Свойства сил инерции

Учитывая свойства сил инерции оХ (см. (4.43) и (4.77)), запишем мощность этих сил в виде, аналогичном (2.123) [c.192]

Понятие сила инерции нельзя отождествлять с уже знакомым нам понятием инерция . Еще Лазар Карно, первый определивший (1803 г.) силу инерции как силу, которую тело сообщает всем другим телам, стремящимся вывести его из данного состояния , указывал, что сила инерции —величина, вводимая в вычисления наравне с другими силами, тогда как инерция —это проявление присущего материи свойства сохранять движение без действия сил. [c.403]

Рассмотрим пример. К грузику, весом которого пренебрегаем, привязали нитку, другой конец нитки держат в руке. Грузик движется по окружности с постоянной скоростью. На грузик действует единственная сила — натяжение нитки, направленная от грузика к руке. Эта единственная сила выводит грузик из присущего ему, по свойству инерции, равномерного и прямолинейного движения, сообщает грузику нормальное ускорение. Противодействие этой силы приложено к нитке, натягивает ее с силой, равной силе инерции груза. [c.250]

Кинематические характеристики механизма необходимы не только для оценки качества синтеза схемы механизма, но и для решения задач, связанных с прочностным расчетом и конструированием его звеньев, оценки динамических свойств механизма. Например, для проведения силового расчета механизма необходимо определить силы инерции и сопротивления движению звеньев, для чего должны быть известны скорости и ускорения их. Для вписывания механизма в конструкцию машинного агрегата необходимо знать траекторию движения его звеньев и их положения, определяющие габаритные размеры механизма. Для многих механизмов траектории движения звеньев определяют форму корпусных деталей, являющихся наиболее материалоемкими в машинах (картеры двигателей внутреннего сгорания, корпуса насосов и турбин, головки элеваторов и т. п.). [c.188]

Регулирующие свойства регуляторов могут быть оценены по Характеристикам, представляющим зависимость силы инерции масс грузов регулятора, напряжения тахогенератора У и т. п, от координаты перемещения рабочих звеньев приборов. Для механического регулятора характеристику получают из условия равновесия грузов при вращении его вала, для электрического — рассмотрением влияния скорости ротора на вырабатываемое напряжение. Для механического регулятора (рис. 28.7, а) получим зависимость силы инерции = —т (а /26 ) иРу от со и у. Задаваясь частотами вращения со, для которых необходимо обеспечить регулирование, получим значения координат у ползуна 3 (рис. 28.6). Зависимость (у) является характеристикой регулятора (рис. 28.7, б), а кривая, образованная точками у , представляет уравновешивающую функцию регулятора. [c.350]

Мы видим, таким образом, что силы инерции зависят от свойств неинерциальной системы отсчета (ао, о), а также от расстояния р и скорости v частицы в этой системе отсчета. [c.50]

Силы инерции обусловлены не взаимодействием тел, а свойствами самих неинерциальных систем отсчета. Поэтому на силы инерции третий закон Ньютона не распространяется. [c.52]

Вектор 1е называется переносной силой инерции, вектор называется кориолисовой силой инерции. Мы остановимся далее на рассмотрении свойств этих сил. [c.442]

Принцип Даламбера — Лагранжа устанавливает некоторое свойство действительного движения, т. е. движения изображающей точки по основной траектории. Это свойство заключается в том, что при движении изображающей точки по основной траектории сумма работ активных сил и сил инерции, произведенная на возможных перемещениях точек системы, соответствующих переходу изображающей точки с основной траектории на траекторию сравнения, в случае наличия лишь идеальных связей, будет не положительной. [c.185]

Динамические задачи теории упругости (т. е. задачи, в которых нельзя пренебречь влиянием сил инерции) можно разделить на два типа —задачи о распространении волн и задачи сб установившихся колебаниях различие между этими двумя группами задач определяется как математическими свойствами соответствующих уравнений, так и методами их решения. [c.103]

В только что рассмотренных примерах определить реакции можно было и без применения уравнений Лагранжа первого рода, непосредственно составляя условия равновесия движущейся точки под действием силы тяжести, реакции и центробежной силы инерции. Метод множителей Лагранжа оказывает существенную пользу в тех случаях, когда поверхность или кривая не обладают теми простыми геометрическими свойствами, как сфера или окружность покажем это на следующем примере. [c.392]

Силы инерции — переносная и кориолисова—для наблюдателя, связанного с неинерциальной системой, представляются вполне реальными они вместе с остальными приложенными силами влияют на изменение движения по отношению к этой неинерциальной системе. Отметим некоторые особые их свойства. Вспоминая перечисленные в 86 законы сил, заметим, что силы инерции, пропорциональные по самому их определению массам движущихся в неинерциальных системах отсчета точек, в некотором роде аналогичны силам тяготения. Как показывается в общей теории относительности, эта аналогия имеет глубокий физический смысл. Второй особенностью сил инерции является видимое отсутствие тех материальных тел, которые, согласно третьему закону Ньютона, могли бы рассматриваться как источники возникновения сил инерции. Это обстоятельство [c.422]

С точки зрения классической физики этот факт представляется поразительным случайным совпадением , поскольку инертные и гравитационные свойства тел в классической физике никак не связаны между собой. С точки же зрения обш.ей теории относительности пропорциональность инертной и тяжелой масс не является случайным совпадением, а отражает ту связь, которая существует между силами тяготения и силами инерции (подробно этот вопрос будет рассмотрен в 85). [c.316]

Но на вопрос о том, присутствуют ли в той или иной системе отсчета силы инерции, ответ нет является исчерпывающим, а ответ да требует дополнительных разъяснений, без которых практически воспользоваться этим ответом невозможно. Дело в том, что отсутствие сил инерции в системе отсчета, движущейся прямолинейно и равномерно относительно коперниковой, есть всеобщее свойство этой системы отсчета везде, в любой точке пространства, в которой мы пользуемся ц а [c.337]

Но присутствие или отсутствие сил инерции в системе отсчета, движущейся с ускоре-нием относительно коперниковой, есть свойство локальное. Выбирая те или иные точки пространства, мы обнаружим, что в одних точках, лежащих в какой-либо одной области пространства, в данной системе отсчета присутствуют силы инерции, а в точках, лежащих в какой-либо другой области пространства, в той же системе отсчета силы инерции практически отсутствуют. Чтобы выяснить, почему это мон<ет происходить, вернемся к рассмотрению движения планет в системе 3, сопоставив результат, полученный для движения Нептуна, с картиной движения Марса. По-прежнему будем рассматривать случай, когда Солнце, Земля и Марс лежат на одной прямой (рис. 154), причем обе планеты находятся по одну сторону от Солнца (так называемое противостояние Марса). Пользуясь теми же методами радиолокации, мы обнаружим, что в системе 3 ускорение Марса примерно вдвое меньше, чем ускорение Нептуна. Сопоставляя расстояния планет от Солнца (Марс от Солнца находится на расстоянии в 1,5 раза большем, чем Земля) и сравнивая ускорения Нептуна и Марса с ускорением Земли а, мы найдем, что ускорение, сообщаемое Марсу Солнцем, составляет а/1,5 0,4а, в то время как ускорение, сообщаемое Солнцем Нептуну, составляет а/900. Вследствие этого, хотя силы инерции, действующие в системе 3, сообщают Нептуну и Марсу одинаковые направленные от Солнца ускорения, равные —а, НО слабая сила притяжения Солнца, действующая на далекий Нептун, уменьшает результирующее ускорение Нептуна лишь на доли процента, а большая сила притяжения Солнца, действующая на близкий Марс, уменьшает результирующее ускорение Марса почти вдвое. [c.337]

В такой форме уравнение второго закона динамики применимо для неинерциальных систем отсчета, движущихся поступательно относительно инерциальной системы отсчета. Это уравнение учитывает не только силы, обусловленные взаимодействием тел, но и силы инерции, обусловленные свойствами неинерциальной системы отсчета. [c.83]

Следует помнить, что сила инерции приложена к рассматриваемой материальной точке условно, но для связи, вызывающей ускорение, она в определенном смысле является реальной. Обладая свойством инерции, всякое тело стремится сохранять свою скорость по модулю и направлению неизменной, в результате чего оно будет действовать на связь, вызывающую ускорение, с силой, равной силе инерции. В качестве примера действия сил инерции можно привести случаи разрущения маховиков при достижении ими критической угловой скорости. Во всяком вращающемся теле действуют силы инерции, так как каждая частица этого тела имеет ускорение, а соседние частицы являются для нее связями. [c.134]

Физико-механические свойства материала сферы и преграды, условия и скорость соударения определяют локальные особенности удара. Возможны следующие случаи а) удар с местным смятием без внедрения б) удар с внедрением в преграду. Как при ударе без внедрения, так и при ударе с внедрением сфера испытывает действие силы тяжести, силы инерции и давления, которое приложено на части поверхности, находящейся в контакте с преградой, и распределено по закону [c.288]

Для упрощения исходной системы дифференциальных уравнений принимаются следующие допущения силы инерции пренебрежимо малы по сравнению с силами тяжести и вязкости перенос теплоты конвекцией и теплопроводностью вдоль движущегося слоя не учитывается градиент давления равен нулю теплофизические свойства жидкости (кроме плотности) не меняются плотность — линейная функция температуры. [c.308]

Изложенное свойство поверхностей равного давления позволяет легко решать задачи по определению форм поверхностей жидкости в случае так называемого относительного покоя, т. е. покоя жидкости относительно включающего ее сосуда, в то время как сам сосуд находится в движении. Из теоретической механики известно, что в этом случае при составлении уравнений равновесия относительно системы координат, движущейся вместе с телом, к силам тяжести (весу) частиц тела должны быть добавлены силы инерции. [c.30]

Гидродинамическое давление. Давление движущейся жидкости имеет свойства гидростатического, если не учитывать силы вязкости. Действительно, для невязкой жидкости силы, являющиеся причиной движения, не отличаются от сил, действующих в покоящейся жидкости (массовые силы, силы инерции). Поэтому доказательство того, что давление образует скалярное поле (см. 5), полностью распространяется и на движущуюся невязкую жидкость. Таким образом, [c.83]

В задачах на относительный покой жидкости в общем случае следует учитывать действие двух массовых сил силы тяжести и силы инерции переносного движения — и использовать основное свойство поверхностей уровня, в том числе [c.10]

Динамика машин является разделом общей теории механизмов и машин, в котором движение механизмов и машин изучается с учетом действующих сил и свойств материалов, из которых изготовлены звенья-упругости, внешнего и внутреннего трения и др. Важнейшими задачами динамики машин являются задачи определения функций движения звеньев машин с учетом сил и пар сил инерции звеньев, упругости их материалов, сопротивления среды движению звеньев, уравновешивания сил инерции, обеспечения устойчивости движения, регулирования хода машин. Как и в других разделах теории машин, в динамике можно выделить два класса задач — анализ и синтез механизмов и машин по динамическим критериям. Весьма существенные критерии эффективности и работоспособности машин — их энергоемкость и коэффициент полезного действия также изучаются в разделе Динамика машин . [c.77]

Компоненты вектора сил сосредоточенные силы, тепловые нагрузки, давления и силы инерции. В процессе анализа можно учитывать такие нелинейные свойства, как пластичность и ползучесть материала, большие прогибы, большие деформации и контактное взаимодействие при условии, что нагрузки возрастают постепенно. [c.60]

А2 = А—Лк, где Лк—амплитуда силы инерции F k. Отсюда на основании свойств диагоналей параллелограмма получаем, что для определения неизвестной величины амплитуды Ак достаточно отложить в произвольном направлении отрезок ас, равный удвоенной величине амплитуды А, найти точку d из условий ad = A, и d = А2 и соединить точку d с точкой Ъ (рис. 94,6). Одновременно определяется и искомый угол к-Для аналитического определения величин Лк и к можно воспользоваться соотношениями [c.324]

Далее, если обозначить через / момент инерции Земли отн сительно ее оси вращения, а через ш — ее угловую ск рость, то произведение/ш имеет постоянную величину и не изменяется при поступательном движении Земли. Конечно, возможными тормозящими силами и изме ением направления оси мы здесь пренебрегаем. Если вследствие мгновенного или постепенного изменения физических свойств момент инерции и угловая скорость Земли изменятся соответственно в / и ш, то мы будем иметь [c.159]

ВО МНОГИХ случаях, что внутренние силы и реакции связей также и во время движения сохраняют те же самые свойства, которые были обнаружены у них в состоянии покоя, то элементарные условия для относительного равновесия будут отличаться от аналогичных условий абсолютного равновесия только присоединением к каждой точке соответствующей силы инерции переносного движения. [c.289]

К первому классу относятся принцип возможных перемещений Бернулли, принцип сил инерции Д Аламбера, принцип наименьшего принуждения Гаусса и принцип прямейшего пути Герца. Все эти вариационные принципы можно охарактеризовать как дифференциальные принципы, поскольку они вводят в качестве характерного признака действительного движения свойство движения, которое имеет значение для одного-единственного момента или элемента времени. Для систем механики все эти принципы эквивалентны и законам- движения Ньютона, и между собою. Но все они страдают тем недостатком, что имеют смысл только для механических процессов и что их формулировка делает необходимым пользоваться специальными координатами точек рассматриваемой материальной системы. Их формулировка, в зависимости от выбора координат точки, совершенно различна, и даже, чаще всего, относительно сложна и мало наглядна. [c.582]

В зависимости от конкретных условий материал соударяющихся тел может работать в различных стадиях — упругой, упруго-пластической, пластической. Указанные стадии работы материала могут захватывать целиком соударяющиеся тела или части этих тел. Часто граница между областями упругой и не-упругой работы лежит вблизи контакта тел. Может быть и такая ситуация, при которой происходит разрушение (локальное или общее) одного или обоих соударяющихся тел. В ряде случаев на характер удара существенное влияние оказывает вязкость материала, которая учитывается наряду с упругими и (или) пластическими свойствами материала. Итак, исследуя удар и принимая для этого расчетные модели, приходится учитывать силы инерции и реологические свойства материалов соударяющихся тел. [c.252]

Третьим свойством сил инерции является зависимость их от неннерциального движения системы отсчета, в которой они определены. Как уже указывалось, в инерциальных (галилеевых) системах силы инерции отсутствуют, и это обусловливает невозможность каким-либо механическим путем обнаружить отличие одной галилеевой системы от другой. Все галилеевы системы с механической точки зрения эквивалентны. Таков принцип относительности классической механики, носящий имя Галилея. Подробнее этот вопрос будет обсуждаться в следующей главе. [c.423]

Тогда оказывается, что движение точки обладает следующим свойством если в любой момент времени к ействуюш,им на тонну активным силам и реакции связи присоединить силу инерции, то i полученная система сил будет уравновешенной, т. е. [c.345]

Примечания I. После переноса слагаемою 2Л/са х и (ЬЮб ) и суммы (А ш+ ш X к ) - 21 ту Гу X [и> X гу] в (1.106 ) в правую часть уравнений со знаком минус их можно трактовать как кориолисову силу инерции центра масс и главный момент относителыго точки О кориолисовьгх сил инерции, приложенных к несущему телу. Наличие этих слагаемых в уравнениях движения несущего тепа показывает, что кориолисовь[ силы инерции не обладают свойством внутренних сил в системе несущее тело - носимые тела. [c.44]

Мятник Фуко. Широкую известность имеют свойства относительного движения сферического маятника маятника Фуко). Абсолютное движение сферического маятника в приближенно инерциальной системе отсчета было рассмотрено в 229. Чтобы исследовать относительное движение сферического маятника, достаточно применить уравнения (Ь) 229 и ввести в них проекции кориолисовых сил инерции, воспользовавщись формулами (Ь) и (с) настоящего параграфа. Итак, найдем [c.450]

Силы инерции обладают тем особым свойством, что они придают телам ускорение, не зависящее от их массы. Кроме того, эти силы можно совершенно исключить из уравнений путем перехода к новой, соответствующим образом подобранной системе отсчета, которая, таким образом, становится имерци-альной. [c.473]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

Матер 1ал1,ппя частйда, т. е. тело относительно малых размеров, под действием силы получает ускорение, и мы будем изучать ускоряющее свойство силы, почему и сами силы, следуя Ньютону, будем называть ускоряющими. Это не означает, что мы рассматриваем иные силы, чем в статике. Понятие ускоряющая сила противостоит, например, понятию живой силы по Лейбницу, который предлагал измерять силу через 1/ 2ти (здесь т — масса частицы, а v — скорость). Понятие силы инерции (см. и. 1.1 гл. XX) является фиктивным понятием, если речь идет о силах, действующих на тело, т. е. также противостоит понятию ускоряющей силы, как меры механического воздействия на рассматриваемую частицу (тело) со стороны других тел. [c.234]

В том случае, когда мы (пользуясь первичн1з1мн телами отсчета) встречаемся со смешанными системами отсчета, их свойства опреде- тяются одновременным действием как сил тяготения, так и сил инерции. В этом случае, как мы убедились, ответ на вопрос о том, является ли данная система отсчета инерциальноп или неинерциальной, зависит не только от характера движения этой системы отсчета относительно коперниковой, но и от того, где расположены тела, движение которых в этой системе отсчета нам предстоит рассматривать. Если все эти тела находятся вблизи тела отсчета, то силы тяготения и силы инерции почти компенсируют друг друга и система отсчета оказывается практически инepциaль юй, несмотря на то, что она движется с ускорением относительно коперниковой. [c.339]

Сопоставим свойства систем отсчета, связанных с этими двумя одинаково движущимися космическими кораблями. Первый корабль свободно падает в поле тяготения с ускорением Так как связанная с ним система отсчета также движется с ускорением то в этой системе существует поле сил инерции с напряженностью —g, которое как раз компенсируется полем сил тяготения (в некоторой ограниченной области пространства, в которой можно считать однородн11Ш как поле сил тяготения, так и поле сил инерции). Следовательно, система отсчета, связанная с первым космичес1шм кораблем, инерциальна. [c.355]

Система отсчета, связанная со вторым космическим кораблем, движется в коперниковой системе отсчета так же, как и первая, и, следовательно, в ней действует такое же, как и в первой системе отсчета, поле сил инерции с напряженностью —g, которое, однако, в отличие от первой системы отсчета не компенсируется гюлем тяготения, поскольку последнее отсутствует. Итак, две системы отсчета, движущиеся с одинаковым ускорением относительно коперниковой системы отсчета, оказываются различными по своим свойствам (одна — инер-циальной, а другая — неинерциальной) вследствие того, что движения тел отсчета, с которыми эти системы отсчета связаны, вызываются силами разной природы. [c.355]

Отметим в заключение, что примене н1ый способ ускорения тележки определенным образом отражается на свойствах тележки как вторичного тела отсчета. Как видно из выражения (12. 15), выбранный способ ускорения тележки не позволяет сообщить тележке ускорение, превышающее g. Вследствие этого и напряженность поля сил инерции в связанной с тележкой системе отсчета не может превзойти величины g, а значит, перегрузка в этой вторичной системе отсчета наступить не может. Таким образом, хотя рассматриваемая система отсчета является вторичной, так как па нее кроме сил тяготения действует и другая сила (натяжения нити), но все же она сохраняет свойство (отсутствие перегрузок), более характерное для первичных систем отсчета. Так, например, в первичных системах отсчета, которыми мы пользовались в 77, мы не обнаружили перегрузок, т. е. вызванных силами инерции ускорений, превышающих g. Но, конечно, нельзя утверждать, что такие перегрузки в первичных ср стемах отсчета принципиально невозможны. Ведь массивные небесные тела могут сообщать приближающемуся к нему другому небесному телу ускорение, значительно превышающее g. И если это последнее небесное тело служит телом отсчета, то в связанной с ним системе отсчета (но вдали от тела отсчета, чтобы не происходила компенсация сил тяготения и сил инерции) могут наблюдаться перегрузки. [c.364]

Основное содержание СТО, как подчеркивал Г. Минковский, состоит в установлении единой абсолютной пространственно-временной формы бытия материи — пространственно-временного мира (мир Минковского), геометрия которого псевдоевклидова. В этом мире различным системам отсчета соответствует в общем случае различная метрика с коэффициентами y v (х) пространства-времени. Например, в произвольной неинерциальной системе координат S метрические коэффициенты y[ v оказываются функциями координат X этой системы, что приводит в итоге к появлению ускорения свободной материальной точки относительно S и сил инерции, выражающихся через производные первого порядка от тензора по соответствующим координатам. Кинематически силы инерции характеризуются тем, что вызываемые ими ускорения свободных материальных точек не будут зависеть от их масс. Таким же свойством обладают и гравитационные силы, поскольку, как показывает опыт, гравитационная масса тела равна его инертной массе. Этот фундаментальный факт привел Эйнштейна к мысли, что гравитационное поле должно описываться подобно полю сил инерции метрическим тензором, но уже в римановом пространстве-времени. [c.158]

Для ознакомления с некоторыми свойствами регуляторов рассмотрим уравнение движения регулятора по рис. 365. Для Э70Г0 воспользуемся принципом кинетостатики. К системе задаваемых сил прибавим фиктивные для регулятора силы инерции и напишем условия его равновесия в форме принципа возможных перемещений [c.397]

Итак, этот принцип имеет столь широкое значение, что подлежащим изъятию представляется только движение, возмущаемое сопротивлением среды причем легко видеть причину этого изъятия, потому что в этом случае тело, приходя к одному и тому же месту различными путями, приобретает не одну и ту же скорость. Таким образом, если устранить всякое сопротивление движению брошенных тел, то всегда будет иметь место то постоянное свойство, что сумма всех элементарных движений будет наименьшей. И это свойство будет наблюдаться не только в движении одного тела, но и в движении нескольких тел, рассматриваемых вместе как бы они ни действовали одно на другое, всегда сумма всех движений остается наименьшей. Так как такого рода движения трудно поддаются расчету, то здесь это легче понять из основных принципов, чем из согласия вычислений, произведенных по обоим методам. Действительно, так как тела в силу инерции сопротивляются всякому изменению состояния, то они, если только будут свободны, будут насколько возможно меньше подчиняться действующим силам отсюда вытекает, что в порожденном движении эффект, произведенный силами, должен быть меньщим, чем если бы тело или тела двигались каким-либо иным способом. Хотя сила этого рассуждения еще недостаточно видна, все же, так как оно согласно с истиной, я не сомневаюсь, что при помощи принципов здравой метафизики оно может быть возведено к большей очевидности но это я представляю другим, тем, кто занимается метафизикой. [c.40]

Рассмотрению перечисленных вопросов и посвящен данный параграф. Полученные результаты используются для уточнения предельных свойств угловых скоростей и ускорений главного вала и других звеньев механизма. Их значимость этим, однако, не исчерпывается. Они, в частности, позволяют исследовать свойства приведенных моментов действующих сил и сил инерции, работ и мгновенных мощностей, законов распределения инерционных ГИЛ, динамической неравномерности и рывков, сообщаемых звеньям мапшнного агрегата на предельных режимах движения, оценить величины промежутков соответствующих переходных процессов. Некоторые из этих задач будут подробно рассмотрены в последующих главах. [c.48]

Исследовались также динамические податливости, собственные частоты и формы колебаний балки, установленной на амортизаторы. Применялись резинометаллические амортизаторы жесткостью 2,3х X10 кгс/см. На рис. 24 показаны формы колебаний балки без амортизаторов (зачерненные кружочки), на двух (незачерненные треугольники), трех (зачерненные треугольники), четырех (незачерненные кружочки) и пяти (зачерненные квадратики) амортизаторах. Крепление балки на двух—пяти амортизаторах не изменяет даже первой формы колебаний (кривая 1) и несколько изменяет собственные частоты за счет присоединенной массы верхних плит амортизаторов (см. табл. 2). Жесткость амортизатора влияет на форму колебаний балки, если отношение ql(a /g, пропорциональное силе инерции балки, соизмеримо с суммарной жесткостью амортизаторов. В рассматриваемом случае жесткость даже пяти амортизаторов составляла менее 0,5% от силы инерции на частоте 300 Гц. Демпфирующие свойства амортизаторов существенно влияют на динамическую податливость гёо, обратно пропорциональную логарифмическому декременту Д (табл. 3), где К — [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...