Поля пульсирующего давления

Поля пульсирующего давления [c.108]

Число гомохронности характеризует нестационарность процесса движения и его используют при изучении теплообмена в нестационарных (например, пульсирующих) потоках. Число Эйлера определяет подобие полей давления. В подобных системах это число является однозначной функцией числа Рейнольдса и потому в уравнение подобия не вводится. [c.312]

Для измерения пульсирующей нагрузки прежде всего перекрывается вентилем 18 непосредственное соединение цилиндра 3 с цилиндром 22 и в маслопровод 16 включается золотник 26 пульсатора. Сердечник золотника сцеплен через коническую шестерню с коленчатым валом 12 и вращается вместе с ним. При положении коленчатого вала, когда плунжер 14 находится в самой верхней точке, золотник 26 соединяет маслопроводы 25 и 24 между собой, и наибольшее давление, возникающее в этот момент в цилиндре 3, передается в цилиндр 22. Через пол-оборота вала 12 плунжер переходит в свое низшее положение, а золотник 26 устанавливается так, что маслопроводы 25 и 23 оказываются соединенными. При этом в цилиндре возникает наименьшее давление, которое через золотник и маслопровод 23 передается на манометр 20. При всяком другом положении плунжера золотник закрывает маслопроводы 24 и 23, сохраняя в них постоянное давление. Таким образом, по шкале 19 отсчитывают максимальную, а по манометру 20 минимальную пульсирующую нагрузку на образец. [c.241]

Среди Других методов изготовления изделий методы обработки металлов давлением с каждым годом получают все большее распространение и развитие вследствие их достаточно высокой технико-экономической эффективности. К главнейшим из них относятся прокатка (холодная и горячая), включая специальные виды волочение (холодное и горячее) свободная ковка штамповка объемная (холодная и горячая), включая процессы высадки штамповка тонколистовая (холодная) и толстолистовая (холодная и горячая) выдавливание и прессование (холодное и горячее) специальные — с использованием энергии взрыва, вибрационных пульсирующих нагрузок, энергии сильных электромагнитных полей и др. [c.26]

Если вблизи одного из тел в звуковом поле имеется другое, то влияние на первое тело рассеянной волны, исходящей ох второго тела, приводит к появлению Добавочной силы. Эта сила имеет характер вторичного рад и а ц. давления и приводит к взаимодействию тел в звуковом поле. В частности, две сферы с радиусами а и Ь, пульсирующие в звуковом поле на расстоянии г друг от друга, притягиваются друг к другу с силой [c.85]

Устранение помех радиоприему. На автомобилях имеется ряд приборов электрооборудования, создающих пульсирующие магнитные поля (генератор, катушка зажигания, датчики температуры воды, давление масла и др.). Эти пульсирующие магнитные поля создают помехи радиоприему и телевидению. Для уменьшения помех применяют экранировку приборов и проводов системы зажигания, включают параллельно щеткам генератора, датчикам указателей температуры воды и давления масла конденсаторы, обеспечивают надежное соединение двигателя с массой посредством гибкой шины (тонкая плетеная медная проволока), под болты крепления устанавливают шайбы-звездочки, обеспечивающие хороший контакт между деталями автомобиля. Широкое применение имеют также подавительные сопротивления (10—14 тыс. ом), включаемые в провода высокого напряжения. В последнее время применяют провода высокого напряжения с полихлорвиниловой оболочкой. [c.164]

Внимательное исследование этих соотношений позволяет сделать следующие выводы о свойствах дальнего поля поршневого плоского излучателя в экране амплитуды колебательной скорости и звукового давления убывают с расстоянием по такому же закону, который имеется для сферической волны, возбуждаемой пульсирующим шаром. Отличие от закона шаровой волны заключается в том, что амплитуда волны поршневого излучателя зависит от направления. По осевому направлению амплитуда имеет наибольшее значение она вдвое больше, чем амплитуда волны, создаваемой пульсирующим шаром той же производительности, но без экрана. Это значит, что фаза волн, отраженных от экрана в направлении оси, совпадает с фазой бегущих волн, так что в результате интерференции амплитуда волны удваивается. В других направлениях такого совпадения фаз не существует, поэтому интерференция волн приводит к определенной зависимости амплитуды от направления, выражаемой характеристикой направленности Ф(0). [c.257]

В ЭТОМ равенстве использовано соотношение между производительностью малой пульсирующей сферической антенны Уоб и звуковым давлением, создаваемым такой антенной в свободном поле на расстоянии В (ро — плотность среды, со — угловая частота звука). Можно считать, что и при наличии заторможенной антенны I на достаточно большом от нее расстоянии около малого сферического источника условия такие же, как и в свободном поле. Тогда Уоб=5с 2к=о и, следовательно, (4.22) с использованием (4.20) и (4.21) можно переписать так [c.115]

Ниже предполагается, что крупные вихри, которые формируются в зоне смешения турбулентной струи, порождают пульсирующее поле давления. Средняя по времени величина давления зависит от относительного расстояния между параллельными отрезками замкнутого крупного вихря, расположенного в поперечном сечении струи. Чем ближе к оси струи и толще соответствующие отрезки, тем ниже среднее давление в поле вихря. Поэтому на короткие, взаимно более удаленные стороны жидкого контура, охватываемого замкнутым прямоугольным вихрем, действует более высокое давление, чем на его длинные стороны. Это вызывает перетекание жидкости в [c.309]

Это дозированный (пульсирующий) процесс производства отдельных изделий на больших скоростях. Из питательного бункера в нагретый цилиндр подаются гранулы, затем размягченный материал плунжером выдавливается через сопло под давлением в 2800 кгс/см . Сопло ведет в форму, и материал к тому времени становится достаточно пластичным, чтобы проникнуть в мельчайшие щели и полые пространства формы. Давление поддерживается до тех пор, пока материал не остынет и не затвердеет, тогда форма раскрывается, и изделие вынимается либо ручным, либо автоматическим способом. [c.45]

В нестационарном, например, турбулентном потоке, характеризуемом наличием поля случайных пульсаций скоростей, согласно уравнению Бернулли, пульсирует также и давление. Действительно, запишем уравнение Бернулли в виде (см. стр. 75) [c.258]

Из средней опоры распределительного вала масло через канал в шейке вала подается пульсирующей струей в полую ось 1 толкателей, смазывая их втулки. Далее масло по каналам в толкателях 2 проходит к нижним наконечникам штанг и по штангам 5 — к верхним наконечникам и к втулкам коромысел 4, обеспечивая смазку клапанного механизма. Под давлением тело также подается по трубке к воздушному компрессору 22, закрепленному на двигателе. [c.761]

Средняя (третья) опорная шейка распределительного вала имеет отверстия. При совпадении их с отверстиями в блоке цилиндров масло пульсирующим потоком подается по каналам к головкам блока, далее под стойку (в каждой головке) и в полые оси 22 коромысел. Масло, поступившее под давлением к втулкам коромысел, затем направляется к регулировочному винту и верхнему наконечнику штанги. Носки коромысел, стержни клапанов и механизмы вращения клапанов смазываются масляным туманом или маслом, поступающим самотеком. [c.88]

Другими переменными параметрами, используемыми в этих измерениях, являются факторы окружающей -среды (гидростатическое давление и температура), вид сигнала (непрерывная волна, пульсирующий, шумовой, импульсный и т. д.), граничные условия среды (свободное поле, реверберация, экранированный или неэкранированный преобразователь, с обтекателем или без. него и т. д.). Сюда же, конечно, относятся и различные внутренние изменения или регулировки, которые могут производиться у некоторых преобразователей (последовательное или параллельное соединение элементов, с трансформатором или без негО и т. д.). [c.18]

Важнейшим нелинейным эффектом в УЗ-вом поле является кавитация — возникновение в жидкости массы пульсирующих пузырьков, заполненных паром, газом или их смесью. Сложное движение пузырьков, их захлопывание, слияние друге другом и т. д. порождают в жидкости импульсы сжатия (микроударные волны) и микропотоки, вызывают локальное нагревание среды, ионизацию. Эти эффекты оказывают влияние на вещество происходит разрушение находящихся в жидкости твёрдых тел кавитационная эрозия), возникает перемешивание жидкости, инициируются или ускоряются различные физич. и химич. процессы. Изменяя условия протекания кавитации, можно усиливать или ослаблять различные кавитационные эффекты, напр, с ростом частоты УЗ увеличивается роль микропотоков и уменьшается кавитационная эрозия, с увеличением гидростатич. давления в жидкости возрастает роль микроударных воздействий. Увеличение частоты обычно приводит к повышению порогового значения интенсивности, отвечающего началу кавитации, к-рое зависит от рода жидкости, её газосодержания, темп-ры и пр. Для воды в низкочастотном УЗ-вом диапазоне при атмосферном давлении оно обычно составляет 0,3— [c.12]

Рис. 3. Зависимость относительного радиуса R/Ro пузырька, пульсирующего в звуковом поле частоты / — 50 0 кГц, от безразмерного времени ai. Начальный радиус пузырька Ro = 10" см. Цифры около кривых — амплитуда давления Ра в атм. Изменение звукового давления во времени изображено на нижнем графике.

В ЭМН пульсирующего поля давление возникает при взаимодействии магнитного поля, созданного однофазной электромагнитной системой, с индуктированным в жидком металле током или при взаимодействии тока с собственным магнитным полем. К ним относятся насосы рассеянного поля [4], трансформаторные ЭМН [10] и МГД-устройства, в которых использован пинч-эффект [4, 15]. [c.427]

Приложение к жидкости переменного по знаку давления (как это имеет место при распространении волны мощного ультразвука) приводит к разрыву жидкости. Образующиеся в местах разрыва маленькие полости под действием звукового поля ведут себя по-разному. Одни из них пульсируют, не меняя содержания парогазовой смеси внутри своего объема, другие интенсивно растут под действием растягивающих напряжений звуковой волны и односторонней диффузии газа КЗ жидкости в полость, третьи начинают смыкаться (захлопываться) под действием сжимающих напряжений звуковой волны с образованием мельчайших осколков пузырьков и развитием больших локальных давлений вблизи мест захлопывания. [c.449]

Жидкий металл в пульсирующем электромагнитном поле испытывает силовое воздействие, возникающее вследствие взаимодействия вихревых токов, наведенных в металле, с магнитным полем индуктора. В результате жидкий металл, находящийся под некоторым гидростатическим давлением, удерживается от растекания и отжимается в радиальном направлении от индуктора. Образующийся при этом столб жидкого металла повторяет форму индуктора и приобретает размеры, зависящие от интенсивности магнитного поля. [c.621]

Можно ли применять для нахождения результирующего поля принцип суперпозиции До сих пор принцип суперпозиции применялся нами только для полей без источников и означал, что -если пространственно-временные распределения давления Рх t, г) и р 1, г) являются свободными волнами, то и распределение р = Рх ( , г) + р-2 ((, г) — также свободная волна. Но теперь в среде имеются излучатели. Если они осуществлены, например, в виде пульсирующих сфер, то они явятся препятствиями, которые будут рассеивать звуковые волны, падающие на ннх со стороны других излучателей. Рассеяние на излучателях как на препятствиях приведет к тому, что поле нескольких одновременно действующих монополей (да и вообще излучателей любого типа) не будет удовлетворять принципу суперпозиции. [c.307]

Будущие термоядерные реакторы мыслятся пока двух типов — стационарные и пульсирующие. В первом реакция между дейтерием и тритием будет протекать в форме медленного стабильного пламени , во втором — в форме повторяющихся взрывов умеренной мощности. Исследуется возможность осуществления коротких импульсных термоядерных нроцессов с помощью лучей лазера, ре.лятивистских электронных пучков и коммуляцнонного способа получения мощных мегагаусспых полей и давлений в миллионы бар. [c.165]

Под решеткой возникали завихрения и неравномерное по сечению и пульсирующее во времени поле -статических давлений. О сходных иеудовлетворительных результатах при горизонтальном подводе газа в подрешеточную камеру сообщает и автор fJl. 233]. В результате применительно к реактору для получения фталевого ангидрида он остановился на довольно сложной кон-Л рукции подрешеточной камеры с центральным вертикальным подводом газа и направляющими лопатками. Другого типа дорешеточные устройства представляют собой индивидуальные трубопроводы, тянущиеся к отдельным соплам или небольшим группам сопл, как, например, в печи системы В. М. Дементьева для обжи- [c.218]

Виды плоских излучателей. Излучатель в жестком экране. Рассмотрим некоторые основные виды плоских излучателей звука, различающиеся по режиму работы на тыльной стороне излучателя и на его продолжении. Пульсирующий излучатель (рис. 1.2, а) характеризуется тем, что колебательные скорости на разных сторонах равны по значению и противоположны по знаку. В силу симметрии поля относительно его плоскости очевидно, что на продолжении излучателя нормальная составляющая колебательной скорости равна нулю. Это означает, что пульсирующий излучатель, не меняя условий излучения, можно поместить в акустически жесткий экран. Таким образом, задачи об определении полей пульсирующего излучателя и излучателя, помещенного в акустически жесткий экран, эквивалентны. У осциллирующего излучателя (рис. 1.2, б) звуковые давления на разных сторонах противоположны по знаку, поскольку на одной стороне в данный момент происходит сжатие среды, на другой — расширение. Поэтому на продолжении излучателя звуковое давление равно нулю. Это дает возможность без изменения поля поместить излучатель в акустически мягкий экран. Решение задач для одностороннего излучателя (рис. 1.2, в) можно в силу принципа суперпозиции предстайить в виде полусуммы решения для пульсирующего и осциллирующего излучателей. [c.12]

Уже более десяти лет ирашло с тех пор, как возникла смелая идея советских ученых, академиков А. Сахарова и И. Тамма использовать для изоляции плазменной струи электромагнитное поле. Тысячи раз ставились опыты, Кольца электромагнитного поля устремлялись к центру, сжимая, уплотняя дейтерий. Давление в плазменном шнуре вырастало в миллионы раз. Под влиянием этого давления плазма начинала расширяться, раздвигая упругие кольца электромагнитного поля. Шнур плазмы начинал пульсировать. Процесс оказывался неустойчивым. [c.182]

Здесь Xf — единичный вектор, i y, Н2 — поперечные по отношению к к компоненты векторов нанряжён-ностей эл.-магн. поля и Я — их амплитуды вектор Пд наз. вектором II о й н т и н г а. Отсюда видно, что поток энергии пульсирует с удвоенной чистотой 2ы около своего ср. значения E, Hj2. Поток звуковой энергии в газе или жидкости описывается вектором Умова П3-—pw 2 (где р — звуковое давление, v — колебат. скорость частиц). Средние по времени значения потока аисргии <П> и плотности энергии <(г> связаны в линейной прозрачной среде простым соотношением <П>—i rpt где —скорость переноса энергии, совпадающая с групповой скоростью. [c.318]

Возникшие в звуковом поле кавитац. полости интенсивно пульсируют, расширяясь в фазе разрежения и схлопываясь в фазе повыш. давления. Степень сжатия пузырька при схлопывании, характеризуемая отношением макс. радиуса пузырька к минимальному Лмии том больше, чем болыпе давление в жидкости / = Ро+Ра и меньше газосодержание в пузырьке, характеризуемое давлением газа Q, при [c.228]

Течение внутри турбулентного П. с. носит пульсаци-онный, хаотич. характер давление, плотность, скорость, темп-ра, концентрации и др. характеристики поля течения быстро изменяются, пульсируют, и притом хаотически. В этом случае при матем. описании течения каждый параметр можно представить в виде суммы осреднённого по времени, или среднего, значения и пульсационного. Нэпр., и = и -)- а, Т = Т + Г. Интеграл по времени от пульсац. составляющей любого параметра за достаточно большой интервал времени Дт (строго говоря, при Дт — оо) равен нулю [c.664]

Далее, рассеяние ультразвука частицей зависит от ее сжимаемости и плотности. Попятно, что если они совпадают с плотностью и сжимаемостью окружающей среды, это эквивалентно акустически однородной среде, в которой никакого рассеяния ие будет. Если частица отличается от окружающей среды только плотностью, но не сжимаемостью, то в первичном акустическом поле она будет отставать или опережать колебательное движение среды, т. е. будет совершать относительно нее поступательно-колебательное движение и рассеянное частицей поле будет эквивалентно полю излучения акустического диполя . Если же частица отличается от среды только сжимаемостью, то такая частица будет совершать поступательные колебания синфазно с акустическими колебаниями среды, но под действием переменного акустического давления она будет пульсировать относительно среды, и рассеиваемое ею поле будет эквивалентно полю излучения пульсирующей сферы. В общем случае рассеивающие частицы югyт отличаться от окружающей среаы как плотностью, так и сжимаемостью, и рассеиваемое ими поле будет носить более сложный характер. Расчет этого поля, таким образом, тесно связан с задачей об излучении звука сферой, совершающей различные колебания. [c.162]

Пульсации индекса рефракции N вызваны, главным образом, пульсациями поля температуры и давления оценка влияния пульсаций влажности на показатель преломления в оптическом диапазоне длин волн показывает, что она не играют существенной роли. В условиях развитой турбулентности пульсации скорости ветра, как известно, имеют колмогоровский спектр (типа (8.2.13)), в то же время параметры р я Т пульсируют хаотически и не обязательно следуют турбулентному движению. Наряду с этим, известно также (см. Гл 1), что такие комбинации этих параметров, как потенциальная температура 0 = (А +gz)I переносится в поле скоростей турбулетности без заметного изменения, т. е. величина 0 формально может рассматриваться как пассивная примесь, а потому так же, как и скорость потока, она подчиняется колмогоровскому спектру (8.2.13). В частности, для структурной функции пульсации 0 " потенциальной температуры 0 также справедлив закон двух третей (формула (8.2.11) при замене параметра [c.291]

Согласно [8, 11], в слоях смешения возникают крупные вихри, сносимые потоком со скоростью, равной местной осредпенной скорости 0, и обтекаемые пульсирующей частью потока с относительной скоростью, пропорциональной максимальной пульсационной скорости и и ) (рис. 2 1, 2 и 3 - начальный, переходный и основной участки, 4 - переходное сечение). Поле давления, обусловленное пульсаци- [c.310]

Заметим, что в связи с использованием трубки полного напора в качестве датчика турбулентности возникают серьезные методические вопросы. Дело в том, что измерения пульсаций скорости трубкой Пито сопровождаются систематическими погрешностями, связанными с влиянием пульсирующего поля давлений и с влиянием з1естационарности пульсирующего потока, обтекающего трубку. [c.762]

Простейшим экспериментом, демонстрируюш им усиление звука при наличии пузырьков, является вибрация жесткого стержня в воде, которая создает слабо слышимое дальнее ноле диполя (см. разд. 1.7), связанное с нульсируюш ей силой между стержнем и водой более сильного ближнего поля диполя при этом не слышно. Однако, если вдувать в ближнее поле пузырькп, они начинают пульсировать в ответ на большие флуктуации давления в нем и генерировать намного более сильный звук, поскольку их монопольное излучение (в разд. 1.9 будет показано, как его вычислить) имеет дальнее поле более сильное, чем ближнее. Обычно оказывается, что звуковая мош ность потока с сильными флуктуациями давления в ближнем ноле и слабыми флуктуациями в дальнем поле, что характерно для излучения диполей и в еш е большей степени квадруполей (разд. 1.10), значительно усиливается при введении пузырьков в ближнее поле, причем пульсации объема создают более мощное дальнее поле монополя. [c.53]

Схема на рис. 3.46 является обычным последовательным резонансным контуром. При постоянном pf относительная амплитуда и фаза и пропорциональны адмитансу пузырька, показанному на круговой диаграмме на рис. 3.47. Предположим, пузырек и гидрофон расположены близко друг к другу, так что расстояние между ними удовлетворяет условию г< Х. Пусть, пузырек находится сбоку от г идрофона, так что давление свободного поля в месте их расположения- одинаково по амплитуде и фазе. Это условие соответствует прилипанию пузырька к чувствительному элементу гидрофона. Тогда полное давление рн в месте расположения гидрофона и вблизи пузырька равно сумме pf и давления рг, излучаемого пульсирующим пузырьком, как показано на рис. 3.48. [c.183]

Звуковое поле в жидкости, вызывающее К., обычно неоднородно по пространству. Это приводит к тому, что, наряду с пульсациями, пузырёк двигается поступательно. В стоячей УЗ-вой волне направление движения пузырька зависит от соотношения между его радиусом Я и радиусом Лрез пузырька, частота собственных колебаний к-рого совпадает с частотой УЗ-вой волны. При размере пузырька меньше резонансного Я Лрез) пузырьки пульсируют в фазе с колебаниями давления и мигрируют по направлению к пучности давления, а при Я > Лрез пузырьки перемещаются к узлам давления. Скорость таких поступательных (т. н. трансляционных) движений пузырька радиуса Яд при гидростатич. давлении Ро, находящегося в звуковом поле, равна [c.158]

Разрешение парадокса заключается в следующем. Пусть два одинаковых монополя работают синфазно. Мощность, излучае мая данным монополем, например пульсирующей сферой, равна его объемной скорости (она по условию остается неизменной), умноженной на активную компоненту давления на поверхности сферы (т. е. на компоненту, синфазную с объемной скоростью, см. 39). Но данный излучатель работает теперь, находясь в поле давлений другого излучателя. Поэтому поле на его поверхности складывается из собственного давления и добавочного давления, создаваемого на его поверхности вторым излучателем. Если радиусы сфер малы по сравнению с расстоянием между ними, добавочное давление можно считать распределенным на поверхности сферы равномерно, так же как и собственное давление излучателя. Давление, создаваемое монополем, можно записать в следующем виде [c.315]

В качестве иллюстрации на рис. 1 представлены зависимости а (т), полученные на основании численных решений уравнения (15) при начальных условиях Л = 7 о и С/ = 0 . Рассматривался пузырек начального радиуса Во = 10 см, пульсирующий адиабатически (3 у = 4) в воде (р = I г см , о = 1Ъ дин1см) при давлении Ро = атм. Около каждой кривой цифрой обозначена соответствующая амплитуда давления ультразвукового поля (в атм). Сплошные линии соответствуют зависимости а (т) на частоте / = 10 кгц, пунктирные — на частоте / = 500 кгц. Условие соо/со 1 соблюдается в обоих случаях. Внизу показано изменение во времени давления ультразвукового поля = —Р 81пт. Представленные решения показывают, что несмотря на существенное различие частот СО1 и СО2, соответствующие им (при одних и тех же значениях Р ) решения в системе координат а, т) различаются незначительно не только качественно, но и количественно. Отличие тем меньше, чем больше величина амплитуды ультразвукового поля Р , что соответствует условию (51). [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...