Излучение диполя

Следует отметить, что значения Е и Н в момент времени t в точке 0 х,у,2) определяются значением р в более ранний момент времени t — г/с. Время г/с необходимо для того, чтобы излучение диполя дошло от точки О до О. Близкодействие, на котором основывается электромагнитная теория Максвелла, здесь очевидно. [c.56]

Заметим, что отражение полностью поляризованной волны наблюдается тогда, когда нормали в преломленной и отраженной волнах ортогональны (рис. 2.10). Тогда, используя полученные ранее сведения об излучении диполя (см. 1.5), легко дать физическое истолкование этого явления с позиций электронной теории. Если связывать наличие отраженной волны с вынужденными колебаниями электронов во второй среде, то в направлении, перпендикулярном нормали к преломленной волне, не должна распространяться энергия, так как электрон не излучает в направлении, вдоль которого осуществляются ei o колебания (рис. 2.11). Легко заметить, что последнее ограничение относится лишь к колебаниям электронов в плоскости падения волны, происходящим в результате действия на них ( 2) и Вместе с тем ( 2)1 будет раскачивать электроны в направлении, перпендикулярном плоскости падения, и такое излучение будет распространяться без всяких ограничений в направлении, удовлетворяющем условию (2.12), целиком определяя поляризацию отраженной волны. [c.86]

Механизм возникновения черенковского свечения заключается в когерентном излучении диполей, которые возникают в результате поляризации атомов среды при движении в ней заряженной частицы со скоростью больше скорости света в этой среде. [c.235]

Зависимость интенсивности излучения диполя от направления (диаграмма излучения) представлена на рис. 16.4. Из рисунка видно, что интенсивность максимальна для направлений, перпендикулярных к ЛИНИИ колебаний электрона (ось элементарного излучателя), и обращается в нуль для направления вдоль оси (продольная электромагнитная волна невозможна). Так как электромагнитное поле в волне перпендикулярно к направлению ее [c.10]

Различие полей излучения диполей и квадруполей используется в люминесценции для экспериментального установления характера элементарного излучателя. [c.250]

Рассмотрим случай работы винта при полете по вертикали, полагая, что аэродинамические нагрузки по-прежнему стационарны. При этом подсчитанное по вертикальной скорости число Мах-а М = ]/с съъ = ксМ невелико. Будем считать, что наблюдатель тоже движется со скоростью полета. Как и ранее, действие лопастей винта на воздух сводится к действию распределенных по диску винта сил, но теперь необходимо использовать решение для излучения диполя, движущегося с постоянной [c.843]

Пользуясь формулами (10.13), (10.14) и (10.23), имеем для мощности, излученной диполем [c.387]

Отметим, что зависимость интенсивности шума получается пропорциональной у , как это и должно быть согласно общей теории (поскольку мы оставили при рассмотрении только излучение диполями). [c.451]

Поле излученной диполем электромагнитной волны в сферической системе координат с полярной осью, совпадающей с направлением диполя, описывается формулами (рис. 262) [c.291]

Так как это выражение тождественно с (8,40), то ясно, что второй член в общем выражении (8,39) потенциала скоростей для излучателя 1-го порядка дает излучение диполя с осью, повернутой на 9№ по отношению к оси первого диполя. [c.219]

Излучение диполя, размещенного на полюсах сферы [c.246]

На больших расстояниях от источника, гд сравнительно медленно (как 1/г) убывающее поперечное поле излучения Е значительно превосходит радиальное поле (в волновой зоне, т. е. при гЗ>Я.), формула (1.62) в равной мере применима и к полю излучения диполя с дипольным моментом p t)=Qz t) [c.39]

Усредняя выражение (1.68) по времени, получаем интенсивность излучения диполя на расстоянии г [c.40]

Рассмотрим еще один вопрос, ответ на который можно получить, зная излучение диполя. [c.339]

Излучение x i), происходящее при гармоническом колебании заряда, представляет собой излучение диполя. Поэтому полная мощность излучения определяется равенством (152) [c.340]

Рис. 10. Моделирование в волновой кювете излучения диполя. (Любезно предоставлено Центром по развитию образования, Ньютон, Массачусетс, США.)

Только что описанные гипотетические распределенные источники и диполи, возможно, и нельзя непосредственно использовать, но полученные результаты подсказывают, как практически работать с важным уравнением (152) для звука, генерируемого турбулентным потоком. Так же как первая производная в правой части уравнения (158) свидетельствует о том, что при этом излучение имеет вид излучения диполя с напряженностью fi на единицу объема, вторая производная в правой части уравнения (152) определяет излучение вида излучения квадруполя с напряженностью Тц на единицу объема. [c.84]

Для случая многолопастных винтов и вентиляторов значительное взаимное уничтожение полей излучения диполей, связанных с различными лопастями, может приводить к ситуации, когда поля квадруполя, связанные с турбулентным следом, становятся главными источниками шума это показано в статье [c.570]

Дальше при выводе формул Френеля можно было бы пойти двумя путями. Можно было бы рассчитать поле излучения диполей среды в занимаемом ею полупространстве. Это сложно. Мы обойдем вычисления,использовав замечание в конце предыдущего параграфа. [c.433]

Если же вектор Р параллелен плоскости падения, то необходимо еще учесть зависимость поля излучения диполя от угла между дипольным моментом и направлением излучения. Излучение дает только поперечная слагающая дипольного момента. Поэтому величину —L Ь необходимо умножить на отношение проекций вектора Р на направления единичных векторов е и е, перпендикулярных к направлениям распространения отраженной и падающей волн. С учетом поперечности преломленной волны kP = 0) для этого отношения нетрудно найти — os (ф - - i 5)/ os (ф — tl)) (рис. 252 и 253), а для отношения самих амплитуд 7 ,, и ёц [c.434]

Задача. Определите излучение диполя с , враш аюш егося в плоскости с угловой скоростью О,. [c.48]

Задача 2. Определите излучение диполя с , вращающегося [c.88]

В терминах электронной теории можно следующим образом охарактеризовать механизм процесса. Электрическое поле падающей волны раскачивает заряженные частицы (электроны), и возникает рассеянное излучение, которое в грубом приближении можно описать полученными ранее соотношениями для гармонического осциллятора, излучающего под действием вынуждающей силы (см. 1.5). В частности, сразу понятно, почему наиболее интенсивно рассеивается коротковолновое излучение. Известно, что интегральная интенсивность излучения диполя пропорциональна четвертой степени частоты (ш lA ). Следовательно, голубой свет рассеивается значительно сильнее красного (Хкр/ гол = 1,6). Индикатриса рассеяния похожа на распределение потока электромагнитной энергии в пространстве (см. 1.5), полученное на основе очевидного положения об отсутствии излучения в направлении движения осциллирующего электрона. [c.353]

Смысл этого выражения заключается в том, что общее излучение состоит из трех частей. Первый интеграл представляет собой акустическое поле простых источников (монополей), распределенных на поверхности S, напряженность которых связана с пульсациями скорости и равна скорости изменения массы. Для акустически жестких поверхностей можно считать, что Пг г = О и монополи отсутствуют. Напротив, для акустически мягких поверхностей первый член оказывается доминирующим акустическое поле обусловлено главным образом действием пульсаций скорости у поверхности. Второй интеграл представляет собой излучение диполями, распределенными на S, напряженность которых равна локальной скорости изменения импульса. Эти источники связаны с пульсациями давления и вязких напряжений. Наконец третий, интеграл дает квад-рупольное излучение в объеме V (объем области g). [c.425]

В отличие от низкочастотных генераторов, для которых параметры резонансной цепи определяются легко и однозначно, микроволновые [1] и оптические [2—6] генераторы требуют более глубокого математического и физического анализа. Для определенности рассмотрим генератор, в резонатор которого помещен лавинный диод с обратносме-щенныт переходом (рис. 7.4). Диод можно характеризовать поляризацией Р, действующей как источник электрического поля в соответствии с выражением (1.2.8). Таким образом, электрическое поле Е(г, О можно интерпретировать как отклик резонатора на излучение диполей, распределенных в области диодного перехода [c.481]

Излучение. диполя, как и излучение любого излучателя, харахс-теризуется определенным распределением интенсивности в пространстве, отличном от сферического. Это распределение называют жрак-теристикой направленности источника. Для наиболее простого случая, когда имеется осевая сшлметрия излучения, т.е. когда зависимости от азимутального угла нет, характеристика направленности (см. рис. 9.5) определяется отношением [c.73]

Простейшим экспериментом, демонстрируюш им усиление звука при наличии пузырьков, является вибрация жесткого стержня в воде, которая создает слабо слышимое дальнее ноле диполя (см. разд. 1.7), связанное с нульсируюш ей силой между стержнем и водой более сильного ближнего поля диполя при этом не слышно. Однако, если вдувать в ближнее поле пузырькп, они начинают пульсировать в ответ на большие флуктуации давления в нем и генерировать намного более сильный звук, поскольку их монопольное излучение (в разд. 1.9 будет показано, как его вычислить) имеет дальнее поле более сильное, чем ближнее. Обычно оказывается, что звуковая мош ность потока с сильными флуктуациями давления в ближнем ноле и слабыми флуктуациями в дальнем поле, что характерно для излучения диполей и в еш е большей степени квадруполей (разд. 1.10), значительно усиливается при введении пузырьков в ближнее поле, причем пульсации объема создают более мощное дальнее поле монополя. [c.53]

Последнее показывает, что средняя скорость изменения анергии излучения диполя пропорциональна квадрату дипольного мо-Аюнта. Ясно, что V = Му можно определить как время затухания или нзлучательное время жизни осциллятора. Формула (2.47) дает для видимого диапазона спектра времена жизни 10 с. [c.50]

Излучение от этого синусоидального момента р эквивалентно излучению диполя Герца. Среднее значение потока, излучаемога им в пространство, имеет вид [c.259]

Первый член представляет собой чистую поверхностную волну Блюстейна — Гуляева, второй — цилиндрическую объемную волну, третий — сопутствующую%оверхностную волну, которая распространяется вдоль поверхности и прижата к ней, но убывает с расстоянием как объемная волна. Коэффициенты в квадратных скобках — множители ослабления типа множителей, входящих в известную формулу Вейля — Ван-дер-Поля для излучения диполя над плоской поверхностью раздела [81]. При больших б(/Сор) когда численное расстояние велико, множители ослабления стремятся к нулю пропорционально 1/ю и остается только сдвиговая поверхностная волна. [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...