Диполь акустический

Диполь акустический 838 Длина корреляции 829, 852 Допустимый коридор 310 [c.1013]

Теория шума враш,ения несущего винта при полете вперед с учетом нестационарности аэродинамических нагрузок лопастей развита в работах [L.116, L.117]. Для расчета акустического давления, создаваемого распределенными диполями в произвольной точке ближнего или дальнего поля, использовалось численное интегрирование по диску винта. При задании направления диполей учитывалось маховое движение лопастей [c.850]

Проведенное выше исследование шума враш,ения винта основывалось на рассмотрении акустических диполей, неподвижных или движущихся с постоянной скоростью. Для этого требовалось преобразовывать распределение сил давления по лопасти в эквивалентное распределение таких сил, соответствуюш,их неподвижным диполям, по диску винта. Другой подход состоит в использовании решений волнового уравнения, соответствующих перемещающимся и вращающимся диполям, которые непосредственно определяются силами давления на вращающейся лопасти. Выражения для акустического давления от диполей и источников при произвольном их движении получены в работах [L.124, F.7, F.8, F.21]. Результат последней из них представлен в форме [c.858]

Чтобы получить поглощение для всех рассматриваемых кристаллов, произведение Г15 (приближение электрических диполей) на представления всех участвующих фононов должно содержать Гх. Для комбинационного (оптические фононы) и бриллюэновского (акустические фононы) рассеяния это произведение должно содержать ненулевой диэлектрический дипольный момент значит, оно должно содержать Г . [c.385]

Диполь. В отличие от монополя, когда имеется источник (и сток) жидкости, в случае диполя (следующий по сложности излучатель звука) мы имеем дело с источником (и стоком) количества движения. Другими словами, акустический диполь эквивалентен силе (сосредоточенной в точке), изменяющейся по величине и по направлению. [c.385]

Таким образом, для того, чтобы оценить шум, излученный акустическими диполями стенки, их следует рассматривать как изменяющуюся картину дипольных источников, переносимую вниз по потоку со скоростью 0,8 Voo и [c.450]

Учет краевых эффектов. Если поместить в плоское акустическое поле короткий отрезок трубы с открытыми концами, то возникает искажение звуковой волны. Звуковая волна возбудит колебательное движение жидкости так, что сама труба будет действовать как акустический диполь. Полная акустическая масса в этом случае состоит из акустической массы (II 1.2.2) и присоединенной массы излучения. [c.74]

Акустический диполь представляет собой двойной источник, состоящий из двух точечных источников, расположенных близко один от другого и имеющих одинаковые производительности и противоположные фазы. В некоторой точке А пространства каждый точечный источник создает звуковое поле с потенциалами [c.209]

Для нахождения параметров поля и характеристик осциллирую-ш,ей сферы используем формулы акустического диполя, так как характер движения окружающей среды вблизи этих излучателей одинаков. Однако множитель В в (1.4.3) будет иным, и его можно определить на основании условия непрерывности скорости на поверхности сферы. [c.210]

Здесь мы рассмотрим систему акустических осцилляторов — монополей, в которой возможны эффекты подобного рода [Кобелев и др., 1986]. Заметим, что механические (монопольные) системы в известном смысле эффективнее электромагнитных (дипольных), поскольку у монополя связь с полем (в сопоставимых измерениях) больше, чем у диполя. Чтобы убедиться в этом, достаточно сравнить эффективность излучения сферы при изменениях его объема (пульсациях) и колебаниях как целого с той же самой амплитудой движения. [c.215]

Выражение подобного вида имеет место для потенциала акустического диполя (см. гл. 4), ось которого расположена по направлению 8 = 0, причем величина имеет смысл момента диполя. При произвольном законе распределения скоростей по поверхности постоянные ю, а , a[ могут быть найдены по формулам (8,33) и (8,35). [c.218]

Выше мы рассматривали колеблющуюся поверхность (диск, поршень), вставленную в экран и излучающую звук в полупространство. При отсутствии экрана картина распределения звукового поля в пространстве существенным образом изменяется меняются и условия излучения такой поверхности. Свободно колеблющаяся поверхность представляет собой так называемый двойной источник , или Рис. 72. Характеристика направлен- акустический диполь. Проще ности акустического диполя. в его составить представление о таком диполе следующим образом. Представим себе два одинаковых по интенсивности источника звука, например два пульсирующих шара, находящихся друг от друга на расстоянии Пусть эти шары колеблются в противофазе — когда один из них создаёт сжатие, другой создаёт разрежение. Такая комбинация источников и называется двойным источником , или акустическим диполем. На рис. 72 показана характеристика направленности акустического диполя она имеет вид восьмёрки, причём звуковое поле в направлении, перпендикулярном к линии, соединяющей источники, отсутствует. Такая характеристика направленности является результатом интерференции. [c.124]

Акустический диполь (излучатель первого порядка). Следующим по сложности элементарным излучателем звука является так называемый акустический диполь или излучатель первого порядка. Этот [c.129]

Рис. 74. Характеристика направленности акустического диполя.

Свободно колеблющаяся поверхность представляет собой двойной источник , или акустический диполь. [c.129]

На рис. 74 показана характеристика направленности акустического диполя, ось которого направлена по линии АА -, она имеет вид [c.129]

Квадруполь (излучатель второго порядка). Еще более сложным акустическим излучателем является так называемый квадруполь или излучатель второго порядка, представляющий собой комбинацию четырех пульсирующих шаров или двух диполей (рис. 75). На рис. 75 отдельный диполь обозначен стрелкой с буквой F, означающей силу. [c.130]

Последнее условие, при котором область источника конечных размеров Z (подобная той, которая изображена на рис. 2) описывается формулой для классического диполя, часто называется условием компактности область, содержащая источники, акустически компактна, если [c.42]

В разд. 1.4 (в рассуждениях, следующих за уравнением (70)) мы получили такое же условие для того, чтобы расход массы из области конечного радиуса описывался соответствующим точечным источником. Акустическая компактность оказывается обычно очень важным условием, которое позволяет использовать элементарные решения, подобные точечным источникам и диполям, для построения моделей более сложных источников звука. [c.42]

Составляющие силы давления в прямоугольной системе координат (рис. 17.3) равны Gx=—С = л С03я1) и Gz = == —gz- Такое давление соответствует распределению по диску винта акустических диполей. [c.838]

Рассмотрим теперь несущий винт на режиме установившегося полета вперед с некоторым значением характеристики режима полета Хотя при этом высшие гармоники нагрузок весьма велики и существенно влияют на шум вращения, для изучения влияния продвижения винта вперед на шумоизлучение, временно, ограничимся случаем постоянной нагрузки. Как и ранее, распределим по диску винта систему вертикально направленных акустических диполей, которые теперь будут перемещаться в направлении отрицательной оси х со скоростью, соответствующей числу Маха М = С этой же скоростью будем перемещать и точку наблюдения. Звуковое давление движущегося вертикального диполя определяется формулой [c.847]

Смысл этого выражения заключается в том, что общее излучение состоит из трех частей. Первый интеграл представляет собой акустическое поле простых источников (монополей), распределенных на поверхности S, напряженность которых связана с пульсациями скорости и равна скорости изменения массы. Для акустически жестких поверхностей можно считать, что Пг г = О и монополи отсутствуют. Напротив, для акустически мягких поверхностей первый член оказывается доминирующим акустическое поле обусловлено главным образом действием пульсаций скорости у поверхности. Второй интеграл представляет собой излучение диполями, распределенными на S, напряженность которых равна локальной скорости изменения импульса. Эти источники связаны с пульсациями давления и вязких напряжений. Наконец третий, интеграл дает квад-рупольное излучение в объеме V (объем области g). [c.425]

В точке а на краю клина на жидкость действует источник тииа диполя. Поскольку для классического краевого тона система в целом такова, что она находится в зоне ближнего поля дипольного источника, расположенного у края клпна, разделение механизмов на два возможных — один типа гидродинамического , другой акустического , как это проводилось, например, в [22],—делать не следует [21]. Для поддержания автоколебаний необходимо, чтобы силы, действующие на край клина, передача возмущения от края к месту расположения отверстия, действие на струю при выходе из отверстия и усиление возмущения на пути от отверстия до края были в определенных фазовых и амплитудных соотношениях между собой, т. е. было бы соблюдено условие самовозбуждения. [c.438]

Далее, рассеяние ультразвука частицей зависит от ее сжимаемости и плотности. Попятно, что если они совпадают с плотностью и сжимаемостью окружающей среды, это эквивалентно акустически однородной среде, в которой никакого рассеяния ие будет. Если частица отличается от окружающей среды только плотностью, но не сжимаемостью, то в первичном акустическом поле она будет отставать или опережать колебательное движение среды, т. е. будет совершать относительно нее поступательно-колебательное движение и рассеянное частицей поле будет эквивалентно полю излучения акустического диполя . Если же частица отличается от среды только сжимаемостью, то такая частица будет совершать поступательные колебания синфазно с акустическими колебаниями среды, но под действием переменного акустического давления она будет пульсировать относительно среды, и рассеиваемое ею поле будет эквивалентно полю излучения пульсирующей сферы. В общем случае рассеивающие частицы югyт отличаться от окружающей среаы как плотностью, так и сжимаемостью, и рассеиваемое ими поле будет носить более сложный характер. Расчет этого поля, таким образом, тесно связан с задачей об излучении звука сферой, совершающей различные колебания. [c.162]

Среди фундаментальных решений волнового уравнения, на основании свойств котррых было достигнуто понимание очень сложных источников звука, следующим по степени важности после точечного (монопольного) источника является диполь-пый источник. Акустический диполь, как будет показано в данном разделе, обладает некоторыми свойствами рассмотренного в разд. 1.4 пространственного точечного источника, которые даже более ярко выражены различие между дальним полем и ближним полем здесь более значительно и приводит к еще большей неэффективности диполя как генератора акустической энергии (оказывается, что в этой роли точечный пространственный источник, хотя и малоэффективный по сравнению с одномерными источниками, затмевает всех своих трехмерных соперников ). [c.39]

Смотреть страницы где упоминается термин Диполь акустический : [c.119] [c.389] [c.431] [c.452] [c.453] [c.209] [c.209] [c.68] [c.274] [c.141] [c.129] [c.129] [c.28] [c.243] [c.73] [c.39] [c.39] [c.41] [c.42] [c.43] [c.45] [c.47] [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...