Условие излучения

Уширение линий, обусловленное взаимодействием излучающих атомов со средой, в сильной степени зависит, естественно, от свойств этой среды и имеет совершенно различный характер в газах, жидкостях и в твердых телах. Мы разберем сравнительно простой случай разреженных газов, где взаимодействие происходит в течение сравнительно кратковременных столкновений, длительность которых значительно меньше времени свободного пробега. В таких условиях излучение будет, очевидно, иметь вид последовательности цугов, причем их длительность определяется процессами в момент столкновения. [c.741]

Аналогичные результаты устанавливаются и для внутренней задачи Неймана. Отметим, что удовлетворение условий излучения приводит к тому, что нетривиальные решения внешних задач отсутствуют. [c.112]

Естественно, что при периодических колебаниях (так же, как и в пространственном случае) необходимо задавать поведение решения на бесконечности, удовлетворяющее условиям излучения. В отличие от (1.15), для плоской задачи эти условия имеют вид [c.284]

Будем искать решение поставленной задачи в виде суммы W + W, при этом смещение w должно по-прежнему удовлетворять уравнению (8.2), а также условиям излучения (1.15) гл. III. Решение для амплитуды w можно взять в виде ряда [c.515]

Посредством этой матрицы строятся потенциалы простого слоя, двойного слоя и объемный потенциал. Эти потенциалы обладают практически теми же качественными свойствами, что и рассмотренные выше потенциалы в задачах статики. Условия же на бесконечности совпадают с условиями излучения (см. 1 ГЛ. III). [c.556]

Определяемые этой матрицей амплитуды представляют собой регулярные всюду функции, исключая точку г == О, где имеет место логарифмическая особенность. На бесконечности же выполняются условия излучения, которые в плоском случае, так же как и в пространственном, удобно выразить, используя соленоидальную и потенциальную составляющие (см. (4.38) гл. III). [c.589]

По обобщенной теореме Ляпунова — Таубера получаем, что предельное значение извне оператора напряжений также равно нулю. Тогда по теореме единственности (с использованием условий излучения) следует, что потенциал р) равен нулю и в области 0-. Следовательно, (о(с/) = 0, что противоречит предположению о линейной независимости функций у/(Р). [c.594]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения Солнца, если температура поверхности Солнца 1с = 5700 °С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Найти длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной плотности потока излучения, и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца равен 1,391-10 . [c.66]

Кроме условий (54.23) должны быть удовлетворены также условия излучения (условия на бесконечности) (54.8), которые, как известно, состоят из требования, чтобы поле (перемещений, напряжений) на бесконечности представляло собой расходящуюся волну. Таким образом, рассматриваемая задача сводится к нахождению решения уравнения (54.22), удовлетворяющего граничным условиям (54.23) и условиям излучения (54.8). [c.434]

Используя свойства функции Матье, убеждаемся в том, что решение (54.25) удовлетворяет уравнению (54.24), условиям излучения (54.8), а также второму граничному условию (54.23). Кроме того, оно удовлетворяет условиям симметрии и периодичности. Первое условие (54.23) в эллиптических координатах примет вид [c.434]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными серыми поверхностями с площадью Л каждая, расстояние между которыми мало сравнительно с их высотой и шириной. При этом условии излучение каждой из них обязательно попадает на другую (см. 32.4). [c.402]

Большая часть топлив и смазочных материалов, предназначенных для использования в условиях излучений высокой энергии, испытывается путем облучения в реакторе. Поэтому точные характеристики спектра падающего излучения (нейтронов и у-квантов) будут зависеть от типа реактора и используемой защиты. В некоторых случаях, относящихся, например, к смазке определенных механизмов в стационарных энергетических реакторах, оба фактора совершенно точно известны. В других случаях, например в летательных аппаратах с атомными двигателями, технически возможны широкие пределы, внутри которых допустима определенная гибкость. [c.115]

Оптический резонатор в лазерах в простейшем случае представляет собой два зеркала, установленные строго параллельно друг другу и перпендикулярно оптической оси лазера обращены они друг к другу отражающими сторонами. Для вывода излучения наружу одно из зеркал делают полупрозрачным. При этих условиях излучение, возникшее в лазере, отражаясь от зеркал, многократно проходит через рабочее вещество, вызывая все усиливающееся стимулированное испускание. Таким образом, резонатор осуществляет положительную обратную связь с излучающей системой, заставляя при каждом прохождении излучения через рабочее вещество высвечиваться активные центры При этом в наиболее выгодных условиях оказывается та часть излучения, направление которого совпадает с оптической осью генератора, так как только оно способно многократно отражаться от зеркал, не уходя из рабочего вещества, [c.337]

D = Eh H2 (1 — v ) — цилиндрическая жесткость пластины т = Pq/i — масса единицы поверхности пластины h — толщина пластины v — коэффициент Пуассона. Давление удовлетворяет условию излучения. [c.89]

Очевидно, что для реальных пылевых частиц неправильной формы и различных размеров в показатель степени при е вместо коэффициента 0,5 войдет другой коэффициент к. Этот коэффициент, помимо геометрических соотношений, будет учитывать все отклонения реальных условий излучения пыли от схемы, принятой при выводе формулы (16). Следовательно, задачей эксперимента является установление величины коэффициента ослабления лучей k в уравнении [c.212]

Решение ур-ний (2) (при условии излучения — уходящие волны при г— оо, см. Зоммерфельда условия излучения) для фурье-образов потенциалов вне источников, занимающих конечную область пространства в окрестности точки г = О, представляется в виде [без множителя ехр( — (о ) [c.219]

КОЙ И измерять температуру оптическим пирометром, визированным внутрь стопора, который снизу защищен пробкой для обеспечения условий излучения абсолютно черного тела. Раз- [c.63]

ТОЛЩИНЫ слоя для условий излучения факела на фронтовой экран по сравнению с оптической толщиной слоя для бокового экрана. В той области спектра, где спектральная степень черноты факела невелика (А, 1 мкм), снижение составляет примерно 12 % для камеры горения и 1 % для камеры охлаждения. В. спектральном интервале с оптически плотной средой (к гги 2,75 мкм) это снижение составляет 16 % для камеры горения и 8 % для камеры охлажде-ния. Что же касается характера спектрального распределения плотности потока падающего излучения, то он примерно одинаков как для бокового, так и для фронтового экрана. [c.223]

Для коэффициентов излучения, отражения, поглощения и пропускания мы будем использовать обозначения е, р, а и т соответственно. Термины коэффициент излучения , коэффициент отражения и т. д. относятся к реальным поверхностям и включают эффекты геометрии поверхности. Такие термины, как излучательная способность или отражательная способность , относятся к идеальным гладким поверхностям, и их использование ограничивается дискуссией об отверстии в полости черного тела. Полезным иногда термином является и коэффициент яркости Я, который определяется как отно-щение потока излучения, отраженного от элемента поверхности в специфических условиях излучения и наблюдения, к потоку, отраженному идеальной, полностью отражающей, полностью диффузной поверхностью, излученному и наблюдаемому таким же образом. [c.323]

Наконец, можно заставить тело светиться, сообщая ему необходимую энергию нагреванием. И в этом случае можно поддерживать излучение неизменным, если убыль энергии, уносимой излучением, пополнять сообщением еоответствующего количества тепла. Последний вид свечения наиболее распространен и называется тепловым излучением. Собственно говоря, такое тепловое излучение имеет место и при низких температурах (например, при комнатной), но только в этих условиях излучение практически ограничивается лишь очень длинными инфракрасными волнами. [c.683]

Длины волн спектральных линий подчиняются строгим, закономерностям и при онределеп]п,1х условиях излучения остаются постоянными. Поэтому д. п1па волны, соответствующая какой-нибудь спектральной линии, или некоторое число этих длин волн может быть принято за естестве]И1ый зта юн д пшы. [c.40]

Заметим, что оказывается необходимым модифицироватыю-нятие о регулярных в бесконечности решениях. В случае статики требуется ограниченность решения в бесконечности, а в случае колебаний по-прежнему (как и в пространственных задачах) необходимо выполнение условий излучения, но они уже имеют иную структуру. [c.590]

Применение статистических методов выделения сигналов на фоне структурных шумов—второй путь решения проблемы контроля крупнозернистых материалов. Их широко используют в радио- и гидролокации. Однако помехи при локации обычно представляют собой случайные во времени процессы, т. е. шумы, поэтому накопление информации и ее статистическая обработка позволяют значительно повысить отношение сигнал—помеха. Положение рассеивателей в твердом теле не меняется во времени. При неизменных условиях излучения и приема упругих волн структурные помехи полностью скоррелированы, что исключает возможность межпериодной обработки сигналов. Чтобы воспользоваться способами обработки сигналов, предназначенными для анализа случайных временных процессов, необходимо изыскать методы создания временной зависимости эхо-сигналов в разные периоды излучения—приема. [c.295]

Дифракция имеет место при любом угле падения света на акустич, пучок. В общем случае интенсивность дифрагированного света I мала по сравнению с иитен-сивиостью падающего /q,,, поскольку ал.-магн, волны, испускаемые разл. частями области акустооптич. взаимодействия, интерферируя, взаимно гасят друг друга. JinuHi при определ. условиях излучение рассеянное разл. точками оказывается синфазным и эффективность дифракции = возрастает на много порядков — возникает явление т. н. р е з о- [c.677]

ЗОММЕРФЕЛЬДА УСЛОВИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ — один из возможных видов асимптотип. условп11 (граничных условий па бесконечности), к-рые выделяют единств, решения краевых задач для ур-ний, описывающих установившиеся колебания. 3. у. и. выделяют расходящиеся волны, источники к-рых находятся в огранич. области иространства. Впервые введены в 1912 А. Зоммерфельдом для Гельмгольца уравнения Au-f-f ti=/(r). В пространстве трёх измерений 3. у. и. для волнового поля и таковы при г—>-оо lim r du/dr—iku)=0. В двумерном пространстве при г- -йо Urn / dujdr—iku)=0. Всякое решение [c.87]

За счёт неравновесных носителей в П. может возникать инверсия населённостей, когда число электронов на более высоких уровнях энергии больше, чем на низких. В таких условиях излучение света превышает его поглощение, т. е. происходит усиление света. Усиление происходит лишь в т. н. активной области П. В остальных местах инверсия населённостей отсутствует н преобладает поглощение света. Если усиление света в активной области столь велико, что оно компенсирует и потерн в пассивной области и выход световой энергии вовне, то возникает генерация света. В полупроводниковых лазерах инверсия населённостей обычно достигается инжекцией неравновесных носителей через контакты (см. Инжекционкый лазер, Гетеролазер). [c.43]

С учётом ур-ний непрерывности= 0 и/, = 0 независимыми оказываются только правые ур-ния в (6) и (7). (Об их записи в интсгр. форме, о граничных и нач. условиях, условиях излучения и о единственности решения см. Максвелла уравпени.ч.) Полевые ур-ния (6), (7) совместно с ур-пиями движения всех зарядов под действием силы Лоренца лежат в основе Э. В релятивистски ковариантной форме ур-ния (6) и (7) имеют вид [c.521]

Запаздывание. Причинности принцип играет в Э. важнейшую роль, поскольку, согласно условиям излучения (при постановке нач. задачи в ограниченной области простран-стваХ он требует ограничиться только запаздывающими решениями ур-ний Максвелла, нарушая их обратимость во времени (при замене р- р, В->—В, Е- Е). Если [c.525]

В наших опытах применялись стальные полированные шарики, степень черноты которых можно принять е=0,25. Если принять блр е (т. е. заведомо завысить впр), то при Г = 700°К и Го = 300°К Кизл оказывается равным 7,1 ккал1м Ч град. При охлаждении шарика и сниже- нии температуры поверхности частицы аизл будет иметь еще меньшее значение. В наших опытах получены экспериментальные значения общего коэффициента теплоотдачи даже при наиболее крупных шариках они составляли около 100 ккал м ч град. Значит, в данных условиях излучение не оказывало существенного влияния на теплообмен. 660 [c.660]

Законы радиации, представляющие основу оптической пирометрии, применимы только в условиях, известных как услю-вия абсолютно черного тела. Абсолютно черным называется тело, коэффициент поглощения которого а. равен единице для всех значений длины волны т. е. когда излучение л юбой длины волны этим телом полностью поглощается. Представление об абсолютно черном теле было введено Кирхгофом, который показал, что излучение, испускаемое маленьким отверстием в поверхности, ограничивающей однородно нагретое замкнутое пространство, приближается к условиям излучения истинно черного тела. [c.112]

Наиболее огнеупорная, а также наименее химически активная окись — окись тория. Она пригодна для применения в тиглях, предназначенных для сплавов с очень высокой температурой плавления. Тигли, набитые окисью тория, могут быть применены до 2700°. Окись магния, окись бериллия и окись циркония тоже представляют собой материалы с высокими огнеупорными свойствами, но они более химически активны и поэтому менее пригодны, чем окись тория. Окись алюминия имеет максимальную температуру службы до 1900—1950°, что является пределом, до которого можно применять оптический пирометр с исчезающей нитью, смотровой трубой из корундиза и экраном как источником излучения абсолютно черного тела. Современное производство прямых непористых смотровых труб из окиси тория значительно расширяет область применения этого метода. При более высоких температурах возможно измерение лучеиспускания непосредственно поверхности металла только оптическим пирометром или фотоэлектрическим элементом. В этом случае поверхность металла не удовлетворяет условиям излучения абсолютно черного тела, и поэтому такой метод можно применять только в том случае, если известны данные об эмиссионной способности металла и если для градуировки имеются в распоряжении металшы с известной точкой плавления и эмиссионной способностью, близкой к исследуемому сплаву. Однако точность такого метода не очень высока. Подробности мы рассматриваем ниже при описании метода Мюллера. Вольфрам-ирридиевые, вольфрам-мо-либденовые и различные другие термопары могут быть применены для измерения высоких температур однако эти термопары нельзя считать удовлетворительными ввиду трудности получения повторимых результатов (см. ниже). [c.179]

Сплавы плавились в атмосфере чистого аргона. В установке, показанной на рис. 97, смотровая труба из корундиза 4 (длина 190 мм, внутренний диаметр 4 мм) имеет перегородку 14 из корундиза с высверленным маленьким отверстием, которое создает условия излучения абсолютно черного тела от дна трубы. Смотровая труба жестко крепится к латунной, ввинченной в верхнюю вакуумную головку. Излучение из смотровой трубы отражается призмой полного внутреннего отражения в телескоп оптического пирометра. [c.181]

Последнее показание пирометра при ярком отверстии перед его потемнением будет соответствовать температуре солидус. Это показание для хорошо гомогенизированных сплавов оказывается на несколько градусов выше истинной линии солидус, так как для заполнения отверстия нужно определенное количество жидкости. Наилучшие результаты получаются для чистых металлов, плавящихся при постоянной температуре. Для сплавов, плавящихся в интервале температур, температура пл1авления оказывается завышенной. Рассматриваемый метод предусматривает полное соблюдение условий излучения абсолютно черного тела. В точке плавления вольфрама показания получаются заниженными на 50° вследствие того, что степень черноты составляет только 90%. Условия абсолютно черного излучения достигаются только в том случае, если полоса и отверстие изготовлены методами порошковой металлургии— прессованием и спеканием видимое отверстие должно меть грубые края. Если же центральное отверстие высверлено в литом металле, то стенки его получаются гладкими и не излучают, как черное тело, давая только около 75% черноты. [c.203]

Использование особенностей излучения позволяет значительно сиижать излучаемую мощность. Примером может служить уменьшение звуковой мощности вибрационных площадок с закрепленными формами, заполненными бетоном, на частоте вибрирования, при которой основная часть звуковой мощности излучается вследствие поршневых колебаний формы. При установке виброплощадки в приямке и укрытии свободного пространства между формой и приямком щитами или фартуком условия излучения близки к условиям излучения шума поршнем в экране. Если низ формы поднять над уровнем пола (излучение поршня без экрана), то излучаемая мощность на частоте вибрирования уменьшается. При наименьшем размере колеблющейся поверхности, не превышающем четверти длины звуковой волны на частоте вибрирования, уровень звуковой мощности снижается на 10 дБ и более [10]. [c.224]

В которых г5 — координаты произвольной точки , а F(vb ), как и G, — известная двухточечная функция, сингулярная при = . В силу последнего обстоятельства интеграл во втором уравнении (2.3) несобственный, что и отмечено звездочкой . В МГЭ граница S дискретизируется , т.е. разбивается на М малых, но конечных отрезков. Интегралы по таким отрезкам заменяются после этого суммами, содержащими дискретный набор значений функции / = / с = 1,..., М в центрах указанных отрезков. Затем уравнения, полученные таким образом из первого уравнения (2.3), записываются в тех точках , где в силу (1.8) или (1.9) известно т.е. на Г, Гу и Г . Аналогично уравнения, получающиеся из второго уравнения (2.3), записываются в точках отрезков Го и Гу, в которых, согласно (1.7), dip/dN = d(f/dy = 0. Число получившихся в итоге уравнений равно М, т.е. числу подлежащих определению значений функции / . В эту систему, линейную относительно входит, однако, также неизвестная константа С. Дополнительное уравнение, также линейное относительно и (7, получается дискретизацией условия излучения [4] [c.305]

Оптика (1985) -- [ c.215 ]

Трехмерные задачи математической теории упругости и термоупругости Изд2 (1976) -- [ c.94 , c.121 ]

Теория упругости (1975) -- [ c.639 ]

Волны в жидкостях (0) -- [ c.327 ]

Акустика слоистых сред (1989) -- [ c.14 , c.188 ]

Линейные и нелинейные волны (0) -- [ c.430 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...