Время как параметр

Исключая из уравнений (Ь) время как параметр, найдем уравнение относительной траектории центра колеса А [c.140]

В функционале (2.69) варьируются величины и, v, w при дополнительных условиях (2.64), в то время как параметр Я не варьируется. [c.67]

В правой части стоит неотрицательная функция накопленного повреждения ф( [р), текущего параметра воздействия на датчик е (t) и параметра р, характеризующего свойства датчика. Для упрощения величины е и р считаем скалярными, а функцию распределения f (р) заданной. В уравнение (7.106) входит постоянная времени Если характерные моменты времени изменения процессов е (t) и Ф (О сопоставимы, то уравнение (7.106) можно формально разрешить относительно медленно изменяющейся функции г (t) = h q t), рассматривая время как параметр. В результате получим [c.298]

Так, показанный на рис. 4.5 параметр Я достаточно информативен, в то время как параметр Я" неинформативен (распределения практически неотличимы) параметр П занимает промежуточное положение. [c.65]

Поток связан с энергией электрический ток -— с мощностью, которая равняется его производной. Поток проникает в окружающую среду, тогда как ток ограничен определенными путями, следовательно, параметры магнитной цепи должны определяться экспериментально, в то время как параметры электрической цепи легко рассчитываются. Достоверность аналогии состоит в том, что математические формы выражений, связывающих энергию и поток, магнитодвижущую силу и магнитное сопротивление, и выражений, связывающих электрическую мощность, ток, напряжение и сопротивление, являются формально одинаковыми. Электрические проводники в магнитном поле имеют особо важное значение в измерительной технике. Среди явлений, возникающих при этом, отметим следующие [c.128]

Система UO2 — ТЬОг. Установлено [15, 19, 47—49], что двуокиси урана и тория образуют между собой непрерывный ряд твердых растворов. Промежуточные составы, как и исходные компоненты, имеют структуру типа флюорита с параметром решетки, непрерывно увеличивающимся от 5,4704 А для чистой UO2 до 5,5973 А для чистой ТЬОг. Изменение параметра решетки от состава (рис. 6.5, о) почти точно подчиняется закону Вегарда, за исключением составов с очень малым содержанием ТЬОг. Параметр решетки твердого раствора, содержащего около 2% ТЬОг (рис. 6.5, б), практически не отличается от параметра решетки чистой UO2, в то время как параметр решетки образцов с большим и меньшим содержанием ТЬОг значительно выше. [c.232]

Для исследования этого процесса, протекающего без теплообмена с окружающей средой, используем схему, рассмотренную выше (см. рис. 1.9, а). Отличие будет заключаться в том, что газ из резервуара V будет вытекать в атмосферу р — р , = v. , = Т . Кроме того, параметры р, Т, v ограниченного объема V будут переменными, в то время как параметры (параметры магистрали) оставались постоянными в случае, рассмотренном на стр. 27. После подстановки в уравнение (1.37) значения составляющих [c.34]

Как указывалось выше, настройку привода на заданную скорость в рабочем диапазоне ее изменения производят уменьшением или увеличением проходных сечений линий на входе или выходе, для чего используют переменные дроссели. Следовательно, в процессе настройки безразмерный параметр Q также изменяется, в то время как параметр нагрузки % остается постоянным. [c.217]

В уравнении переноса излучения, следовательно, можно опустить производную от интенсивности по времени и рассматривать время как параметр, от которого зависят температура и плотность вещества, т. е. /гр и Ну. В дальнейшем мы всегда будем исходить из такого упрощенного уравнения переноса [c.117]

Присоединение временной координаты x к обобщенным координатам X ( =1, 2, 3), частицы существенно изменяет смысл вариационного принципа, из которого вытекают уравнения (2.133), так как теперь время, как и позиционные координаты, варьируется. Иначе говоря, вместо принципа Гамильтона — Остроградского применяется принцип Эйлера — Лагранжа [40]. Все координаты Ц=Ь 2, 3, 4) следует рассматривать как функции параметра 5, который не варьируется. Соответственно этому функция W вытекает из механического действия в форме Эйлера или Якоби и ее нельзя назвать главной функцией Гамильтона. Эта функция зависит от х и поэтому не является характеристической функцией Якоби [40]. Уравнение (2.134) аналогично уравнению Якоби, хотя содержит время как параметр. Чтобы в этом убедиться, заметим, что частные производ- [c.62]

Время как параметр. Момент измерения t в нерелятивистской квантовой механике играет роль параметра распределения вероятностей, от которого в представлении Шредингера зависит вектор состояния г ) ( )) = i), а в представлении Гейзенберга — [c.55]

Площадь крыла и тип механизации тесно связаны с летными характеристиками, в то время как параметры формы в основном влияют на характеристики сваливания. [c.67]

Линейчатая структура акустического портрета подводной лодки, обусловленная дискретными составляющими спектра системы движения и вспомогательных механизмов, особенно хорошо видна при отсутствии кавитации на винтах. По мере увеличения скорости и с началом кавитации на винтах уровень сплошной части спектра увеличивается и начинает маскировать отдельные дискретные составляющие. Частоты, на которых возникают дискретные составляющие, обусловленные системой движения, возрастают, а амплитуды этих компонентов увеличиваются, в то время как параметры дискретных составляющих шумов вспомогательных механизмов остаются неизменными. [c.322]

Имея конструктивные параметры объектива, выполняем контрольное вычисление аберраций на ЭВМ. Полученные в результате этого вычисления значения сферической аберрации для края зрачка и хроматизма положения будут отличаться от заданных в результате влияния аберраций высших порядков и толщин линз. Если это отклонение больше допустимого, то следует выполнить очередной вариант объектива, учитывая аберрации высших порядков. При этом следует иметь в виду, что параметр фх влияет на хроматизм положения и на сферическую аберрацию, в то время как параметр Q влияет только на сферическую аберрацию. Поэтому в процессе последующей коррекции целесообразно сначала за счет изменения параметра ф1 добиться требуемого значения хроматизма положения, а затем, изменяя параметр Q, получить нужное значение сферической аберрации. [c.368]

В результате проведенных авторами работ [33, 287, 288] расчетов и экспериментов на ДКБ-образцах и образцах с краевой трещиной при растяжении было установлено следующее. Для стационарной трещины при монотонном нагружении в условиях упругопластического деформирования материала параметры Т - и У-интегралы (вычисленные по внешнему контуру) совпадают. По мере развития трещины /-интеграл непрерывно возрастает, в то время как Т -интеграл растет только до неко- [c.254]

Лагранжева функция распределения пульсаций температуры по частотам, определяемая выражением (2.154), зависит лишь от параметров поля пульсирующих скоростей. В то же время, как ясно видно из уравнения (2.153), интенсивность пульсаций температуры определяется не только характеристиками поля пульсирующих скоростей, но и средним градиентом температуры. [c.85]

О том, что момент времени / одинаков в обеих системах — латинской и греческой. Если рассматривать t как параметр, то равенство (34) выражает лишь геометрический факт —связь между производными по параметру от функций, зависящих от этого параметра, в различных системах координат. Но если параметр / понимается как время, то правило (34) оказывается верным лишь тогда, когда время в латинской и греческой системах протекает одинаково и когда для этих сред имеет смысл понятие одновременности, т. е. когда могут быть указаны в них одинаковые моменты времени. Отказ от этого предположения является краеугольным камнем релятивистской механики Эйнштейна, в которой формула (34) уже неприменима. [c.32]

В преобразовании Галилея интервал времени dt представлял инвариантный относительно этого преобразования скаляр. Дифференциал dx, инвариантный относительно преобразования Лоренца,— скаляр. Он является обобщением понятия dt на мир Минковского. Собственное время т можно рассматривать как параметр, опре- [c.289]

В соотношение (14.11) время входит как параметр, материал как бы меняет свои свойства со временем, т. е. стареет . Этим можно объяснить название теории. Ее довольно часто применяют в инженерных расчетах для бетона. Теория старения учитывает изменение возраста бетона, но не учитывает длительности приложения нагрузки. [c.308]

Уравнения (11.192) вместе с уравнениями (11.191) определяют закон движения точки М ( , ц) плоской фигуры. Эти уравнения можно, в частности, рассматривать как уравнения траектории точки М (I, п) в параметрической форме. Исключая из уравнений (11.192) время t как параметр, найдем уравнение траектории точки М ( , т]) в форме зависимости [c.199]

Прежде чем определить постоянную с, укажем предварительно на следующую существенную особенность рассматриваемого движения оно не имеет никаких характерных постоянных параметров длины, которые могли бы определить масштаб турбулентного движения, как это имеет место в обычных случаях. Поэтому основной масштаб турбулентности определяется самим расстоянием у турбулентное движение на расстоянии у от стенки имеет основной масштаб порядка величины у. Что же касается пульсационной скорости турбулентного движения, то она — порядка величины и. Это тоже следует непосредственно из соображений размерности, поскольку и — единственная величина с размерностью скорости, которую можно составить из имеющихся в нашем распоряжении величин а, р, у. Подчеркнем, что в то время как средняя скорость падает с уменьшением у, порядок величины пульсационной скорости оказывается одинаковым на всех расстояниях от стенки. Этот результат находится в согласии с общим правилом, что порядок величины пульсационной скорости определяется изменением Аи средней скорости ( 33). В рассматриваемом случае нет характерных длин /, на которых мол(но было бы брать изменение средней скорости Аи должно быть теперь разумным образом определено, как изменение и при изменении расстояния у на величину порядка его самого. Но при таком изменении у скорость и меняется согласно [c.245]

Обобщенные координаты. Рассмотрим несвободную систему со связями (1), (2). Будем предполагать, что г функций fa от 3N аргументов х,,, уу, z, (v = 1, 2,. .., N) независимы (время t здесь рассматривается как параметр). В противном случае одна из связей противоречила бы остальным или была бы их следствием. [c.32]

Определение траектории точки. Рассматривая в уравнениях движения точки (1) или (2) время 1 как параметр, мы замечаем, что эти уравнения будут являться уравнениями траектории точки в параметрической форме. Исключая время i из уравнений (1) или (2), мы получим уравнение траектории точки в координатной форме, т. е. в виде зависимости только между координатами точки. [c.230]

В то время как тело переместится поступательно вдоль оси на расстояние о1, оно повернется на угол отношение перемещения о к углу называется параметром винта р, т. е. [c.434]

Рассматривая время t в выражении Ф (.г, г/, 2, /) как параметр, можно правую часть полученного уравнения принять за полный дифференциал и написать [c.312]

Ясно, что аксоиды — конические поверхности с вершиной в неподвижной точке тела (рис. 41). Уравнения аксоидов можно получить из уравнений мгновенной оси (П.109Ь), если исключить из них время как параметр. [c.117]

При рассмотрении этого графика сразу бросается в глаза, что натрий ведет себя довольно идеально , поскольку в этом случае Нд постоянно в пределах от Г/0дя О,8до Г/вд О, и даже ниже, в то время как параметр 0д других щелочных металлов начинает очень сильно меняться уже при ТМв = 0,3. Причиной этих изменений, очевидно, может являться отличие действительной решеткп от модели Дебая. В связи с этим проведенные недавно [c.193]

Для любого другого варианта было введено специальное ресурсное время. Для каждого рубежного года подсчитывалась добыча накопления с начального момента отсчета. Рассматриваемому моменту времени ставились в соответствие удельные капиталовложения в создание новых мощностей, снятые с кривой для опорного варианта и соответствующие данному уровню накопленной добычи. Таким образом, время как параметр исключалось из рассмотрения на данном этапе расчета. Фактически рассматривалась только зависимость удельных капиталовложений в создание новых мощностей от выра-ботанности потенциальных ресурсов, которая распространяется с базового варианта на все остальные. Затем при исследовании каждого варианта время вновь вводилось в рассмотрение в соответствии с темпами использования потенциальных ресурсов, что позволяет учесть дисконтирование. Тот же прием применяется для оценки капиталовложений в добычу канско-ачинских углей и в транспорт газа. [c.166]

Кроме того, будем пренебрегать сжимаемостью жидкости, считая ее плотность постоянной р = onst, а тепловой режим — установившимся за счет отвода тепла путем теплообмена. Основное внимание сосредоточим на исследовании ИЦН и РЦН, параметры которых будем сопровождать индексами °о и Д , в то время как параметры ТЦН получат индекс Т . [c.10]

Заметим, что существенная разница между функцией U, определенной выражением (7) и уравнениями (13), и функцией, определенной выражением (28) и уравнениями (33), состоит в том, что последние соотношения содержат время / как параметр. Так как вариация бг,- в (24) берется при i oaist, то [c.461]

Седловые точки и относятся к лучам, падающим на щшиндр с прицельными параметрами р (не путать с индексом р) и р sin ф. В частности, прицельный параметр/ относится к тем падающим лучам, которые испытывают геометрическое отражение от цилиндра и проходят через точкуР (рис. 6.10) [например, при р — оо,/ = а os(/2)], в то время как параметр р sin ф соответствует лучам, которые достигают точки Р, не испытав влияния препятствия. [c.424]

Следует иметь в виду, что подобие мессбауэровских спектров не является обязательным следствием подобия кристаллических структур, что было обнаружено при изучении никель-цинковых ферритов марок 400НН и 1000НН. Эффективное магнитное поле в этих случаях для образцов, прошедших диффузионный обжиг, равно II кэ и резко отличается от поля, характерного для спеченных ферритов ( 370 кэ), в то время как параметры решетки для этих образцов одинаковы. Приведенные данные свидетельствуют о том, что распределение ионов в элементарной ячейке не достигает еще своего равновесного значения на этапе диффузионного обжига. [c.219]

Интегрирование нельзя выполнить в явном виде, поскольку а, Р и с — неизвестные функции s. Однако считаем, что второй член в интеграле представляет собой убывающую функцию параметра к, в то время как первый — возрастающую функцию, которая доминирует при достаточно больших значениях к. Если ограничиться только полимерными расплавами или растворами, которые, вообще говоря, ведут себя как псевдопластики, то придем к выводу, что [c.248]

После старта трещины при задании внешней нагрузки Р, обеспечивающей автомодельность локального НДС, Г -инте-грал, рассчитанный по контуру 1 (Т ), практически не изменялся, в то время как интеграл Т, рассчитанный по контуру 2 Т ), возрастал по мере роста трещины (см. рис. 4.24,в). Полученные результаты позволяют сделать вывод, что параметр Т однозначно контролирует НДС у вершины развивающейся трещины для описания НДС с помощью Г необходимо использо- [c.257]

Однако закон (VI.29) и (VI.30) имеет приближенный характер. Ниже будет показано, что 1п на самом деле зависит не только от энергии а-частиц, но также зависит от порядкового номера Z, радиуса ядра/ и других факторов, в то время как закон Гейгера— Нэттола учитывает зависимость In А, только от энергии S. Зависимость In А от основных параметров, характеризующих ядро, нельзя представить на двухмерной диаграмме. Отступление от закона Гейгера—Нэттола обнаруживается уже отчетливо, если на графике изобразить In К функцией не In S, а энергии S (рис. 65). Замена переменной 1п (S на переменную S означает увеличение масштаба по оси абсцисс. [c.224]

Это обстоятельство является одним из следствий того факта, что уравнение ударной адиабаты не может быть написано в виде Др. V) = onst, где f есть некоторая функция своих аргументов, как это, например, имеет место для адиабаты Пуассона (уравнение которой есть s(p, 1/) = onst). В то время как адиабаты Пуассона (для заданного газа) составляют однопараметрическое семейство кривых, ударная адиабата определяется заданием двух параметров начальных значений pi, Vi. С этим л<е связано и следующее важное обстоятельство если две (или более) последовательные ударные волны переводят газ соответственно из состояния 1 в состояние 2 к из 2 в 3, то переход из состояния 1 в 3 путем прохоладення какой-либо одной ударной волны, вообще говоря, невозможен. [c.458]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...