Шар полый под давление

Шар полый под давлением 103 и д. Шейка 274 и д. [c.420]

Шары толстостенные полые под давлением — Деформация 1 (2-я) — 353 [c.345]

Шар полый под действием давления 108 и д. [c.324]

Течение полого шара под действием давления. Рассмотрим задачу об установившемся течении полого ползуче-пластического шара, испытывающего внутреннее давление р (рис. 41). Сохраним здесь обозначения, использованные в 25. Пусть v = v r) — радиальная скорость. Уравнение несжимаемости имеет вид [c.402]

Полый шар под давлением 402 Постулат Друкера 41, 83 Потенциал пластический 70 [c.418]

Исследована задача о напряженно-деформированном состоянии наращиваемого вязкоупругого клина, конечной полосы, полого шара, задача о наращивании вязкоупругого полого цилиндра, находящегося под действием внутреннего давления и подверженного неоднородному старению, а также задача о наращивании вязкоупругого цилиндра при сжатии и кручении. Приводится постановка и решение двух характерных задач нелинейной теории ползучести для неоднородно-стареющих тел с изменяющейся гра ницей. Для каждой из этих задач установлены определяющие уравнения, даны методы их решения и проанализированы результаты численных расчетов. , [c.9]

Полый шар под действием давления [c.108]

Рис. XII. С. Полый шар под всесторонним внешним давлением.

Первые приложения общих уравнений равновесия упругих тел к конкретным задачам были осуществлены, по-видимому, в 1827—1828 гг. находившимися в то время на русской правительственной службе в Петербурге французскими инженерами Г. Ламе и Э. Клапейроном в их Мемуаре о внутреннем равновесии однородных твердых тел В этом мемуаре они рассмотрели задачи о растяжении бесконечной призмы, кручении бесконечного кругового цилиндра, равновесии шара под действием взаимного притяжения его частиц, равновесии полого кругового цилиндра и шара под действием внутреннего и внешнего давления. Далее они выписали некоторые интегралы (с четырех- [c.54]

Так, например, при движении шара внутри полого цилиндра свод этого цилиндра действует на шар с силой Р, которая для шара является центростремительной силой. По третьему закону динамики шар в свою очередь давит на овод цилиндра с такой же силой М, равной Р. Сила N для шара является фиктивной центробежной силон инерции. Но под действием силы N свод цилиндра испытывает реальное давление. [c.127]

Теория пластичности малых деформаций охватывает обширный круг вопросов, связанных с изучением напряженно-деформированного состояния деталей машин и строительных конструкций, материал которых в зонах концентрации напряжений частично или полностью переходит за предел текучести и при этом претерпевает деформационное упрочнение. На принципах статической теории малых пластических деформаций построены классические решения ряда задач прикладного характера, предложенные нашими советскими учеными (Н. Ф. Дроздов, Н. И. Безухов, [3], А. А. Ильюшин [20 ] и многие другие. К ним относятся решения задач по равновесию толстостенной цилиндрической трубы под действием внутреннего и внешнего давления и осевых сил по равновесию стержней под действием осевых сил и закручивающих пар по равновесию полого шара под действием внутреннего и внешнего давлений и пр. [c.19]

Представляется также вероятным, что расстояния О А и ОЕ на фиг. 139 должны быть равны. Состояние равномерного двухосного растяжения (точка о =0, 02=03, причем оба положительны) можно легко воспроизвести в тонкостенном полом шаре или таком ясе цилиндре из хрупкого материала (чугуна или стекла) под воздействием внутреннего давления. При таких испытаниях на разрыв наблюдались бы, вероятно,те же разрушающие напряжения, что и при простом растяжении. Мы лишены возможности привести здесь многочисленные ценные результаты экспериментов Мак-Адама по выяснению влияния предварительного наклепа на повышение разрушающих напряжений в пластичных металлах, а также влияния низких температур и других факторов на форму поверхности разрушения < 2, Од)=0. Для ознакомления с этими рабо- [c.205]

Такое напряженное состояние возникает в сплошном или полом шаре под действием равномерного нагружения его радиальным давлением. В случае полого шара внутреннего радиуса а и наружного Ь при постоянном радиальном давлении ра на поверхности R — а и при постоянном давлении рь на поверхности R = Ь подсчитываем постоянные С и О е соотношениях (а) из граничных условий [c.199]

Полый шар под действием внутреннего и внешнего давления. Пусть а, Ь обозначают соответственно внутренний и наружный радиусы [c.43]

Полый шар под действием внутреннего давления. Вследствие симметрии сдвиги 7гф, Уфв> Уг8 и касательные напряжения т ф, Тф , равны нулю, а 8ф = 63, 0ф = ац имеет место простое нагружение. Для [c.65]

Деформация полого шара под действием внутреннего и наружного давления. [c.138]

Полый шар под действием внутреннего давления. Вследствие симметрии сдвиги 7,.ф, 7ф9, угв и касательные напряжении т , Тф . равны нулю, а е.ф = ц, Оф = о имеет место простое нагружение. Для Давлений [c.65]

Выявление и описание масштабных эффектов - одно из важных приложений механики разрушения. Масштабные эффекты возникают, конечно, не только в тех ситуациях, в которых оправдано балочное приближение. Вводя критерий разрушения, мы неизбежно вводим и некоторый характерный для данного материала размер, который отсутствует в классических моделях упругого и упругопластического тел, например у/ . С этим размером связан масштабный эффект, учет которого необходим при постановке модельных экспериментов и при пересчете их результатов на натурные условия. Масштабный эффект может проявиться по-разному в зависимости от конфигурации и напряженного состояния тела или элемента конструкции, из которого трещина черпает энергию для своего роста. В некоторых случаях, в частности в рассмотренных выше, масштабный эффект проявляется достаточно отчетливо и легко теоретически оценивается. Перечень подобных -примеров можно продолжить. Так, радиус фронта конических трещин, возникающих под действием внутреннего давления в упругом полом шаре, оказывается пропорциональным радиусу полости в степени 4/3 [12], а в плоской задаче - квадрату радиуса. [c.19]

В случае загрязненных сред целесообразно применять регулярные насадки, в том числе при работе под повышенным давлением. Для этих сред можно использовать также так называемые абсорберы с плавающей насадкой. В качестве насадки в таких абсорберах обычно применяют легкие полые шары из пластмассы, которые при достаточно высоких скоростях газа переходят во взвешенное со- [c.64]

Одномерные осесимметричные задачи, для которых напряженно-деформированное состояние зависит лишь от одной независимой переменной — радиуса г, являются относительно простыми (хотя и требуют иногда применения численных методов) и затрагивались уже ранее (полый шар и цилиндрическая труба под действием давления, осесимметричное равновесие тонкой пластинки и т. д.). В этих задачах можно учесть упругие деформации, упрочнение и другие механические свойства. [c.259]

Знакопеременная пластичность. В качестве примера возникновения знакопеременной пластичности рассмотрим упруго-пла-стическое состояние полого шара под действием внутреннего давления ( 25) при условии, что последнее изменяется по схеме [c.333]

В настоящем параграфе рассмотрена задача о наращивании полого шара. Шар находится под действием переменного во времени внутреннего давления. Снаружи шар наращивается стареющим, вязкоупругим материалом, элементы которого имеют разный возраст. Напряжения и деформации в наращиваемом неоднород-но-стареющем шаре выражены через одну функцию времени, для которой установлено определяющее интегральное уравнение Воль-терра второго рода. Коэффициенты этого уравнения выражаются в замкнутой форме через упругие и реологические характеристики материала и параметры движения внешней границы полого шара [41]. [c.109]

Изменения объемной пористости и скорости в пристеночном слое по-разному скажутся на среднем коэффициенте теплоотдачи шаров, расположенных около стенки. Для активной зоны в виде цилиндра с плоским подом и v = onst можно принять, что поля полного и статического давления в поперечном сечении будут одинаковыми, и тогда можно считать, что onst для любой струйки, протекающей параллельно оси активной зоны. Приняв, что плотность газа, коэффициент гидродинамического сопротивления, диаметр твэла и высота активной зоны одинаковы для всех коаксиальных струек газа, можно найти зависимость для определения скорости газа в пристеночном слое [c.87]

Они выяснили, на чем были основаны удивительные эффекты, которые показывал Кили. В частности, он демонстрировал металлические шары и диски, которые, находясь в воде, по команде (и даже под музыку ) всплывали на поверхность, зависали под ней или тонули под действием таинственных сил. Скотт и Берк догадались, что все эти объекты представляли собой полые сосуды, которые меняли объем при изменении давления воздуха, подаваемого в них по тонким полым трубкам. Скотт даже незаметно обломил одну из них и убедился в правильности вывода, к которому он пришел вместе с Берком, Результаты были доложены миссис Мур. В 1896 г. она прекратила поддержку Кили. Все же она была доброй женщиной и оставила изобретателю пожизненную ежемесячную стипендию в размере 250 долларов. [c.99]

Задача об упругопластическом деформировании полого шара с внутренним Гх и наружным Гг радиусами, находящегося под действием циклически изменяющегося внутреннего давления р, реша ется при условии несжимаемости материала, а также при условии,, что материал обладает линейным упрочнением [122]. Сначала определим параметры напряженного и деформированного состояниГ толстостенного шара радиусами и Гд, находящегося под действием [c.305]

Полый шар наружного радиуса Ь и внутреннего а находится под действием наружного pj, и внутреннего равномерного давления (рис. 48). Главными осями напряжений и деформаций, по условию симметрии, будет направление центрального радиуса г и два любых, перпендикулярных к нему направления на сфере г — onst. Последним двум направлениям придадим индексы 1 , 2 , а радиальному [c.138]

На рис. 42 приведен график зависимости разности уровней звуковых давлений неискаженного плоского поля и поля у левого уха для случая, когда звук приходит в горизонтальной плоскости под углами 100 ф 280. Примечательно, что в счучае прихода звука к уху сзади звуковое давление у уха оказывается большим, чем давление свободного звукового поля. Несмотря на то. что шар помещен точно между источником звука в ухо.м. он оказывает не ослабляющее, а усиливающее действие. [c.53]

К задачам магнитной гидростатики относится также важный для теории магнитных звезд вопрос об устойчивой конфигурации гравитирующего жидкого шара в присутствии магнитного поля. В работах показано, что при наличии однородного внутреннего и дипольного внешнего магнитных полей шар не является равновесной конфигурацией тяготеющей жидкой массы. Под влиянием дополнительного бокового магнитного давления шар превратится в сфероид, сжатый в направлении магнитного поля. Если напряженность магнитного поля превышает некоторое критическое значение, то устойчивая конфигурация вообще [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...