Приток

Как показано в 82, 2°, при периодических колебаниях скоростей начального звена машины (звена приведения механизма) во время установившегося и неустановившегося движений необходимо соединить начальное звено регулируемого объекта с особым механизмом, носящим название скоростного регулятора. Задача регулятора состоит в установлении устойчивого (стационарного) изменения скорости, режима движения начального звена регулируемого объекта, что может быть достигнуто выравниванием разницы между движущими силами и силами сопротивления. Если по каким-либо причинам уменьшается полезное сопротивление и регулируемый объект начинает ускорять свое движение, то регулятор автоматически уменьшает приток движущих сил. Наоборот, если силы сопротивления увеличиваются и регулируемый объект начинает замедлять свое движение, то регулятор увеличивает движущие силы. Таким образом, как только нарушается равновесие между движущими силами и силами сопротивления, регулятор должен вновь их сбалансировать и заставить регулируемый объект работать с прежними или близкими к прежним скоростями. [c.397]

Чистый приток / Приращение н 1 [c.12]

Для выражения чистого притока импульса рассмотрим диаду pvv. Согласно определению диады (см. уравнение (1-3.6)), имеем [c.43]

Начнем с первого закона термодинамики, который будет записан в общем виде, позволяющем учесть как сжимаемость, так и радиационный приток энергии. Пусть Р — удельная работа напряжения , т, е. производимая внутренними напряжениями работа, [c.150]

Если вредные вещества выделяются в определенных точках помещения, то здесь устраиваются местные вытяжные устройства (отсосы). В случае, когда выделяющиеся газы легче воздуха, точки отсоса располагаются под потолком, а точки притока свежего воздуха — внизу. [c.198]

Рассмотрим течение среды за время Ат через объем A Vn = —Ах уАг в направлении оси X (рис. 1-5). Приток массы компонентов смеси составит (индекс т относится к частице) [c.34]

Если остановиться на методах расчета распределения потока вдоль каналов с путевым расходом, разработанных в одномерном приближении без учета структурных неоднородностей, вызванных оттоком или притоком массы, то к получаемому при этом уравнению движения различные исследователи приходят двумя основными путями исходя из уравнения импульсов [80, 104] и уравнения энергии [29, 39, 121 ]. В случае изолированных раздающего и соответственно собирающего каналов (см. рис. 10.29, а и б) получается следующее дифференциальное уравнение [73] [c.294]

Верхние знаки в уравнении (10,12) относятся к случаю отделения потока — оттока (раздающий канал), а нижние — к случаю присоединения потока — притока (собирающий канал). Коэффициент к при втором члене уравнения (10.12) зависит от исходных предпосылок. Если исходным является уравнение импульсов, то [c.295]

Для притока (собирающий канал), а также раздающего канала при кол > 1 решение уравнения (10.15) дает [451 [c.296]

Дифференциальное уравнение процесса опорожнения открытого резервуара произвольной формы при отсутствии притока в него жидкости (рис. XI—1) имеет вид [c.302]

В более общем случае опорожнения резервуара при одновременном постоянном притоке в него жидкости (рис. XI—7) дифференциальное уравнение процесса имеет вид [c.308]

Из формулы (XI—14) следует, что уровень Н в резервуаре асимптотически стремится к напору И, при котором расход опорожнения равен притоку д. [c.309]

На какой глубине А установится уровень воды в колодце, если приток в него = 8 л/с, а частота вращения насоса и = [c.433]

Найти наименьшую частоту вращения насоса, которая обеспечит отсутствие переполнения колодца при том же притоке. [c.433]

Задача XIV—40, Для откачки воды из дренажного колодца с притоком от Q = 5 л/с до Q = 30 л/с установлены центробежные насосы, напорная характеристика каждого из которых задана. Насосы имеют общую всасывающую и напорную линии, кривая суммарных потерь для которых указана на графике. [c.447]

С каким наибольшим притоком может справиться один насос [c.448]

На первом этапе отпуска из мартенсита выделяются высокодисперсные частицы карбида. Центры кристаллизации растут до момента обеднения С и прекращения притока атомов соседнего элемента вследствие малой скорости диффузии из твердого раствора. Вокруг них образуются области твердого раствора с меньшей концентрацией С, находящегося в неустойчивом (коллоидном) равновесии с этими частицами. Поскольку, кроме исходного, возникает новый твердый раствор с меньшей концентрацией С, то распад мартенсита на этом этапе является двухфазным (гетерогенным). Длительность процесса обусловливается числом образующихся центров кристаллизации карбидной фазы, а скорость распада — скоростью зарождения карбидных частиц. [c.107]

Рассмотрим величину Ел (см. (1.1.19)), характеризующую приток энергии от -й к i-й фазе, отнесенный к единице объема и времени. Эта величина аналогично (см. (1.3.1)) может быть представлена в виде суммы нескольких слагаемых [c.30]

Изменение энергии выделенного элементарного объема ЛУп возникает ib связи с притоком тепла и работой внешних сил (массовых и поверхностных). Причем это изменение проявится в увеличении кинетической энергии среднего и пульсационного движения и в изменении внутренней энергии элемента. Учитывая, что для дисперсных потоков теплоносителей характерны в основном умеренные скорости течения, пренебрегаем изменением давления и кинетической энергии компонетов. Полагая также, что внутренние источники или стоки энергий отсутствуют, в соответствии с первым законом термодинамики для изобарных процессов получим, что количество переданного элементу ДУц за время Лт тепла AQa равно изменению энтальпии его компонентов [c.40]

Аэрационные пары (пары неравномерной аэрации), теория которых разработана Звансом, возникают на поверхности ряда металлов, корродирующих с кислородной деполяризацией при диффузионном или диффузионно-кинетическом контроле в результате того, что приток кислорода к одной части поверхности [c.245]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

Расчет газораспределения. В аппаратах данного типа движение жидкости происходит с оттоком или притоком через боковую иронн-наемую поверхность, состоящую из слоя кусковых, сыпучих или цементированных тел, ткани, волокон, различной набивки, сеток, решеток и т. п. [c.293]

Коррозия сооружений, частич1го погруженных в спокойную жидкость (например, водяные затворы газгольдеров, сборники, резервуары, цистерны, не полностью залитые нейтральными растворами или водой), большей частью вызывается неравномерным поступлением кислорода к поверхности металла. Наибольшая коррозия при этом наблюдается на некотором расстоянии от ватерлинии, где приток кислорода меньше, чем у поверхности жидкости. [c.76]

Кольцевой разветвленный участок представляет собой в. простейшем случае две параллельные трубы между узлами Л и б с одной или несколькими перемычками, соединяющими промежуточные сечения этих труб (рис. X—13). По перемычкам некоторое количество жидкости перетекает из одной трубы в другую. Направление по- а тока в перемычке опреде- — ляется величинами напоров в соединяемых перемычкой сечениях. Жидкость может подаваться в кольцевой разветвленный участок или отбираться из него через узлы Л и В смыкания участка е подводящей и отводящей трубами или через узлы К н В на концах перемычек. При аналитическом расчете трубопровода с кольцевыми участками применяют метод последовательных приближений. Например, если при заданных размерах труб кольцевого участка известны величины притока и отбора жидкости в узлах и требуется ( иределнть расходы в трубах, то в качестве первого приближения эти расходы задают удовлетворяющими условиям баланса расходов в узлах. Затем выбирают первое замкнутое кольцо разветвленного участка, н д.т.я всех входящих в него труб вычисляют потери напора. Расходы считаются заданными правильно, если алгебраическая сум.ма потерь напора в кольце равна нулю. В про-тпином случае следует повторять выкладки при измененных расходах в трубах [c.277]

На второй стадии 11 )евраид,ения (при 150--.350 ( ) из мар геиеита выделяются карбиды н, следовательно, он обедняется yi iep(yi,(jM При этих температурах диффузия углерода возрастает, и кри сталлы карбидов укрупняются в результате притока атомов углерода из областей твер- а-растоор ° дого раствора (мартенсита) с повышенной ф ф ф k [c.185]

Уравнение для внутренней энергии фазы (1.3.6) получено из формальных балансовых соотношений,и его непосредственная конкретизация (например, определение работы соседних фаз Wji) связана со значительными трз дностями. Как это будет показано ниже, лучше и наглядное исходить из аналогичного соотношения, записанного в виде уравнения притока тепла j-й фазы в общепринятом виде [23], который не зависит от граничных и внепших (для -й фаз], ) условий и не зависит явно от поведения других фаз, [c.32]

Как и в (1.3.6), qi представляет собой приток тепла за счет теплопроводности внутрн г-й фазы, а — контактный приток тепла от /-й к i-й фазе Х(Л) — ноток тепла от i-й фазы к веществу, терпящему превращение j i, отнесенный к массе, претерпевающей этот переход. [c.32]

В отличие от изменения полной энергии среды Е, описываемого производной DEiDt, изменение энтропии смеси, описываемое производной Ds/Dt, связано не только с внешним воздействием, но и с внутреннп5п1 процессами (между фазами и внутри фаз) в выделенном объеме среды. Так же как и DE/Dt, величина DslDi не связана с притоком и оттоком веш,ества фаз из выделенного объема. [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...