ЖИДКОСТИ Покой относительный

Относительный покой жидкости — покой относительно движущихся сосудов, в которых эта жидкость находится. В этих случаях применяют принцип Даламбера и к силам тяжести присоединяют силы инерции переносного движения, т. е. движения сосуда. [c.410]

Если поместить тело в вертикальный поток, движущийся со скоростью Цк, то оно будет находиться в покое относительно неподвижных границ потока (стенок труб). Эту скорость иногда называют скоростью витания. При скоростях потока, больших и , уноситься вверх. Режим обтекания жидкостью тела, [c.124]

Если жидкость неподвижна относительно стенок резервуара, в который она заключена, то она будет покоящейся относительно любой системы координат, жестко связанной с резервуаром. При этом резервуар может покоиться относительно Земли, и тогда говорят, что жидкость находится в абсолютном покое, или двигаться с постоянным ускорением, и тогда говорят [c.63]

Рассмотрим случай, когда жидкость находится покое относительно стенок движущегося сосуда, в котором она заключена, иначе говоря, случай относительного покоя жидкости. [c.30]

Пусть, например, сосуд с жидкостью движется равнозамедленно с ускорением j под уклон по прямолинейному пути, образующему угол а с горизонтом (рис. 11), и жидкость находится в покое относительно стенок сосуда. В таком случае мы можем написать уравнения равновесия относительно системы координатных осей, жестко соединенных с сосудом, добавив к массовой силе, действующей на жидкость (силе тяжести), силу инерции mj. [c.31]

Решение. Вследствие трения о стенки сосуда заполняющая его жидкость начинает вращаться вместе с сосудом с той же угловой скоростью. Таким образом, жидкость находится в покое относительно сосуда, поэтому к рассмотрению этого случая можно применить уравнения равновесия, [c.12]

Таким образом, увеличение уровня рабочего давления в гидросистеме, которое при полном отсутствии воздуха в рабочей жидкости отрицательно сказывается на равномерности движения рабочего органа при переменных нагрузках, в реальных гидросистемах ведет к уменьшению сжимаемости рабочей жидкости и повышению равномерности движения, однако только до тех пор, пока относительный объем включений в общем объеме жидкости не станет достаточно малым. Дальнейшее увеличение давления в такой гидросистеме, как и в системе с чистым маслом, будет отрицательно сказываться на равномерности движения рабочего органа машины. [c.341]

Как мы сейчас покажем, ротационный тензор симметричен во всех точках. Рассмотрим частицу, вращающуюся относительно произвольной оси, проходящей через точку О, причем эта точка выбрана так, чтобы она оставалась в покое относительно жидкости, неподвижной на бесконечности. Рассмотрим случай, когда частица вращается с угловыми скоростями о> или о>" относительно осей, проходящих через О. Эти скорости произвольны как по величине, так и по направлению. Поля скоростей, соответствующие этим движениям, удовлетворяют граничным условиям (см. [c.197]

Если цистерна движется прямолинейно и равноускоренно по горизонтальной поверхности, то жидкость находится в покое относительно этой цистерны. [c.20]

Жидкость, заключенная в открытый сверху цилиндрический сосуд, вращающийся с постоянной угловой скоростью ш, находится в покое относительно сосуда. Начало координат выберем в точке пересечения свободной поверхности жидкости с осью сосуда (рис. 2.13). Тогда проекции ускорений на координатные оси [c.20]

Жидкость находится в покое относительно резервуара, движущегося с постоянным ускорением j но наклонной, образующей с горизонтом угол а плоскости (рис. 2.14). [c.20]

В жидкости, находившейся до начала движения в покое относительно вращающегося основания, т. е. вращавшейся относительно неподвижной системы отсчета с угловой скоростью ш, такое неустойчивое состояние в нормальных условиях под действием внешнего давления не может возникнуть . [c.516]

Очевидно, что течение жидкости допустимо рассматривать как несжимаемое до тех пор, пока относительное изменение плотности остается весьма малым, т. е. до тех пор, пока [c.23]

Под относительным покоем следует понимать такое состояние, прй котором отдельные частицы жидкости, оставаясь в покое относительно друг друга, перемещаются вместе с сосудом, в котором жидкость заключена. Такое движение называют переносным. [c.12]

Рассмотрим объем жидкости, находящейся в покое относительно круглого цилиндра, вращающегося с постоянной угловой скоростью П (фиг. 5-2), [c.77]

Чтобы дополнить определение вязкости жидкости, необходимо рассмотреть условия у твердой границы. Движение жидкости вдоль поверхности тела вызывает конечную тангенциальную силу на этой поверхности, откуда следует, что слой жидкости, непосредственно соприкасающийся с поверхностью, должен быть в покое относительно ее, так как при несоблюдении [c.76]

Гидростатикой называется раздел гидравлики, в котором изучаются законы равновесия жидкостей при относительном покое, т. е. покое относительно границ емкости, и рассматривается практическое приложение этих законов. В покоящейся жидкости не проявляются силы вязкости, что позволяет решать задачи, используя модель идеальной жидкости. [c.12]

Если резервуар е жидкостью движется поступательно с постоянным ускорением а (включая и случай, когда в = 0) или вращается вокруг вертикальной оси с постоянной угловой скоростью, то жидкость находится в покое относительно стенок резервуара или системы координат, которая движется (или вращается) вместе с резервуаром. Такие задачи рассматривают в гидростатике, применяя дифференциальное уравнение (1) для давления. Однако в значения проекций X, [c.68]

Жидкость, заключенная в открытый сверху цилиндрический сосуд, вращающийся с постоянной угловой скоростью со, находится в покое относительно сосуда. Начало координат выберем в точке пересечения свободной поверхности жид- [c.20]

Указание. Относительный покой жидкости в трубке возможен только при условии, что давление в точке а трубки на уровне свободной поверхности в неподвижном сосуде равно атмосферному и что, следовательно, вершина параболоида пьезометрической поверхности проходит через эту точку. [c.98]

Относительный покой жидкости (поступательное и вращательное движение резервуаров с жидкостью) [c.68]

Относительный покой жидкости [c.69]

Составим систему основных уравнений для эжектора, который перемещается вместе с соплом (двигателем) относительно внешней среды со скоростью Wu. Предположим пока, что плотности смешивающихся жидкостей (газов) одинаковы, камера смешения — цилиндрическая, а гидравлические потери во всех элементах эжектора отсутствуют (учитываются лишь потери на смешение). Уравнение энергии для втекающего в эжектор потока внешней среды [c.554]

Если резервуар е жидкостью движется поступательно с постоянным ускорением а (включая и случай, когда я = 0) или вращается вокруг вертикальной оси с постоянной угловой скоростью, то жид кость находится в покое относительно стенок резервуара или системь координат, которая движется (или вращается) вместе с резервуаром Такие задачи рассматривают в гидростатике, применяя дифферен циальное уравнение (1) для давления. Однако в значения проекций X У и 2 единичной массовой силы помимо проекции единичной силы зем ного тяготения g войдут еще и проекции единичной силы инерции, численно равной инерционному ускорению Ui, [c.68]

Уравнения Эйлера. Если жидкость или газ покоится относительно системы координат, связанной с Землей, то в гидромеханике условно покой называют абсолютным. Если жидкость неподвижна относительно системьс координат, которая движется с постоянным ускорением относительно Земли, то покой называют относительным. [c.15]

Рассмотрим жидкость, находящуюся в покое относительно неинерциальной системы координат х, у, г. Выделим в этой жидкости элементарный параллелепипед с ребрами йх, йу, йг, параллельными соответствующим осям координат (рис. 2.3). Масса жидкости в параллелепипеде равна рйхйуйг. Отбросим жидкость, окружающую параллелепипед, и заменим действием отброшенной жидкости силами. Это будут сжимающие поверхностные силы давления. [c.30]

Однородная жидкость, целиком заполняющая замкнутую полость, совершающую колебательное поступательное движение, может находиться в покое относительно полости. Более того, нетрудно убедиться, что такое состояние устойчиво в системе отсчета, связанной с границами полости, все возмущения затухают. Иначе обстоит дело в случае неоднородной жидкости эта неоднородность может быть различной природы — как следствие наличия примеси, неоднородного нагрева, границы раздела между жидкостями с различными свойствами, наконец, просто наличия свободной поверхности. Вообще говоря, в этом случае покой жидкости невозможен, а в тех специальных ситуациях, когда равновесие возможно, оно может оказаться неустойчивым. Решение точных неавтономных уравнений гидродинамики сопряжено с большими техническими трудностями. Однако если вибрации имеют высокую частоту и малую амплитуду, часто для приближенного описания движения возможно эффективное разделение переменных на быстроосциллирующие и медленные средние части, для которых методами осреднения можно получить сравнительно простые уравнения. В данной главе реализован такой подход как для объемно неоднородных (стратифицированных) сред, так и для систем с границей раздела. Изложенные здесь результаты основаны на работах [1-7. [c.72]

В № 37 первого тома мы уже видели, что форма линий тока зависит от той системы отсчета, относительно которой течение рассматривается. Рассмотрим, иапример, движение в воде несущей поверхности, расположенной своим поперечным сечением параллельно свободной поверхности воды. Линин тока, которые в этом случае можно сделать видимыми иасыпанием алюминиевого порошка на поверхность воды, будут различными, смотря по тому, отнести ли рассматриваемое движение к системе координат, неподвижной относительно невозмущенной жидкости или же неподвижной относительно движущегося крыла. В первом случае спектр линий тока имеет форму, изображенную на фиг. 52 таблицы 21 (фотографический аппарат находился в покое относительно неаозмущенной жидкости) во втором случае спектр линий тока того же течения имеет форму, изображенную нз фиг. 50 таблицы 20 (фотографический аппарат покоился относительно крыла, т. е. двигался вместе с крылом относительно воды). Не особенно опытный наблюдатель при наблюдении всегда видит Спектр линий тока второго рода, так как наши глаза обыкновенно непроизвольно следуют за движущимся объектом. [c.275]

Вследствие слияния пузырьков пузырьковый режим течения вскоре сменяется пробковым режимом течения, при котором пар перемещается в виде снарядооб разных пробок, окруженных насыщенной жидкостью. На стенке продолжается пузырьковое кипение, и пузырьки продолжают подпитывать паровые пробки до тех пор, пока относительный расход пара не станет настолько высоким, что вся жидкость превратится в кольцевую пленку на стенке и паровой поток с капельками жидкости в центральном ядре. Пузырьки продолжают расти в пленке жидкости до тех пор, пока увеличение паросодержания не приведет к таким скоростям пара, при которых образование пузырьков будет лодавлено при этом возникает ловый механизм теплоотдачи. Теперь теплообмен происходит вследствие конвективного или кондуктивного переноса тепла через тонкую пленку жидкости при наличии испарения на пранице раздела жидкость—пар. Такой механизм теплообмена обеспечивает высокий коэффициент теплоотдачи, и АГнас остается почти постоянным. [c.112]

Работа гидродинамической муф1 ы происходит следующим образом. Как только начнет вращаться колесо 2 насоса, соединенное с двигателем трактора, находящаяся между его лопатками жидкость станет перемещаться под действием центробежных сил от центра к периферии. Этот поток жидкости поступает на лопатки колеса 4 турбины, соединенного с трансмиссией трактора, и движется по ним от периферии к центру, возвращаясь обратно на колесо 2 насоса. Таким образом, в круге циркуляции создается непрерывное движение рабочей жидкости. Пока внещнее сопротивление на колесе 4 турбины больще, чем гидродинамический напор жидкости, создаваемый колесом 2 насоса, трактор стоит на месте, а лопатки насоса и турбины скользят относительно друг друга. При увеличении числа оборотов двигателя энергия потока возрастает и начинает вращаться колесо 4 турбины. При этом в лопатках турбины возникают центробежные силы, направленные против движения потока жидкости. [c.132]

Основное уравнение гидростатики — уравнение равновесия однородной несжимаемой (q = onst) жидкости, находящейся в покое относительно Земли [c.179]

Рассмотри объем жидкости, находящейся в покое относительно резервуара, движущегося с постоянным ускорекием а по наклонной плоскости (фиг. 5-1), образующей с горизонтом угол а. [c.75]

Краевой угол. При соприкосновении жидкости (область 1 на рис. 1.1) с твердым телом (область 3) и газовой средой (область 2) граница между фазами проходит по поверхностям, перпендикулярным к плоскости рисунка. К линии соприкосновения трех сред (пересечение этой линии с плоскостью чертежа — точка 0) приложены три силы поверхностного натяжения, обусловленные взаимодействием жидкости с газом, газа с твердой поверхностью, твердой поверхности с жидкостью и равные соответственно 012, огз и СГ13. Каждая из трех сил направлена по касательной внутрь поверхности соприкосновения соответствующих двух сред. В состоянии равновесия, когда жидкость находится в покое относительно твердой стенки, равнодействующая всех трех снл не должна иметь составляющей вдоль поверхности твердого тела [c.26]

Проблема радиального продвижения контура может быть решена точным методом (гл. VIII, п. 4). Если вытесняющая жидкость имеет относительно низкую вязкость, то темп продвижения по мере замещения ею жидкости с более высокой вязкостью, окружающей скважину, убыстряется вследствие сходящегося характера течения и за счет естественного ускорения. Однако рост текущего Дебита не становится заметным до тех пор, пока поверхность раздела между двумя жидкостями не приходит в непосредственную близость со скважиной. Если вытесняющая жидкость обладает вязкостью, составляющей 10% величины вязкости вытесняемой жидкости, то текущий дебит удвоится по сравнению с начальным дебито.м, имеющим место при возникновении процесса движения контура, когда будет замещено 99,96% первоначально заключенной в пласте жидкости. Вследствие этого эффект от пониженной вязкости вытесняющей жидкости на снижение интервала времени, необходимого на достижение поверхностью раздела скважины, будет для радиального продвижения гораздо меньшим по сравнению с линейным продвижением контура. В данном случ1е, если вытесняющая жидкость обладает даже нулевой вязкостью, отрезок времени, иеобхо- [c.412]

После того как ракета или космический корабль достигли требуемой большой скорости, которая в зависимости от назначения ракеты или космического корабля должна быть различной (см. 76), двигатели выключаются если при этом космический корабль уже поднялся на такую высоту, где плотность атмосферы очень мала и поэтому она не создаег сколько-нибудь заметного сопротивления движению, то корабль и все заключенные в нем тела находятся под действием только сил тяготения Земли, Луны, планет и Солнца (какие из этих сил практически следует учитывать — зависит от места нахождения корабля). Вследствие этого для кораб.пя и всех находящихся в нем тел наступает состояние невесомости. Исчезают деформации тел и обусловленные ими силы, действующие со стороны частей тела друг на друга и со стороны одних тел на другие например, тела перестают давить на подставки, на которых они покоятся, и если тело приподнять над подставкой, то оно будет покоиться в таком положении ( висеть в воздухе) жидкость, налитая в сосуд, перестанет давить на дно и стенки сосуда, поэтому она не будет вытекать через отверстие внизу сосуда и ее надо будет через это отверстие выдавливать отвесы будут покоиться в любом положении, в котором их остановили. Тела, которым сообщена относительно кабины корабля начальная скорость в любом направлении, будут двигаться в этом направлении прямолинейно и равномерно (если пренебречь сопротивлением воздуха, находя-Н1егося в кабине), пока не придут в соприкосновение с другими телами, после чего возникнут явления типа соударения. [c.190]

При стациоиар1юм течении не только жидкостей, гю даже газов изменениями плотности часто можно пренебречь и даже газы рассматривать как несжимаемые жидкости. Рассматривая жидкости и газы как несжимаемые, мы поступаем так же, как поступали, вводя представление об абсолютно твердом теле. Мы вовсе ие пренебрегаем изменениями сил, т. е. давлений, которые обусловлены именно изменением степени сжатия. Но мы предполагаем, что уже при малых изменениях степени сжатия возникают силы, достаточные для того, чтобы дальнейшее изменение объема прекратилось. Для жидкостей это верно в большинстве случаев. К течению газов это представление применимо, пока скорости течения и искусственно создаваемые разности давлени невелики. Например, как будет показано ниже, при течении газа под давлением, близким к атмосферному, и при скоростях порядка десятков метров в секунду разность давлений в различных местах потока может изменяться только на сотые доли атмосферного давления. Эти разности давлений весьма существе1шы для всей картины в потоке, и ими нельзя пренебрегать. Но относительно атмосферного давле1П1я, под которым находится газ, эти изменения давлений малы, и связанными с ними изменениями плотности газа вполне можно пренебречь. [c.522]

Отсюда приходим к выводу, что в жидкости, находящейся в относительном покое, сила воздействия окружающей жидкоети направлена всегда по внутренней нормали к площадке действия и потому называется силой гидростатического давления. [c.23]

Выделим в жидкости, находящейся в равновесии, элементарный параллелепипед (рис. 2-3) со сторонами дх, ey, н центром в точке Ц. Рассматриваемый пареллелепипед находится в покое под действием а) поверхностных сил давления окружающей жидкости, направленных внутрь параллелепипеда нормально к его граням б) объемных (массовых) сил, действующих на каждую частицу жидкости (силы тяжести и силы инерции переносного движения в случае относительного-покоя). [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...