Компенсирующие поля

Недостаток этого решения заключается в том, что для создания компенсирующего поля (7.32) необходимо заранее знать первоначальное поле (7.31). Действительно, приемник, установлен- [c.235]

При вращении двигателя трансформаторная электродвижущая сила в сумме с реактивной может быть в большей или меньшей степени компенсирована полем добавочного полюса. Для этого параллельно его обмотке включается омический шунт, сдвигающий поле добавочного полюса относительно тока двигателя на некоторый угол. [c.474]

Упомянем здесь также так называемый резонансный метод подавления акустического поля в обратном канале посредством возбуждения в нем компенсирующего поля с помощью дополнительного источника звука [9.3,9.6]. [c.221]

Для того чтобы найти зависимость поля от заряда, учитывающую влияние электрода, можно воспользоваться принципом зеркального отражения. В соответствии с этим принципом поле заряда, находящегося у электрода, частично компенсируется полем виртуального заряда, который располагается симметрично относительно плоскости электрода и имеет противоположный знак. Таким образом, у поверхности кристалла возникает своеобразный диполь. Для качественного рассмотрения зависимости А W ) будем считать, что Zq < 1/ . где V — пространственная частота решетки. В этом случае поперечные компоненты поля пропорциональны дипольному моменту заряда М, который в свою очередь пропорционален произведению Qzg, d [c.131]

Для коротких волн, падающих на выпуклую поверхность, часть поверхности затенена для нее направления нормали и волнового вектора кг составляют между собой острый угол. Для освещенной части поверхности угол между к и По тупой. При этом под затененной частью понимают область, в которой как потенциал поля падающей волны, так и его градиент почти полностью компенсируются полем волны рассеяния. Под освещенной частью понимают ту часть поверхности, где имеется полное совпадение как по амплитуде, так и по фазе падающей и, рассеянной волн. В связи с этим рассеянная волна может быть представлена в виде суммы интегралов по обеим частям поверхности для освещенной части поверхности подставим в (V.5.19) = а для затененной = — 4 [c.311]

Магнетик в магнитном поле стационарных токов. Внешнее магнитное поле здесь также создается внешними зарядами е , однако разница с предыдущим примером состоит в том, что общая величина зарядов очень велика, и, несмотря на их небольшую скорость, нельзя пренебрегать их магнитным полем. Обычно е заряды электронов проводимости в металлах и т. п. Их электрическое (статическое) поле компенсируется полем ядер, поскольку проводник с током в целом электрически нейтрален. [c.14]

Усиленный электрический дренаж (рис. 11.4) практически представляет собой катодную установку, в которой рельсовое полотно является анодным заземлением. Электрическое поле усиленного дренажа компенсирует поле блуждающих токов и создает на защищаемом [c.141]

Как видно из (2.32), новый оператор содержит обычное дифференцирование и величины Г , которые носят название калибровочных или компенсирующих полей (компенсируют добавки, связанные с производной от групповых элементов). [c.30]

Построим лагранжиан для калибровочных полей отдельно для групп 80(3) и Т(3). Согласно калибровочному подходу, необходимо построить напряженности компенсирующих полей. Для группы 80(3) напряженность имеет вид [c.31]

Для однокомпонентных кристаллов электростатическая энергия может быть вычислена методом Эвальда [24—25] как электростатическая энергия системы зарядов в однородном компенсирующем поле. В работе [26] этот метод был распространен и на сплавы. Здесь изложение будет следовать работе [9]. [c.238]

В основе квантовой хромодинамики лежит общий принцип всех калибровочных теорий —локальная инвариантность, в данном случае относительно перемешивания трехцветных кварков. Для описания этого перемешивания необходимо восемь параметров. Соответственно в теорию вводится восемь компенсирующих полей с восемью безмассовыми калибровочными бозонами—глюонами , которые осуществляют взаимодействие между кварками ( склеивают их между собой). Согласно этой теории кварки, обладающие цветовым зарядом, создают вокруг себя глюонное поле, т. е. могут испускать и поглощать глюоны подобно тому, как электрически заряженные частицы испускают и поглощают фотоны. Глюон имеет нулевой изоспин Т=0. Его другие свойства аналогичны свойствам фотона т = 0, г = 0, Однако в отличие [c.329]

ЛОКАЛЬНАЯ КАЛИБРОВОЧНАЯ СИММЕТРИЯ И КОМПЕНСИРУЮЩИЕ ПОЛЯ [c.362]

Но и в этом случае в качестве квантов компенсирующих полей получились безмассовые калибровочные бозоны, не пригодные на роль квантов слабого взаимодействия. [c.363]

ЧТО при К < Яд МОЖНО считать, будто поле деформации определяется центральной дислокацией, а при К > Кд деформация, обязанная этой дислокации, в среднем компенсируется полями разных знаков, создаваемыми соседними дислокациями. Разумно полагать, что Кд есть примерно половина среднего расстояния между дислокациями, и мы положим Яд = (1/2)0 , где В — плотность дислокаций (при регулярном расположении дислокаций в узлах квадратной решетки это соответствует усреднению по кругу с диаметром, равным длине стороны единичной ячейки). Основываясь на этих довольно грубых, но разумных предположениях, получим [c.641]

КАЛИБРОВОЧНЫЕ ПОЛЯ (компенсирующие поля), векторные поля, обеспечивающие инвариантность ур-ний движения относительно калибровочных преобразований (см. Калибровочная симметрия). Примеры таких полей — эл.-магн. поле в электродинамике, а также глюонные поля в квантовой хромодинамике и поля промежуточных векторных бозонов в теории слабого вз-ствия. Последние принадлежат к классу т. н. Янга — Миллса полей. А. В. Ефремов. [c.239]

Другим направлением выхода за кванты компенсирующих полей — для решения конкретных задач К. х. [c.268]

Сопоставим свойства систем отсчета, связанных с этими двумя одинаково движущимися космическими кораблями. Первый корабль свободно падает в поле тяготения с ускорением Так как связанная с ним система отсчета также движется с ускорением то в этой системе существует поле сил инерции с напряженностью —g, которое как раз компенсируется полем сил тяготения (в некоторой ограниченной области пространства, в которой можно считать однородн11Ш как поле сил тяготения, так и поле сил инерции). Следовательно, система отсчета, связанная с первым космичес1шм кораблем, инерциальна. [c.355]

Сверхпроводимость может быть разрушена также магнитным полем, что непосредственно вытекает из существования / р. В самом деле, при помещении сверхпроводника в магнитное поле В в поверхностном слое наводится незатухающий ток, создающий в объе-еме проводника поле Вв , направленное противоположно В и компенсирующее его. При увеличении В растет плотность тока в сверхпроводнике и компенсирующее поле В а- Однако при некотором значении В р, называемом критическим полем, наведенный в сверхпроводнике ток достигает критической величины и сверхпроводимость разрушается. При повышении температуры сверхпроводника В р понижается. Согласгю теории БКШ это понижение описывается следующим соотношением [c.201]

Задача Малюжинца. Эта задача является наиболее общей задачей активного гашения (компенсации) произвольных акустических полей и формулируется следующим образом [221, 319, 363] имеется некоторое первоначальное акустическое ноле, требуется с помощью источников, расположенных на замкнутой поверхности, полностью компенсировать первоначальное поле внутри (или вне) этой поверхности. Г. Д. Малюжинец решил эту задачу для случая монохроматического поля в жидкой (газообразной) среде. Его решение состоит в том, что область, где компенсируется поле, нужно окружить тремя акустически прозрачными поверхностями (но терминологии Малюжинца, решетками) на одной из них расположить датчики (приемники), а на двух других — непрерывно распределенные монопольные и дипольные излучатели (источники), соединенные цепями обратной связи с приемниками обратные связи можно выбрать так, чтобы суммарное поле внутри поверхностей было равно нулю, а вне поверхностей первоначальное поле осталось неискаженным. В последующем решение этой задачи было распространено на нестационарный случай [322], на твердые тела, в частности на стержни и пластины [261], на волноводы [66, 217, 218, 315, 321, 385]. Ей посвящено множество теоретических и экспериментальных работ [10, 11, 95—98, 165, 166, 187, 188, 294—296, 382, 383], где рассматриваются практические аспекты активного гашения акустических полей. [c.235]

В отличие от решения (7.32), оно не искажает нервонача.т1ьного поля при а < 0. Благодаря этому приемник, установленный в некоторой точке Хй<. О, будет измерять сигнал (7.31), который может быть непосредственно использован для создания компенсирующих полей (7.33). [c.236]

Существенное снижение магнитного шума достигается при скосе пазов в якоре на одно пазовое деление. Скосы более чем на одно пазовое деление в практике не применяются, так как при этом добавочными полюсами труднее создать компенсирующее поле для компенсации реактивной э. д. с. в ко- г роткозамкнутой секции. В некоторых напряженных в коммутационном --- [c.93]

Утияма Р. Инвариантная теория взаимодействий Ц Элементарные частицы и компенсирующие поля.— М. Мир, 1964. [c.234]

В настоящее время, помимо промежуточных реле РПГ, промышленностью выпускаются реле типа РМГ с магнитной памятью. Эти реле нрименяют в системах КПТ для реализации логической операции ПАМЯТЬ. В них используются постоянные магниты. Поле постоянного магнита недостаточно для того, чтобы замкнуть контакты, но достаточно, чтобы удержать их в замкнутом состоянии. Реле имеет две обмотки, которые включены встречно. Поле одной из катушек суммируется с полем постоянного магнита, поле другой направлено встречно. При включении первой обмотки результирующее поле замыкает МК. После отключения этой катушки МК остается замкнутым под действием постоянного магнита. Поле второй катушки после ее включения компенсирует поле постоянного магнита и контакты размыкаются. [c.225]

У трехфазного П. поперечное поле пульсирует в пределах 6,7-Ь-19 %,у шестифазного 9- 21 % и у двенадцатифазного 154-18% от поля постоянного тока. При наличии реактивной составляющей в переменном токе П. ось магнитного поля якоря от переменного тока сдвигается относительно оси щеток. Магнитное поле в этом случае можно рассматривать как ре-зультир щее двух полей—одного, созданного. активным током и направленного по ОСИ щеток, и второго, образованного реактивным током, направленного по оси полюсов. Первое компенсируется полем постоянного тока якоря второе ослабляет основное поле при опережающем токе и увеличивает его при отстающем. Однако в виду того, что сдвиг фаз переменного тока П. зависит от силы тока возбуждения, продольное поле не изменяет величину поля индуктора. Как видим, при установившемся режиме в преобразователе можно пренебречь реакцие й якоря. [c.296]

В регуляторе скорости 6 происходит сравнение заданного значения скорости с фактическим, поступающим от тахоге-нератора 8. Подача топлива к дизельному двигателю регулируется сравнива-телем частоты вращения 4 и потенциометром топливного насоса 12. Тахоге-нератор 8 получает сигналы от потенциометра топливного насоса 12 и генератора освещения 13. Отклонения в скорости исполнительных механизмов компенсируются полем возбуждения генератора через исполнительный орган и конечную ступень. Чтобы предотвратить электрическую или механическую перегрузку системы, исгюльзуются регуляторы тока. [c.32]

Орбитальный диамагнетизм свободных электронов. По теореме классической механнки ) система зарядов, заполняющих определённый объём, а в остальном свободных, обладает нулевой магнитной восприимчивостью. Еслн система не ограничена, то каждый заряд системы будет двигаться по винтовой линии, и полный магнитный поток уменьшается. Однако заряды, ударяющиеся о стенку, изменяют своё движение таким образом, что их магнитное поле компенсирует поле остальных зарядов. [c.612]

Наша рекомендация фундаментальной книги профессора Меллера, конечно, не означает полного согласия с ним в ряде пунктов в частности, исторического освещения уста1ювления СТО и ОТО, признания необходимости трактовки гравитации как калибровочного (компенсирующего) поля и некоторых других вопросов. [c.6]

Выражение (26.25) обращается в нуль при (о = О, однако к этому не следует относиться серьезно. Равенство нулю величины увя означало бы, что при очень медленно меняющихся возмущениях ионы успевают перестраиваться таким образрм, чтобы полностью компенсировать поле электронов. Такого явления не наблюдается хотя бы потому, что электроны представляют собой точечные частицы, а ионы имеют непроницаемую сердцевину. Мы пренебрегали этим обстоятельством при определении голой ионной диэлектрической проницаемости, в которой учитывалось лишь кулоновское взаимодействие между ионами. Более точные расчеты, принимающие во внимание эффекты конечного размера ионов, устраняют возможность указанной полной компенсации. [c.145]

Рис. 169. Примеры термомагнитных эффектов, необращающихся (проводимость) и обращающихся (эффект Холла) при переключении магнитного поля Я на обратное. Пунктирной стрелкой обозначена траектория положительного носителя тока, искривление которой вследствие действия силы Лоренца (е/с) [v X Н] компенсируется полем Еу

Из обоих приведенных примеров видно, что существование локальной симметрии тесно связано с наличием некоторых дополнительных полей—гравитационного в первом случае и электромагнитного во втором. На это обстоятельство в 1954 г. обратили внимание Янг и Миллс, которые показали, что локальная инвариантность теории должна всегда приводить к появлению некоторых дополнительных компенсирующих полей с новыми квантами—калибровочными бозонами. При этом подобно квантовой электродинамике калибровочные теории перенормируемы. В связи с этим появилась надежда на построение перенормируемых теорий слабого и сильного взаимодействий. [c.363]

Взяв за основу локальную изотопическую инвариантность, Янг и Миллс действительно построили калибровочную теорию с тремя компенсирующими полями и тремя калибровочными бозонами. Однако дальнейшее развитие этой идеи показало, что калибровочные бозоны имеют нулевую массу, т. е. не могут быть квантами сильного взаимодействия, требующего тяжелых квантов. Как уже говорилось, решение проблемы сильного взаимодействия было найдено только в 1973 г. в рамках квантовой хромодинамики благодаря привлечению идеи о невылетании. [c.363]

Иначе развивалась теория слабых взаимодействий. Вначале возникла сходная ситуация. Глэшоу, опираясь на идеи Янга и Миллса, построил перенормируемый вариант теории слабого взаимодействия. В основу теории была положена группа симметрии слабого изотопического спина, в которую входят дублеты лептонов и кварков [см. схемы (129.8) и (129.9)]. Члены этих дублетов характеризуются значениями третьей проекции слабого изотопического спина Т , которая равна + 1/2 для частиц верхней строки и —1/2 для частиц нижней строки. Из условия инвариантности были найдены компенсирующие поля. [c.363]

Комбинированная СР-инверсия 154 —СР-четность 296 Компенсирующие поля 362 Конфайнмент 330 Космические лучи 135 Круговая поляризация у-квантов 157 Кси (Е)-гипероны 272 onfinement 330 [c.384]

Поляризация диэлектриков в отсутствии электрич. поля Р. В крист. Д., где ионы разного знака расположены в определённом порядке, поляризация может существовать и в отсутствии электрич. поля. Обычно она не проявляется, т. к. создаваемое электрич. поле компенсируется полем свободных зарядов, натекающих на поверхность кристалла извне и изнутри. Нарушение компенсации, приводящее к врем, появлению электрич. поля в кристалле, происходит в пироэлектриках — при изменении темп-ры кристалла и в пьезоэлектриках — при деформации. Разновидностью пироэ-лект-риков явл. сегнетоэлектрики, в к-рых поляризация может существенно изменяться (как по величине, так и по направлению) под влиянием внешних воздействий. Поляризация в отсутствии поля может наблюдаться также в нек-рых в-вах типа смол и стёкол (см. Электреты). [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...