Движение в в трубах

Найдем общее выражение для потерь напора на трение при равномерном движении жидкости в трубах, справедливое как для ламинарного, так и для турбулентного режимов. При равномерном движении средняя скорость и распределение скоростей по сечению должны оставаться неизменными по длине трубопровода, поэтому равномерное движение возможно лишь в трубах постоянного сечения, так как в противном случае при заданном расходе будет изменяться средняя скорость в соответствии с уравнением [c.156]

О. Рейнольдс, изучавший движение жидкости в трубе, нашел, что характер движения жидкости определяется значением безразмерного комплекса величин (odp/Tj, носящего теперь его имя (число, или критерий Рейнольдса) и обозначаемого Re. Здесь а — средняя скорость движения жидкости d — диаметр трубы р — плотность жидкости т) — вязкость жидкости (об единицах измерения плотности и вязкости — см. дальше в этом параграфе). [c.229]

Относительный размер ламинарного участка пограничного слоя на крыле, особенно при малой турбулентности набегающего потока, зависит также от степени шероховатости крыла вблизи передней его кромки и от наличия производственных недостатков обработки поверхности в этой области крыла. Такое отличие движения жидкости в пограничном слое от движения в трубе может быть легко объяснено. Ламинарное движение жидкости в длинной трубе в области, достаточно удаленной от входа в трубу, не может зависеть от условий втекания жидкости в трубу, так как возмущения, зародившиеся вблизи входа или вошедшие вместе с внешней жидкостью, должны затухать. Иначе обстоит дело с пограничным слоем, через внешнюю границу которого вдоль всего слоя поступает-внешняя жидкость. Кроме того, как уже ранее упоминалось, вблизи носика крыла пограничный слой еще очень тонок, и любые даже очень незначительные по размеру бугорки шероховатости проникнут сквозь пограничный слой, нарушая его движение. [c.585]

Построим аналогичный график для случая движения в трубе реальной жидкости. Прежде всего, построим напорную линию. Для этого в сечении 1-1 (рис. 3.14) отложим от уровня жидкости по вертикали вниз отрезок аЬ, равный потере напора при входе в трубу (эта потеря в соответствии с данной выше классификацией является местной — / . п ) о способе ее определения будет сказано ниже). На участке трубы между сечениями 1-1 и 2-2 наблюдается потеря напора на трение по длине. Пусть эта потеря напора равна Лтр. ь Тогда для получения точки, принадлежащей напорной линии в конце данного участка, т. е. в сечении 2-2, необходимо нз полного напора в сечении 1-1 [c.81]

Будем считать, что поперечник трубы мал по сравнению с длиной распространяющейся в ней волны тогда по-прежнему можно считать движение частиц в трубе одномерным. Но изменение длины столба среды в трубе будет по-другому зависеть от давления, поскольку давление вызовет не только сжатие среды, но и изменение сечения трубы, что для волны, бегущей в трубе, равносильно изменению сжимаемости среды. [c.224]

Из изложенного очевидно значительное влияние даже небольшого расширения сечения трубы на распределение скоростей. Профиль скорости в диффузоре получается более вытянутым в направлении движения, чем в трубе постоянного сечения, т. е. в центральной части сечения диффузора скорости больше, а вблизи стенок градиент скорости меньше. Для сходящейся трубы (конфузора) структура потока противоположна структуре потока в диффузоре профиль скорости более сплющен, чем в трубе постоянного сечения, а градиент скорости вблизи, стенок соответственно меньше. [c.37]

ТЕПЛООТДАЧА И ГИДРАВЛИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ ПРИ ВЫНУЖДЕННОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ в ТРУБЕ [c.65]

При графическом решении отпадает необходимость в последовательных приближениях, так как характеристики можно строить с учетом изменения коэффициентов сопротивлений в зависимости от режимов движения жидкости в трубах. [c.276]

В закрученном потоке могут существовать значительные градиенты осевой составляющей скорости. В вихревой трубе такое состояние движения имеет наиболее ярко выраженный характер вследствие наличия интенсивного противотока. С этой точки зрения приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, втекающую в поток с несколько отличной плотностью, и, естественно, ожидать эффекты, которые наблюдаются в слое смешения такой струи [18]. Как показано в работе [20], в слое смешения развиваются когерентные вихревые структуры с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Так, в частности, при движении вниз по потоку расстояние между соседними вихрями увеличивается, что приводит к уменьшению частоты их обнаружения. Очевидно, в этом случае должна иметь место связь таких структур с высокочастотной неустойчивостью в вихревых трубах. [c.117]

Полученные результаты могут быть использованы при разработке конкретной математической модели вихревого энергоразделения, в частности, при формулировке выражений, соответствующих замыканию системы уравнений турбулентного движения в вихревой трубе, а также выражений, моделирующих явления переноса энтальпии, кинетической энергии и т. п. [c.143]

Сопротивление реального трубопрово-д а является нелинейным и зависящим от режима течения жидкости. Режим течения жидкости при движении в круглых трубах оценивается по значению числа Рейнольдса Re = V )/v, где V — скорость движения жидко- [c.104]

При достаточно больших значениях числа Рейнольдса сопутствующее горению движение газа в трубе становится турбулентным, что в свою очередь оказывает обратное турбулизирующее действие на пламя. В вопросах о турбулентном горении еще много неясного, и они здесь не будут рассматриваться. [c.667]

Естественные науки, а вместе с ними и механика, начали снова развиваться в эпоху Возрождения, с XV в. В начале этого периода особенно большой прогресс в развитии механики был достигнут благодаря работам знаменитого итальянского ученого Леонардо да Винчи (1452—i 1519). Он занимался исследованиями в области теории механизмов, изучал трение в машинах, исследовал движение воды в трубах и движение тел по наклонной плоскости. Им был построен эллиптический [c.13]

Будем рассматривать движение газа в трубе, изображенной на рис. 5.7. Обозначим и Яг приведенные скорости в соответственных сечениях. Пусть скорость в трубе мала [c.192]

ОБЩИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЛАМИНАРНОГО ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ В ТРУБАХ [c.78]

Как уже было установлено выше, ламинарное движение жидкости имеет место при сравнительно малых значениях числа Рейнольдса (Ре<2 320). В гидротехнической практике такие случаи встречаются редко (за исключением грунтовых потоков). Поэтому в настоящей главе мы ограничиваемся лишь основными данными по ламинарному движению жидкости в трубах, позволяющими оттенить особенности турбулентного режима. [c.78]

Ламинарное движение в круглой трубе является осесимметричным, поэтому рассмотрим движение в одной, например вертикальной, плоскости, располагая ось X по оси трубы и обозначив вторую ось, нормальную к первой, осью г. [c.78]

Общая формула для потерь напора на трение при равномерном движении жидкости в трубах [c.145]

Используем метод размерности jmn определения потерь напора на трение, возникающих при равномерном напорном движении жидкости в трубах. [c.145]

Опыты показывают, что величина потерь напора на трение Атр при движении жидкости в трубах может зависеть от следующих факторов [c.145]

Рис. Х.5. Распределение скоростей при ламинарном движении жидкости в трубе

Особенности ламинарного и турбулентного движения жидкости в трубах [c.154]

Найдем общее выражение для потерь напора на трение при равномерном движении жидкости в трубах, справедливое как для ламинарного, так и для турбулентного режимов. [c.156]

Рейнольдс наблюдал движение воды в сте1 ляиных трубах 5 разного диаметра (рис. 22.13, а), регулируя скорость движения краном 6. Окрашенная жидкоспз из сосуда 3 но тонко трубке с заостренным концом 4 подводилась к входному сечению стеклянной трубы 5. С но.мощью сливной трубы 2 в сосуде 1 поддерживался постоянный уровень воды, что обеспечивало постоянство напора на входе в трубу 5. Средняя скорость потока w при площади поперечного сечения трубы F рассчитывалась по расходу V, который определялся по объему воды, поступившей в бак 7 за время т, т. е. w V/F. Результаты опытов показали [c.285]

Из новых работ о движении жидкостей в трубах следует упомянуть следующие Кона ков П. К., Новая формула для коэффициента сопротивления гладких труб. Доклады Акад. Наук СССР, т. Ы (1946), №7 Невзглядов В. Г., О турбулентном движении жидкостей в круглых трубах. Изв. Акад. Наук СССР, Отд. техн. наук, 1445, №9 Невзглядов В. Г., О турбулентном потоке в шероховатых трубах. Доклады Акад. Наук СССР, т. ЬУ (1947), №2 Якимов Л. К., Новый закон турбулентного движения вязкой жидкости. Доклады Акад. Наук СССР, т. Ь. (1945). [Прим. перев.) [c.227]

Дифференциальные уравнения осреднённого движения (3.15) содержат десять неизвестных функций, к которым, помимо трёх компонент вектора скорости и давления, относятся и шесть компонент тензора пульсационных напряжений. Чтобы систему уравнений (3,15) сделать замкнутой, необходимо присоединить дополнительные соотношения, связывающие неизвестные функции. Такие дополнительные соотношения можно, конечно, составить только с помощью тех или иных гипотез, правильность которых в ограниченных пределах может быть установлена только косвенным путём, например с помощью сравнения результатов расчёта для частных задач с результатами соответственных измерений. Последним обстоятельством и следует объяснить тот факт, что первые попытки введения дополнительных соотношений между неизвестными функциями в уравнениях (3.16) относятся как раз к наиболее простейшему случаю осреднённого движения, каковым является прямолинейное движение между неподвижными параллельными стенками. Закономерности установившегося турбулентного движения в цилиндрической трубе, как уже было указано выше, хорошо были изучены экспериментально. Имеется много косвенных оснований к тому, чтобы считать закономерности установившегося турбулентного движения между неподвижными стенками достаточно близкими к закономерностям турбулентного движения в трубе. А раз это так, то естественно было вначале ввести дополнительные соотношения между неизвестными величинами для прямолинейного осреднённого движения между параллельными стенками, провести соответственные расчёты и затем сравнить результаты этих расчётов с результатами измерений. По этому пути и развивались некоторые теории, которые получили название полуэмпирических теорий турбулентности. [c.457]

На одном конце вала ротора электродвигателя 12 смонтирован шкив с фрикционом, который через клиноременную передачу приводит в движение механизм резки труб, состоящий из гитары 19 ж шпиндельной головки. На шпиндельной головке крепится отрезной круг. На другом конце вала установлен конический наконечник 16, оснащенный пластинками твердого сплава ВК8 и служащий для развальцовки конца трубы, закрепленной в зажимном устройстве. Пос.леднее состоит из двух шарнирно соединенных губок 11 и 10, основании 5, эксцентрика 13 и стойки 14. Губки фиксируются в требуемом положении рукояткой 15. Для зажима трубы на плите установлены пневматические тиски 21. Зажим трубы производится рукояткой 22. [c.128]

Питательная вода, из которой образуется пар, содержит примеси. По мере движения водй в трубах экранов паросодержание потока увеличивается и соответственно повышается концентрация примесей, которая в конце зоны парообразования достигает предельных значений, при которых начинается выпадение примесей в виде твердой фазы и образование накипи на стенках труб. [c.20]

Принудительное прямоточное движение воды в трубах экономайзера дает возможность выполнять последние в виде пакета горизонтальных змеевиков, присоединяемых к входному и выходному коллекторам (рис. 4-26). Снаружи трубы омываются продуктами сгорания. Для преду-преждения неравномерного распределения воды по трубам и застоя обра-зовавнтхся пузырьков пара (особенно [c.79]

Кратко рассмотрим попытки аналитического решения задачи. Они основаны на использовании ряда упрощений реального процесса. Поэтому естественно, что получаемые результаты в основном носят качественный и частный характер. Так, Тиен [Л. 282] для взвесей с концентрацией, не превышающей единицу, при Re>10, Bi< l, для движения в круглой трубе при граничном условии < ст = onst и при отсутствии лучистого теплопереноса использует уравнение теплового баланса для частиц -и упрощенное уравнение энергии несущей среды [c.198]

Для неустановившегося движения жидкости в трубе постоянного сечения локальное ускорение дvlдi == = dvldt = / в каждый рассматриваемый момент времени одинаково для всех сечений по длине потока, и поэтому инерционный напор [c.337]

Определим форму области турбулентного движения в струе. Выберем ось струи в качестве осп jj, а радиус области турбулентности обозначим посредством R требуется определить зависимость R от X (х отсчитывается от точки выхода струи). Как и в предыдущем примере, эту зависимость легко определить непосредственно из соображений размериостн. На расстояниях, больших по сравнению с размерами отверстия трубы, коь крет-ная форма и размеры отверстия не могут играть роли для формы струи. Поэтому в нашем распоряжении нет никаких характеристических параметров с размерностью длины. Отсюда о,пять следует, что R должно быть пропорционально х [c.212]

Если скорость данной жидкости ири определенных размерах трубы превышает некоторую величину, критическое значение, тю течение становится неустойчивым, теряет ламинарньп) характер и переходит в турбулентное. При этом скорость в каждой точке по тока изменяется все время хаотически. Турбулентное течение — наиболее распрострапсиный в природе вид движения жидкостей и газов движение воды в трубах и каналах, в реках и в морях, течение около. твижущихся в жидкости или газе твердых тел, движение воздуха в земной атмосфере и газа в атмосферах Солнца II звезд, в межзвездных туманностях и т. и. [c.145]

Для уяснения суигности этого коэффициента обратимся к частному случаю так называемого ламинарного движения в круглой трубе. В это.м случае жидкость движется параллельными цилиндрическими слоями (рис. 1-1), причем скорость всюду и.меет одно и то же направление, но уменьшается в направлении от оси трубы к стенкам. [c.19]

Гидравлика занимается изучен leM законов движения капельных жидкостей (преимущественно так назыиаемой внутренней задачей — движение жидкостей в трубах, каналах и пр.) аэродинамика—изучением законов движения газов (преимущественно так называемой внешней задачей — обтекание потоком твердых тел) газовая гинамика — изучением законов движения газов с большими скоростями. [c.8]

Из формулы (Х.17) следует, что потеря напора на трение при движении жидкости в трубе возрастает с увеличением средней скорости потока и длины рассматриваемого участка трубы и обратно пропорциональна ез диаметру. Кроме того, р формулу (Х.17) входит неизвестный безразмерный коэффициент А, —так называемый коэффициент гидравлического трения. Эта формула была получена в XIX в эмпирическим пут ы и называется формулой Дарси — Вейсбах2. [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...