Поле акустического давления пульсирующих

Далее, рассеяние ультразвука частицей зависит от ее сжимаемости и плотности. Попятно, что если они совпадают с плотностью и сжимаемостью окружающей среды, это эквивалентно акустически однородной среде, в которой никакого рассеяния ие будет. Если частица отличается от окружающей среды только плотностью, но не сжимаемостью, то в первичном акустическом поле она будет отставать или опережать колебательное движение среды, т. е. будет совершать относительно нее поступательно-колебательное движение и рассеянное частицей поле будет эквивалентно полю излучения акустического диполя . Если же частица отличается от среды только сжимаемостью, то такая частица будет совершать поступательные колебания синфазно с акустическими колебаниями среды, но под действием переменного акустического давления она будет пульсировать относительно среды, и рассеиваемое ею поле будет эквивалентно полю излучения пульсирующей сферы. В общем случае рассеивающие частицы югyт отличаться от окружающей среаы как плотностью, так и сжимаемостью, и рассеиваемое ими поле будет носить более сложный характер. Расчет этого поля, таким образом, тесно связан с задачей об излучении звука сферой, совершающей различные колебания. [c.162]

Качественное различие между пульсирующими и кавитащюнными пузырьками показано на рис. 2, где представлена кавитационная область при нормальном и повышенном статическом давлении. При нормальном давлении кавитационная область над поверхностью преобразователя типа ПМС-6М (рис. 2, а), имеющего неоднородное звуковое поле но площади излучателя, представляет собой скопления крупных пульсирующих пузырьков, относительно равномерно распределенных по объему жидкости вблизи излучателя. С повышением давления до 5-10 н м , при той же удельной акустической мощности создаются неблагоприятные условия для роста пузырьков, и крупные пузырьки исчезают, а сама область кавитации наблюдается в виде туманообразного облака, состоящего из множества кавитирующих пузырьков, сосредоточенных над центром излучателя (рис. 2, б), где уровень звукового давления был наибольшим. [c.173]

Виды плоских излучателей. Излучатель в жестком экране. Рассмотрим некоторые основные виды плоских излучателей звука, различающиеся по режиму работы на тыльной стороне излучателя и на его продолжении. Пульсирующий излучатель (рис. 1.2, а) характеризуется тем, что колебательные скорости на разных сторонах равны по значению и противоположны по знаку. В силу симметрии поля относительно его плоскости очевидно, что на продолжении излучателя нормальная составляющая колебательной скорости равна нулю. Это означает, что пульсирующий излучатель, не меняя условий излучения, можно поместить в акустически жесткий экран. Таким образом, задачи об определении полей пульсирующего излучателя и излучателя, помещенного в акустически жесткий экран, эквивалентны. У осциллирующего излучателя (рис. 1.2, б) звуковые давления на разных сторонах противоположны по знаку, поскольку на одной стороне в данный момент происходит сжатие среды, на другой — расширение. Поэтому на продолжении излучателя звуковое давление равно нулю. Это дает возможность без изменения поля поместить излучатель в акустически мягкий экран. Решение задач для одностороннего излучателя (рис. 1.2, в) можно в силу принципа суперпозиции предстайить в виде полусуммы решения для пульсирующего и осциллирующего излучателей. [c.12]

Термоакустическая обработка (ТАО) — принципиально новая, базирующаяся т современных достижениях газодинамики, теплофизики, аэроакустики и физики твердого тела, технология направленного изменения структуры и физико-механических свойств металлов и сплавов. ТАО представляет собой организованную определенным образом термообработку в сильном акустическом поле звукового диапазона частот. Обработка включает нагрев обрабатываемых деталей до некоторой температуры с последующим охлаждением в резонаторе газоструйного генератора звука в течение нескольких минут При этом охлаждение металла происходит до минусовых температур в пульсирующем газовом потоке при наличии мощных акустических полей с диапазоном дискретных ч астот 700-2500 Гц и уровнями звукового давления свыше [c.200]

Сформулированный таким образом принцип взаимности может быть распространен на систему из двух излучателей, связанных между собой взаимодействием через среду, служащую переносчиком энергии от одного излучателя к дрзтому. Пример обратимой системы возьмем в виде колеблющейся диафрагмы, акустически через посредство воздушной средхл связанной с малым пульсирующим шариком. Под действием акустического поля диафрагмы шарик испытывает давление, стремящееся изменить его радиус, как единственно возможную для него координату ). С другой стороны, согласно принципу взаимности, колебания шарика — периодические изменения его радиуса — служат причиной силы, действующей на диафрагму. Беря очень малый шарик, неподвижный при приеме акустических волн колеблющейся диафрагмы, мы можем исчислять давление на поверхности шарика, как давление свободного поля (как если бы шарика не было). Обозначим амплитуды скоростей излучателя / (диафрагмы) и излучателя Л (шарика) соответственно через г ля и г // . Мощность свободной сферической волны, излучаемой шариком, как нам известно из главы II курса, [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...