Звука угловая частота

Колебательная скорость v — величина, равная произведению амплитуды А колебаний частиц среды, через которую проходит звук, на угловую частоту со [c.16]

В ЭТОМ равенстве использовано соотношение между производительностью малой пульсирующей сферической антенны Уоб и звуковым давлением, создаваемым такой антенной в свободном поле на расстоянии В (ро — плотность среды, со — угловая частота звука). Можно считать, что и при наличии заторможенной антенны I на достаточно большом от нее расстоянии около малого сферического источника условия такие же, как и в свободном поле. Тогда Уоб=5с 2к=о и, следовательно, (4.22) с использованием (4.20) и (4.21) можно переписать так [c.115]

ФАЗА —мера попадания в такт или выхода из такта для звука или другой периодической функции. Измеряется в угловой мере в градусах или, лучше, в радианах (360° = 2я радиан) если, например, одна синусоидальная волна отстает от другой, так что минимумы первой совпадают по времени с максимумами второй, то говорят о расхождении по фазе на я радиан, или на 180° (см. также УГЛОВАЯ ЧАСТОТА). [c.301]

Боковые полосы. Таким образом, модулированное по амплитуде напряжение V(t) является суперпозицией гармонических колебаний, состоящих из колебания с частотой .р несущая частота) и многих гармонических колебаний с частотами < ср+ мод верхняя полоса частот) и со р — со од нижняя полоса частот). Для того чтобы излучаемые бегущие волны передавали информацию о звуке в области частот от О до 20 кгц, необходимо, чтобы напряжение V t) было представлено суперпозицией гармонических компонент с угловыми частотами со в частотном диапазоне от самой низкой частоты, присутствующей в нижней боковой полосе, до самой верхней частоты в верхней боковой полосе. Таким образом, излучаемые частоты занимают диапазон [c.253]

СТИ (О (отношение характерной величины q к характерной величине q), то соотношение (81) будет хорошей аппроксимацией равенства (80) при больших значениях сог/с. Для источников звука вообще (не только для точечных источников) с характерной угловой частотой со мы будем использовать термин дальнее поле , имея в виду ту часть жидкости, для точек которой расстояние г от источника велико по сравнению с с/со (или Х/(2л), где X — характерная длина волны), и найдем (разд. 1.6), что в дальнем поле соотношение для плоских волн (81) становится хорошим приближением. [c.38]

В соответствии с обш ей теорией колебаний угловая частота моды колебаний пузырьков, определяюш ая звук в дальнем поле, представляется как [c.52]

Рис. 127. Зависимость коэффициента прохождения звука от угловой частоты.

Влияние затухания на характер О. з. (8,91. Коэф. отражения и прохождения не зависят от частоты звука, если затухание звука в обеих граничных средах пренебрежимо мало. Заметное затухание приводит не только к частотной зависимости коэф. отражения Я, но и искажает его зависимость от угла падения, в особенности вбли.зи критич. углов (рис. 5, а). При отражении от границы раздела жидкости с твёрдым телом эффекты затухания существенно меняют угловую зависимость Я при углах падения, близких к рэлеевскому углу 0д (рис. 5,6). На границе сред с пренебрежимо малым затуханием при таких углах падения имеет место полное внутреннее отражение и Л — 1 (кривая 1 на рис. 5, б). Наличие затухания приводит к тому, что (Д1 становится меньше 1, а вблизи 9( = Эд образуется минимум [c.507]

Благодаря различной угловой скорости вращения элементов лопасти винта, частота срывающихся с лопасти вихрей увеличивается по мере приближения к концу лопасти. По этой причине, а также благодаря тому, что срыв вихрей есть случайный процесс, спектр вихревого звука непериодический и обычно частоты его преимущественно лежат выше 1000 гц при числах М конца лопасти, меньших 1. Вихревой звук имеет максимум направленности вдоль оси винта. В этом направлении звук вращения теоретически отсутствует, а вихревой звук максимален, поскольку этот звук дипольного происхождения и диполи расположены в плоскости вращения. [c.435]

Используемые в акустике представления о границах областей также представляют собой существенную идеализацию. Говоря о границе, по сути, отвлекаемся от каких-либо ее физических свойств и воспринимаем ее в рамках эвклидовой геометрии. Как следствие этого в задачах излучения и рассеяния звука часто граничные условия формулируются на поверхностях, включающих в себя угловые точки или линии. Обтекание таких участков границы идеальной жидкостью характеризуется наличием в поле скоростей локальных особенностей, т. е. при приближении по жидкости к такой угловой точке скорость частиц жидкости стремится к бесконечности Учет этого очень важен для правильной постановки граничных задач акустики 1.), 125, 171], Существо вопроса, связанного с формулировкой условий на ребре, легко понять из следующих рассуждений. Рассмотрим в укрупненном изображении окрестность вершины клина (рис. 1), имеющего бесконечную протяженность в направлении, перпендикулярном к плоскости рисунка. Положение произвольной точки в окрестности клина определим координатами р и 0 Стороны клина 0 = О и 0 = 0 будем предполагать идеальными — акустически мягкими или жесткими. В области вне клина существует звуковое поле с частотой со. Необходимо определить структуру звукового поля в окрестности вершины. [c.10]

Для выяснения спектрального состава света, рассеянного в простой жидкости, рассмотрим более подробно характер тепловых флуктуаций. Как известно [77], в жидкости всегда имеются звуковые волны, которые, подобно дебаевским волнам в кристалле, возбуждаются под действием теплового движения молекул. Падающий свет с длиной волны Яд рассеивается на тех звуковых волнах, длина которых Л удовлетворяет условию Брэгга 2Л sin (0/2) = Яо, или в волновых числах к = 2я/Л = 2к sin (0/2). Эти волны распространяются со скоростью звука v (к), компонента которой вдоль светового луча равна г (к) sin (0/2) (фиг. 9). В результате свет будет испытывать донлеровское смещение, которое сводится к сдвигу Q угловой частоты, равному [c.121]

Если частоты Vj и двух камертонов отличаются от их среднего значения более чем на 6%, то ухо и мозг будут воспринимать эти колебания согласно равенству (81), т. е. как от двух отдельных источников. Вы услышите две ноты, мало отличающиеся по высоте тона. Например, если v2=l,25vi, вы будете слышать две ноты с интервалом большая терция . Если v2=l,06vj, то v, будет восприниматься как нота, на полтона более высокая, чем Vj. Однако, если частоты Vi и Vj отличаются меньше чем на 10 гц, мы не в состоянии воспринять их как две разные ноты. (Правда, натренированное ухо музыканта может это сделать.) В таком случае суперпозиция колебаний с частотами Vj и Vj не воспринимается как аккорд из двух нот, а скорее, в согласии с равенствами (84) и (85), как один тон с частотой v p и медленно меняющейся амплитудой Л од-Квадратичный детектор. Амплитуда модуляции колеблется с угловой частотой модуляции со од- Всякий раз, когда величина возрастает на 2я, амплитуда совершает полный цикл колебаний и возвращается к первоначальному значению. Амплитуда Лиод обращается в нуль дважды за цикл. В эти моменты времени звука нет, ухо ничего не слышит. В промежутках между паузами ухо воспринимает колебания среднего тона (соответствующие v,p). Так как созсо од изменяется от О до 1, от 1 до О, от О до —1 и т. д., то в моменты времени, предшествующие данной паузе и после нее, амплитуда имеет противоположные знаки. Однако наше ухо не может различить два интервала звучания с разными по знаку амплитудами Л д. Мы можем заметить лишь изменение величины Л звук станет громче или тише в зависимости от того, увеличился или уменьшился квадрат амплитуды Л од. [c.44]

Особенности возникают также при приближении угловой частоты звука (О к ОДНОЙ из угловых частот собственных колебаний пластины (о . При этом механический импеданц пластины обра- [c.287]

Восприятие направлений — локализация источников звука в пространстве — возможно благодаря так называемому бинауральному эффекту. При этом явление локализации объясняется действием только двух факторов бинауральными временной (Атб) и интенсивностной (АЫб) разностями сигналов, воздействующих на левое и правое ухо слушателя. Каждому угловому положению реального источника звука соответствуют вполне определенные значения АЫб и Атб. На низких частотах (ниже 500 Гц) направление на источник звука определяется, главным образом, бинауральной временной разностью. На средних (500. .. 5000 Гц) и высоких (выше 5000. .. 6000 Гц) частотах эффект азимутальной локализации определяется обоими факторами АЫб и Атб. Локализация источников звуков с частотами ниже 150 Гц практически невозможна. [c.32]

О. в. от движущихся объектов происходит со смещением частоты Доплера эффект), угол отражения при атом не равен углу падения (т. н. угловая аберрация). Б средах с непрерывно меняющимися свойствами О. в. наблюдается, если характерные масштабы неоднородностей Ь % В плавно-неоднородных средах Б Я истинное О. в. экспоненциально мало, однако рефракция в плавно-неоднородных средах может привести к явлениям, сходным с О. в., напр. зеркальный мираж в пустыне (см. Рефракция звука, Рефракция света). В нелинейных средах волны больпюй интенсивности сами индуцируют неоднородности, при рассеянии на которых (вынужденное рассеяние) может даже возникать, например, специфическое О. в, с обращением волнового фронта. [c.504]

До сих пор мы рассматривали дифракцию света на неограниченной плоской звуковой волне. В представлении частиц неограниченной плоской волне соответствует частица (фонон) с определенным импульсом и определенной энергией. Брэгговская дифракция рассматривается как сумма отдельных столкновений, в каждом из которых происходит поглощение или испускание фонона фотоном. Эти фундаментальные процессы могут иметь место, только когда сохраняются и энергия, и импульс. Поскольку частота звука существенно меньше оптических частот, для сохранения энергии и импульса требуется, чтобы волновые векторы фотона и фонона образовывали равнобедренный треугольник (см. рис. 9.3). Такая брэгговская дифракция означает, что волна, падающая под углом Брэгга вд — = ar sin (Х/2лЛ), дифрагирует с поглощением фонона. Может ли дифрагированная волна поглотить другой фонон и претерпеть рассеяние на больший угол Для случая неограниченной акустической волны ответ на этот вопрос отрицательный, поскольку в этом случае законы сохранения энергии и импульса не могут выполняться одновременно. Это иллюстрирует рис. 9.9, б. Волновой вектор О соответствует волне, падающей под углом Брэгга вд. Волновой вектор 1 представляет волну, дифрагированную с поглощением фонона. При поглощении другого фонона с тем же волновым вектором К закон сохранения импульса не будет выполняться (рис. 9.9, б). На рис. 9.9, а показаны также многократный или последовательный процесс трехчастичного взаимодействия, который включает в себя поглощение фононов со слегка различающимися волновыми векторами. В последнем случае выполняются как закон сохранения энергии, так и закон сохранения импульса. Таким образом, можно заключить, что многократные процессы рассеяния не могут происходить, когда волновой вектор звуковой волны однозначно определен, как это имеет место в случае неограниченной плоской волны. Многократные процессы рассеяния возможны лишь в том случае, когда акустические волновые векторы К имеют некоторое угловое распределение. Последнее отвечает случаю, когда акустическая волна представляет собой пучок конечного размера. [c.380]

При создании перестраиваемых спектральных фильтров можно также использовать неколлинеарное акустооптическое взаимодействие в анизотропных средах. Эти фильтры обладают некоторой универсальностью конструкции и имеют ряд важных практических преимуществ, а именно они позволяют в различных применениях свободно выбирать направления распространения и рабочую частоту звука для данного кристалла. Большую угловую апертуру по-преж-нему можно получить в случае, когда касательные к геометрическим местам концов волновых векторов падающего и дифрагиро- [c.427]

Эффект расширения диаграммы направленности наблюдался экспериментально [Bla ksto k et al., 1973] при опытах в озере с мощным гидроакустическим излучателем диаметром 7,6 см, работающим на частоте 450 кГц, Измерялись угловые характеристики излучателя на основной частоте и ее гармониках (напомним, что на пилообразной стадии соотношение между амплитудами гармоник сохраняется неизменным). На рис, 4,4 показана угловая зависимость поля на основной частоте на расстояниях 1,64 м (это примерно начало волновой зоны) и 101 м. Хорошо видно уширение диаграммы направленности с расстоянием. Подчеркнем, что данные явления наблюдаются лишь в условиях, когда существенно влияние нелинейного поглощения, наблюдающегося в пилообразной волне. Между тем и при менЬших интенсивностях звука нелинейные эффекты могут привести к заметным изменениям диаграммы направленности из- [c.112]

Угловая ориентация микрофона определяется углом, составленным его рабочей осью и направлением на источник звука. Для большинства типов микрофонов при увеличении этого угла падают как общая чувствительность микрофона, так и в особенности его чувствительность на высоких частотах. Лишь у некоторых типов микрофонов, например двусторонненаправленных (восьмерочных) и в меньшей степени односторонненаправленных, чувствительность на высоких частотах изменяется при повороте рабочей оси от направления на источник так же, как и чувствительность на низких частотах. Поэтому микрофоны направляются своей рабочей осью не на источник только в тех случаях, когда при передаче надо сделать этот источник, менее громким на фоне звучания других источников или же звучание его надо сделать более мягким и менее четким. [c.107]

Угловая ориентация микрофона определяется углом, составленным его рабочей осью, и направлением на источник звука. Для большинства типов микрофонов при увеличении этого угла падают как общая чувствительность микрофона, так и в особенности его чувствительность на высоких частотах. Лишь у некоторых типов микрофонов, например двусторонне направленных (восьмерочных) и в меньшей сте- [c.141]

Из рассмотренного материала (см. п. 10.1) следует, что окружающий шум — это процесс, не стационарный во времени и пространстве. На пространственную стационарность в широком смысле влияет географическое положение, а в более узком — близость и состояние граничных поверхностей распространения звука в море. Долговременные изменения происходят в масштабах времен года, а краткосрочные—в интервалах от дней до нескольких минут [5, 6]. Однако. многие полезные результаты получены с помощью допущения стационарности как в пространстве, так и во времени. Это дает возможность применить разработанный математический аппарат и вместе с допущением об эргодичности использовать аналитические методы для установления зависимости свойств шумового поля от времени и частоты или линейных и угловых пространственных характеристик. Рамки, в которых допущение о стационарности этого процесса остается справедливым, зависят от конкретного применения. Обычная практика состоит в допущении стационарности и последующем уточнении результатов с учетом влияния неста-ционарности. При допущении о стационарности взаимно корреляционная функция между П] и 2 будет функцией только разности векторов, определяющих положения точек р, и рг [c.262]

В простейшем случае выполненпе условия Брэгга осуществляется благодаря расходимости акустич. пучка. Расходящийся пучок можно рассматривать как совокупность плоских волн, направления распространения к-рых лежат внутри углового интервала Для заданной частоты звука дифракция будет происходить лишь на той компоненте пучка, для к-рой волновой вектор удовлетворяет условию Брэгга. С изменением частоты этому условию удовлетворяет уже другая компонента пучка. При использовании изотропного материала в качестве рабочего тела АОЯ максимальное угловое перемещение равно удвоенной угловой расходимости звукового пучка [c.34]

Круглая мембрана радиуса а натянута в отверстии плоской стены, абсолютно твердой в остальной своей частч мембрана ко еблется с основной частотой 7о1- Начертите угловое распределение излучаемого давления и вычислите полную излучаемую мощность для (2па- с) = 10 и для подходящих значений других постоянных (здесь с является скоростью звука в воздухе, а не в мембране). Для расчёта углового распреде ения воспользуйте ь кривыми фиг. 71. [c.411]

Для расчета частотной характеристики коэффициента прохождения звука (41.18) следует задать механический импеданц йзлучателя. Если излучателем звука является тонкостенное кольцо с угловой резонансной частотой (Оо и массой (на единицу площади) М1, то без учета механических потерь можно записать [c.325]

На лрактике нельзя обойтись без других эталонных образцов кроме пластин, потому что уже для наклонных искателей в качестве замены отражателей от задней стенки нужны четверти окружностей различных радиусов. Более точные результаты могли бы дать плоские задние стенки под соответствующим углом, что однако снова привело бы к нежелательному разнообразию эталонных образцов. Однако имеются и другие случаи, когда нельзя обойтись без искусственных эталонных дефектов, а именно если нарушено прохождение звука через боковую стенку. Тогда и простые законы, на которых основывается построение АРД-диаграмм, оказываются недействительными. Важнейшими примерами являются трубы и плоские тела в виде пластин, в которых в местах дефекта появляются не поддающиеся обозрению зигзагообразные волны с угловыми отражениями. Здесь совершенно необходимы эталонные дефекты типа канавок и глухих отверстий. Нужно однако четко представлять себе, что эти дефекты не достигают целей, поставленных применением АРД-диаграмм или метода плоскодонных эталонных дефектов, эти методы позволяют получить эквивалентный отражатель первого рода, который для заданного естественного дефекта всегда имеет одну и ту же величину, даже если изменяется диаметр искателя и его частота, а также расстояние до дефекта. Следовательно, по АРД-диаграмме все контролеры, по крайней мере в принципе, должны получать на всех приборах и при всех настройках одинаковые значения. Все другие эталонные дефекты, как, например, канавка в трубе, дают эквивалентный отражатель лишь второго рода, т. е. он обеспечивает воспроизводимые результаты только в том случае, если все вышеназванные условия остаются неизменными. Он используется в первую очередь для того, чтобы проверить стабильность работы аппаратуры. В стандарте его можно регламентировать только в том случае, если будут регламентированы по крайней мере и некоторые другие переменные, например расстояние и частота работы искателя, что однако всегда влечет за собой недоразумения. [c.381]

Полоса рабочих частот дефлектора определяется не- колькими физическими причинами. Наиболее важная вязана с конечной щириной углового распределения звукового поля. Влияние зависимости распределения звукового поля от частоты на полосу дефлектора было зпервые исследовано в работе [78]. Разумеется, на по-чосу дефлектора влияет не только распределение звукового поля, которое определяет его собственную частотную характеристику, но и частотная характеристика системы возбуждения звука. Так же, как и в 2.1 и 2.2 (при Ра=сопз1), влиянием последней будем пренебрегать. Но в отличие от частотной характеристики модулятора, определяемой выражением (2.1), под частотной характеристикой дефлектора будем понимать зависимость интенсивности отклоненного света от частоты при неизменном угле падения. [c.52]

Найдем полосу дефлектора при слабом акустическом эле, исходя из расходимости звука и перечисленных граничений. Пусть условие Брэгга выполняется на ча-готе /V Обозначим через ф1 половину углового откло-ения дифрагированного света от первоначального на-равления при изменении акустической частоты, через [c.53]

Неспособность слуха отличать фазные сдвиги между гармониками сложного звука является для техники крайне благоприятным обстоятельством, так как заведомо извест1то, что во всех электроакустических аппаратах колебания различных частот претерпевают различные сдвиги. Для примера достаточно припомнить зависящий от частоты угловой множитель в телефонных линиях. [c.27]

На рис. 8.3 показаны графики угловой зависимост 8I для двух значений частоты (в единицах а/К, pai ных 0,5 и. 2). Ясно, что при нулевой частоте йзлуч( ние совершенно не направлено, а при увеличении т стоты излучаемый звук концентрируется., в направл НИИ оси излучателя.. [c.192]

Мейер и Бон [4881а] проводили исследования отражения от моделей поверхностей с периодической структурой, пользуясь ультразвуком с частотой 15—60 кгц. С этой целью на исследуемую стенку направлялся узкий (шириной около 20°) ультразвуковой пучок и записывалось угловое распределение отраженного звука в пределах 180°. Отсюда определялся коэффициент рассеяния , т. е. отношение энергии, рассеянной за пределы 20-градусного геометрически отраженного пучка, к полной отраженной энергии. [c.576]

Критические частоты для трубопровода 1020x21 до 4 кГц по радиальной координате и до индекса т =7 по угловой (при скорости звука в газе 427 м/с) [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...