Полые тела

Построение наклонных сечений полых тел отличается только тем, что вначале строят фигуру, получающуюся при пересечении наружных форм тела, после чего на ней изображают линии, полученные от пересечения с внутренними полостями и отверстиями. [c.63]

Если температура тела есть функция координат и времени, то температурное поле тела будет нестационарным, т. е. зависящим от времени [c.347]

Если температура тела есть функция только координат и не изменяется с течением времени, то температурное поле тела будет стационарным [c.347]

При внесении в электрическое поле тела из проводника [c.141]

Представим (рис. 8.3) полое тело с очень маленьким отверстием, через которое излучение может попадать внутрь полости [c.405]

Поочередно помещая в данную точку поля тела разной массы, мы получим соответственно различные значения силы гравитационного притяжения. Если же взять отнощение [c.100]

Температурное поле тела можно охарактеризовать с помощью серии изотермических поверхностей. Под изотермической поверхностью понимается геометрическое место точек с одинаковой температурой. Такие поверхности могут быть замкнуты или выходить на границы тела. Изотермические поверхности, соответствующие разным температурам, не могут пересекаться друг с другом. Если тело рассечь плоскостью, то изотермические поверхности на этой плоскости изобразятся в виде их следов — изотермических линий, которые называются изотермами (рис. 1.2). [c.246]

Выявим закон изменения температуры в теле сначала для наиболее простого случая, когда внутренним тепловым сопротивлением тела по сравнению с внешним сопротивлением можно пренебречь, и потому в каждый момент времени температуру всего тела можно считать одинаковой. Равномерность температурного поля увеличивается с ростом коэффициента теплопроводности тела и с уменьшением коэ( )фициента его теплообмена с окружающей средой. При Bi <0,1 с достаточной для практики точностью температурное поле тела можно считать равномерным. [c.301]

Рис. 13.1. Температурное-поле тела и характеристики его

Развитие процессов теплообмена зависит от соотношения между эффектами, а не от их абсолютных значений. Структура таких отношений служит основой для составления комплексов. Уравнение (19.14) не содержит сведений о взаимодействии тела с окружающей средой. Но теплообмен оказывает влияние на формирование температурного поля тела. Поэтому дополним (19.14) краевыми условиями. В рассматриваемых условиях задается температура среды, поэтому выбирают граничные условия третьего рода в форме уравнения (19.16) [c.189]

Результаты решения задач нестационарной теплопроводности могут быть использованы при расчете температуры тел с двух- и трехмерными температурными полями (тел ограниченных размеров). Параллелепипеды и цилиндры конечных размеров можно рассматривать как тела, образованные пересечением соответственно трех взаимно перпендикулярных неограниченных пластин конечной толщины, цилиндра и двух пластин. [c.184]

Рис. 14. Схемы просвечивания изделий типа полых тел вращения (f-ЖС, - С, г-ОЛ-ОК F -MA, вф-Л)

Рекомендуемое число снимков при контроле изделий типа полых тел вращения приведено в табл. 14—16. [c.327]

Наличие газового вихря в центробежной форсунке и вращательное движение вытекающей струи приводят к тому, что струя приобретает форму полого тела вращения. В связи с этим для центробеж- [c.245]

Измерение толщины стенок. На фиг. 355 показан способ измерения с достаточной точностью толщины стенки полого тела. В этом [c.136]

Толщина дна полого тела может быть определена путем обмера линейкой корпуса детали снаружи и внутри (фиг. 355). [c.136]

Рис. 5-2. Ход луча в полом теле.

То же относится и к понятиям поглощения и отражения. Белая по цвету поверхность хорошо отражает лишь световые лучи. В жизни это свойство широко используется белые летние костюмы, белая окраска вагонов-ледников, цистерн и других сооружений, где инсоляция нежелательна. Невидимые же тепловые лучи белые ткань и краска поглощают так же хорошо, как и темные. Для поглощения и отражения тепловых лучей большее значение имеет не цвет, а состояние поверхности. Независимо от цвета отражательная способность гладких и полированных поверхностей во много раз выше, чем шероховатых. Для увеличения поглощательной способности тел их поверхность покрывается темной шероховатой краской. Для этой цели обычно применяется нефтяная сажа. Но и сажа поглощает всего лишь 90—96% падающей лучистой энергии, это еще не абсолютно черное тело. Такого тела в природе нет, но его можно создать искусственно. Свойством абсолютно черного тела обладает отверстие в стенке полого тела. Для этого отверстия А = I, ибо можно считать, что энергия луча, попадающего в это отверстие, полностью поглощается внутри полого тела (рис. 5-2). В дальнейшем все величины, относящиеся к абсолютно черному телу, мы будем отмечать индексом 0. [c.163]

Магнитные характеристики сред. Поместим в однородное магнитное поле напряженностью И и индукцией = Ца Н (Цд — магнитная проницаемость, вакуума, называемая магнитной постоянной) изотропное тело объемом V. Под действием поля тело намагничивается, приобретая магнитный момент М. Отношение этого момента к объему тела называют намагниченностью тела [c.285]

Рис. 24. Схемы просвечивания изделий типа полых тел вращения F M , б = С, г ОА ОК, F = м , (s DA

Выбор размера участка, контролируемого за одну экспозицию [1] при радиографии сварных соединений плоских протяженных изделий и полых тел вращения, зависит от суммарного времени. затрачиваемого на просвечивание всего сварного соединения [c.47]

Рекомендуемое количество участков, на которое целесообразно разбивать просвечиваемые сварные соединения изделий типа полых тел вращения, а также соотношения между чувствительностью, геометрической нерезкостью и минимально выявляемым размером дефекта приведены в табл. 18—21. [c.48]

Находят применение несколько схем просвечивания (рис. 37), использование которых для радиографии изделий типа полых тел вращения обеспечивает существенное уменьшение затрат вспомогательного времени. Это достигается за счет развертки всего изображения изделия на одном снимке. Такие схемы просвечивания применяют при контроле качества тонкостенных труб малого диаметра через одну стенку (схема /), а также поворотных и неповоротных сварных швов трубопроводов через 2 стенки (схемы II и III). При контроле по схемам I и II изделие и радиографическая пленка синхронно перемещаются, в то время как источник излучения остается неподвижным-. Неповоротные изделия контролируются по схеме III, при этом источник и пленка перемещаются через интервалы времени t, необходимые для получения на пленке заданной плотности почернения. Общие затраты времени h на просвечивание всего сварного соединения равны [c.58]

В электродинамике одна и та же функция Лагранжа служит для вывода уравнений поля и заряженных тел, что математически отнюдь не является очевидным. Это обстоятельство связано с тем, что уравнения системы поле— тело могут быть написаны в гамильтоновой форме, которая далее необходима [c.872]

Для изготовления изделий типа полых тел вращения используется центробежный метод, основанный на нанесении на внутреннюю поверхность вращающейся оправки рубленого волокна со связующим, и имеющий те же недостатки, что и метод напыления. Однако за счет центробежных сил обеспечивается более [c.16]

Это уравнение, справедливое для веществ, теплофизнческие характеристики которых не зависят от температуры, устанавливает связь между временными и пространственными изменениями температуры в теле под действием источника тепла. Поскольку температурное поле тела зависит от его тепловых свойств, то по найденному изменению температуры в одной или в нескольких точках исследуемого тела -можно вычислить коэффициенты тепло- или температуропроводности. Но эти решения дифференциальных уравнений теплопроводности второго порядка сложны, и при разработке методов исследования стремятся использовать закономерности для одномерных тепловых потоков, которые можно реализовать в теплофизическом экоперимеите при определенных начальных и граничных условиях. Под начальными условиями понимается известное распределение температуры в теле в начальный момент времени, а под граничными условиями — закон взаимодействия тела с окружающей средой. Совокупность начального и граничногс, условий называют краевыми условиями [76, 78]. [c.123]

Помещая в ту или иную точку пространства, в котором заряженное тело В создает электрическое поле, другое заряженное тело А достаточно малых размеров ), мы при помощи прикрепленных к нему динамометров измеряем величину и направление силы Fa, действующей со стороны тела В на тело А. Изменяя величину заряда тела А, мы обнаружим, что в данной точке пространства эта сила Fa зависит только от величины заряда Ва, сообщенного телу А, а именно пропорциональна величине этого заряда. Следовательно, отношение FaIsa (при неизменном состоянии тела В, создающего электрическое поле) есть величина постоянная. Посколькуне зависит от величины заряда тела А, а зависит только от свойств тела В (его размеров, формы, величины его заряда e/j), это отношение может служить характеристикой того электрического поля, которое тело В создает в данной точке пространства. Это отношение определяет напряженность электрического поля тела В в данной точке пространства. Так как сила Fa, действующая на тело А, есть вектор, то и отношение этой силы к заряду Ва, т. е. к скалярной величине, также есть вектор, совпадающий по направлению с вектором Fa, если заряд тела положителен, и обратный по направлению вектору Fa, если заряд тела ед отрицателен. Таким образом, вектор напряженности электрического поля в данной точке [c.77]

Используем общие решения (д) и (е) обобщенного дифференциального уравнения теплопроводности (15.4) для получения уравнений температурного поля тел простейщей геометрической формы. [c.218]

Большинство задач нестационарной теплопроводности связаны с определением температурного поля тела и полного количества теплоты, отданной или полученной телом по истечении определенного промежутка времени. В других задачах требуется найти длительность процесса, по завершении которого температура тела примет определенное, наперед заданное значение. Решения этих задач могут быть получены аналитическим путем, т. е. путем решения дифференциального уравнения теплопроводности (2.44) с учетом к]заевых условий. Заметим, что таким путем решаются сравнительно простые задачи. Для решения же более сложных задач применяются приближенные методы. [c.177]

Установим связь между коэффициентом поглощения и излучатель-ностью газа. Для этого лредставпм себе полое тело, загюлнеиное диатермической средой (или свободное пространство, orтаничснное стенками с равномерно распределенной температурой Излучение, [c.398]

Нагревание или охлаждение тел —явление очень распространенное в производственных установках (например( нагревание стальных слитков в промышленных печах, охлаждение нагретых предметов на Ьозду-хе и т. д.). При этом температурное поле тела изменяется во времени, что обусловливается изменением энтальпии тела и является признаком нестационарного теплового режима. [c.146]

Рис. 21. Схемы просвечивания изделий типа полых тел вращекип с, разверткой изображения на снимке

При промышленной ра-диографии, сварных соеди- нений в основном исполь- зуются схемы просвечива-ния (рис. 23—25), обеснечи- вающие контроль качества шва но участкам плоских протяженных изделий и изделий типа полых тел вращения [3]. [c.41]

Основные технические характеристики самма-дефектоскопов для просвечивания изделий типа полых тел вращения [c.87]

Horo и панорамного просвечивания широко используются при контроле качества сварных стыков магистральных газонеф-тепроводов, шаровых и цилиндрических емкостей, а также других изделий типа полых тел вращения (табл. 30). Гамма-дефектоскопы для фронтального просвечивания изделий сложной конфигурации существенно меньше используются в промышленности, поэтому аппараты этого типа, как правило, выпускаются ограниченными партиями (табл. 31). Исключение составляют портативный гамма-дефектоскоп Ста-пель-5М , нашедший широкое применение в судостроительной промышленности, Газпром и Гаммарид-20 — на строительстве трубопроводов. [c.93]

Силы, имеющие потенциал. Напомним некоторые понятия из векторного исчисления. Полем скалярным (векторным) называется пространство или часть его, если с калгдой его точкой связано значение некоторого скаляра (вектора). Примером скалярного поля может служить температурное поле тела, а примером векторного поля — поле скоростей частиц воды в реке. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...