Функция нечетная

Решение уравнения теплопроводности с этими условиями можно свести к решению того же уравнения для среды, не ограниченной в обоих направлениях оси х, при помош,и следующего искусственного приема. Представим себе, что среда распространяется и по левую сторону от плоскости л = О, причем в начальный момент времени распределение температуры в этой части среды описывается той же функцией Го, но только взятой с обратным знаком. Другими словами, в начальный момент времени распределение температуры во всем пространстве описывается некоторой функцией, нечетной по переменной л , т. е. такой, что [c.286]

Интеграл от второго члена равен нулю, поскольку эта часть подынтегральной функции нечетна. С учетом этого [c.226]

В случае, когда эта функция нечетная, разложение содержит только синусы и не имеет свободного члена. [c.361]

Изменение энергии П, будучи функцией нечетной степени, знакопеременно, и, значит, по теореме Четаева положение ф = 0 в точке бифуркации неустойчиво. [c.409]

При решении поставленной задачи используется следующий прием. Вначале предполагается, что температура поверхности равна нулю функция t = f x) распространяется и на отрицательные значения х (рис. 20) при этом принимается, что она представляет собой функцию нечетную, т. е. [c.46]

В общем случае функция G y (ш) является комплексной, гак как взаимная корреляционная функция нечетная. Рассмотрим, каким образом эти функции отражают определенные свойства линейно связанных процессов. [c.275]

Поскольку подынтегральная функция нечетна по хм у, тоа% х2 = 0-Аналогично в матричных элементах е% 1з, a% i4, s is, е 23> о 24> s 34, подынтегральные функции нечетны хотя бы по одной [c.216]

Обе функции—периодические с убывающей амплитудой, причем 7(,(гг)— функция четная, а Яо (гг) — функция нечетная. Отбрасывая нечетную функцию (так же как в задаче плоской стенки), найдем частное решение уравнения (1У.9) [c.85]

Второе уравнение представляет собой дифференциальное уравнение Бесселя-, его решением являются цилиндрические функции нулевого порядка первого рода —/о(в ) и второго рода —7/о (ег), представляемые бесконечными рядами. Обе функции — периодические, с убывающей амплитудой, причем /о (ег) — функция четная, а Но (ег) — функция нечетная. Отбрасывая нечетную функцию, как непригодную по своим свойствам для рассматриваемой задачи, находим частное решение уравнения (57,1) [c.208]

Температура в массиве Тт является гармонической функцией, нечетной относительно х (т. е. и а), исчезающей на бесконечности (при а— 0) и периодической по [c.97]

Вертикальная составляющая касательного напряжения является функцией четной степени относительно координат д и а горизонтальная составляющая — функцией нечетной степени тех же переменных. Следовательно, распределение напряжений [169] дает равнодействующую, направленную по вертикальному диаметру круглого сечения. [c.319]

Радиальные напряжения выражаются функциями нечетной степени относительно z, и на контуре пластинки они дают изгибающие моменты равномерно распределенные по контуру. [c.347]

Нетрудно видеть, что <р ( ) есть четная функция ф 1) есть функция нечетная и их производные — наоборот, так что [c.182]

Если функция fi(x) есть функция нечетная относительно х, то вместо частного решения (5) пришлось бы взять частное решение [c.194]

Мнимая же часть V является функцией нечетной, т. е. [c.168]

Поскольку функция нечетна, то f— четна, [c.75]

Нас интересует второе слагаемое в (6.18). После интегрирования по углам остается интеграл по 5- В первом приближении подынтегральная функция нечетна по и интеграл обращается в нуль. Ввиду этого надо разложить множитель при дfo/д по [c.95]

Пусть теперь число переменных функции / нечетно. В этом случае форма пересечений симметрическая. [c.107]

Так как (2) — функция нечетная, а <2 ) (2) — функция четная, получаем [c.24]

Основное состояние водородной молекулы будет немагнитное состояние с / = О, / = 0 оно не может быть исследовано методами магнитного резонанса. Первое возбужденное состояние соответствует / = 1, I = 1. Условие 1=1 следует из статистики Ферми, которой подчиняются протоны состояние / = I — нечетное, а состояние 1=1 — четное по отношению к перестановке двух протонов таким образом, полная волновая функция нечетна, как и должно быть для фермионов. Следуюш ее возбужденное состояние соответствует / = 2, 1 = 0, В этом случае резонанс не может наблюдаться в газе под давлением (хотя он наблюдается в атомных пучках). Затем следует состояние, соответствуюш ее I = 3,1 = 1 и т. д. [c.296]

Первое и третье слагаемые в правой части тождества (4.13) в силу соотношений (4.12) являются функциями нечетными, а второе слагаемое не имеет особенностей на вещественной оси. [c.351]

Величина Р есть оператор четности, соответствующий этой инверсии пространства. Если Р = 1, то волновая функция является четной, если же Р = —1, то волновая функция нечетна. Каждой частице приписывается ее внутренняя четность, которая является фундаментальным квантовым числом, характеризующим ее свойства симметрии. [c.54]

Ядро К (0, е) — функция нечетная по отношению к переменному е функция со (е) — также нечетная функция своего аргумента, как это следует из симметрии волны. Поэтому [c.710]

Представим 9 (у, х) в виде суммы четной 9J и нечетной 9, функций [c.115]

Высшие временные корреляционные функции нечетных порядков равны нулю, а функции четных порядков выражаются через двухвременную [c.65]

Коэффициент Хо определится подстановкой (8.111) в условие (8.107). Хо—0. Крбме Ао все четные коэффициенты Х будут равны нулю. Это видно из формул (8.113), так как полиномы и у) нечетных индексов являются функциями нечетными. [c.376]

Устремим радиус Л к бесконечности, а радиусы малых окруз , ностей к нулю. Тогда интеграл по большой окружности стремится к нулю по лемме Жордана [29]. Интегралы по малым окружностям также обращаются в нули. В результате функция (18) окажется равной сумме упомянутого вычета и интегралов по отрезкам около линии ветвления, взятых в нгшравлениях, противоположных ука-занным выше. Вычет равен 1/[—Ш —к)] = 1/Ш (к), так как производная от четной функции нечетна. Интеграл же, при вычислении которого, как и при нахождении вычета, слагаемое —1 несущественно (оно обеспечивает выполнение условий леммы Жордана), преобразуется следующим образом [c.112]

При а-раснаде нечетных ядер наиболее вероятными оказываются переходы, для к-рых волновая функция нечетного нуклона остается неизменной (облегченные переходы). В таких случаях АК = О, я,- = я и асимптотические квантовые числа не меняются. Вероятность облегч<знных переходов примерно иа два порядка больше, чем для обычных переходов. [c.548]

Равенства (4.8) выполнены на множестве К, поскольку функция нечетная переменной t, а также выполне- [c.183]

Подынтегральная функция нечетна для нечетных индексов, так что дают вклад только члены с четными п. Для четных п интеграл можно вычислить с помошью контурного интегрирования или взять из таблиц. Здесь нас будет интересовать только второй член. Тогда [c.274]

Теорема ([199]). Пусть Г—групна монодромии изолированной особенности функции / нечетного числа переменных-Предположим, что особенность / не гиперболическая, либо гиперболическая типа Г2,з,7, Га,4,5, Гэ,з,4- Тогда [c.89]

Кроме того, для этих типов трегцип должны выполняться следуюгцие условия симметрии в случае трегцины нормального отрыва функция — нечетная, а Пг — четная относительно оси т.е. [c.309]

Рассматривая далее фазовую функцию е (35) и учитьюая, что гиперболический котангенс — функция нечетная, можно заключить, что изменение знака а, т. е. х, меняет знак фазовой фуикциц. [c.60]

Рассмотрим теперь комплексную плоскость, по осям которой отложены значения U и V . Подставляя в функцию (29) последовательно значения со от О до -[-со, можно по точкам построить годограф этой комплексной функции (см. рис. VI.5, на котором стрелкой указано направление роста со). Если менять ы от О до —со, то построенный таким образом годограф будет зеркальным отображением относительно действительной оси годографа, построенного для положительных значений со. В самом деле, при замене ю на — со значение функции (У (со), содержащей только четныэ степени со, не меняется, а функция V (со), содержащая только нечетные степени со, меняет знак. Часть годографа, соответствующая отрицательным значениям со, показана на рис. VI.5 штриховой кривой. [c.223]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...