Частота циклотронная

Частота циклотронной волны........— 250 МГц [c.412]

Неравенство (33.27а) указывает, что электрон совершает много оборотов вокруг силовой линии магнитного поля, прежде чем он испытает столкновение. Неравенство (33.276) позволяет считать поле волны на траектории электрона стационарным, так как частота циклотронного вращения значительно больше частоты звука. Неравенство (33.27в) указывает на резкую неоднородность звукового поля по отношению к характерному радиусу электронной орбиты [c.207]

Рпс, 8.13, Зависимость частоты циклотронного резонанса /с (в Ггц) от величины магнитного поля (в кГс) для свободных электронов. Штриховой линией показана связь между длиной электромагнитной волны Я (нри осуществлении циклотронного резонанса) и магнитным полем. [c.298]

Проведем теперь расчет частоты циклотронного резонанса для электрона в случае, когда энергетическая поверхность имеет форму сфероида. Полученные для этого случая результаты применимы по отношению к электронам в нижней части зоны проводимости 51, Ое и многих других полупроводниковых кристаллов. Если отсчет волновых векторов производить от края энер- [c.402]

У полупроводников анизотропия зонной структуры означает, что эффективная масса зависит от направления и возможные эквивалентные экстремумы лежат в разных точках зоны Бриллюэна (при всех ife-векторах звезды, ср. с рис. 40). Следствия этой анизотропии подробно рассмотрены в уже цитированной книге [95]. В металлах анизотропия означает отступление формы поверхности Ферми от сферической, как, например, рассмотренная нами на рис. 33. Один из наиболее важных результатов влияния этой анизотропии наблюдается в гальваномагнитных эффектах у металлов при сильных магнитных полях. Очевидно, что при слабых магнитных полях электрон между двумя столкновениями пробегает только небольшие участки поверхности Ферми, тогда как при сильных магнитных полях описывает замкнутые траектории на поверхности Ферми. Время пробега по порядку величины равно обратной частоте циклотронного резонанса. Граница между сильными и слабыми магнитными полями лежит, следовательно, при о) т=1 или, так как (о = еВ/ст и [х ет/т, при (1/с) fiS=l. [c.244]

Первый шаг для изучения сильно нелинейных циклотронных волн — вьшод упрощенных уравнений, учитывающих лишь основные линейные и нелинейные эффекты. В ленгмюровских волнах вследствие определяющей зависимости ленгмюровской частоты от плотности плазмы основным механизмом, приводящим к обсуждавшимся выше сильно нелинейным эффектам, таким как коллапс волн или образование солитонов, является формирование ям плотности в области локализации волнового пакета. Частота циклотронных волн зависит в основном от внешнего магнитного поля. Поэтому, как показано в [4.11], основным нелинейным механизмом, определяющим поведение циклотронных волн, является образование ям постоянного магнитного поля в области локализации циклотронных волн. [c.69]

Магнитное поле напряженностью Я искривляет путь частицы и заставляет двигаться ее по ларморовскому радиусу т с так называемой циклотронной или ларморовской угловой частотой [c.84]

Можно вывести уравнение для циклотронной частоты также элементарным способом. Направленная внутрь траектории частицы магнитная сила qBv j создает центростремительное (направленное внутрь) ускорение, необходимое для кругового движения этой частицы. Величина центростремительного ускорения равна oi/л или ШцГ, потому что (ОцГ = ui. Следовательно, [c.125]

Циклотронная частота протонов в магнитном поле с индукцией 10 Гс равна [c.130]

Ускорена заряженных частиц в циклотроне. Предположим, что в циклотроне В = zB и Е, = Е os Шц<, , = —Е sin < ц<, = О, причем значение Е постоянно (в реальном циклотроне электрическое поле не является пространственно-однородным). Очевидно, что при этих условиях вектор напряженности электрического поля описывает круг, вращаясь с циклотронной частотой (О,. Покажите, что движение заряженной частицы определяется следующими уравнениями [c.133]

Период обращения ионов в масс-спектрометре ). Принцип действия масс-спектрометра основан на том, что циклотронная частота спирального движения в однородном магнитном поле не зависит от начальной скорости иона. На практике специальное устройство создает короткий импульс ионов и с помощью электронного приспособления измеряется время, в течение которого ионы этого импульса совершают один или большее число оборотов. [c.177]

Обозначим через р радиус окружности и через (Ос циклотронную частоту движения частицы. Подставляя в (24) центростремительное ускорение со р вместо dv/di и вместо V, получаем (рис. 13.5) [c.402]

Мы видим, что для быстрых частиц циклотронная частота движения меньше, чем для медленных. Таким образом, циклотрон может использоваться для ускорения частиц до релятивистских энергий только при том условии, что частота высокочастотного ускоряющего поля (или напряженность магнитного поля) модулируется так, чтобы обеспечивался синхронизм с применением частоты (26) при постепенном росте энергии частиц. Для нерелятивистских частиц зависимостью частоты от скорости можно пренебречь (рис. 13.6). [c.402]

Вычислите радиус круговой траектории и циклотронную частоту протона, имеющего полную релятивистскую энергию в 10 ГэВ, в магнитном поле с индукцией в 10 000 Гс. Ответ. Шс = 9-10 с- . [c.408]

Циклотрон служит для ускорения тяжелых частиц. Управляющее магнитное поле в циклотроне постоянно во времени, постоянна и частота ускоряющего высокочастотного поля. [c.63]

Решение для ньютоновского случая дано в примере 82 ( 87) движение частицы происходит по винтовой линии. Параметр ш, равный угловой частоте вращения частицы вокруг оси винтовой линии, называется циклотронной частотой. Как видно из (61), циклотронная частота в релятивистском случае меньше, чем в ньютоновском. [c.471]

Как известно, частица с массой т и зарядом е движется в поперечном магнитном поле по окружности с циклотронной частотой [c.122]

Другой путь состоит в том, что по мере увеличения энергии сгустка частиц увеличивают напряженность магнитного поля Я, в котором движутся частицы, таким образом, чтобы период обращения т, определяемый выражением (8.24), оставался постоянным. Тогда к ускоряющим промежуткам нужно, так же как и в циклотроне, подводить переменное напряжение того же постоянного периода т. Такие ускорители называют синхротронами. В этих системах с переменной частотой ускоряющего напряжения или переменной напряженностью магнитного поля синхронизм, т. е. равенство [c.219]

Поведение ГМЭ и ТМЭ существенно различается (качественно и количественно) в областях слабого и сильного магнитных полей. Граница между этими областями определяется безразмерной величиной шт, где Ф = еВ1(т с) — циклотронная частота вращения электрона с эффективной массой т х — время между актами рассеяния. [c.737]

Рис. 45.26. Спектр излучения рентгеновского пульсара Геркулес Х-1 в различных фазах Ф периода пульсаций. Спектральная особенность вблизи Е=7 кэВ—результат флуоресценции железа. Особенность вблизи =50 кэВ соответствует циклотронной частоте электронов в магнитном поле с В = 5-10. Тл [43]

Фазотрон (другое употребительное название — синхроциклотрон) отличается от циклотрона тем, что резонансное ускорение производится электрическим полем переменной частоты. Изменение частоты во времени подбирается так, чтобы в соответствии с (9.3) ускоряющее поле разгоняло частицу на каждом витке даже при наличии заметных релятивистских поправок. Очевидно, что фазо- [c.473]

Чтобы еще больше упростить задачу, мы рассмотрим случай, когда 2 = 0 и г = 0, т. е. случай, когда частица движется по окружности вокруг силовых линий магнитного поля с циклотронной частотой со<., [c.179]

Осцилляции коэф. поглощения полупроводника, находящегося в магн. поле, возможны также при непрямых переходах электронов (с участием поглощённого или излучённого фонона, необходимого для сохранения квазиимпульса при переходе), а также при запрещённых переходах, к-рые возникают при расщеплении валентных зон вследствие спин-орбитальпого взаимодействия. Эти эффекты используются для точного определения частот циклотронного резонанса электронов и дырок, для определения параметров зонной структуры полупроводников. [c.702]

Угловая частота Q = 2nlT=еНЦт с) называется ларморовской или циклотронной частотой. Циклотронная масса может быть определена лишь для замкнутых орбит. Если орбита е = onst окружает область меньшей энергии, то т положительно. Это случай, когда носители являются электронами . Сюда, в частности, относится случай с малым числом электронов в зоне, сосредоточенных вблизи ее дна. Наоборот, если контур окружает область большей энергии, то т будет отрицательно. Частным случаем является почти заполненная зона. В этом случае естественно перейти к представлению о едырках —носителях с положительной массой и зарядом, противоположным заряду электрона ( 2.3). [c.74]

Циклотрон. В этом ускорителе заряженные частицы — протоны, ядра атомов гелия — разгоняются переменным электрическим полем постоянной частоты в вакууме в зазоре между двумя металлическими электродами — дуантами. Дуанты находятся между полюсами постоянного электромагнита (рис. 188, а). Под действием магнитного поля внутри дуантов заряженные частицы движутся по окружности. К моменту времени, когда они совершают половину оборота и подходят к зазору между дуантами, направление вектора напряженности электрического поля между дуантами изменяется на противоположное и част1щы [c.181]

Рис. 13.6. Циклотпонная часлота о) заряда с массой покоя М, движущегося по круговой траектории в плоскости, перпендикулярной к магнитному полю В, как функция отношения скоростей vj . Нерелятивистская циклотронная частота 0) характеризуется горизонтальной прямой.

При высоких энергиях циклотронная частота зависит от скорсстн ускоряемой частицы. Для поддержания синхронности периодического движения частицы и ускоряющего переменного электрического поля перед конструктором ставится требование, чтобы налагаемая высокая частота или индукция магнитного поля (или то и другое одновременно) изменялись, следуя за процессом ускорения. Показать, что частота генератора (в должна быть пропорциональна отношению В/ , где В — индукция магнитного поля и — полная энергия частицы. (Следует воспользоваться формулой (26).) [c.409]

Предлагаемое устройство основано на фазовой устойчивости некоторых орбит в циклотроне. Рассмотрим, например, частицу, энергия которой такова, что ее угловая скорость как раз соответствует круговой частоте электрического поля. Назовем эту энергию равновесной. Пусть, далее, частица пересекает ускоряющий зазор как раз в тот момент, когда электрическое поле проходит через нуль, изменяясь в таком направлении, что более ранний подход частицы вызвал бы ее ускорение. Такая орбита является безусловно стационарной. Чтобы это показать предположим, что сдвиг по фазе таков, что частица подходит к зазору слишком рано. Тогда она получает ускорение рост энергии вызывает уменьшение угловой скорости, что задерживает подход к зазору Аналогичное рассуждение доказывает, что и отклонение энергии от равновесного значения вызывает самокоррекцию. [c.411]

Синхротрон — кольцевой (циклический) резонансный ускоритель электронов с фиксированной орбитой их обращения и постоянной частотой ускоряющего электрического поля, но с адиабатически нарастающим управляющим магнитным полем. Синхротрон сов-ме цает в себе действия бетатрона и принцип действия циклотрона. [c.70]

Для возможности наблюдать высокие члены серии Дженкинс и Сегре использовали спектр поглош,ения. Чтобы линии не были расширены, надо было ограничиваться относительно небольшими упругостями поглош.аю-щих паров, поэтому приходилось работать с длинной (свыше 1 м) трубой, наполняемой парами натрия авторы воспользовались магнитом от циклотрона с диаметром полюсов 152 см. Напряженность поля N=27 000 а. Для 10-го члена главной серии натрия сдвиг еш,е не наблюдался, и картина магнитного расщепления совпадала с изображенной на рис. 193а. Начиная с 12-го члена, сдвиг становился заметным, и картина вполне соответствовала теоретической. На высоких членах (л > 20) сдвиг был несколько больше рассчитанного по формуле (9), и линии обнаруживали несимметричное расширение с ббльшим расширением в сторону меньших частот. Этот эффект был объяснен как результат возмущений, в результате которых возникают запрещенные переходы S- F, S—>H и т. д. [c.360]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

Физическое металловедение Вып I (1967) -- [ c.98 ]

Введение в нелинейную оптику Часть2 Квантофизическое рассмотрение (1979) -- [ c.396 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.515 ]

Теория твёрдого тела (0) -- [ c.161 , c.187 ]

Введение в теорию колебаний и волн (1999) -- [ c.214 ]

Теория твёрдого тела (1972) -- [ c.81 , c.147 , c.279 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...