Тело давления

Силу Р можно также найти, вычисляя вес тела давления, построенного вдоль оси вращения между смоченной поверхностью крышки сосуда и пьезометрической поверхностью (объем тела давления заштрихован иа [c.85]

Сила давления жидкости на закраину вычисляется по формуле (IV—19), в которой объем тела давления [c.87]

Кроме того, повышение к. п. д. любой тепловой установки достигается целесообразным выбором основных параметров рабочего тела — давления и температуры, правильным выбором размеров и оби их видов отдельных элементов установки. [c.10]

Нужно твердо усвоить, что механические взаимодействия двух тел хотя и равны по величине и противоположны по направлению и действуют по одной прямой, но не уравновешивают друг друга, так как они приложены не к одному, а к разным телам. Давление или притяжение одного тела может привести в движение другое тело именно потому, что действие и противодействие приложены к двум различным телам. [c.27]

Нужно твердо усвоить, что механические взаимодействия двух тел хотя и равны по величине и противоположны по направлению и действуют по одной прямой, но не уравновешивают друг друга, так как они приложены не к одному, а к разным телам. Давление или притяжение одного тела может привести в движение другое [c.115]

Это и есть формула формула Лапласа), определяющая поверхностное давление ). Мы видим, что если и R2 положительны, то р > р2. Это значит, что из двух тел давление больше в том, поверхность которого выпукла. Если R = R — оо, т. е, поверхность раздела плоская, то давления в обоих телах, как и должно было быть, одинаковы. [c.334]

Применим формулу (61,3) для исследования механического равновесия соприкасающихся тел. Предположим, что ни на поверхность раздела, ни на сами тела не действуют никакие внешние силы. Тогда вдоль каждого из тел давление постоянно. Имея в виду формулу (61,3), мы можем поэтому написать услов[1е равновесия в виде [c.334]

Из наличия у фотона импульса вытекает, что свет, падающий на какое-либо тело, должен оказывать на это тело давление. [c.168]

При зма аЬс(1а Ь с с1 давления, объем ее давления и вес ее Од — весом тела давления. [c.35]

Вертикальная составляющая проходит через центр тяжести тела давления. [c.35]

По рис. 2-16 Pz направлено вниз, а по рис. 2-17 — вверх. На обоих рисунках заштрихованная площадь представляет собою поперечное сечение тела давления. [c.35]

Примером поверхностных сил может служить давление жидкостей или твердых тел, соприкасающихся с данным телом, давление света и др. [c.32]

Вертикальная составляющая Рг равна весу жидкости в объеме тела давления. Обозначим площадь фигуры 1—2—3—4 через F. Тогда [c.23]

Вертикальная составляющая силы давления воды равна весу жидкости в объеме тела давления (на рисунке заштрихован) [c.26]

Построить тела давления для криволинейных поверхностей, приведенных на рис. 1.38. [c.28]

Максимальная работа тела. Внешний объект работы (источник работы) предполагается теплоизолированным от тела, вследствие чего взаимодействие между телом и источником работы имеет исключительно механический характер в каждой точке обратимого процесса источник работы оказывает на тело давление, в точности равное давлению тела. [c.96]

СИЛА ДАВЛЕНИЯ ЖИДКОСТИ НА КРИВОЛИНЕЙНУЮ СТЕНКУ. ТЕЛО ДАВЛЕНИЯ [c.30]

Таким образом, вертикальная составляющая силы давления жидкости на криволинейную стенку равна силе тяжести жидкости в объеме V, называемом телом давления. [c.31]

Для нахождения тела давления можно воспользоваться следующим определением тело давления — это объем, ограничен- [c.31]

Тело давления условно считается реальным, если его объем, прилегающий к стенке, заполнен жидкостью составляющая при этом направлена вниз. Тело давления условно считается фиктивным, если его объем, прилегающий к стенке, не заполнен жидкостью составляющая при этом направлена вверх. [c.32]

На рис. 2.14 приведено несколько примеров тел давления для криволинейных стенок различной формы. [c.32]

Тело давления представляет собой разность объемов параллелепипеда высотой Н, шириной В и длиной Р и четверти цилиндра с радиусом Р и шириной В. [c.32]

Таким образом, вертикальная проекция силы весового давления на криволинейную поверхность равна весу жидкости в объеме тела давления. [c.83]

Возможны два случая расположения криволинейной поверхности (рис. 44, а и б) под уровнем жидкости. В первом случае жидкость расположена над твердой поверхностью тело давления заполнено жидкостью и считается положительным, а вертикальная составляющая силы направлена вниз. Во втором случае тело давления не заполнено жидкостью и считается отрицательным вертикальная сила давления направлена вверх. [c.83]

Тела, находящиеся в области взрыва, испытывают действие продуктов взрыва. На поверхности тела возникают импульсивные нагрузки (в виде давления), которые и являются возбудителями возмущений, распространяющихся в теле. Давление р распределено некоторым образом по поверхности тела и изменяется с течением времени р = р (х, t). Форма кривой р—В в точке определяется характером расширения продуктов взрыва и зависит от формы заряда В. В., количества В. В. и степени стеснения продуктов взрыва. Рассмотрим, например, цилиндрический заряд В. В., помещенный на абсолютно жесткой поверхности (рис. 7). При взрыве заряда по цилиндру В. В. распространяется детонационная волна. В момент полного прохождения волной цилиндра продукты взрыва начнут расширяться, в этот момент зарождается волна разгрузки. Если цилиндр В. В. достаточно длинный, то волна достигает точек А В, С [c.15]

Эксперименты, проведенные Б, М. Малышевым [3, 9], подтверждают разрывный характер зависимости продолжительности удара от отношения масс стержня и тела, которая установлена Сен-Венаном при решении задачи о продольном ударе жесткого тела по закрепленному стержню. Анализ взаимодействия волн позволил объяснить разрывность указанной зависимости и обнаружить повторное соударение стержня и тела. При некотором критическом отношении масс стержня и тела давление тела на стержень исчезает в моменты = = 2н//ао (н = I, 2,...), однако тело не успевает оторваться от стержня, поскольку упругая волна, приходящая к ударяемому концу в момент 4, мгновенно прижимает торцовую поверхность стержня к телу. При других отношениях масс, близких к критическим, возможно нарушение контакта между телом и стержнем с последующим повторным соударением. Длительность прерывания [c.224]

Из выражения (2.10) следует, что вертикальная составляющая силы гидростатического давления определяется весом объема жидкости, расположенной над криволинейной поверхностью. Этот объем называется объемом тела давления. Объем тела давления может быть действительным (рис. 2.11,а) [c.18]

Распределением давлений по высоте объясняется возникновение подъемной силы, действующей со стороны жидкости или газа на погруженное в них тело. Давление жидкости на каждый элемент поверхности погруженного тела нормально к этому элементу (рис. 280), рю при этом чем ниже расположен элемент поверхности, тем больше давлепне. Вследствие этого результирующая всех сил, действуюпшх на отдельные элементы поверхности тела, всегда направлена виерх. Это и есть подъемная, или .выталкитющаяу), сила. [c.507]

УраЕнение состояния, свя 1ывающес для однородного тела давление, объем и температуру, называется термодинамическим уравнением состояния. [c.84]

Положим в первом приближении, что сопротивление затупленного тонкого тела равно сумме сопротивления затупления Рх и сопротивления остальной части тела давление на которую определяется по теории гпперзвукового обтекания заостренного тела ( 5). Отношение этих сопротивлений, согласно (29), (33) II (39) [c.125]

Вертикальная составляющая давления, как было показано в 2-11, равняется весу тела давления. Для поверхности АСВ тело давления соответствует объему жидкости W, расположенному над поверхностью АСВ. Для поверхности АОВ тело давления соответствует объему АОВЕР, который обозначим через При этом имеем [c.38]

Вертикальная составляющая 1вна весу жидкости в объеме тела шлення. Тело давления располо-ено между вертикальными плос-остями, проходящими через край-1ие образующие цилиндрической ловерхности, самой цилиндриче-гкой поверхностью и свободной поверхностью жидкости или ее продолжением (рис. 1.32). [c.23]

Рг = pg = 9Sii (hi — /ia) где d — длина основания тела давления h — 1м — его ширина. [c.26]

Возможны два случая взаимного расположения криволинейной поверхности а жидкости (рис. 9) а) й идкость расположена над поверхностью тело давления аагюлнеио жидкостью и условно считается положительным, а вертикальная составляющая Я, силы Р направлена вниз б) rt-ло давления не заполнено жидкостью п считается отрицательным, вертий альная сила Р, направлена вверх. [c.76]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.77 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.82 ]

Гидравлика. Кн.2 (1991) -- [ c.46 ]

Гидравлика (1982) -- [ c.60 ]

Гидравлика и гидропривод (1970) -- [ c.34 ]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.33 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.17 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.18 ]

Справочное пособие по гидравлике гидромашинам и гидроприводам (1985) -- [ c.34 ]

Гидравлика (1984) -- [ c.48 ]

Примеры расчетов по гидравлики (1976) -- [ c.18 ]

Гидравлика, водоснабжение и канализация Издание 3 (1980) -- [ c.22 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.17 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.47 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...