Плоский излучатель звука

Выражения (4.3), (4.4) служат основными формулами для расчета звуковых полей плоских излучателей и приемников звука. Формально эти формулы являются точными. Однако при их применении колебательная скорость должна быть известна на всем бесконечном протяжении плоскости 5. Реальные излучающие поверхности всегда ограничены, поэтому при расчете звуковых полей плоских излучателей звука необходимо дополнить излучающую поверхность до бесконечной плоскости абсолютно жестким экраном, на котором можно положить = 0. [c.28]

Поле плоской волны можно представить как пространство перед колеблющимся плоским излучателем звука 1 (рис. 2.2,а), в котором от этого источника в направлении положительных значений л распространяется бегущая волна сжатия и разрежения элементарных объемов среды. Тут фронт волны повторяет плоскую форму излучателя, поток звуковой энергии направлен параллельно оси X, он не рассеивается в стороны и не отклоняется от оси. [c.19]

НАПРАВЛЕННОСТЬ акустических излучателей и приёмников — нек-рая пространственная избирательность излучателей и приёмников, т. е. способность излучать (принимать) звуковые волны в одних направлениях в большей степени, чем в других. В режиме излучения Н. обусловливается интерференцией звуковых колебаний, приходящих в данную точку среды от отд. участков излучателя (в случае многоэлементной акустич. антенны — от отд. элементов антенны). В режиме приёма Н. вызывается интерференцией давлений на поверхности приёмника, а в случае приёмной акустич. антенны — также и интерференцией развиваемых приёмными элементами электрич. напряжений при падении звука из нек-рой точки пространства. В нек-рых случаях, напр. у рефлекторных, рупорных и линзовых антенн, в создании Н. кроме интерференции существ, роль играет и дифракция волн. Аналогичные фнз. явления вызывают Н. эл.-магн. излучателей и приёмников (Н. эл.-магн. антенн), поэтому в теории направленности акустич. и эл.-магн. антенн много сходных понятий, определений и теорем. В зависимости от матем. модели, к-рой можно описать данный излучатель (см. Излучение звука), для расчёта его Н. пользуются разл. теоретич. методами. В случае наиб, простой модели, представляющей собой дискретную (или непрерывную) совокупность малых по сравнению с длиной волны X излучающих элементов, поле излучателя определяется суммированием (или интегрированием) сферич. волн, создаваемых отд. элементами. Для плоских излучателей, заключённых в бесконечные плоские экраны, применяется принцип Гюйгенса. Поле сложных цилиндрич. или сферич. излучателей определяется с помощью метода собств. ф-ций. Наиб, общие теоретич. методы основаны на использовании ф-ций Грина. [c.242]

Вычисление звукового давления и силы звука по формулам (1-6) и (1-7) допустимо лишь при условии, если размеры корпуса машины велики по отношению к длине излучаемой волны Я, т. е. корпус подобен плоскому излучателю. Так, например, если плоский излучатель колеблется с амплитудой у == 10 см и частотой [c.31]

Вследствие сдвига фаз сила звука при одинаковой амплитуде у сферического излучателя меньше, чем у плоского излучателя. Отношение силы звука сферического излучателя к таковой у плоского излучателя при одинаковой амплитуде называют относительной мощностью излучения Она зависит от отношения периметра излучателя пГ) к длине волны А, и от порядкового числа г излучателя. [c.32]

При отсутствии рассеивающего объекта в оптическом дифракционном порядке восстанавливается изображение источника звука. Это свойство дифракции может быть использовано для исследования характеристик ультразвуковых излучателей. При дифракции светового зонда на гармонической ультразвуковой волне, возбуждаемой плоским излучателем, в 1 порядках дифракции возникают распределения интенсивности света, пропорциональные интенсивности ультразвукового поля в среднем сечении. Причем это правило соблюдается как для ближней, так и для дальней зоны ультразвукового излучателя. Исследуя распределение интенсивности света в порядках дифракции, можно получить распределение интенсивности УЗК в просвечиваемом сечении поля. [c.215]

С другой стороны, в параметрических излучателях звука происходит генерация разностной, а в приемниках (см. ниже) — суммарной частоты при нулевом граничном условии. Как мы видели ранее (1.1), генерация комбинационных частот в плоских волнах идет без порога, от нуля и по линейному закону (эффекты дифракции лишь несколько подправляют его). [c.102]

Рассеяние волн на поверхности с малыми неровностями можно наглядно интерпретировать следующим образом. Представим себе неровности как некоторые тела, лежащие на плоской границе раздела однородных сред. Рассеяние звука на этих телах можно описать действием расположенных вблизи границы раздела источников, сила которых пропорциональна звуковому полю в месте расположения тела и зависит от контраста между параметрами тела и окружающей среды. Тогда неровная поверхность будет распределенным по плоскости излучателем звука, и определение боковой волны оказывается во многом аналогичным задачам, рассмотренным в II. 14.5. [c.324]

Рассмотрим модель одномерной кавитационной области [8]. Пусть плоский излучатель ультразвука достаточно большого радиуса R излучает плоские-же волны длиной Я. Поверхность излучателя обладает идеальной смачиваемостью и не несет на себе никаких дополнительных по отношению к уже имеющимся в жидкости зародышам. Ясно, что при равномерном распределении зародышей в области кавитация будет сильнее всего у поверхности излучателя. На образование кавитационных пузырьков будет тратиться некоторая часть энергии первичного звука т. е. звука, создаваемого излучателем. Поэтому по мере удаления от поверхности излучателя будет ослабевать и первичный звук, и создаваемая им кавитация. Так будет продолжаться до тех пор, пока интенсивность первичного звука не станет ниже порога кавитации тогда возникновение последней прекратится. Расстояние, на котором это произойдет, и будет длиной кавитационной области. Будем также считать, что удовлетворяется требование [c.226]

Если перед плоским направленным излучателем звука находятся тела, рассеивающие звук, то их влияние будет проявляться в снижении звукового давления на оси главного максимума диаграммы направленности излучающего поршня. Предположим, что отрезок цилиндра длиной к находится в ближней зоне плоского направленного излучателя звука больших волновых размеров (рис. 50). Угол наклона оси цилиндра к излучающей плоскости 5 равен р (ясно, что угол поворота в плоскости, параллельной [c.163]

Как и следовало ожидать, волна р огр является сферической. Предположим, что излучателем звука служит плоский поршень с равномерным распределением амплитуды и фазы. Тогда звуковое давление на его оси можно записать в виде [c.166]

Суть принципа заключается в том, что волну любой формы можно представить состоящей из большого числа простых сферических волн одинаковой частоты, так называемых элементарных волн, которые нужно только правильно выбрать по исходной точке, фазе и амплитуде. Любой волновой фронт можно рассматривать как огибающую всех таких элементарных волн, исходная точка которых располагается на прежнем фронте волны. Это поясняется на рис. 1.8. Здесь показано поперечное сечение поршневого излучателя звука с некоторыми волновыми фронтами, построенными по принципу Гюйгенса. Видно, что в середине перед плоским излучателем образуется тоже плоский фронт волны, который на краях (если рассматривать его в пространстве) переходит в-кольцеобразный. [c.26]

На рис. 2.21 и 2.22, как и при теоретических исследованиях волн Лэмба, были приняты возбуждающие волновые системы в виде плоски.х основных волн. Однако известно, что волну можно считать плоской с определенным углом только вблизи больших излучателей звука. Между тем la практике приходится работать на значительном расстоянии от излучателей ограниченного размера. Поэтому волны получаются неплоскими и не имеют конкретного угла ввода они являются лучами сферических волн. Это обусловливает значительное расхождение между практически возбуждаемыми волнами в пластинах и расчетными волнами Лэмба. [c.56]

Излучатель звука [375] состоит из неподвижно закрепленной плоской спиральной катушки, против которой располагается медная мембрана. Сильный импульс тока получается при разряде конденсатора. В качестве выключателя используется устойчивый в двух положениях воздушный искровой промежуток (триггерная схема). На рис. 8.12 это показано схематически однако на практике такая схема может быть видоизменена для формирования импульсов. [c.176]

Наиболее точные методы измерения скорости распространения и коэффициента поглощения звука в веш естве основаны на предположении, что в экспериментальной установке создается плоская волна. Однако излучатели конечных размеров создают в ближней области плоское поле, искаженное дифракционными эффектами на краях излучателя даже в случае, если излучатель вставлен в бесконечный жесткий экран. Обычно в измерениях скорости распространения и коэффициента поглощения звука в веществе используют пьезоэлектрические пластины. В эхо-методах и в методе акустического интерферометра излучающая и приемная пластины могут быть совмещены. [c.280]

Первая часть посвящена выводу волнового уравнения акустики, исследованию вопроса распространения плоских волн, вопросу прохождения плоских волн через границы сред и исследованию простейших типов излучателей. Далее подробно рассмотрены вопросы распространения звука в трубах и звуко-проводах. Наконец в последних главах разбирается теория сложных излучателей различных типов (сферического, цилиндрического, поршневого) и некоторые вопросы рассеяния волн на сфере и цилиндре. [c.3]

Точные измерения скорости звука на низких частотах проводить довольно сложно, так, как для этого требуется большое количество жидкости. Зато на ультразвуковых частотах такие измерения можно осуществить с очень большой точностью, располагая небольшим объемом жидкости. В еще большей степени это относится к измерению поглощения, которое для жидкостей очень мало на частотах звукового диапазона и потому трудно измеримо. Кроме того, при измерении поглощения желательно работать с плоскими волнами, получить которые на низких частотах в жидкости практически невозможно, так как это требует больших размеров излучателей. [c.269]

В предыдущем параграфе уже рассказывалось о взаимодействии двух плоских волн с частотами со. , бегущих в одном направлении. В условиях же эксперимента, разумеется, невозможно получить идеальные плоские волны, поскольку реальные излучатели формируют волну в виде пучка с конечными поперечными размерами. Поэтому та область, в которой пересекаются волны со , (02> всегда является ограниченной. Величина рассеянного звука, т. е. амплитуда волн комбинационных частот, обнаруживаемых вне области взаимодействия, может по-разному зависеть от размеров этой области. Такое различие позволяет говорить о возможности существования двух типов рассеяния звука па звуке, которые мы будем называть синхронным и дифракционным рассеяниями, [c.113]

В 1945 г., в конце второй мировой войны, стало возможным проградуировать небольшой гидрофон в диапазоне частот от 2 Гц до 2,2 МГц. Излучатели или источники звука массой примерно до 100 кг и более при возбуждении генераторами с мощностью до 1,5 кВт, использовавшимися тогда в звуковом диапазоне частот, могли быть отградуированы в диапазоне 0,05— 140 кГц. При изменении статического давления возможности градуировки небольших гидрофонов ограничивались частотами 2—100 Гц при давлении до 70 Па, а для очень малых гидрофонов и излучателей (менее 45 кг) —частотами 10—150 кГц при давлении до 215 Па. Образцовые гидрофоны и излучатели отвечали предъявляемым к ним требованиям, но были далеки от совершенства. Стабильность их параметров во времени при изменении статического давления и температуры зо многих случаях была значительно хуже, чем следовало иметь для образцовых измерительных преобразователей. Источники звука, как правило, были громоздкими, а кривые чувствительности не были достаточно плавными и плоскими, как требовалось для точных градуировочных работ. Измерительные приборы не были приспособлены для измерения импульсных звуковых сигналов. Обычно предполагалось,-что имеются условия свободного поля или неограниченной среды, но на деле они редко достигались. Таким образом, несмотря на значительный прогресс, достигну- [c.12]

Виды плоских излучателей. Излучатель в жестком экране. Рассмотрим некоторые основные виды плоских излучателей звука, различающиеся по режиму работы на тыльной стороне излучателя и на его продолжении. Пульсирующий излучатель (рис. 1.2, а) характеризуется тем, что колебательные скорости на разных сторонах равны по значению и противоположны по знаку. В силу симметрии поля относительно его плоскости очевидно, что на продолжении излучателя нормальная составляющая колебательной скорости равна нулю. Это означает, что пульсирующий излучатель, не меняя условий излучения, можно поместить в акустически жесткий экран. Таким образом, задачи об определении полей пульсирующего излучателя и излучателя, помещенного в акустически жесткий экран, эквивалентны. У осциллирующего излучателя (рис. 1.2, б) звуковые давления на разных сторонах противоположны по знаку, поскольку на одной стороне в данный момент происходит сжатие среды, на другой — расширение. Поэтому на продолжении излучателя звуковое давление равно нулю. Это дает возможность без изменения поля поместить излучатель в акустически мягкий экран. Решение задач для одностороннего излучателя (рис. 1.2, в) можно в силу принципа суперпозиции предстайить в виде полусуммы решения для пульсирующего и осциллирующего излучателей. [c.12]

Одним из первых технических применений ультразвука было использование его для целей акустической связи на расстоянии. Крупное преимущество звуковых волн высокой частоты состоит в том, что их легко посылать в виде узких пучков, осуществляя тем самым направленную связь. Малая длина волны позволяет при точечных излучателях (ультразвуковой свисток, конец магнитострикционного стержня) применять вогнутые зеркала небольших рамеров плоские излучатели звука (кварцевые пластинки, колеблющиеся по толщине, магнитострикционные стержни с укрепленными на концах пластинками) излучают звук в направлении, приблизительно перпендикулярном к их поверхности. Звуковое поле перед пластинкой обладает исключительно высокой направленностью (см., например, фиг. 194 и 197), тем более острой, чем больше радиус пластинки по сравнению с длиной излучаемой волны. Для круглой пластинки радиусом / , работающей как жесткий поршень, имеет место приведенная выше формула (37) [c.419]

Звуковые пучки большой интенсивности. В звуковых пучках высокой интенсивности изменение формы волны при распространении происходит не только вследствие различия в скоростях перемещения разл. точек профиля волны, но и в результате дифракц. эффектов. Если расстояние I от излучателя звука до области образования волны не выходит за пределы ближней зоны (см. Звуковое поле), т. е. I меньше длины т. и. прожекторной зоны излучателя I < Аа /2 (где а — радиус излучателя), то в области, где волна остаётся плоской, из синусоидальной волны успевает образоваться пилообразная волна, к-рая затем в результате сферич. расхождения в дальней зоне преобразуется в периодич. последовательность импульсов (рис. 4). Если же интепеивность волны недостаточно велика и пилообразная волна не успевает образоваться в прожекторной зоне излучателя, то вначале развиваются дифракц. эффекты сферич. расхождения и лишь в дальней зоне, в расходящейся волне происходит увеличение крутизны профиля волны с расстоянием до логарифмич. закону. [c.289]

Импульсные методы измерения скорости звука позволяют измерять число длин волн, укладывающихся на акустическом пути, а также определять фазовые сдвиги, приобретенные волной при отражении от границ разных частей звукопровода. Поскольку вводимые в образец импульсы являются высокочастотными (1—100 МГц), длина волны существенно меньше поперечных геометрических размеров образца, что можно рассматривать как случай свободного распространения волн в полубесконечной среде (случай нормальной дифракции). Это позволяет достаточно точно рассчитывать поправки на создающееся в образце дифракционное поле плоского излучателя, причем эти поправки не зависят от упругих свойств изотропного материала. Для введения з образец звукового импульса используют обычно кварцевый преобразователь который приклеивают в случае работы на о т р а ж е-н и е к одному из плоскопараллельных торцов образца, а в случае работы на прохождение импульса — к обоим торцам. Радиоимпульс от генератора, работаю1цего на основной частоте преобразователя, возбуждает в пьезопреобразователе упругую волну, передающуюся в образец. С помощью пьезопреобразователя в образце можно возбуждать продольную и поперечную волны. [c.262]

КИ наблюдения от этого объекта. Вблизи поршневого излучателя звука при ( ближняя , илп прожекторная , зона) поле в основном образовано цилиндрич. пучком лучей, исходяш их из излучателя, и в пределах пучка имеет в целом характер плоской волны с интенсивностью, постоянной по сечению и не за-висяш ей от расстояния, в соответствии с законами геометрич. акустики, а дифракционные эффекты выражаются только в размывании границ пучка. По мере удаления от излучателя дифракционные эффекты усиливаются, и при Р —1 поле теряет характер плоской волны и представляет собой сложную интерференционную картину. На еш ё больших расстояниях, при Р>1 ( дальняя зона), пучок превраш ается в сферически расходяш уюся волну с интенсивностью, убывающей обратно пропорционально квадрату расстояния, и с угловым распределением интенсивности, не зависящим от расстояния в этой области поле снова подчиняется законам геометрич. акустики. Аналогичная картина наблюдается в нучке, вырезаемом из плоской волны отверстием в экране (рис. 1). Угловая ширина главного лепестка характеристики направленности вдали от поршневого излучателя или экрана составляет по порядку величины к В. Если требуется сузить УЗ-вой пучок в ближней зоне, то поперечник излучателя (или отверстия) следует уменьшить, а в дальней зоне — увеличить сужение характеристики направленности требует увеличения размеров излучающей системы. При размерах излучателя (или отверстия в экране), малых но сравнению с прожекторная зона отсутствует и звуковое поле представляет собой расходящуюся волну уже на расстояниях порядка к. При этом резко падают [c.125]

Рис. 14. Вид сферической волны, образованной любым пульсирующим излучателем звука, размеры которого малы по сравиеиню с длиной волны (на больших расстояниях от излучателя волна становится плоской).

Следовательно, эффективность передачи энерги] плоской, сферической или какой-либо другой звуке вой волной максимальна, если акустический имМ дане волны действителен. При сравнении эффекти ности излучателей звука всегда нужно учитывать х рактер импеданса излучаемой звуковой волны. [c.162]

Простейший и, можно сказать, основной вид во нового движения — бегущая плоская волна, расп страняющаяся в одном направлении. Такие волны 1 пускаются излучателями звука на высоких частот когда длина волны мала по сравнению с размера излучателя При таком соотношении параметров в ны и взаимодействующих с ней тел - для описан звуковых волн можно ввести звуковые лучи, ана/ гичные лучам света в геометрической оптике. П встрече с препятствием они отражаются, не проник в область тени. [c.162]

Др. особенность У.—возможность получения большой интенсивности даже при сравнительно небольших амплитудах колебаний, т. к. при данной амплитуде плотность потока энергии пропори, квадрату частоты, УЗ-волны большой интенсивности сопровождаются рядом нелинейных эффектов. Так, для интенсивных плоских УЗ-волн при малом поглощении среды (особенно в жидкостях, твёрдых телах) синусоидальная у излучателя волна превращается по мере её распространения в слабую периодич. ударную волну (пилообразной формы) поглощение таких волн оказывается значительно больше (т. н. нелинейное поглощение), чем волн малой амплитуды. Распространению УЗ-волн в газах и жидкостях сопутствует движение среды, т. н. акустическое течение, скорость к-рого зависит от вязкости среды, интенсивности У. и его частоты вообще говоря, она мала и составляет долго % от скорости У. К числу важных нелинейных явлений, возникающих при распространении интенсивного У. в жидкостях, относится акустич. кавито1(ия. Интенсивность, соответствующая порогу кавитации, зависит от рода жидкости и степени её чистоты, частоты звука, темп-ры и др. факторов в водопроводной воде, содержащей пузырьки воздуха, на частоте 20 кГц она составляет доли Вт/см . На частотах диапазона У. средних частот в УЗ-поле с интенсивностью начиная с неск. Вт/см могут возникнуть фонтанирование жидкости и распыление её с образованием весьма мелкодисперсного тумана. Акустич, кавитация широко применяется в технол. процессах при этом пользуются У. низких частот. [c.215]

Для вьтяснения возможности управления структурой и спектром шума сверхзвуковых струй были исследованы изменения, которые происходят в них при внешнем высокоинтенсивном акустическом воздействии на различных частотах [7.7]. Струи истекали из осесимметричных и плоских сопел при Мо = 1,2 - 2,5. Их кинетическая энергия изменялась в диапазоне VFo = 1,74 - 47 кВт. Воздействие звука обеспечивось двумя газоструйными излучателями, которые перекрывали диапазон частот от 10 до 19,5 кГц и имели мощности = 140 и 320 Вт. Источники звука устанавливались в фокусе эллиптического концентратора Oi с эксцентриситетом 0,5. Второй фокус концентратора был направлен на ось струи в точку (рис.7.3), отстоящую от среза сопла на расстояние I. Звуковое давление в точке О2 было равно 170 - 176 дБ. [c.182]

На рис. IV.6.3 приведены абсолютные значения дифракционной поправки к длине волны Я, к скорости звука идеальной плоской волны в зависимости от отношения диаметра излучателя D, вычисленные при различных расстояниях между преобразователями для случая а==Ь=10 мм и 1,6 10 м/с. Графики 1—5 соответствуют засстояниям, соответственно равным 50, 100, 150, 200, 250 мм [26]. Видно, что поправки тем больше, чем меньше радиус излучателя, С уменьшением расстояния поправки к скорости также увеличиваются. [c.284]

Возбуждение в трубах плоских звуковых волн с помощью поршневого излучателя ограниченных размеров имеет некоторое преимущество перед способом возбуждения плоских волн с помощью кольцевого преобразователя. Если необходимо возбуждать звуковые волны на резонансных частотах, то для цилиндрического преобразователя, вмонтированного в трубу диаметром d, имеется только одна возлюж-ная частота 1 = с 2па) (б о — скорость звука в материале преобразователя). Сравнивая эту формулу с (VI.4.9), можно видеть, что кольцевые преобразователи возбуждают плоские волны в цилиндрических трубах при выполнении определенного соотношения между скоростями звука в материале преобразователя и в веществе, заполняющем трубу. Это соотношение следует из неравенств [c.346]

Градуировка микрофона в антирезонансной трубе. Так же, как и в предыдущем случае, для градуировки пользуются одинаковыми обратимыми преобразователями Я , Я2 (например, телефонами), вставляемыми в концы трубы 6. Трубу (рис. 11.8,6) возбуждают на антирезонансных частотах (/а.р 0 (2п + + 1)/4/). В первом измерении преобразователь Пх служит излучателем, а Я2 — приемником звука. Регистрируют ЭДС (Уд развиваемую последним. Во втором измерении заменяют Я2 градуируемым микрофоном 3, записывают ЭДС развиваемую им. В третьем измерении заменяют излучатель Ях другим обратимым преобразователем Я2 и записывают ток /д в нем для того же значения ЭДС градуируемого микрофона. На основе теоремы взаимности имеем р5//д = как для антирезонанса волновое акустическое сопротивление трубы равно акустическому сопротивлению плоской волны в неограниченном пространстве, то Уд = р/рс, откуда зву-ковое давление получается равным р == V Уп пР /5, откуда имеем для чувствительности микрофона (по давлению) д = и 1р. Заметим, что в данном случае давление вследствие антирезонанса невелико и утеч1 а в щели между преобразователями и трубой не играет заметной роли. [c.292]

Предлагаемая книга посвящена распространению ультразвуковьЕх волн в жидкостях, газах и твердых телах, рассматриваемых как сплошные среды с разными характеристиками упругости. В ней систематизированы вопросы, имеющие непосредственное отнощение к специфике ультразвука возможности генерирования направленных пучков плоских волн, высокой интенсивности ультразвукового излучения и т. д. В связи с этим основное внимание в книге уделено различным аспектам распространения плоских волн их общим характеристикам, затуханию, рассеянию на неоднородностях, отражению, преломлению, прохождению через слои, интерференции, дифракции, анализу нелинейных явлений, пондеромоторных сил, краевых и других эффектов в ограниченных пучках. Рассматриваются также сферические волны, которые формируются при пульсационных колебаниях сферических тел, в дальней зоне излучателей малых размеров, в ультразвуковых фокусирующих системах. Большинство из этих вопросов обсуждается применительно к продольным волнам для сред, обладающих объемной упругостью, а для других типов волн, в частности для сдвиговых волн в жидкостях и твердых телах, дополнительно рассматриваются те вопросы, которые составляют их специфику. К ним относятся граничные и нелинейные эффекты в твердых телах, трансформация волн, их дисперсия, поверхностные волны, соотношения между скоростями звука и модулями упругости в кристаллах, в том числе в пьезоэлектриках. [c.2]

Эта специфика прежде всего выражается в реальной и широко используемой возможности генерирования плоских или квазипло-ских волн, в особом значении импульсного режима излучения, в воздействии мощного ультразвука на среду и ее реакции на это воздействие, в сильном поглощении ультразвуковых волн в газах и возможности распространения сдвиговых волн в жидкостях, в отчетливом проявлении нелинейных акустических эффектов в жидкостях и твердых телах, постоянных сил в ультразвуковом поле и т. д. Соответственно на первое место в ультраакустике выходят вопросы распространения плоских волн, их поглощения, отражения, преломления, прохождения через слои, фокусирования, рассеяния, анализ нелинейных эффектов, пондеромоторных сил в поле плоских волн, дифракционных и интерференционных эффектов в поле реальных излучателей ультразвуковых пучков вместе с анализом отклонений характеристик ультразвукового поля в ограниченных пучках по сравнению с полем идеальных плоских волн, распространения различных типов ультразвуковых волн в безграничных и ограниченных твердых телах, в том числе — в кристаллах и пр. В насго-яи ей книге сделана попытка дать всем этим вопросам достаточно полное освещение в сочетании с другими аспектами распространения ультразвуковых волн. В книге приводятся также э сперимеп-тальные данные по скорости и поглощению ультразвука в л<идко-стях и газах, а также по скорости звука в изотропных твердых телах и кристаллах. Наряду с классическим материалом в ней использованы данные из оригинальных источников, на которые сделаны соответствующие ссылки. [c.5]

При методе взаимности в плоской волне градуиро зка проводится в особых условиях, когда между излучателем и гидрофоном распространяются только плоские бегущие волны. Это условие выполняется, например, между двумя большими поршневыми преобразователями, показанными на рис. 2.10. Расстояние между двумя преобразователями должно быть достаточно мало, чтобы гидрофон находился в ближнем поле излучателя. В ближнем поле большого поршневого преобразователя звук [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...