Поле дальнее

Из сказанного выше следует, что моделирование в рамках представлений о существовании неравновесных границ зерен показывает, что упругие смещения атомов благодаря полям дально-действующих напряжений, создаваемых внесенными ЗГД, могут привести к смещению положения центра тяжести, обеспечивают деформационное уширение и изменение формы профиля рентгеновских пиков, что является характерным для экспериментально наблюдаемых рентгенограмм наноструктурных материалов. [c.120]

Подчеркнем, что мы здесь ограничились корреляционной функцией интенсивности самого низшего порядка (т. е. второго для интенсивности и соответственно четвертого для напряженности поля). Дальнейшая информация, например об асимметрии импульса, может быть получена из автокорреляционных функций более высоких порядков (см., например, [3.2, 3.3]). [c.109]

Современная теория показывает, что при таких условиях возможны два процесса, ответственные за действие солнечного динамо, которое мы можем представлять себе как иррегулярный осциллятор. Чтобы показать действие подобного механизма, проще всего проследить цикл от стадии первоначального полой-дального поля одной полярности до развития поло- идального поля противоположной полярности. [c.210]

СКОЙ волны), в этой зоне сферическая волна снова принимает лучевой характер, там нет обмена М жду лучевыми трубками (см. п. 21.4), причем происходит геометрооптическая передача не лучей исходного поля, а поля дальней зоны. В конце параграфа кратко разобран вопрос о формировании изображения конечной линзой. [c.248]

Об )атная переориентация диполей начинается только при Е<0, что приводит к уменьшению поляризации до нуля (DF). Напряженность электрического поля, при которой поляризация равна нулю, носит название коэрцитивной силы (коэрцитивного поля). Дальнейшее увеличение поля вызывает полную переориентацию диполей (FG). При завершении периода изменения электрического поля завершается и гистерезисный цикл (GH ). [c.265]

При выборе возможных вариантов взаимодействия исходят из трансформационных свойств полей дальнейшее уточнение производится путем сравнения данных теории с экспериментом. Так, напр., для слабых взаимодействий лагранжиан взаимодействия составляется из четырех спинорных полей. Поскольку из пары спиноров можно образовать 5 тензорных комбинаций спинор б", вектор V, антисимметричный тензор 2-го ранга Т, псевдовектор РУ, или А, и псевдоскаляр РЗ, то лагранжиан взаимодействия строился как линейная комбинация всех пяти вариантов, получаемых перемножением ( 9, 1 ), (V, V) и т. д., вплоть до открытия несохранения четности, позволившего установить, что основу слабых взаимодействий составляет комбинация векторного и псевдовекторного взаимодействий [(V — А) вариант, см. Слабые взаимодействия]. [c.242]

На вертикальной доске коммутатора размещается многократное поле местных абонентов станции истемы ЦБ х 2 (ёмкость поля соответствует ёмкости местной телефонной станции), многократное поле местных абонентов МБ (30 ближних и 30 удалённых), гнёзда и бленкеры соединительных (20 комплектов) и заказных линий и местное поле дальних линий. Коммутатор имеет восемь шнуровых пар и восемь кнопок подготовки. [c.767]

В многократном поле дальняя линия имеет два гнезда (одно для установления оконечных соединений и другое для установления транзитных соединений), вызывную лампу и сигнал занятости. [c.774]

В местном поле дальняя линия имеет два гнезда, ключ Кл для подготовки и переключения сигнализации о вызове с местного на многократное поле, вызывную лампу и сигнал занятости. [c.774]

При установке тормозной рукоятки на позиции ослабления поля дальнейший перевод главной рукоятки в сторону 36 — 37-й позиций невозможен при переводе же главной рукоятки в сторону нулевой позиции тормозная рукоятка автоматически возвращается на нулевую позицию. [c.265]

При растекании потока перед решеткой линии тока искривляются. Если в качестве распределительного устройства взята плоская (тонкостенная) решетка, у которой в отличие, например, от трубчатой решетки проходные отверстия не имеют направляюш,их стенок (поверхностей), то возникающее поперечное (радиальное) направление линий тока, т. е. скос потока, неизбежно сохранится и после протекания жидкости через отверстия. Это вызовет дальнейшее растекание, т. е. расширение струйки 1 и падение ее скорости за счет сужения струйки 2 и повышения ее скорости. Чем больше коэффициент сопротивления решетки, тем резче искривление линий тока при растекании жидкости по ее фронту, а следовательно, за решеткой значительнее расширение сечения и соответственно уменьшение скорости струйки 1 за счет струйки 2. Вследствие этого после определенного (критического или оптимального) значения коэффициента сопротивления опт плоской решетки, при котором поток за ней полностью-выравнивается, т. е. скорости в обеих струйках становятся одинаковыми, дальнейшее увеличение приводит к тому, что за решеткой скорость струйки 2 возрастает даже по сравнению со скоростью струйки /, возникает новая деформация поля скоростей в виде обращенной или перевернутой неравномерности (рис. 3.3). [c.80]

Поток в активном сечении электрофильтров можно считать совершенно равномерным, если Мк = 1-4-1,1. Вместе с тем в некоторых случаях, когда дальнейшее выравнивание поля скоростей сопряжено с большими трудностями, приходится удовлетворяться величиной Л1н 1,2 (практически удовлетворительное поле скоростей). Эту величину примем за исходную в дальнейшем при оценке состояния потока в электрофильтрах. [c.219]

Значение V определяют из соображений получения достаточной точности при оптимальных затратах на изготовление изделий. При регламентированных значениях поля рассеяния за пределы К/2 может выходить не более чем 0,27% случайных погрешностей от их общего количества. Это значит, что в 1000 обработанных деталях бракованных может оказаться не более трех штук. Такая ничтожно малая вероятность получения бракованных изделий оправдывается тем, что дальнейшее уменьшение процента риска связано с неоправданным увеличением погрешностей. Форма кривой зависит от метода обработки и измерения изделий точные методы дают кривую 1 (рис. 3.2, а), имеющую поле рассеяния Ух, методам высокой точности соответствует кривая 2, для которой < Ух методам низкой точности—кривая 3 (Уз> 1/г). [c.33]

Предпочтительные поля допусков выделены на основе обобщения опыта производственной деятельности и внешних экономических связей стран—членов СЭВ с учетом рекомендации ИСО/Р 1829 и, как правило, позволяют получать нужные посадки. Широкое внедрение в промышленность предпочтительных полей допусков необходимо для дальнейшего развития взаимозаменяемости, кооперирования и специализации производства. Кроме того, оно обеспечивает сокращение номенклатуры и централизацию выпуска режущего и измерительного инструмента, а-также другой-технологической оснастки. Уже сейчас [c.61]

Частица массы т, несущая заряд отрицательного электричества е, вступает в однородное электрическое поле напряжения со скоростью vq, перпендикулярной направлению напряжения поля. Определить траекторию дальнейшего движения частицы, зная, что в электрическом поле на нее действует сила F = еЕ, направленная в сторону, противоположную напряжению [c.212]

Эффект интенсификации турбулентного перемешивания реализуется при вполне определенном пороговом уровне звукового давления в акустическом поле, усиливаясь с возрастанием уровня звукового давления до наступления насыщения, после чего дальнейшее увеличение интенсивности воздействующего звука не приводит к усилению эффекта. [c.128]

С единой точки зрения анализ различных задач оптимального проектирования конструкций был проведен Прагером и Тэйлором [4]. Используя соответствующие вариационные принципы, они вывели для слоистых конструкций условия оптимальности в виде дифференциальных уравнений для оптимальных полей перемещений, не содержащих параметров конструкций. В дальнейшем Прагером [5] был предложен общий метод установления достаточных условий глобальной оптимальности для более широкого класса задач оптимального проектирования конструкций ). [c.5]

Первые стабильные изотопы (Ne и Ne ) были открыты в 1913 г. Дж. Дж. Томсоном с помощью метода парабол, основанного на использовании отклонения ионов этих атомов в электрическом п магнитном полях. Дальнейшие работы Ф. Астона, А. Дж. Дем-стера, К. Бейнбриджа и других привели к созданию совершенных масс-спектрографов и масс-спектрометров. [c.53]

Поле дальней области можно измерить и на конечном расстоянии. Для этого перед диафрагмой помещают линзу, а результирующее поле измеряют в ее фокальной плоскости. Таким образом, применение линзы позволяет вместо распределения самого поля на плоскости получить его фурье-образ. Это свойство лию широко используется в когерентной оптике для создания оптических корреляторов и оптических согласующих фильтров. С их помощью производится распознавание образов и фильт-ращ1я изображений. [c.279]

Приложение электрического поля к многодоменному образцу сег-нетоэлектрика вызывает вначале рост его поляризации по закону, близкому к линейному (участок ОА на рис. 3.33), так как слабые электрические поля не приводят к росту зародышей доменов с направлением Р, совпадающим с направлением поля. При дальнейшем увеличении Е начинаются процессы роста зародышей доменов и переориентации диполей, приводящие к интенсивному росту поляризации (АВ). При достижении некоторой величины напряженности поля (точка В) все домены оказываются ориентированными в направлении поля. Дальнейший рост поляризации с увеличением поля происходит линейно (ВС) за счет электронной и ионной составляющих поляризации. При уменьшении напряженности поля до нуля (СВ) переориентации диполей не происходит и сохраняется остаточная поляризация Рг. Продолжение прямой СВ до пересечения с осью ординат даст значение спонтанной поляризации Р . [c.264]

В местном поле дальней линии имеются два гнезда ГнМГИ и ГнМП2 и ключ переключения КлП, используемый для предварительной подготовки соединения. [c.771]

Геометрические представления отнюдь не исключают дифракционных явлений. В современной теории дифракции показывается, что нарушение законов геометрической оптики происходит лишь в узких переходных зонах, где образуются не предусмотренные этими законами дифракционные поля. Дальнейшее распространение этих полей — 9дали от мест их возбуждения — снова описывается законами геометрической оптики (см. [27], с. 6). В связи с этим возник, в частности, специальный термин — геожт-рическая теория дифракции. [c.121]

Защитное действие экрана заключается в том, что при прохождении электрического тока по проводнику во1Круг него образуется магнитное силовое поле, которое пересекает экран и индуктирует в нем ток, а так как экран соединен с массой самолета (через металлизацию), ток уходит на массу л магнитное силовое пол дальнейшего распространения не получает. [c.264]

Ток / остается на этом уровне, а скорость вращения и противоЭДС растут. Этот режим сохраняется до тех пор, пока произведение противоЭДС на значение тока не достигнет предела мощности. Тогда рабочая точка начинает перемещаться по гиперболе мощности (перемещение обозначено цифрой 2). Когда противоЭДС достигнет точки перехода в режим ослабления поля, дальнейшее ускорение достигается за счет уменьшения тока возбуждения, причем значение противоЭДС остается постоянным (перемещение обозначено цифрой 3). [c.30]

Доля обратного электронного тока в ускорителях с протяженной эоной ускорения зависит от величины и структуры магнитного поля. Если при фиксированном расходе увеличивать магнитное поле, то в начале разрядное напряжение падает, а ток возрастает, но при достижении некоторого критического значения магнитного поля дальнейшие изменения I и и становятся практически несущественными. Это так называемый эффект магнитного насыщения [28]. В области малых магнитных полей (100 - 200 Гс) обратный электронный ток может достигать 0,8 /, а с переходом в область магнитного насьпцения - снижается до [c.128]

Интерес представляют не только прямо- и противо-точные потоки, но и перекрестные. Для теплообмена в плотном движущемся слое перекрестный и многоходовой ток газа может создать особые преимущества перед противотоком в связи с большой равномерностью распределения газового потока в слое. Очевидно, что могут быть получены и другие формы существования дисперсных потоков (здесь и в дальнейшем слово сквозных для краткости опускается). В противоточной газовзвеси, часто называемой по предложению 3. Ф. Чуханова падающим слоем , торможение падающих частиц создается встречным потоком газа (аэродинамическое торможение). В ряде случаев все большее значение приобретает противоточная газовзвесь с механическим торможением твердого компонента (с помощью сетчатых и тому подобных вставок). Увеличивающееся при этом время контакта компонентов потока (время теплообмена, химического реагирования и т. п.) позволяет при несколько усложненной конструкции увеличить компактность устройства. В отличие от механически торможенной газовзвеси пульсирующая газовзвесь, исследуемая в ИТиМО АН БССР, характеризуется периодически изменяемой скоростью несущей фазы. Весьма перспективен принцип встречных струй , предложенный и исследованный И. Т. Эльпериным Л. 212, 337, 338]. Повторяющееся столкновение двух прямоточных потоков газовзвеси позволяет резко увеличить местную относительную скорость, концентрацию и, как следствие, интенсифицировать теплообмен. Можно также указать на циклонные и др. потоки, формирующиеся под действием различных искусственно налагаемых полей (электромагнитных, ультразвуковых и др.). В дальнейшем криволинейные и усложненные различными дополнительными устройствами и силами дисперсные потоки, как правило, рассмат- [c.14]

Применяют также сплавы N —А1 с добавками кремния (I—2%). Такие сплавы обладают очень высокой коэрцитивной силой (до 640 Э) при умеренной индукции (400—500 Гс) и пониженной критической скоростью охлаждения, что очень существенно при изготовлении массивных магнитов. Добавка меди к сплавам Fe—Ni—Л1 позволяет частично заменить дорогой никель и улучшить свойства сплава. Введение в сплав с 22% Ni до 6% Си повышает Не без снижения Вг. Наиболее высокие магнитные свойства достигаются при одновременном введении меди и кобальта. Последний повышает коэрцитивную силу и остаточную индукцию. Особое внимание следует уделить высококобальтовым сплавам (15—24% Со), которые подвергаются так называемой закалке в. иагнитном поле. Сущность этой закалки заключается в том, что нагретый до температуры закалки (около 1300°С) магнит быстро помещают между полюсами электромагнита (напряженность поля должна быть НС менее 120 ООО А/м) и так охлаждают до температуры ниже 500°С. Дальнейшее охлаждение проводят обычно па воздухе. После такой обработки магнит обладает резкой анизотропией магнитных свойств. Магнитные свойства очень высоки только в том направлении, в котором действовало внешнее магнитное поле в процессе закалки. [c.546]

Точки, соответствующие размерам деталей отдельных групп, должны располагаться внутри поля допуска 8, ограниченного линиями Б — Б, и 2 — 5.2. Если при обработке детали замечают, что точка, обозначающая получаемый размер, расположилась вблизи контрольной прямой линии, это значит, что при дальнейшей обработке может появиться брак, поэтому необходимо прекратить обработку и поднастроить станок, подналадить или сменить инструмент. [c.76]

Дополнительные замечания и расчетные формулы. Согласно формуле (4.28) неравномерность потока уменьшается с ростом коэффициента сопротивления тонкостенной решетки до Ср = Скр = опт = 2. При Ср = 2 величина К = Ада г/Адао = 0, т. е. неравномерность исчезает. С дальнейшим увеличением Ср неравномерность возникает опять и возрастает, но имеет обратный знак, так что создается перевернутое поле скоростей. При критическом значении коэффициента сопротивления, т. е. при = 2, когда за решеткой достигается Ада2, = 0, на решетке поток остается неравномерным, и согласно выражению (4.18) отклонение от средней скорости Адар = 0,5Адао . [c.98]

Так как дальнейшее увеличение относительного расстояния решетки не влияет на характер распределения скоростей, а конструктивно нежелательно, оптимальное значение относительного расстояния, при котором поле скоростей получается наиболее равномерным (М л 1,2), ЯрШ = (Яр/Я )опт = 0,07н-0,15. Расчет показывает, что (Яр/Як)тт соответствует такому положению решетки, при котором она пересекает внешнюю границу входящей струи примерно на половине пути. Действительно, угол наклона внешней границы свободной струи круглого или п зямоугольного сечения = 8,5-н-12°. Следовательно, для половины пути горизонтальной [c.183]

Для получения высокой окалиностойкости иикель легируют хромом ( -20 %), а для повышения жаропрочности — титаном (1,0—2,8 %) и алюминием (0,55—5,5 %). В этом случае при старении закаленного сплава образуется интерметаллидная -фаза типа Ы1з(Т1, А1), когерентно связанная с основным у-раствором, а также карбиды Ti , Сг2яС и нитриды TiN, увеличивающие прочность при высоких температурах. Чем больше объемная доля у -фазы, тем выше рабочая температура сплава. Предельная температура работы сплавов на никелевой основе составляет 0,8Т л- При более высоких температурах происходит коагуляция и растворение 7 -фазы в 7 растворе, что сопронождается сильным снижением жаропрочности Хром и кобальт понижают, а вольфрам повышает температуру пол ного растворения у -фазы. Увеличение содержания А), W и дополни тельное легирование сплава Nb, Та, V позволяет повысить их рабо чую температуру. Дальнейшее увеличение жаропрочности достигается легированием сплавов 2,0—11 % Мо и 2,0—11 % W, упрочняющим твердый раствор, повышающим температуру рекри- [c.293]

Кроме рассмотренных существуют процессы, основанные на деформации стали в аустенитном состоянии при охлаждении в магнитном поле. Например термомеханикомагнитная обработка, при которой происходит дальнейшее дробление блоков мозаичной структуры при переходе аустенита в мартенсит и измельчение тонкой структуры. [c.132]

Частица массы т, несущая заряд отрицательного электричества е, вступает в однородное магнитное поле напряжения Я со скоростью Vq, псрпендикулярной направлению напряжения поля. Определить траекторию дальнейшего двилщния частицы, зная, что на частицу действует сила F = — (г X Я). [c.212]

На рис. 20-10 изображен Ц[1кл МГД установки в Ts-диаграмме. Компрессор сжимает воздух в процессе 1-2. Затем воздух подогревается в регенераторе (до точки d процесс 2-d). В камере сгорания происходит дальнейший нагрев рабочего тела до 2930—3030° С (точка Л). Пл. dSekd соответствует теплоте, выделившейся при сгорании топлива. Образовавшиеся газы из камеры вытекают в канал генератора электрического тока, проходя через сильное магнитное поле. За каналом генератора температура рабочего тела падает до значения в точке 4. В идеальном МГД генераторе [c.327]

Именно решение задач в этих двух предельных постановках для одиночного тела в бесконечном потоке поддается аналитическим методам, и основные достижения в этих направлениях считаются классическими и представлены в учебной и научной литературе по гидродинамике. Кроме того, к настоящему времени приобрели известность и результаты решений об обтекании сферы и цилиндра бесконечным поступательным потоком при Re 1 Ч- 10. Видимо, дальнейший прогресс построения полей при обтекании с большими числами Рейнольдса с учетом вознпкаюш их нестационарных эффектов связан с использованием численных методов, а также разработкой приближенных схем обтекания с учетом экспериментальных данных. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...