Исходящий

Два проецирующих луча Ла и Аа, исходящих из какой-то точки геометрического образа, представляют собой задание некоторой плоскости. Эту плоскость называют плоскостью проецирующих лучей или проецирующей плоскостью она перпендикулярна к плоскостям проекций Я и F и к оси проекций Ох. [c.22]

Согласно основной теореме, любые три 305 прямые в плоскости, исходящие из одной точки и не совпадающие между собой, можно принять за аксонометрические оси. Любые произвольной длины отрезки на этих прямых, отложенные от точки их пересечения, можно принять за аксонометрические масштабы. [c.305]

Плоский угол - часть плоскости, ограниченная двумя полупрямыми, исходящими из одной точки. [c.102]

Во многих случаях удобно откладывать концентрации С и В по сторонам, исходящим из вершины компонента А. [c.147]

Оптимальное решение находится путем определения экстремального значения функции (3.8) для всего подмножества ребер, исходящих из каждой вершины. [c.111]

В современных сетях САПР применяют оперативный способ коммутации абонентских пунктов, при котором обеспечивается соединение входящих и исходящих каналов только на время передачи сообщения. После передачи сообщения соединение нарушается. При оперативной коммутации используют способ образования транзитивных трактов, построенный на сквозном принципе, при котором до начала сеанса передачи сообщения абонент устанавливает сквозное соединение каналов. Только после этого он приступает к передаче сообщений. При занятости требуемого абонентского пункта или канала связи информацию записывают на запоминающее устройство (ЗУ) ближайшего центра коммутации (ЦК) и хранят там до освобождения канала ПД. [c.86]

Согласно теории аксонометрических проекций, пространственная система координат на плоскости задается с помощью трех лучей, исходящих из одной вершины и образующих определенные углы с вертикалью и горизонталью изображения. Например, для прямоугольной изометрии один луч располагается вертикально, а два других — под углом 30° к горизонтальной прямой. Такая система координат удобна для изображения объемного тела (рис. 3.2.2,а), она обозначает передний-нижний трехгранный угол условного объема (система закрытого типа). Если объектом изображения является пространственная сцена, то более удобно использовать систему координат открытого типа (см. рис- 3.2.2,б). [c.107]

Точка М, масса которой т, движется около неподвижного центра О под влиянием силы Р, исходящей из этого центра и зависящей только от расстояния МО = г. Зная, что скорость точки ь — а/г, где а — величина постоянная, найти величину силы Р и траекторию точки. [c.217]

Для определения деформации в какой-либо точке А (рис. 7) проведем в недеформированном теле отрезок прямой АВ, исходящий из этой точки в произвольном направлении и имеющий длину s. После деформации точки Л и В переместятся и займут положения Л1 и соответственно, а расстояние s между ними изменится на [c.10]

Рис. 4. Построение касательных к параболе, исходящих из заданной точки Р.

Главные скорости деформаций в направлениях радиуса-вектора, исходящего из О, и нормали к нему найдутся в виде [c.52]

Мы будем рассматривать величины Я,, и M-i. Ц2 как компоненты векторов Л и [i в тех же прямоугольных осях координат. Неравенство (21) показывает, что вектор Я не может иметь направлений, исходящих из начала координат внутрь полупространства, ниже биссектрис второго и четвертого квадрантов, а неравенство (22) требует, чтобы скалярное произведение X на j, было неотрицательным. [c.100]

Волны рентгеновского излучения, воздействуя на электроны атомов исследуемого металла, заставляют их колебаться с частотой волны. Таким образом, электроны атомов становятся сами источниками колебаний и распространяют рентгеновское излучение с длиной волны падающего пучка. Поскольку атомы в кристаллической решетке исследуемого металла располагаются в определенном порядке, излучения, исходящие от электронов. [c.528]

Тепловой метод контроля основан на регистрации ин-фра фасного излучения, исходящего от поверхности нагретого тела. Тепловым источником нагревают контролируемый объект. В зоне несплошности отвод теплоты происходит с иной интенсивностью по сравнению с хорошо проваренным участком шва. Возникающие температурные градиенты в несколько десятых градуса предопределяют различие в тепловом инфракрасном излучении этих участков, которое регистрируется соответствующим приемником и затем преобразуется в электрические сигналы. Этот метод позволяет выявлять как поверхностные, так и внутренние дефекты в виде расслоений, пустот, раковин и других дефектов. [c.220]

Удаление точек от плоскости проекций можно указать произвольно направленными параллельными отрезками (векторами), исходящими из проекций этих точек. Такие проекции называют векториальными или федоровскими (названы по имени академика Е.С. Федорова (1853—1919) — основоположника теоретической кристаллографии). Для точек, расположенных выше плоскости проекций, векторы считаются положительными, для расположенных ниже плоскости проекций — отрицательными. Длины векторов равны величине расстояний соответствующих точек от плоскости проекций. Чертежи в федоровских проекциях применяют в геологии и горном деле, в топографических съемках, земляных и других работах. [c.18]

Для установления взаимосвязи расчетных зависимостей и выявления последовательности их расчета целесообразно сначала выявить расчетную структуру отдельных блоков (моделей),. Структурное содержание блока удобно изображать в виде структурных схем (графов), где расчетные переменные представлены направленными ветвями, а функциональные связи между ними узлами графа. Тогда входные величины блока будут соответствовать ветвям, сходящимся к узлу графа извне. В качестве выходных величин принципиально могут рассматриваться любые ветви, исходящие из узлов графа, независимо от того, сходятся они к другим узлам или нет. [c.125]

На рис. 5.5 приведены преобразованные подграфы /—13 для структурного графа (см. рис. 5.4). Сходящиеся к узлу ветви показывают, над какими переменными совершается данная операция. Для операции деления ветвь, соответствующая числителю, должна сходиться к верхней половине узла, а ветвь, соответствующая знаменателю,— к нижней. Для остальных операций порядок сходимости не имеет значения. Исходящие из узла ветви указывают направления дальнейшей переработки расчетной информации. Коэффициенты передачи и знаки ветвей на графе для простоты не указываются. С аналогичной целью все входные переменные, принятые постоянными при расчете, обозначены буквой П. Объединяя соответствующим образом преобразованные подграфы, получим полный операционный граф для рассматриваемого расчетного блока. [c.127]

Реляционные структуры наиболее просты по форме (имеют форму обычных габлиц). Все исходящие из одного узла иерархической [c.196]

Чтобы избежать нормирования векторов направления, присущего детерминированным методам, можно рассматривать в виде постоянных радиусов, исходящих из центра гиперсферы (рис. П.5,б). Анализируя равномерно распределенные случайные точки на гиперсфере, выбирают точку с наилучшим значением Но (точка Zk на рис. П.5, б). Направление, соединяющее центр окружности (исходную точку 2 ) с точкой 2 , принимается в качестве и в этом направлении совершается шаг Д2, максимизирующий по модулю ДЯо. В найденной точке 2)1+1 процедура повторяется. Сходимость такого процесса поиска существенно зависит от радиуса гиперсферы (окружности на рис. П.5,6), По аналогии со значением градиентного шага вдали от оптимума радиус можно взять достаточно большим и уменьшать его по мере приближения к оптимуму. [c.247]

Эффективность поиска можно увеличить, если ограничить множество случайных направлений. Например, можно потребовать, чтобы случайные направления приводили к не худшему результату, чем движение по градиенту. На рис. П.5, в эти направления находятся в секторе, ограниченном прямыми, исходящими из точки 2ft. В общем многомерном случае лучшие случайные направления находятся внутри так называемого направляющего конуса с вершиной в исходной точке 2л. Способы построения направляющих конусов даны в [64]. [c.247]

Рассмотрим идеализированный случай — излучение точечного источника в однородной изотропной среде. Точечным называется источник, размерами которого можно пренебречь по сравнению с расстоянием до точки наблюдения. Световая энергия в рассматриваемом случае будет распространяться гга прямым линиям, исходящим из точечного источника поверхность волны, распространяющейся о г точечного источника в однородной изотропной среде, будет сферической. [c.10]

Исходя из формулы (1.17) определим освещенность, создаваемую точечным источником. Будем полагать поток, исходящий от точечного источника, равномерным по всем направлениям. Так как dO — [c.14]

Монохроматическая волна, описываемая уравнениями (2.5а) и (2.56), является плоской. Волна называется плоской, если геометрическое место точек, колеблющихся в одинаковых фазах (волновая поверхность), представляет собой плоскость. В случае, когда волновая поверхность является сферой, волна называется сферической. Волны, исходящие из точечных источников, сферические. На достаточно больших расстояниях от точечного источника ограниченные участки сферической волны можно принять за плоские волны. [c.23]

Пусть имеем два когерентных источника Si и Sj (рис. 4.2), колеблющихся с одинаковой частотой. Когерентные волны, исходящие из этих источников, встретятся в некоторой точке экрана А, отстоящей от соответствующих источников на расстояниях di и d. . Рассматриваемые в точке А колебания описываются уравнениями [c.71]

Точечный источник S расположен в фокусе (рис. 4.6) двояковыпуклой линзы Л. Исходящие из линзы лучи света (на рис. 4.6 изображен один луч) попадают в интерферометр Майкельсона, состоящий из двух зеркал и полупрозрачной пластины. Луч, исхо- [c.77]

В методе деления волнового фронта, который пригоден только для достаточно малых источников, исходящий от источника пучок делится на два либо проходя через два близко расположенных отверстия, либо отражаясь от зеркальных поверхностей и т. д. [c.80]

Метод Юнга. Свет, исходящий от протяженного источника S, направлен па экран с двумя симметрично расположенными относительно S отверстиями (рис. 4.9). На экране Эз наблюдаются полосы. Юнг доказал, что интерференционные полосы наблюдаются только при достаточно малых размерах источника б". Усовершенствовав схему опыта, он получил весьма четкую интерференционную картину. По этой причине первое наблюдение явления интерференции приписывается именно Юнгу. Сущность его метода заключается [c.81]

Бипризма Френеля. Две призмы (рис. 4.12) с малыми преломляющими углами склеены друг с другом. Источник S расположен на расстоянии г от этих призм. Волновой фронт света, исходящего от источника S, с помощью призм разбивается на две части, и обе волны встречаются за призмами. Так как оба фронта вызваны [c.83]

Случай 1. Положим, что в интерферометр Майкельсона направляется свет от точечного источника (из точки S на рис. 4.20), излучающего монохроматический свет длиной волны X. При незначительном наклоне зеркала 3 относительно 3i наблюдаются полосы равной толщины от слоя воздуха переменной толщины, заключенного между зеркалом 3i и изображением зеркала За в пластинке П. Очевидно, что интенсивность, обусловленная интерференцией лучей, исходящих от некоторой толщины / воздушного слоя, равна [c.90]

Конхоидальным называют такое преобразование кривой линии, при котором радиусы-векторы ее точек, исходящие из заданного полюса, увеличиваются и уменьша- [c.140]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока [c.327]

При посадке на вал деталей с длинными стуцицами следует считаться также с изменением осевых размеров ступицы. При нагреве, симметричном в экваториальной и меридиональной плоскостях, каждая точка детали перемещается по лучам, исходящим из геометрического центра Детали. [c.389]

План сил — силовой многоугольник с произвольным полюсом о и исходящими из него лучами (рис. 1, 6). Веревочный многоугольник — многоугольная линия, закрепленная в двух точках у4 и О идеальной нити, находящейся в равновесии под действием системы внешних сил (рис. 1, а). Уаел — вершина веревочного многоугольника, в которой приложена внешняя сила. [c.52]

Рассмотрим, например, ферму, состоящую из двух стержней, исходящих из О в направлении к дуге основания под углами а с осью (сплощные линии на рис. 5.2). Растягивающие усилия в этих стержнях, уравновешивающие силу Р, равны по величине P/(2 osa), поэтому необходимая площадь поперечного сечения Л = P/(2 To Osa). С другой стороны, длина каждого из этих стержней равна I — а os а. Общий объем обоих стержней, 2А1 = РКо а), таким образом, не зависит от а. Это означает, что силу Р можно рассматривать как сумму двух вертикальных направленных вниз сил Р и Р". Считая, что сила Р воспринимается стержнем, показанным сплошной линией на рис. 5.2, а сила Я" —стержнем, показанным пунктирной линией, можно определить поперечные сечения каждой пары стержней исходя из того, чтобы во всех стержнях возникли растягивающие напряжения, равные пределу текучести ао-Общий объем стержней фермы, состоящей из четырех стержней, вновь будет Pj(oQo), независимо от способа разбивки Р на Р и Р". [c.53]

Пусть имеем два когерентных точечных источника 5i и Sj, расположенных друг от друга на расстоянии /. Рассмотрим интерференцию волн, исходящих от этих источииков, на экране Э, расположенном параллельно линии S1S2 и отстоящем от нее на расстоянии L, сильно превышающем I (т. е. L /). Световые пучки, исходящие от Si и S , дают интерференционную картину в области их перекрывания. [c.74]

В следующем. Перед экраном 3i располагается дополнительный экран Э с одной щелью S (рис. 4.10). Щели на экранах, согласно иршщипу Гюйгенса, играют роль вторичных источников. Так как волны, исходящие от и S.,, получены разбиением одного и того же волнового фронта, исходяилего из S, то они являются когерентными и в области перекрывания дают штерфереиционную картину. Щели Si и So, играющие роль когерентных источников, называются виртуальными когерентными источниками. [c.81]

Случай 2. Источник является протяженным (рис. 4.20). Рассмотрим луч, исходящий от некоторой точки протяженного источника. Если за центр протяженного источника принять точку S, то для разности хода между лучами, исходящими из точки имеем М = 21 os /, где i — угол, под которым виден отрезок SS от центра лиизы. Тогда результирующая интенсивность при сложении лучей, исходящих от зеркал 3i и З2 (луч, исходящий из точки Si, разбивается на два в зеркалах 3 и З2), будет [c.91]

Следовательно, результирующая интенсивность, создаваемая лучами, соответствующими определенной толщине /, является функцией i. В результате этого, если при данной для некоторой точки протяженного источника наблюдается минимум, для других точек источника это будет не так, другими словами, различия в разности хода, а следовательно, и в разности фаз для разных точек протяженного источника приведут к ухудшению видимости интерференционной картины. Значительные изменения разностей хода (и разностей фаз) для разных точек источника могут привести к существенным изменениям интенсивности света. В этом случае контрастность полос практически становится равной нулю. Если же изменения разностей хода (разностей фаз) так малы, что это приведет к незначительным изменениям интенсивностей, то будет наблюдаться четкая интерференционная картина, следовательно, в данном случае лучи, исходящие от разных точек источника, будут когерентны. Такая когерентЕюсть (когерентность лучей, исходящих от пространственно разделенных участков протяженного источника) называется пространственной. [c.91]

В заключение еще раз отметим высокую степень временной и простра гственной когерентности лазерных излучений. Это подтверждается в опытах с лазерными источниками, когда четкая интерференционная картина наблюдается при наложении лучей, исходящих из пространственно разделенных точек источника, создающих раз-)юсть хода в несколько десятков метров. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...