Зона смешения в КС ГТУ

Подготовка рабочей смеси производится в камере сгорания. Огневой объем камеры (рис. 20.9) разделяется на зону горения, где происходит сгорание топлива при температуре порядка 2000 °С, и зону смешения, где к продуктам сгорания подмешивают воздух для снижения их температуры до 750—1090 °С в стационарных турбинах и до 1400 °С — в авиационных турбинах. / [c.174]

Данные опытов с подогревом встречного потока определили зону смешения потоков и распределение изотерм в теплоносителе. [c.90]

По ширине зона смешения практически совпадает с зоной пониженных коэффициентов теплоотдачи, а по высоте не- сколько меньше (3,5—4 диаметра шара). Изотермы также располагаются в поперечных сечениях зоны и имеют волнообразный характер [40]. [c.90]

В работе Д. У. фон Розенберга[50] изучен процесс вытеснения однофазной жидкости из пористой среды. В результате своих исследований автор установил, что длина зоны смешения, которая охватывает фронт вытеснения, зависит от дебита, коэффициента диффузии для двухжидкостной системы и геометрии пор. [c.14]

Очертания основного участка струи конечной толщины при встречном движении окружающей жидкости ввиду того, что скорость встречного движения согласно (17) не влияет на угол утолщения зоны смешения, остаются примерно такими же, как и в затопленной струе. [c.375]

На рис. 7.10 расчетная зависимость от числа Маха относительной толщины изобарической зоны смешения сопоставляется с экспериментальными данными. По длине основного участка [c.376]

Рис. 7.10. Зависимость толщины изобарической зоны смешения от М

Ввиду прямолинейности границы зоны смешения в начальном участке струи величина у Ь является постоянной и зависит только от 0. В конце начального участка х = х ) внутренние границы зоны смешения [c.390]

Согласно (20) относительная толщина зоны смешения в начальном участке затопленной струи при Мо< 1,2 [c.390]

Сочетание формул (122) и (123) позволяет получить приближенно неравномерный профиль скорости за первой бочкой нерасчетной струи при больших значениях N в этом месте струя становится изобарической, т. е. может быть рассчитана по данным 4. Расчет по формулам (122) —(123) для режима истечения воздушной струи из плавного сопла (аа = 0°) в поток воздуха при Ма = 1, М = 4, N = 82, к = 1,4 дает толщину слоя смешения в долях от его длины Ь/х = 0,058, f = 14, =13,4. Принимая f = g = 13,7, получаем длину зоны смешения = 26г , радиус диска Маха о = 10,2гд, относительно малую толщину слоя смешения Ь = 1,52г = 0,15г . [c.428]

В слое смешения двух полубесконечных струй в отсутствие магнитного поля толщина зоны смешения изменяется линейно с расстоянием (Ь = сх) [c.263]

По интегральной зависимости для зоны смешения за точкой отрыва, полученной из условия сохранения массы газа в застойной зоне ([491, 1957, № 5), [c.362]

Рассмотрим картину течения перед затупленным телом с центральной иглой. Если длина такой иглы не превышает расстояния до криволинейного отошедшего скачка уплотнения (рис. 6.1.1,а), то ее влияние распространяется лишь на течение за этим скачком и оказывается несущественным. Выдвижение острия иглы 9 за пределы криволинейного скачка уплотнения (рис. 6.1.1,6) приводит к перестройке структуры возмущенного потока, которая характеризуется новой системой скачков уплотнения. Это обусловлено отрывом потока от поверхности иглы, который обычно происходит вблизи основания конического острия (излома). Такой отрыв вызывается большим положительным градиентом давления в пограничном слое на поверхности иглы, обусловленным торможением потока перед телом. В результате отрыва возникает застойная зона 1 с возвратным течением. Оторвавшийся пограничный слой смешивается в зоне 2 с внешним возмущенным течением и присоединяется к обтекаемой затупленной поверхности в области 3. Разделяющие линии тока 8 в зоне смешения образуют поверхность, близкую к конической, пересекающуюся с головной частью в точках Л и 5. В месте присоединения сверхзвуковой поток претерпевает поворот, который [c.383]

Вдув и диффузия сильно поглощающих (и излучающих) молекул, атомов и ионов с разрушающейся поверхности в излучающий сжатый слой могут изменить не только величину радиационного теплового потока, падающего на эту поверхность, но и, что даже более существенно, спектр излучения. При высоких значениях скорости уноса массы продукты разрушения концентрируются в сравнительно однородном по температуре пристеночном слое, выше которого находится зона смешения, переходящая в слой газа, представленный лишь компонентами набегающего газового потока (рис. 10-8). Таким образом, наблюдаемая картина может быть интерпретирована как оттеснение пограничного слоя (в котором происходит смешение вдуваемых компонент с компонентами набегающего потока) от разрушающейся поверхности. [c.295]

Влияние смесеобразования на протяженность зоны смешения газообразного топлива и паров жидкого топлива с воздухом [c.68]

Так как теория пока не дает полного решения вопроса о смесеобразовании в турбулентных потоках вследствие отсутствия данных о коэффициенте корреляции, масштабах турбулентности и коэффициенте турбулентной диффузии, нами была поставлена задача — оценить влияние некоторых способов смесеобразования на протяженность зоны смешения до получения достаточно равномерной горючей смеси. Чтобы исключить влияние [c.68]

Зависимость глубины проникновения (зоны смешения) при встрече газовых струй при Ф = 90° от относительного числа отверстий истечения [c.73]

Приводим данные опытов (табл. 7) по смешению холодных газовых потоков, примененные в камере горения среднего давления, и распределение концентраций и протяженность зоны смешения при различных схемах смесеобразования (рис. 27—29). [c.77]

Протяженность зоны смешения до получения расчетной концентрации [c.78]

Относительная длина зоны смешения определяется делением длины зоны смешения или на эквивалентный диаметр входа в камеру горения (смешения) т. е. Хсм = xld e = 5,5 5,6, или на диаметр камеры [c.81]

В этом случае сокращение длины зоны смешения произошло не столько в результате повышения давления, так как скорости истечения газа и воздуха были приняты теми же, что и при Р = 5 ama, сколько за счет уменьшения диаметра струй газа и, следовательно, глубины проникновения. Приводим распределение концентраций О2 и СН4 при смешении холодных потоков газа с воздухом в камере сгорания высокого давления (рис. 29). [c.82]

Три первых члена формулы (6-9-30) необходимы для хорошего согласования расчета с экспериментальными данными в зоне смешения [c.444]

Вертикальная однокорпусная камера сгорания монтируется на корпусе турбины. Наружный корпус ее сделан из малоуглеродистой стали и охлаждается воздухом. Зона горения образована цилиндром с прорезями, охлаждаемым воздухом, верхняя зона и зона смешения — цилиндром, сделанным из сплава Нимоник 75. Горячие газы из камеры сгорания проходят к первой ступени турбины высокого давления по кольцевому патрубку, сделанному из жаропрочной стали и изолированному матами с кварцем и стекловолокном. [c.33]

Камера сгорания состоит из шести секций, расположенных вокруг вала под углом к оси турбокомпрессорной группы. Каждая секция имеет диаметр 380 мм. Воздух из выпускного патрубка компрессора идет в кольцевой корпус камеры сгорания (рис. 4-2). Первичный воздух поступает через отверстия в верхней части секции камеры сгорания в зону горения. Вторичный воздух направляется через отверстия в нижней части секции камеры сгорания в зону смешения. Из камеры сгорания горячий газ через шесть патрубков поступает в кольцевой входной патрубок турбины. Секции камеры сгорания и промежуточные патрубки закреплены в верхних частях и расширяются по ходу газов. Зажигание [c.122]

В начальном участке, в зоне смешения пылевоздушной смеси с горячими топочными газами, по мере приближения к наружным границам струи температура повышается, а концентрация кислорода и топлива уменьшается. Повышение температуры, согласно закону Аррениуса, обусловливает резкое увеличение скорости химической реакции, тогда как понижение концентрации согласно закону действующих масс ведет в сторону ее уменьшения. Вследствие превалирующего влияния температуры наибольшая скорость реагирования достигается в периферийных слоях струи (рис. 6-3, линия АВ). Переход от весьма медленного или практически отсутствующего реагирования в исходной пылевоздушной смеси к очень быстрому реагированию в наружных слоях факела называется воспламенением. [c.64]

Зона смешения представляет собой область, где происходит резкое перераспределение параметров потока, которое необходимо учитывать при расчетах турбинных ступеней. [c.215]

Исследование зоны смешения состояло из двух серий опытов. В первой серии (для данного типа решеток) были получены аэродинамические характеристики на десяти сечениях при отсутствии поддува и определено распределение скоростей по профилю лопатки. Во второй серии опытов вдувался поперечный поток дополнительного воздуха в количестве 4% от основного расхода газового потока нормально к основному потоку. [c.216]

Поток в струе может быть разделен на две области зона смешения и ядро струи. На рис. 1 изображена типичная интерферограмма двухмерной сверхзвуковой струи при полном расширении. На этом рисунке [c.72]

На основе интерферограмм обычным методом определялось распределение плотностей в различных сечениях по длине зоны смешения, причем учитывалось влияние пограничного слоя у стеклянных стенок [7]. Результаты опытных данных обсуждаются в разд. III. [c.75]

Исследованные в работах Б. А. Жесткова, В. В, Глазкова и М. Д. Гусевой поля скорости в зоне смешения двух ллоскопа-раллельных турбулентных струй одного направления при различных соотношениях скоростей (тп = 0 0,23 0,43 0,64) представлены на рис, 7.3 в следующих безразмерных координатах [c.364]

Результаты, полученные для зоны смешения двух беспредельных струй, справедливы также и для начального участка струи конечной толщины, распространяющейся в снутном или встречном потоке, поскольку в начальном участке на обеих границах зоны смешения скорости остаются неизменными. [c.375]

В друга, образуя постепенно уширяющуюся зону смешения — пограничный слой струи. В пределах пограничного слоя пропсходиг плавное изменение параметров газовой смеси от значений их в эжектирующем газе до значений в эжектируемом газе. Вне пограничного слоя в начальном участке камеры смешения имеются невозмущенные потоки эжектируемого и эжектирующего газов. [c.497]

В начальном участке камеры частицы эждктпруемого газа непрерывно захватываются высоконапорной струей и увлекаются ею в зону смешения. Благодаря этому и поддерживается разрежение на входе в смесительную камеру, которое обеспечивает втекание низконапорного газа в эжектор. В зависимости от относительных размеров эжектора с удалением от сопла последовательно исчезают обе зоны невозмущенного течения газов так, на рис. 9.5 первым ликвидируется ядро эжектпрующеп струи. [c.497]

Определяем площадь выходного сечения для жидкого топлива, принимая скорость на входе в зону смешения = Ч м1сек [c.182]

Зависимость распределения концентрации СОа (а — б) и СН4 (г — ж) по оси и на границе потока холодной гааовоздушной смеси и протяженность зоны смешения от схемы смесеобразования [c.81]

В этих схемах скорость истечения, давление и критерий Рейно.льдса, хотя последний изменялся от 20-Ю до 47-10 , не оказали заметного влияния на протяженность зоны смешения. Не сказалось на этом параметре различное число лопаток в завихривающем аппарате. Так, в первой и второй схемах сгорания, несмотря на различное число лопаток, длина зоны смешения осталась без изменений, поэтому обе схемы объединены в одну обш ую схему смешения. [c.82]

С уменьшением диаметра камеры сгорания (смешения) с 10 до 7 см длина зоны смешения увеличилась на 40%, а сечение камеры уменьшилось в 2 раза. Это говорит о том, что увеличение скорости потока в канале в 2 раза и изменение плотности смешиваемых потоков имеют меньшее значение для длины зоны смешения, чем условия входа (размер струй и углы встречи). При отсутствии завихриваюш его аппарата (пятая схема) и при тех же, что в первой и второй схемах, начальных условиях входа смешиваемых компонентов протяженность зоны смешения несколько увеличилась (хсм = ж/йэкв = 8), что подтвердило необходимость применения дополнительного воздействия на смешиваемые компоненты, чтобы получить равномерную смесь на возможно коротком участке. [c.82]

Следовательно, в основном смесеобразование завершается в пределах рорелочного устройства. Относительная зона смешения в пределах камеры горения невелика и равна Хсы = 2,5. [c.182]

Теория Рейхарда. Эта теория была разработана для турбулентных свободных струй. Суть ее сводится к следующему. Отметив, что распределение полной продольной скорости в поперечных сечениях зоны смешения струи следует кривой Гаусса, Рейхард предположил, что процесс турбулентного переноса является статистическим и в точности аналогичен процессу молекулярного переноса. Следовательно, дифференциальное уравнение, описывающее изменение oj должно быть идентично уравнению молекулярной диффузии. Зтачит, надо преобразовать уравнение движения так, чтобы получить уравнение диффузии. Так, при условии пренебрежения членами, содержащими давление, и членами, содержащими вязкость, проекцию уравнения движения на направление движения струи напишем в виде уравнения [c.63]

На рис. 3-37 видно, что профили скорости имеют S-образную форму с точкой перегиба в середине зоны смешения профили концентрации также имеют S-образную форму с ростом интенсивности вдува концентрация вблизи стенки растет и начиная с некоторых значений поперечного массового потока становится равной 100%. Анализ полученных данных показывает, что при этом пограничный слой состоит из двух характерных областей оттесненного слоя, где градиенты всех параметров малы, а концентрация инжектанта стремится 100%, и относительно узкой зоны вязкого взаимодействия, в которой. все начения быстро меняются от значений в оттесненной зоне до параметров иевозмущенного потока. [c.236]

Бритиш Томсон Хаустон, установленной на танкере Аурис . Пламенная труба камеры сгорания имеет две зоны первичную, или зону горения, с керамической облицовкой из материала, содержащего 80% AI2O3, и зону смешения, которая сделана из перфорированных листов жаропрочной стали, содержащей 22% хрома и 18% никеля. [c.187]

Распределение средних плотностей в пограничном слое первой зоны исследуемых сверхзвуковых струй определялось из интерферограмм. Эта часть зоны струйного смешения асимметрична и обычно известна как зона полуструйного смешения. Картина потока весьма схожа с идеальным случаем смешения однородного потока с находящейся в покое окружающей средой. Распределение плотностей за этой зоной определить не удалось, поскольку наступающая значительная турбулизация потока приводила к смазыванию интерферограммы. Таким образом, наши результаты ограничивались зоной смешения полуструи. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...