Излучатель поршневой

Характеристика направленности одиночных диффу-зорных громкоговорителей целиком определяется характеристиками излучателей поршневого типа нулевого или первого порядка в зависимости ог размеров экра-рана или ящика, в котором помещается громкоговоритель. Коэффициент концентрации больших диффузор . 140 [c.140]

О — диаметр или длина наибольшей стороны излучателя, а — длина волны изгибных колебаний в излучателе), то в нем возникают изгибные колебания и он перестает работать как излучатель поршневого типа. [c.221]

Максимальные оси излучения и приема находились в плоскости листа. В представленных здесь экспериментальных результатах излучатель поршневого типа 10 X 10 X 10 мм тщательно притирали с маслом к поверхности латунного листа [c.159]

Вынужденные колебания М. происходят с частотой внеш. воздействия, при совпадении к-рой с одной из собств. частот имеет место резонанс. М. представляет собой излучатель звука с неравномерным распределением колебат. скорости по поверхности. Излучение М,, возбуждённой на осн. частоте, обладает меньшей направленностью, чем излучение на той же частоте поршневой диафрагмы той же конфигурации. [c.96]

Тепловой поток от источника тепла пропускается через специальные окна, которые постепенно закрываются с помощью механического устройства (рис. 7.6). Система состоит из резервуара с жидким металлом (NaK-78), укрепленного на тепловом блоке, шарнирно-поршневого механизма, двух створок и вспомогательного излучателя. Резервуар с NaK-78 имеет тепловой контакт с изотопной ампулой, и изменение температуры последней передается резервуару, что в свою очередь вызывает расширение или сокращение сильфона [c.160]

Формулы (1.7.3) и (1.7.4) полностью характеризуют звуковое поле поршневого излучателя помещенного на поверхности шара. С их помощью можно вычислить интенсивность в любой точке пространства, импеданс излучения на поверхности преобразователя и функцию направленности. [c.218]

Из (1.7.4) следует, что функция направленности поршневого излучателя в экране выражается формулой [c.218]

Выведем формулу импеданса поршневого излучателя, занимающего часть сферы с угловым размером О, 6q. Сида реакции поля, действующая на кольцевой элемент сферы с угловыми размерами б, d + db, [c.218]

Исходя из этого, легко определить общее выражение для функции направленности плоского поршневого излучателя в экране [c.256]

Внимательное исследование этих соотношений позволяет сделать следующие выводы о свойствах дальнего поля поршневого плоского излучателя в экране амплитуды колебательной скорости и звукового давления убывают с расстоянием по такому же закону, который имеется для сферической волны, возбуждаемой пульсирующим шаром. Отличие от закона шаровой волны заключается в том, что амплитуда волны поршневого излучателя зависит от направления. По осевому направлению амплитуда имеет наибольшее значение она вдвое больше, чем амплитуда волны, создаваемой пульсирующим шаром той же производительности, но без экрана. Это значит, что фаза волн, отраженных от экрана в направлении оси, совпадает с фазой бегущих волн, так что в результате интерференции амплитуда волны удваивается. В других направлениях такого совпадения фаз не существует, поэтому интерференция волн приводит к определенной зависимости амплитуды от направления, выражаемой характеристикой направленности Ф(0). [c.257]

Формулы (IV. 1.5) —(IV. 1.9) применимы к плоским поршневым излучателям круглому, прямоугольному, эллиптическому и др. [c.257]

Функция направленности круглого поршневого излучателя в экране На-рис. IV.2.1 показано геометрическое построение, из которого сле- [c.257]

График функции 2< i x) /x представлен на рис. IV.2.2, где значения функции при 0 л 3,5 представлены кривой /, а значения при О 14 кривой 2, На рис. IV.2.3 изображены полярные диаграммы направленности круглого поршневого излучателя в экране для различных значений отношения диаметра излучателя к длине волны. Аргумент функций направленности существенно зависит не только от угла б, но и от волнового фактора ka, так что диаграмма направленности в полярных координатах представляет собой ту или иную кривую в зависимости от численного значения параметра ka. [c.259]

Подставляя в формулы поля плоского излучателя (IV. 1.5) —(IV. 1.9) найденную функцию направленности, получаем формулы поля круглого поршневого излучателя в экране. [c.260]

Прямоугольный поршневой излучатель. Для нахождения функции направленности прямоугольного поршневого излучателя расположим прямоугольную систему координат так, чтобы начало лежало в центре преобразователя, а ось была направлена по нормали (рис. IV.2.4). [c.260]

ДЛЯ КРУГЛОГО ПОРШНЕВОГО ИЗЛУЧАТЕЛЯ В ЭКРАНЕ [c.261]

Применительно к поршневым излучателям в экране точкой приведения может быть любая точка поверхности излучателя. Движение излучателя осуществляется по направлению его оси, поэтому вектор приведенной скорости точек поверхности равен единице. Исходя из этих соображений, вычисляем импеданс плоского преобразователя как отношение [c.261]

Разделив (IV.4.7) на амплитуду скорости получим формулу импеданса поршневого излучателя в экране [c.263]

Выполним расчет поля круглого поршневого излучателя только в точках, лежащих на его оси. Как это будет видно, здесь можно использовать точные формулы. [c.265]

На рис. IV.4.2 даны кривые изменения амплитуды приведенного давления р на оси поршневого круглого излучателя для случаев [c.268]

Таким образом, вычисление амплитуды звукового давления по точным формулам дало следуюш ий результат вблизи поверхности круглого поршневого излучателя в экране излучатель создает сложное звуковое поле, значительно отличаюш.ееся от идеального плоского. [c.272]

Изменение модуля давления на оси квадратного поршневого излучателя в экране в зависимости от расстояния z показано на рис. IV.5.4. Осевое распределение модуля звукового давления квадратного поршневого излучателя при изменении расстояния по оси Z, как и для круглого излучателя, имеет характерные осцилляции. Однако они менее ярко выражены па сравнению с осцилляциями давления на оси круглого излучателя. [c.276]

Таким образом, потенциал скорости внутри канала, возбуждаемый прямоугольным поршневым излучателем, определяется двойным рядом [c.343]

Заметим, что в случае поршневого излучателя в трубе возникает плоская звуковая волна, если между диаметром трубы и частотой выполняется соотношение (VI.4.9). [c.345]

Первая часть посвящена выводу волнового уравнения акустики, исследованию вопроса распространения плоских волн, вопросу прохождения плоских волн через границы сред и исследованию простейших типов излучателей. Далее подробно рассмотрены вопросы распространения звука в трубах и звуко-проводах. Наконец в последних главах разбирается теория сложных излучателей различных типов (сферического, цилиндрического, поршневого) и некоторые вопросы рассеяния волн на сфере и цилиндре. [c.3]

На рис. 33.9, а предполагается, что амплитуда эхо-импульса от задней стеики во всем ближнем поле в материале без затухания будет постоянной По Труэллу с соавторами [1398] вследствие явлений дифракции это постоянство строго не соблюдается (см. рис. 5.7). Следовательно, для точных измерений нужио ввести корректировку, которая указана иа упомянутом рисунке. Она зависит от пути звука и на конце ближнего поля составляет около 2 дБ, если колеблется излучатель поршневой формы. [c.644]

Диаметр или длина большей стороны рабочего инструме должна быть меньше четверти длины волны изгибных колебаний инструменте. При несоблюдении этого требования в paбo инстру ментах возникают изгибные колебания и он перестает работать 1 излучатель поршневого типа. [c.40]

Импульсные ультразвуковые исследования проводят с помощью сейсмоскопов (дефектоскопов). Для возбуждения и приема упругих колебаний обычно используют пьезоэлектрические преобразователи (сегнетовая соль, керамика титаната бария или титанат-цирконата свинца ЦТС и др.). Излучатели поршневого типа возбуждают продольные волны, сдвиговые излучатели - поперечные волны. [c.147]

При ВЫСОКИХ частотах [57] поправка, связанная с пограничным слоем, становится малой, однако возникает неуверенность, связанная с возможностью возникновения мод высокого порядка. Наличие моды высокого порядка, по-видимому, можно обнаружить по круговой диаграмме для импеданса или по резонансным пикам для случая, когда излучатель представляет собой кристалл кварца. Несмотря на детальное изучение проблемы [12, 13], пока нет возможности однозначно ответить на вопрос какая из возможных мод высокого порядка возбуждена в высокочастотном интерферометре и каков связанный с ней вклад По всей видимости, наличие такой моды зависит от двух факторов во-первых, от частоты обрезания и, во-вторых, от того, колеблется ли излучатель так, что воз буждает данную моду. Если излучатель совершает идеальные поршневые колебания, то возникает только одна, так называемая нулевая мода, или плоская волна независимо от того, на какой частоте это происходит. Для высоких частот не удается получить нужной информации о характере колебаний излучателя, поскольку амплитуда слишком мала, чтобы ее можно было заметить интерференционным методом. В этом случае о присутствии моды можно лишь догадываться, изучая особенности поведения излучателя и резонансные пики. [c.110]

Увеличение амплитуд смещения излучателя объясняется тем, что всей колебательной системе, сдемпфированной конструкцией крепящего устройства, благодаря свободному колебанию сообщаются поршневые перемещения от действия продольных сил двигателя. [c.233]

Возбуждение в трубах плоских звуковых волн с помощью поршневого излучателя ограниченных размеров имеет некоторое преимущество перед способом возбуждения плоских волн с помощью кольцевого преобразователя. Если необходимо возбуждать звуковые волны на резонансных частотах, то для цилиндрического преобразователя, вмонтированного в трубу диаметром d, имеется только одна возлюж-ная частота 1 = с 2па) (б о — скорость звука в материале преобразователя). Сравнивая эту формулу с (VI.4.9), можно видеть, что кольцевые преобразователи возбуждают плоские волны в цилиндрических трубах при выполнении определенного соотношения между скоростями звука в материале преобразователя и в веществе, заполняющем трубу. Это соотношение следует из неравенств [c.346]

В связи с рассмотрением ближнего звукового поля возникает вопрос о законности весьма распространенного представления об излучении поршневой диафрагмой, при условии а, практически плоской волны. На этом представлении базируется, например, метод интерферометра Пирса. Как известно, в этом методе рефлектор, создающий стоячие волны, располагается в ближней зоне. Несмотря на то, что области максимумов и минимумов на оси явно чередуются в ближней зоне через интервалы, отличные от полуволны, реакция рефлектора на излучатель дает, как известно, максимумы и минимумы тока в цепи лампы точно через полволны. Точно так же при излучении стоячих волн от кварцевой пластинки методом Теплера максимумы и минимумы освещенности в видимой картине точно следуют через полволны, и фронты волн имеют плоскую форму. [c.325]

Весьма распространенный вид конструкции гидрофона при-емника и излучателя) изображен на рис. 4.50. Пьезокристаллический элемент в виде одиночного блока или пакета пластин поджимается при помощи гайки, шарикового упора и опорной шайбы к поршневой диафрагме, являющейся антенной гидрофона. Для равномерности поджатия, электрической изоляции и уменьшения гибкости механического контакта на торцах пьезоэлемента имеются тонкие изоляционные прокладки. Выводы от пьезоэлемента соединяются с кабелем, выходящим через водонепроницаемый сальник. Диафрагма составляет одно целое с днищем корпуса, в котором выточена кольцевая канавка для создания гибкого подвеса — воротника, на котором движется диафрагма. Обычно пьезоэлемент собирается в виде пакета пластин, обладающих поперечным пьезоэффектом (сегнетова соль, дифосфат аммония, сульфат лития). Между пластинами прокладываются электроды из тонкой фольги. Пластины укладываются так, чтобы одноименные поляризующиеся поверхности были обращены к одному и тому же электроду. [c.182]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...