Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Излучение звука

Определить излучение звука цилиндром, совершающим гармонические поступательные колебания в направлении, перпендикулярном к своей осн. Решение. На расстояниях г X имеем  [c.404]

Определить интенсивность излучения звука от плоской поверхности с периодически колеблющейся температурой, частота колебаний и с 1%, где X — температуропроводность жидкости.  [c.404]

Наконец, остановимся на вопросе об излучении звука из открытого конца трубки. Разность давлений между газом в конце трубки и газом в окружающем трубку пространстве мала по сравнению с разностями давлений внутри трубки. Поэтому в качестве граничного условия на открытом конце трубки надо с достаточной точностью потребовать обращения давления р в нуль. Скорость же газа v у конца трубки при этом оказывается отличной от нуля пусть uq есть ее значение здесь. Произведение Svo есть количество (объем) газа, выходящего в единицу времени из конца трубки.  [c.415]


Одно из отверстии цилиндрической трубки закрыто излучающей звук мембраной, совершающей заданное колебательное движение другой конец трубки открыт. Определить излучение звука нз трубки.  [c.416]

Оз) обращается в бесконечность при частотах колебаний мембраны, равных собственным частотам трубки (резонанс) в действительности, конечно, он все же остается конечным благодаря наличию эффектов, которыми мы пренебрегли (например, трения, влияния излучения звука).  [c.416]

Если на пути распространения звуковой волны находится какое-либо тело, то происходит, как говорят, рассеяние звука наряду с падающей волной появляются дополнительные (рассеянные) волны, распространяющиеся во все стороны от рассеивающего тела. Рассеяние звуковой волны происходит уже благодаря самому факту наличия тела на ее пути. Кроме того, под влиянием падающей волны само тело приходит в движение это движение в свою очередь обусловливает некоторое дополнительное излучение звука телом, т. е. некоторое дополнительное рассеяние. Однако, если плотность тела велика по сравнению с плотностью среды, в которой происходит распространение звука, а его сжимаемость мала, то рассеяние, связанное с движением тела, представляет собой лишь малую поправку к основному рассеянию, обусловленному самим наличием тела. Этой поправкой мы будем в дальнейшем пренебрегать и потому будем считать рассеивающее тело неподвижным.  [c.417]

При М os ф > 1 + I/sin О (что возможно лишь при М > 2) величина X снова вещественна, но теперь надо выбрать ч < 0. Согласно (8) при этом -4 > 1, т. е. отражение происходит с усилением волны. Более того, знаменатели выражений (8) с х < О могут обратиться в нуль при определенных углах падения волны, и тогда коэффициент отражения обращается в бесконечность. Поскольку этот знаменатель совпадает (с точностью до обозначений) с левой стороной уравнения (3) предыдущей задачи, то можно сразу заключить, что резонансные углы падения определяются равенствами (5) я (6) (последнее — при М>2 ). В свою очередь, бесконечность коэффициента отражения (и прохождения), т. е. конечность амплитуды отраженной волны при стремящейся к нулю амплитуде падающей волны, означает возможность спонтанного излучения звука поверхностью разрыва раз созданное на ней возмущение (рябь) неограниченно долго продолжает излучать звуковые волны, не затухая и не усиливаясь при этом энергия, уносимая излучаемым звуком, черпается из всей движущейся среды.  [c.455]

Ег из (68,3)). В случае 3 имеем х < О, а потому и дг < О, — энергия приходит к разрыву из движущейся среды, что и служит источником усиления. При спонтанном излучении звука эта приходящая энергия совпадает с энергией, уносимой волной, уходящей в неподвижную среду.  [c.455]


Условия (90,12—13) отвечают наличию у уравнения (90,10) комплексных корней, удовлетворяющих требованиям (90,11). Но в определенных условиях это уравнение может иметь также и корни с вещественными со и kx, отвечающие уходящим от разрыва реальным незатухающим звуковым и энтропийным волнам, т. е. спонтанному излучению звука поверхностью разрыва. Мы будем говорить о такой ситуации как об особом виде неустойчивости ударной волны, хотя неустойчивости в буквальном смысле здесь нет, — раз созданное на поверхности разрыва возмущение (рябь) неограниченно долго продолжает излучать волны, не затухая и не усиливаясь при этом энергия, уносимая излучаемыми волнами, черпается из всей движущейся среды ).  [c.475]

Уравнение (123,1) формально совпадает с двухмерным волновым уравнением, причем x/v играет роль времени, а v / — роль скорости распространения волн. Это обстоятельство не случайно и имеет глубокий физический смысл, так как движение газа вдали от тела представляет собой, как уже указано, именно излучаемые телом расходящиеся звуковые волны. Если представить себе газ на бесконечности покоящимся, а тело движущимся, то площадь поперечного сечения тела в заданном месте пространства будет меняться со временем, причем расстояние, до которого к моменту t распространятся возмущения (т. е. расстояние до конуса Маха), будет расти как таким образом, мы будем иметь дело с двухмерным излучением звука (распространяющегося со скоростью t>i/P) пульсирующим контуром.  [c.643]

То же для излучения звука от поверхности с периодически меняющейся температурой.  [c.729]

Излучение звука из трубки 416 Изэнтропическое течение 18 Инерционный интервал турбулентности 191 Интеграл Лойцянского 200  [c.731]

Векторное поле системы 163 Влажный пар, звук в нем 355 Волновая зона при излучении звука 396  [c.731]

Вредная роль непосредственного выравнивания давления между сжатиями и разрежениями, возникающими около колеблющегося тела, сказывается во всех случаях излучения звука. Оно не происходило бы, если бы за время, малое по сравнению с периодом колебаний, импульс сжатия, выравнивающий давление, не успевал обежать вокруг колеблющегося тела. Но за период Т импульс пробегает путь сТ = X, т. е. как раз путь, равный длине звуковой волны, возбуждаемой телом. Поэтому колеблющееся тело будет хорошо излучать только в том случае, когда размеры его по крайней мере сравнимы с длиной излучаемой волны.  [c.739]

Аналогично происходит излучение звука и в струнных музыкальных инструментах, корпус которых играет роль своеобразного резонансного ящика. Излучение звука достаточно большой интенсивности роялем, скрипкой, гитарой, арфой  [c.234]

Основные физические закономерности, свойственные звуку, полностью применимы и для ультразвуковых волн. Наряду с этим малая длина ультразвуковых волн обусловливает и некоторые особые явления, несвойственные волнам звукового диапазона. Направленность излучения звука зависит от соотношения между размерами излучателя и длиной волны (см. 62). Чем меньше длина волны по сравнению с размерами излучателя, тем больше направленность излучения звука. С уменьшением длины волны, кроме того уменьшается также и роль дифракции в процессе распространения волн (см. 57). Поэтому ультразвуковые волны, имеющие сравнительно малую длину волны, могут быть получены в виде узких направленных пучков. В воздухе ультразвуковые волны весьма сильно затухают. Вода по своим акустическим свойствам резко отличается от воздуха. Акустическое сопротивление воды почти в 3500 раз больше, чем воздуха. Следовательно, при одинаковом звуковом давлении скорость колебания частиц воздуха в 3500 раз больше, чем частиц воды. Кинематическая вязкость воды значительно меньше, чем воздуха. Поэтому ультразвуковые волны в воде поглощаются примерно в 1000 раз слабее, чем в воздухе. Этим и объясняется то, что направленные пучки ультразвуковых волн находят широкое применение в гидроакустике для целей сигнализации и гидролокации под водой. Отметим, что использовать для этой же цели электромагнитные волны невозможно, так как их поглощение в воде очень велико. Таким образом, ультразвуковые волны являются, по-существу, единственным видом волнового процесса, который может распространяться с относительно малым поглощением в водной среде.  [c.243]


Отметим, что некоторые важные вопросы не нашли отражения в книге. Это касается прежде всего теории излучения звука машинными конструкциями, техники эксперимента и практиче-спх аспектов звуко- и виброизоляции машин. По этим вопросам имеются хорошие руководства, к которым мы и отсылаем читателя 384  [c.12]

Рассмотрим, например, излучение звука корпусом машины в воздух. Шумовой сигнал, возбужденный непосредственно у машины вибрирующей поверхностью корпуса, будет распространяться по воздуху во все стороны и через некоторое время Т достигнет точки наблюдения. При сравнении вибраций корпуса машины и воздушного шума в точке наблюдения естественно было бы передвинуть вперед сигнал воздушного шума на время Т или задержать вибрационный сигнал на это же время, т. е. привести эти два сигнала к одному началу отсчета, и только после этого производить их совместный анализ. В этом случае говорят  [c.76]

Коэффициент корреляции вибрационного поля машины является функцией не только задержки времени т, но и пространственных координат. В приведенной задаче в качестве пространственной координаты фигурирует номер амортизатора. В общем случае, например, при расчете излучения звука корпусом машины, коэффициенты взаимной корреляции непрерывно зависят от пространственных координат, а в расчетных формулах, подобных (3.13), вместо сумм стоят интегралы.  [c.86]

По эффективности излучения звука наиболее распространенным является экспоненциальный рупор.  [c.447]

В зависимости от того, как предполагается видоизменять динамические характеристики [2.1—2.4]. В некоторых случаях это видоизменение может быть значительным, ведущим к излучению звука в жидкую среду, а иногда и к значительным изменениям собственных частот и форм колебаний. Демпфирующее влияние жидкости зависит от многих факторов, таких, как плотность жидкости, скорости распространения звука в ней, а также от массовых и жесткостных характеристик самой конструкции.  [c.67]

Электроакустика изучает вопросы эл.-акустич. преобразований и связана со всеми др. областями А,, т. к. аппаратура для разл. видов акустич. измерений, как правило, базируется на преобразовании акустич. сигналов в электрические, а способы излучения звука в большинстве случаев основаны на преобразовании электрич. энергии в акустическую. К электроакустике относится и изучение фундам, физ. вопросов, связанных с эффектами эл.-механич. и эл.-акустич. преобразований в веществе, поэтому здесь она тесно смыкается с физ. А,  [c.42]

В рупорных антеннах также используются отражающие поверхности, однако преобразования фронта волны не происходит и роль отражающих границ- сводится к ограничению части пространства, в к-рую осуществляется излучение звука.  [c.462]

Рассл отрим теперь излучение звука телом, колеблющимся без изменения объема. Тогда в (74,6) остается только второй член, который мы напишем в виде  [c.397]

Определить полную интенсивность излучения звука шаром, соверша о-щим поступательные малые (гармонические) колебания с частотой со, причем длина волны сравнима по величине с радиусом R шара.  [c.400]

Опре, елить интенсивность излучения звука сферой, совершающей малые (гармонические) пульсацнонные колебания с произвольной частотой. Решение. Ищем звуковую волну в виде  [c.401]

Определить интенсивность излучения звука бесконечным цилиндром (радиуса R), совершающим пульсационные гармонические колебания дл1ша волны л  [c.403]

Это значение достигается на расстояниях Vx7 малых по сравненик с с/со, и служит граничным условием для возникающей звуковой волны. ОтсЮ Да находим интенсивность излучения звука с 1 см поверхности  [c.404]

Формула (60,3) для колебания звукового давления в плоской волне применима ко всем средам твердым, жидким и газообразным. Для сферических волн колебания звукового давления описываются более сложной формулой. Однако на больших расстояниях от центра излучения звука формула (60.3) иригодна и для сферических волн.  [c.227]

Условия (62.3) для образования стоячих звуковых волн в трубах являются приближенными, так как они не учитывают излучения звука из отверстий трубы. Допустим, что в действительности у открытого конца трубы находится пучность смещения частиц воздуха. Тогда (см. 58) с ней должен совпадать узел волны давления. А это значит, что между колеблющимся столбом воздуха в трубе и окружающим воздухом не должно быть обмена энергии. Если учитывать излучение звука из отверстия трубы, то, как показывают расчеты, между отверстием и ближайщим узлом смещения должен укладываться отрезок, приблизительно равный Х/4 — 0,63г, где г — радиус трубы. Иначе говоря, при использовании ириведенных выше формул нужно, учитывая излучение звука, увеличивать длину трубы на 0,63 г.  [c.236]

Коэффициенты звукопоглощен и я выходных отверстий согласующих устройств существенно выше коэффициентов звукопоглощения внутренних поверхностей камеры. Эти коэффициенты, как и коэффициенты звукопоглощения отверстий для выхода воздуха в глушитель, зависят от частоты. Суммарная акустическая мощность источников шума в соответствующих частотных полосах должна быть распределена на минимальное количество согласующих устройств. При этом должна достигаться высокая эффективность излучения звука рупором, условием выбора геометрических размеров которого является а > с/(/крЯ), где а — размер выходного сечения рупора с — скорость звука /кр — критическая частота рупора — частота, ниже которой эффективность излучения резко падает.  [c.447]

Ужесточение требований к шумности машин, отмечаемое в последние 15—20 лет, связано не только с повышением уровней вибраций вследствие насыщения объектов механизмами и увеличения их скоростей и мощностей, но и повышением требований к обитаемости помещений, вибрационным нагрузкам на человека-операто-ра, механизмы и приборы, а также к излучению звука в окружающую среду. Шумность машин характеризуется уровнями вибраций конструкций и воздушным шумом в помещениях. Хотя эти характеристики тесно взаимосвязаны, методы их снижения различны. Рассмотрим пути снижения вибраций узлов механизмов, опорных конструкций и фундаментов.  [c.3]



Смотреть страницы где упоминается термин Излучение звука : [c.136]    [c.393]    [c.393]    [c.394]    [c.397]    [c.399]    [c.401]    [c.403]    [c.405]    [c.476]    [c.477]    [c.161]    [c.414]    [c.60]    [c.41]    [c.160]    [c.310]    [c.466]   
Смотреть главы в:

Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика  -> Излучение звука

Электроакустика  -> Излучение звука

Электроакустика  -> Излучение звука

Механика сплошных сред Изд.2  -> Излучение звука


Динамическая теория звука (1960) -- [ c.285 , c.289 , c.292 , c.303 , c.336 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.342 ]



ПОИСК



Вибратор магнитострикционный излучение звука

Волновая зона при излучении звук

Глава вторая Излучение и рассеяние звука цилиндрическими телами

Дифракция и излучение звука в клиновидной области

Дифракция и излучение звука импеданцным цилиндром с произвольной формой поперечного сечения

Дифракция и излучение звука тонкой сферической оболочкой

Дифракция сферической звуковой волны на оболочке . 5.4.2. Излучение звука оболочкой

Звука излучение в газе

Звука излучение в двухфазной системе

Звука излучение в чёрном излучении

Звука излучение продольная и поперечная

Звука излучение скорость

ИЗЛУЧЕНИЕ ЗВУКА. ИНТЕНСИМЕТРИЯ Излучение звука. Пульсирующая сфера. Диполь

Излучение (звука) в свободном пол

Излучение звука в сверхтекучей жидкости

Излучение звука вблизи границы среды

Излучение звука волной, бегущей по поверхности

Излучение звука для различных моделей турбулентного течения

Излучение звука из трубки

Излучение звука источниками, расположенными на стенках двугранных ушов

Излучение звука колеблющимися пластинами

Излучение звука колеблющимися пластинами сиренами

Излучение звука колеблющимися поверхностями

Излучение звука колеблющимися стержнями

Излучение звука колеблющимися телами

Излучение звука колеблющимся цилиндром

Излучение звука конечным по высоте цилиндром с цилиндрическим экраном

Излучение звука конечным цилиндром, расположенным в жестком экране

Излучение звука нагретой пластинкой

Излучение звука объемными источниками

Излучение звука осциллирующим диском без экрана (или диском в акустически мягком экране)

Излучение звука плоской поверхностью

Излучение звука поверхностью во внешнюю область

Излучение звука подводными излучателями

Излучение звука полосой в движущуюся среду

Излучение звука поршневым излучателем

Излучение звука при осесимметричных колебаниях конечной открытой трубы

Излучение звука при сложном колебании поверхности сферы

Излучение звука прозрачными источниками

Излучение звука произвольной системой цилиндров

Излучение звука пульсирующим кольцом в цилиндрический канал с жесткими стенками

Излучение звука пульсирующим цилиндром

Излучение звука пульсирующим цилиндром шаром

Излучение звука радиально колеблющимся отрезком трубы (приближенное решение)

Излучение звука силами и моментами, распределенными по пластине

Излучение звука системой круглых поршней, расположенных на одной оси

Излучение звука сферой, охваченной незамкнутым сферическим слоем

Излучение звука тонким осциллирующим телом. Решение на основе интеграла Гельмгольца

Излучение звука точечным источником, расположенным иа жесткой цилиндрической поверхности

Излучение звука участком цилиндра, расположенным в импендаицном экране

Излучение звука цилиидром

Излучение звука цилиндрическими оболочками

Излучение звука цилиндром конечной высоты (приближенное решение)

Излучение звука цилиндром конечной длины

Излучение звука цилиндром с акустически жесткими торцами

Излучение звука цилиндром через замкнутый кольцевой слой

Излучение звука цилиндром через незамкнутый кольцевой слой

Излучение звука цилиндром через незамкнутый кольцевой слой конечной прозрачности

Излучение звука через тонкую цилиндрическую оболочку

Излучение звука шаром

Излучение звука, обусловлешое дисперсией фазовой скорости

Излучение звука. Влияние размеров колеблющейся поверхности

Излучение и Дифракция звука цилиндром большого волнового радиуса

Излучение и рассеяние звука

Излучение и рассеяние звука Волновое уравнение

Излучение и рассеяние звука сферическими телами

Излучение и рассеяние звука цилиндром

Интегральные уравнения для поля иа поверхности при излучении звука

Инфракрасное излучение, влияние на дисперсию звук

Метод частичных областей при решении граничных задач излучения и рассеяния звука

Направленность излучения звука

О возможности представления решений задач излучения и дифракции звука в виде рядов по расходящимся волнам

О постановке задач излучения и рассеяния звука

О связи излучения звука пластинами с их звукопрозрачностью

Общая теория излучения звука цилиндром

Общее решение. Равномерное излучение. Излучеййе колеблющегося цилиндра (проволоки). Излучение от элемента цилиндра. Пределы для длинных и коротких волн. Излучение цилиндрическим источником общего типа. Распространение звука в цилиндрической трубе Фазовые скорости и характеристические импедансы. Излучение волн поршнем Излучение сферы

Общие принципы излучения и рассеяния звука

Осцилляции и излучение звука малым твердым телом под действием сторонней силы

Применение интегральных уравнений к решению задач излучения и дифракции звука

Применение методов Т-матриц и нулевого поля к задаче об излучении звука поверхностью произвольной формы

Применение функций Грииа для решения задач излучения звука

Псевдозвук. Условия излучения звука потоком

Уравнении излучения звука нестационарными источниками и методы их решении



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте