выглядеть иначе. Однако перейти от поля течения, < оответствующего данному случаю, к полю, эквивалентному предыдущему, можно, наложив на поле течения в случае движущегося тела поле однородного течения со скоростью Vo, равной, но направленной противоположно скорости движущегося тела [Следует заметить, что принцип эквивалентных полей течения (или принцип обращения движения. Прим. ред.) в практике нужно применять с осторожностью. При определенных обстоятельствах различия в интенсивностях турбулентности набегающего потока могут значительно изменить сопротивление тела.] [c.392]

В аэродинамических исследованиях определение взаимодействия между газовой средой и движущимся в ней телом основывается на принципе обращенного движения, в соответствии с которым взаимодействующая система неподвижная газовая среда (воздух)—движущийся объект заменяется системой д в и ж ущ а я с я газовая среда — неподвижный объект. В случае замены одной системы другой должно быть соблюдено условие, ири котором скорость набегающего на неподвижное тело газового потока была бы равна скорости движения зтого тела в неподвижной среде. Указанный принцип обращенного движения вытекает из обшего принципа отпоснтель-ности классической механики, согласие которому силы не зависят от того, какое из двух взаимодействующих тел (в данном случае газ или летательный аппарат) покоится и какое находится п прямолинейном равномерном движении. [c.8]

В соответствии с принципом обращенного движения эффект силового воздействия будет таким же, если грассмотреть движение, при котором тело неподвижно, а на него набегает равномерный поток со скоростью на бесконечном удалении от тела, равной скорости его движения. Эту скорость будем называть в дальнейшем скоростью на бесконечности или скоростью набегающего (невозмущенного) потока и обозначать в отличие от V (вектор скорости полета тела) вектором—К . Очевидно, что Г=—Г .. [c.17]

Одинаковый вид последних соотношений (1) и (2) доказывает принции обращения, т. е. что обратное движение волны Е к 2 может быть получено также согласно принципу Гюйгенса п что в случае симметрии характеристической функции V x, у, Z, х, у, z )==V(x, у, z, X, у, z) обращенное движение также может быть получено но принципу Гюйгенса как прямая волна, исходящая из точки фронта S, но направленная в обратную сторону. [c.276]

В предыдущих параграфах этой главы рассмотрены случаи обтекания тел установившимся безвихревым потоком. Полученные результаты решают одновременно и обратную задачу о движении тела с постоянной скоростью в безграничной покоящейся жидкости. Действительно, если требуется изучить закономерности движения тела в жидкости, то согласно принципу относительности Галилея—Ньютона можно всей системе тело—жидкость сообщить скорость,равную по величине и направленную противоположно скорости тела при этом все силы и напряжения в жидкости останутся неизменными. Такое обращение задачи реализуется путем перехода от абсолютной системы координат к системе, связанной с двнл<ущимся телом. Получающееся в этом случае обтекание неподвижного тела изучать удобнее и проще. Однако прием обращения движения не облегчает задачи, если тело движется по криволинейной траектории или с переменной во времени скоростью, т. е. если движение жидкости в системе координат, связанной с телом, будет неустановившимся. Задача обтекания оказывается в этом случае не более простой, чем задача о движе- [c.317]

Этот принцип называется обращением движения и в случае движения тела может быть интерпретирован как переход от координатной системы, связанной с движущимся телом, к иеподвижной координатной системе, связанной с покоящейся на бесконечности жидкостью (см. рис. 9-2 и 9-3). (Прим. ред.) [c.392]

Проверка профиля зубьев. Профиль зубьев в торцовом сечении проверяют эвольвентомерами, работа которых основана на принципе образования эвольвенты путем обкатки без скольжения прямой по окружности. Эволь-вентомеры бывают универсальные и с индивидуальными дисками. Схема эвольвентомера с индивидуальным диском показана на рис. 17.5. Проверяемое зубчатое колесо 2 и сменный диск 1 устанавливают на общей оправке. Диаметр диска 1 равен диаметру основной окружности проверяемого зубчатого колеса. Диск 1 прижимается к линейке 3, жестко соединенной с подвижной кареткой 6. При вращении винта 5 каретка вместе с линейкой получают поступательное перемещение и приводят во вращение диск с проверяемым зубчатым колесом. В данном случае получаем обращенное движение обкатывается без скольжения окружность по поступательно движущейся прямой, а не прямая по неподвижной окружности. Эти движения эквивалентны. Все точки диска I, касающиеся ранее линейки 3, описывают в плоскости чертежа эвольвенты, которым соответствует номинальный профиль зубьев проверяемого зубчатого колеса, синхронно вращающегося с диском /. К каретке в одной плоскости с проверяемым зубчатым колесом 2 шарнирно прикреплен рычаг 4. Кромка его измерительного наконечника расположена в плоскости, в которой находится плоскость контакта линейки с цилиндрической поверхностью диска. Другое плечо рычага 4 соприкасается с наконечником индикатора 8. [c.278]

Идея В. д., т. е. существования для каждого данного движения соответствующего обращенного движения в зависимости от того или иного выбора системы сравнения, была в общем виде указана Шалем (СЬа81ез), и это по.пожение носит название принципа Шаля. Этот принцип играет большую роль в теории механизмов и машин (см.). [c.369]

Таким образом, согласно общему уравнению динамики, в любой момент движения сиетемы с идеальными связями сумма элементарных работ всех активных сил н сил инерции точек системы равна нулю на любом возможном перемещении системы, допускаемом связями. Общее уравнение динамики (24) час го называю г объединенным принципом Да-ламбера Лагранжа. Его можно назвать лакже общим уравнением механики. Оно в случае равновесия системы при обращении в нуль всех сил инер щи точек системы переходит в нринцин возможных перемещений старики, только пока без доказательства его достаточности для равновесия системы. [c.400]

Изложенные соображения лежат в основе принципа определения скорости света по методу Рёмера, который в качестве периодического процесса использовал затмения одного из спутников Юпитера. Рёмер проводил наблюдения за спутником Ио, имеющем период обращения 42 ч 27 мин 33 с. При движении Земли по участку орбиты (рис. 30.1) она удаляется от Юпитера и [c.197]

В предыдущих параграфах этой главы рассмотрены случаи обтекания тел установившимся безвихревым потоком. Полученные результаты можно использовать для решения и обращенной задачи о движении тела с постоянной скоростью в безграничной покоящейся жидкости. Действительно, если требуется изучить закономерности движения тела в жидкости, то согласно принципу относительности Галилея—Ньютона иожно всей снстеие 38S [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...