Знаки временные

В 1931 г. Л. Онзагер, исходя из инвариантности микроскопических уравнений движения относительно изменения знака времени (временная симметрия) и из представления о неравновесном состоянии системы, вызванном внешними силами, как крупной флуктуации равновесной системы, установил, что в области линейности необратимых процессов матрица кинетических коэффициентов симметрична [c.14]

Имеется одно важное видоизменение соотношений Онзагера, связанное с особенностями принципа микроскопической обратимости в случае движения электрических зарядов в магнитном поле и в задачах, где встречаются силы Кориолиса. Уравнения движения в магнитном поле, как известно, не изменяются при перемене знака времени лишь при условии одновременного изменения направления индукции поля. В соответствии с этим для системы в магнитном поле величины L,> и L., в равенстве (2.2). надо брать для противоположных направлений индукции поля [c.15]

На первый взгляд задача представляется неразрешимой >. Действительно, по законам термодинамики замкнутая макроскопическая система всегда стремится прийти в состояние равновесия с максимальной энтропией и остаться в этом состоянии при неизменных ее макроскопических характеристиках. Законы же механики инвариантны по отношению к обращению знака времени, так что, если изменить направление скоростей на обратные, механическая система пройдет свой путь в обратном направь лении и по теореме возврата Пуанкаре сколь угодно близко вернется к начальному состоянию. [c.125]

Учитывая четность функции ф(/) (7.149), находим следующее окончательное выражение для корреляционной функции, справедливое при произвольном знаке временного аргумента [c.187]

Соотношение (8.25) было обосновано Онзагером для неравновесных процессов с использованием принципа микроскопической обратимости, выражающего инвариантность уравнений движения частиц относительно операции обращения знака времени. Соотношение взаимности в виде (8.25) справедливо при отсутствии внешних магнитных полей и вращения системы как целого при условии, что обе рассматриваемые силы являются одновременно четными или нечетными функциями импульсов частиц (см. гл. 7). [c.200]

А эти реакции уже не являются обратными друг к другу. Поэтому принцип детального равновесия при изучении реакций на ядрах используется лишь для легких ядер, где уровни расположены не так густо. В заключение отметим, что принцип детального равновесия является прямым следствием инвариантности квантовой механики относительно обращения знака времени. [c.129]

Симметрия уравнений движения относительно отражения времени проявляется по-своему, не так, как другие симметрии, поскольку при изменении знака времени начальное и конечное состояния физической системы меняются местами. Другой характерной особенностью отражения времени является то, что ему в квантовой теории не соответствует никакого закона сохранения. [c.294]

Для типичных систем такого вида айф . Растяжением осей я изменением, если нужно, знака времени, можно добиться равенств а=1, d = l. Знак d играет существенную роль рассмотрим системы [c.33]

Равенства 1 е ] = 1 можно добиться умножением времени на подходящую константу. Изменяя, если нужно, знаки времени и [c.62]

Эту обратимость механических движений можно сформулировать как их симметричность по отношению к изменению знака времени. [c.10]

Если отклонение от равновесия мало, неравновесные свойства системы описываются т. н. кинетическими коэффициентами. Примерами таких коэф. являются коэф. вязкости, теплопроводности и диффузии, электропроводность металлов и т. п. Эти величины удовлетворяют принципу симметрии кинетич. коэффициентов, выражающему симметрию ур-ний механики относитель-О/А но изменения знака времени (см. Онсагера теорема). [c.672]

В этом параграфе мы рассмотрим вопрос о необратимом характере процессов релаксации в макроскопических системах. Как мы уже неоднократно отмечали ( 82), законы, определяющие ход микропроцессов во времени, как в классической, так и в квантовой механике инвариантны по отношению к изменению знака времени. Это значит, что [c.543]

Наконец, следует отметить, что при наличии магнитного поля Н уравнения движения симметричны по отношению к изменению знака времени только при одновременном изменении знака напряженности магнитного поля Н и принцип симметрии кинетических коэффициентов запишется при этом в виде [c.576]

При резком снижении коэффициента ф до значений, опасных для безопасности движения, следует очистить покрытие от грязи, промыть его водой. В крайнем случае на время следует ограничить скорость движения, установить знаки временного ограждения. Дорожные знаки должны быть чистыми, хорошо видимыми как днем, так и ночью. [c.253]

Поскольку в — четные функции скоростей, то, имея в виду симметрию уравнений механики относительно изменения знака времени (в отсутствие магнитного поля), може.м записать [c.305]

Для переносных сигналов и сигнальных знаков, временных сигнальных знаков применяются деревянные шесты диаметром 60 мм, длиной 2—3 м, а для карликовых сигналов —высотой 1,2 м. Ниж- [c.377]

Принципиальное значение разделению процессов на обратимые и необратимые придавал один из творцов современной физики М. Планк [48]. В дифференциальных уравнениях обратимых процессов, как указывал М. Планк, дифференциал времени входит только в четной степени соответственно тому обстоятельству, что знак времени может быть обращен. Это относится в одинаковой мере к колебаниям маятника, электрическим колебаниям, акустическим и оптическим волнам, к движениям материальных тел и электронов, если только совершенно нет затухания . Эту обратимость механических движений можно рассматривать как их симметричность по отношению к изменению знака времени. [c.34]

Если к металлу приложено магнитное поле, то уравнения (6.24) сохраняют свой вид, но коэффициенты начинают зависеть от магнитного поля. Поскольку вывод принципа симметрии кинетических коэффициентов [23] использует симметрию уравнений механики по отношению к изменению знака времени, то надо учесть, что при такой замене магнитное поле меняет знак. Следовательно, [c.96]

Куперовские пары являются суперпозицией состояний электронов с противоположными импульсами и спинами. Эти состояния получаются друг из друга обращением знака времени (при меняют знак импульс и спин). Возмущение, не инвариантное по отношению к изменению знака времени, по разному действует на электроны, входящие в состав куперовской пары, и как бы растаскивает ее. [c.435]

Доказательство этого утверждения базируется на симметрии оператора Гамильтона кристалла по отношению к инверсии времени. Инверсией (или обращением) времени называется преобразование знака времени, т. е. замена / на —1. Оператор Гамильтона кристалла, не находящегося во внешнем магнитном поле, инвариантен не только по отношению к преобразованиям пространственной группы, но и по отношению к инверсии времени. [c.31]

Формула (7) выражает х через усеченные функции корреляции, а мы хотим выразить полную функцию корреляции через Х-Прежде всего, избавимся от 0-функции. Для этого вычтем из матричного равенства (7) транспонированное равенство при обратном знаке времени [c.67]

Это соответствует изменению знака времени и интегрированию (7.1.1) от Хп+г ДО х . [c.411]

Д. р. п. можно формулировать более детально для парных столкновений частиц (молекул, атомов, элементарных частиц) с переходом из состояний Г, Ti в состояния Г, Г, где Г — совокупность перел1енных, определяющих состояние частицы, напр, импульс р и угл, момент М функция распределения зависит от Г, координат центров масс частиц и времени). При обращении знака времени все импульсы и моменты (а также спины) меняют знак. Поэтому, если Г = (р, М), то после обращения времени Г =( —/7, —ЛГ). Из симметрии законов движения относительно обращения времени следует Д.р.п. [c.585]

На первый взгляд, создание обращённого во времени движения в равной мере может осуществляться и в механике взаимодействующих частиц, и в механике сплошной среды, и во все.х др. физ. системах, где микроскопия, ур-ния движения ковариаптны относительно замены знака времени. Однако для подавляющего большинства физ. систем характерна сильная неустойчивость поведения конкретных микротраекторий по отношению к малым возмущеииям иач. условий. В результате даже чрезвычайно точное одновременное и мгновенное изменение знака всех обобщённых импульсов создаст картину обращённого движения лишь на небольшом интервале времени, после чего система станет необратимо эволюционировать в направ.чении роста энтропии (см. Обращение времени). [c.389]

Парамагн. примеси не единств, источник разрушения куперовских пар. Любое возмущение, иеинвариантное относительно замены знака времени в гамильтониане системы, приводит к тому ше эффекту. Куперовские пары являются суперпозицией состояний электронов с противоположными импульсами и спинами, к-рые переходят друг в друга при инверсии времени I поэтому возмущение, неинвариантное относительно этого преобразования, разрушает пары. Таким возмущением могут быть внеш. магн. поле (эффект, проявляющийся в тонких плёнках), протекающий ток, неоднородное сверхпроводящее состояние. [c.440]

Существуют также симметрии, отвечающие дискретным преобразованиям изменению знака времени (обращению времени) пространственной инверсии (т. н. зеркальная симметрия природы), зарядовому сопряжению (замене всех участвующих в к.-л. процессе частиц на соответствующие античастицы). Фундам. законы природы, описывающие микропроцессы, обратимы во времени (о единств, исключении см. ниже) необратимость в макромире имеет ста-тистич. происхождение и связана с неравновесным состоянием Вселенной..Зеркальной симметрии в квантовой теории соответствует сохранение квантового числа — пространственной чётности. [c.318]

Поле 2(1, О будем называть комплексно-сопряженньш по отношению к Е т, t). Следует заметить, что для получения поля из мы проводим комплексное сопряжение части поля, зависящей только от пространственной координаты, оставляя множитель е без изменений. (Это эквивалентно обращению знака времени t при неизменной пространственной части. Иными словами, поле связано с ( операцией обращения времени .) [c.591]

Для переносных сигналов и сигнальных знаков, временных сигнальных знаков применяются деревянные шесты диаметром 60 мм, длиной 2 и 3 м, для карликовых переносных сигналов и сигнальных знаков — высотой 1,2 м. На нижний конец щеста надевают стальной башмак толщиной 1—2 мм. Верхний конец шеста затесывают. [c.322]

Известно, что решения уравнений Эйлера обладают свойством обратимости. Смена направления скорости на противополонгное (вообще говоря, и знака времени, по здесь рассматриваются стационарные течения) не выводит нас из класса решений. Однако граничные условия в случае вихревых течений уже не обладают такой симметрией. Для однозначной разрешимости обычно па участках втекания требуется дополнительно к нормальной компоненте скорости задать завихренность [147] или касательпые компоненты скорости [63]. Для обращения движения в такой постановке ужо необходимо ие только изменить знак скорости, но и переформулировать краевую задачу. С формально математической точки зрения дополнительные граничные условия могут быть поставлены па участках как втекания, так и вытекания. Предпочтение первых основывается па соображениях физического характера и является по сути дополнительным постулатом в рамках теории идеальной жидкости. Приведенный пример показывает, что этот постулат может рассматриваться как следствие предельного перехода в течении вязкой жидкости. Хотя в пределе вязкость равна пулю ее воздействие проявляется в раз,личии краевых условий на участках втекания и вытекания. [c.116]

Аксиальная поляризуемость меняет знак при обращении знака времени (в соответствии с (4.37) как аксиальная поляризуемость, так и магнитное квантовое число меняет знак при обращении времени, а их произведение, конечно не меняет знака, приводя к реальному сдвигу уровня, который не должен зависеть от направления времени). Следовательно, в статическом пределе О аксиальная поляризуемость всегда обращается в нуль для любых атомных состояний. В высокочастотном пределе аксиальная поля-ризуемость убывает как причем величина к > 2 зависит от квантовых чисел рассматриваемого состояния, в отличие от тензорной части (см. ни-же). Таким образом, и в этом пределе она мала по сравнению с асимптотн-ческой скалярной частью поляризуемости (4.36) (например, для состояний атома водорода с орбитальным моментом больше 2 величина к = 7 [4.42], подробнее см. следующий раздел). [c.100]

Реализующая ИС траектория поршня такова, что С -характеристики, которые идут от ее начального участка г/с, отражаясь от оси I как -характеристики, фокусируются в точке /. Па первый взгляд, возможность построения такой траектории представляется проблематичной. Указанная проблема имеет, тем не менее, весьма простое решение, являющееся следствием инварпантностп уравнений одномерного нестацпонарного течения идеального газа относительно одновременного изменения знаков времени и скорости и. После такой замены задача сжатия с tf > Ои = —1 становится задачей расширения (рис. 1,6) с известными из (1) ностояннымп начальными (на о/) п заданными постоянными параметрами на iO. Па о/ и на iO газ покоится. Задача расширения может быть решена методом характеристик. Сначала рассчитывается нучок волн разрежения о/О до точки О с известным значением р = 1 < затем в эту точку смещается начало отсчета 1. Траектория выдвигающегося поршня fi строится как траектория частицы, идущей из точки /, в результате решения задачи Гурса с известными С -характеристикой /О и (7+-характеристикой Ог, на которой г = О, а р = 1. Траектория норшня и диаграмма течения в плоскости х1, отвечающие исходной задаче сжатия, получаются зеркальным отражением (рис. 1, б) относптельно осп х. [c.695]

Остаточные напряжения равны по величине и обратны по знаку временным напряжениям, имевшим место в период нагрева и исчезнувшим вследствие протекающих пластических деформаций. Упрощенные эпюры временных и остаточных напряжений показаны соответственно на рис. 140, 6, в. В действительности, при сварке и наплавке распределение температуры в элементе подчиняется более сложному закону (см. рис. 139, б). Являясь функцией температуры, тепловые деформации и, следовательно, временные и остаточные напряжения также распределяются по сечениям элемента по более сложным законам. Тем не менее в любом случае сварки и на-вых н ме /ниГо емп р п- вки (плавлением) в сварном изделии туры практически всегда можно выделить уча- [c.354]

Ио а1шлогни с зеркальной симметрией пространства из допущения об инвариантности законов нрн-]юды относительно обращения знака времени, казалось бы, должен следовать закон сохранения временной Ч. Это, однако, не так, потому что отражение во времетн в кваптовой теории отличается от всех остальных координатных п1)еобразовапий тем, что ему сопоставляется не унитарное, а т. н. анти-унитарное преобразование векто])а состояния, рав- roe нек-рому унитарному преобразованию, умноженному па нелинейную операцию комплексного сопряжения [13]. Вследствие этого инвариантность относительно обращения знака времени но выражается законом сохранения какой бы то ни было величины, но приводит к новым правилам отбора, выражающимся в форме определ, ограничений на матрицу рассеяния [14], [c.413]

ОБРАТИМЫЙ ПРОЦЕСС — процесс перехода системы из одного состояния в другое, с к-рым можно сопоставить реально возможный обратный переход, последовательно повторяющий в обратном порядка все промежуточные состояния рассматриваемого про-цесса. Процессы, протекающие в природе, как правило, не удовлетворяют этому условию и являются необратимыми, и только нек-рые из них при идеализированных условиях можно рассматривать как О. н. О. п. они-с .1ваются ур-ниями, сохраняющими свой впд при изменении знака времени. С изучением таких процессов связаны многие задачи механики и электродинамики (без учета сил типа силы Tpennii), нек-рые задачи гидродинамики (напр., распространение звуковых волн в практически непоглои1 ающей среде) и т. д. [c.469]

Загруженность стрелок и горловин. Одной из важнейших частей расчета является определение загруженности стрелок и целых горловин, образуемых головами парков. Для определения загруя енности гор- ювин существует также два способа графический и аналитический. Первый состоит в обозначении различными цветами или условными знаками времени занятия каждой стрелки соответственными операциями (прием поезда, отправление, пропуск паровоза, вывод состава при сортировке и пр.), причем получается наглядное представление о загрузке стрелок, Аналитич, способ заключается в расчете загруженности стрелок и горловин по ф-лам. Основная ф-ла имеет вид [c.268]

Следует отметить, что магнитные примеси являются не единственным пароразрушающим механизмом. Впоследствии было выяснено, что таким же действием обладают любые возмущения, которым соответствуют члены в гамильтониане, неинвариантные по отношению к изменению знака времени (см. [239]). [c.435]

Однако кроме этого обязательно имеется спин-орбитальное рассеяние, о котором уже шла речь в 11.4. Гамильтониан спин-орбитальной части взаимодействия электрон—примесь пропорционален (/т ) [—ih V, p]s, где V—потенциал примеси ), и он дает в амплитуде рассеяния добавку, пропорциональную pp ]s, где/ и р — импульсы электрона до и после рассеяния. Звиду того что добавка в гамильтониане симметрична по отношению к изменению знака времени (при / — - —t / — - —р, s —> ——s), она не приводит к заметному изменению термодинамических характеристик сверхпроводника ( 21.1). [c.450]

Все соображения о размерностных свойствах движения в экспоненциальной атмосфере, изложенные в начале 23, здесь сохраняют свою силу. Поэтому остаются справедливыми все уравнения 23. Единственное, что следует учесть, это — изменение знака времени. Скорость фронта по-прежнему равна [c.669]

Рассмотрим теперь распространение капиллярных волн в мелкой жидкостн. Здесь мы обращаемся к противоположному по сравнению с предыдущим предельному случаю Я< Я,, где Я — глубина жидкости. Аналогичный предельный случай для гравитационных волн также рассматривался в 6.2. Как и в случае гравитационных волн, зависимость квадрата частоты со от // должна быть линейной (см. (6.16)). Эта линейная зависимость соответствует первому члену разложения (о в ряд Тейлора по отношению ЯД. Отметим, что мы раскладываем именно дисперсионная зависимость не должна измениться это следует нз инвариантности уравнений движения прн изменении знака времени (в пренебрежении диссипацией). [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...