Импульс жидкости

Перейдем к определению добавочной скорости у (3. 1.3), обусловленной взаимодействием двух газовых пузырьков. С этой целью рассмотрим импульс жидкости, обтекающей пузырек газа А, связанный с относительным движением пузырька газа А и жидкости [c.92]

Перейдем к определению потока импульса рассматриваемой газожидкостной смеси. Будем считать а, V, и р заданными величинами. Скорость объемного течения у д, определяется соотношением (3. 2. 20). Поскольку а мало, можно пренебречь вкладом потока импульса газа в полный поток импульса, т. е. будем определять поток импульса жидкости. С этой целью введем функцию Р го, Су) [c.100]

Используя определение С(Го, Су) (3.2.22), запишем поток импульса жидкости следующим образом [c.101]

Величина представляет собой тензор второго ранга. Определим -ю компоненту импульса жидкости, переносимую в направлении 1 (единичный вектор 1 направлен вдоль Уоо) [c.101]

Таким образом, в данном разделе исследовано влияние гидродинамического взаимодействия газовых пузырьков на среднюю скорость, эффективную массу пузырьков газа и полный поток импульса жидкости. Полученные результаты теоретического анализа объясняют закономерности поведения совокупности газовых пузырьков в экспериментальных исследованиях. [c.103]

Произведем теперь аналогичный вывод для импульса жидкости. Импульс единицы объема жидкости есть pv. Определим скорость его изменения [c.27]

Определить потенциальное движение идеальной несжимаемой жидкости в эллипсоидальном сосуде, вращающемся вокруг одной из своих главны.к осей с угловой скоростью определить полный момент импульса жидкости в сосуде. [c.43]

Момент импульса жидкости в сосуде [c.44]

Следует обратить внимание на то, что полный импульс жидкости оказывается вполне определенной конечной величиной. [c.51]

Ударная волна в текущей по каналу жидкости представляет собой резкий скачок высоты жидкости /г, а с нею н ее скорости V (так называемый прыжок воды). Соотношения между значениями этих величин по обе стороны разрыва можно получить с помощью условий непрерывности потоков массы и импульса жидкости. Плотность потока массы (отнесенная к 1 см ширины канала) есть j pvh. Плотность же потока импульса получается интегрированием р-j-по глубине жидкости и равна [c.570]

Тензор энергии-импульса жидкости [c.692]

Жидкий Не . Имеется еще одна область исследований, оказавшая глубочайшее влияние на проблему гелия, причем значение полученных I этой области результатов нисколько не уступает значению любых отмеченных выше исследований. Мы имеем в виду изучение свойств легкого изотопа гелия с атомным весом 3. В противоположность Не, подчиняющемуся статистике Бозе—Эйнштейна, Не имеет нечетное число нуклонов и подчиняется поэтому статистике Ферми—Дирака. В связи с предположением Ф. Лондона о том, что .-явление происходит из-за конденсации импульсов жидкости Бозе — Эйнштейна, эта разница в статистиках придает особое значение экспериментам с жидким Не . [c.811]

Общий импульс жидкости внутри трубы при стационарном течении остается неизменным. Следовательно, изменение импульса жидкости за единицу времени (так как скорости ио величине равны, т. е. и, == V) будет [c.531]

По второму закону Ньютона изменение общего импульса жидкости за единицу времени должно быть равно сумме [c.531]

Теорема об изменении импульса для трубки тока при стационарном течении может быть сформулирована следующим образом. Разность векторов импульса жидкости, входящей и выходящей из некоторого выделенного объема трубки тока в единицу времени, равна главному вектору внешних сил, приложенных к этому объему. [c.98]

Четвертую зоны течения (рис. 7.4) можно рассматривать как канал для сверхзвукового потока пара. При взаимодействии со струей жидкости, образующей стенку канала , пар передает ей часть своей кинетической энергии и тормозится, что определяет появление скачка уплотнения. Однако одновременно с этим происходит и разгон пара за счет оттока массы из парового потока вследствие интенсивной конденсации. На этом режиме доминирующим оказывается процесс разгона пара, сопровождающийся падением статического давления на оси канала. Это происходит из-за того, что импульс пара намного выше поперечного импульса жидкости, которая практически не оказывает влияния на геометрию канала на начальном участке. [c.129]

Соответствующий средний коэффициент трения от д = =0 до рассматриваемого х обозначен /. Часть падения давления в начальном участке трубы связана с увеличением полного потока импульса жидкости, возникающим вследствие развития поля скорости. При расчете паде-6 83 [c.83]

При работе пресса вспомогательный цилиндр 2 прижимает подвижные части к изделию, а затем через телескоп 1 подается импульсами жидкость под давлением в рабочую камеру. За счет инерции массы цилиндра 3 плунжер 4, имеющий значительно меньшую массу, будет совершать полезную работу, деформируя изделие 5 при каждом импульсе. Затем плунжер возвращается в исходное положение, и цикл повторяется. [c.138]

Таким образом, в главном приближении силы X и X имеют порядок 1/ 7 и совпадают по величине (но противоположны по направлению). Их различие порядка р связано с отличием потока импульса жидкости в сечении слоя х = Ь от потока импульса твердой среды, подходящей к фронту плавления до этого сечения. Действительно, [c.181]

Приложенным к конечному и начальному сечениям и численно равным секундным импульсам жидкости,, вытекающей и втекающей в трубу. [c.68]

ИМПУЛЬС жидкости и ГАЗОВ [c.278]

Сила тяжести действует вертикально и не может изменить импульс жидкости в горизонтальном направлении. [c.279]

Можно показать, что работа, производимая потоком, будет наибольшей, когда лопатки турбины движутся со скоростью, равной половине скорости потока. Действительно, если лопатка движется со скоростью и, а сила реакции жидкости равна F, то работа A v)= Fv является функцией скорости. Силу реакции F можно подсчитать по изменению импульса жидкости в системе отсчета, относительно которой лопатка неподвижна. Очевидно, что в этой системе отсчета скорость потока до удара равна vi — V (где V] и V — скорости потока и лопатки в неподвижной системе отсчета). Если лопатка изменяет направление струи на противоположное (условие наибольшей силы), то скорость потока после удара будет —(vi — v). В рассматриваемой (подвижной) системе отсчета сила реакции струи согласно (10.21) равна [c.283]

Таким образом, изменение импульса жидкости [c.372]

Реальный импульс жидкости p udV определен лишь условно, так как [c.71]

Отметим предварительно, что в случае стационарного течения полный импульс жидкости в фиксированной части пространства не меняется со временем, т. е. потери импульса, связанные с сопротивлением погруженных в жидкость твердых тел, уравновешиваются притоком импульса благодаря действию сил, вызывающих движение жидкости (при Х/ = 0 благодаря действию перепада давления). Иначе говоря, при установившемся режиме вызывающая движение сила перепада давления, действующая на всю жидкость, уравновешивается действующей на жидкость силой торможения (отличающейся лишь знаком от суммарной силы воздействия течений на погруженное в жидкость тело). Формула, выражающая это равновесие, позволяет установить связь между типичной скоростью течения и перепадом давления, называемую обычно законом сопротивления. [c.31]

М—полная масса жидкости, pi — импульс жидкости в первой системе отсчета). Подставляя (2,4) в (2.5) и учитывая, что pi=p., находим [c.655]

В соответствии с наблюдениями, движение цилиндра в струе оказалось очень устойчивым. Так, например, при М = 1, Ь = = О, 2, начальные возмущения горизонтальной скорости цилиндра вплоть до значения [/1 = О, 5 но прежнему приводят к устойчивым колебаниям, несмотря на то, что импульс такого возмущения сравним с полным импульсом жидкости вокруг цилиндра. При больших значениях возмущений цилиндр покидает струю. [c.183]

V 1 APjA j )j , no порядку совпадающего с величиной Tj . Вторая неточность состоит в том, что изменение импульса жидкости из-за ухода из выделенного объема V одной сферической дисперсной частицы подсчитывалось в [25] как изменение импульса из-за перемещения центра соответствующего диполя в безграничной жидкости. Это неверно, ибо возмущение A j (v), инициируемое рассматриваемой v-й частицей в смеси, содержащей много таких [c.153]

Таким образо.м, соотношения (3. 2. 27), (3. 2. 28) п (3. 2. 30) определяют поток импульса жидкости (3. 2. 26) в расс.матрпвае-мой системе [c.102]

Действительно, пусть тело ускоряется под влиянием какой-либо внешней силы F. В результате импульс жидкости будет возрастать пусть dP есть его приращение в течение времени dt. Это приращение связано с силой посредством dP = F dt, а умноженное на скорость и дает и afP = Fu rf/. т. е. работу силы F на пути udt, которая в свою очередь должна быть равна увеличению энергии dE х идкостн [c.51]

Отметим еще, что полученное равенство модулей сил и X справедливо лишь в главном приближении. В действительности их сумма должна равняться (при учете того, что р(0) = р(Ь)) разности проекций на направление х импульсов жидкости в слое в сечениях X = Ь и ж = о, которая, как нетрудно подсчитать, равна рзЬУХ . Эта величина и определяет порядок точности выражений для Х и X. [c.193]

Определить, как распределяется давление в сложном потоке нсидкости, часто оказывается затруднительным. Не зная этого распределения, невозможно рассчитать силы, действующие со стороны жидкости на стенки трубы или на тела, находящиеся в потоке. Однако это затруднение в ряде случаев можно обойти, опираясь на теорему об изменении импульса жидкости (второй закон Ньютона). [c.278]

Сопоставим величину М с истинным моментом импульса жидкости rxudV. Из теоремы о роторе [Г. Корн, Т. Корн, 1984] получаем, что [c.73]

При рассмотрении тензора напряжений Рейнольдса особый интерес представляет компонента этого тензора, описывающая передачу импульса жидкости обтекаемому телу. Пусть Е — небольшая площадка на поверхности обтекаемого тела, которую приближенно можно считать плоской и совпадающей с частью плоскости л з = 0. Предположим далее, что направление осредненного течения в окрестности этой площадки параллельно оси Ох. В таком случае сила трения, приложенная к площадке 2, также будет направлена вдоль оси Ох. Ясно, что величина силы трения, приходящейся на единицу площади поверхности тела, будет равйй плотности потока хркомпоненты импульса по направлению Охг, взятой в точке этой поверхности, т. е. будет определяться формулой [c.228]

Добавка к электролиту аккумулятора Импульс (жидкость) Продление срока службы исправных свинцовых аккумуляторных батарей Полиэтиленовый флакон 100 1—00 ТУ 6-15-1547-86 Завод Химреактивкомп-лект (г. Купавна), Уральский завод химреактивов [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...