Стационарной длины линии

В качестве примера рассмотрим движение материальной точки по инерции в области на двумерной плоскости, ограниченной замкнутой регулярной кривой. Траектория движения будет ломаной линией, которая в случае упругого удара образует с границей области равные углы (рис. 3). В этой задаче укороченное действие совпадает с обычной длиной, и поэтому, согласно принципу Мопертюи, траектория движения имеет стационарную длину среди всех кусочно-гладких кривых с теми же концами. [c.19]

Как известно, переходные процессы в электрических и гидравлических линиях с распределенными параметрами описываются аналогичными дифференциальными уравнениями в частных производных гиперболического типа, которые получили название телеграфных . В связи с этим, для определения частотных характеристик гидравлических (пневматических) линий целесообразно использовать хорошо разработанные в теоретической электротехнике методы исследования стационарных процессов в длинных линиях электропередачи на переменном токе [3, 25, 42, 44, 51, 92, 120] или теорию пассивного четырехполюсника. [c.311]

Пусть труба имеет по всей длине круговое поперечное сечение площади 5, а осевая линия трубы образует произвольную плоскую кривую без самопересечений. Входное и выходное отверстия параллельны. Скорости входящего и выходящего потоков плотности р перпендикулярны сечению трубы и по величине равны V. Течение стационарное. Найти дополнительную силу, действующую на трубу со стороны потока. Указать все решения задачи. [c.441]

Рассмотрим стационарное вытекание газа из большого сосуда через трубку переменного сечения, или, как говорят, через сопло. Мы будем предполагать, что движение газа можно считать в каждом месте трубы однородным по ее сечению, а скорость— направленной практически вдоль оси трубы. Для этого труба должна быть не слишком широка, и площадь 5 ее сечения должна достаточно медленно меняться вдоль ее длины. Таким образом, все величины, характеризующие течение, будут функциями только от координаты вдоль оси трубы. При этих условиях можно применять полученные в 83 соотношения, имеющие место вдоль линии тока, непосредственно к изменению величин вдоль длины трубы. [c.503]

Запись уравнений пограничного слоя для турбулентного режима после введения понятий турбулентной вязкости и турбулентной теплопроводности можно осуществить в форме, аналогичной системе дифференциальных уравнений ламинарного пограничного слоя (14.45), однако при этом необходимо сделать одну существенную оговорку. Если в стационарном ламинарном потоке рассматривается поле вектора скорости, касательного к линии тока в данной точке пространства (при этом ни длина, ни направление этого вектора не изменяются во времени), то для турбулентного потока все значительно усложняется. Вектор скорости нерегулярным, хаотическим образом изменяется как по модулю, так и по направлению, Конечно, и в этом случае можно сказать нечто [c.361]

В современных энергетических паровых котлах или парогенераторах опускные трубы не обогреваются. В опускных линиях испарителей и выпарных аппаратов, выполненных, например, по схемам, приведенным на рис. 2.5, а, в, обогрев имеет место (на наружной поверхности греющей секции). Опускные трубы имеют обогрев также в паровых котлах низкого и среднего давления, где часто небольшой обогрев опускной системы целесообразен, так как при этом уменьшается длина экономайзерного участка подъемной части контура, а для контуров небольшой высоты это может привести к заметному увеличению кратности циркуляции. Однако здесь обогрев выбирают таким, чтобы парообразования в опускной системе при стационарном режиме не было. [c.64]

Излучение происходит при переходе атома из стационарного состояния с большей энергией в стационарное состояние с меньшей энергией поглощение света, как мы указали, связано с обратным переходом. Так как нормально атом находится в состоянии с наименьшей энергией, то. следовательно, атом может поглощать свет только тех длин волн. которые совпадают с длинами волн спектральных линий, возникающих при переходе атома с более высоких уровней на нормальный, т. е. линий главной серии. Это, как уже отмечалось, действительно и подтверждается на опыте. [c.16]

Функция (д , у, Z), вообще говоря, отлична от нуля во всем пространстве, исключая некоторые особые поверхности (узловые поверхности). Это означает, что имеется вероятность обнаружить электрон не только внутри" атома, но и на значительных расстояниях от него, только эта вероятность мала, так как величина фф по мере удаления от атома быстро спадает, асимптотически стремясь к нулю. Вероятность обнаружения электрона на одной из узловых поверхностей равна нулю. Возникновение узловых поверхностей формально аналогично возникновению узловых поверхностей (или узловых линий, или точек) в теории колебаний в классической механике. Например, в струне возникают стоячие волны с рядом узловых точек, амплитуда колебаний в которых равна нулю. При этом могут возникнуть волны лишь таких частот, чтобы на длине струны уложилось целое число полуволн. Отсюда возникает некоторая аналогия между квантованием" атомных систем, т. е. возможностью для них находиться в прерывном ряде стационарных состояний, характеризуемых целыми квантовыми числами, и установлением стоячих волн в колеблющихся системах, рассматриваемых в классической механике. [c.93]

Таким образом, геодезическая линия характеризуется тем, что длина дуга этой кривой имеет экстремальное (точнее, стационарное) значение по сравнению с дугами других кривых, имеющими с геодезической одна и те же концы ) (см. рис. 35 на стр. 131). [c.135]

Напомним, что рассматриваемые параметры неровностей поверхности представляют собой Ra — среднее арифметическое (абсолютное) отклонение профиля от его средней линии RI — средний квадрат отклонений профиля от его средней линии т— число максимумов случайной функции на интервале (0, L) I и) — суммарная длина отрезка, вырезаемая реализацией случайной функции X (I) на прямой, параллельной оси / стационарности на высоте и над этой осью Q (и) — относительная суммарная площадь областей, ограниченных реализацией случайной функции I/ (х) и параллельной ее оси стационарности прямой на уровне и надданной осью, отнесенная к длине интервала (0, L), на котором получена реализация п (и) — число пересечений уровня (параллельного оси стационарности и расположенного над ней) реализациями случайной функции у (х) на отрезке (0, L) п (0) — число нулей реализации случайной функции у (х) на том же отрезке 0 — угол наклона касательных (или их тангенсов) к реализациям случайной функции у (х) SIL — относительная длина реализации случайной функции у (х) на отрезке (0, L) g — кривизна реализации случайной функции у (х) на единичном интервале. [c.79]

Это заключение будет особенно наглядным в случае одной материальной точки, удерживаемой на некоторой поверхности а и движущейся без трения при отсутствии активных сил. В этом случае, как было уже отмечено в предыдущем пункте, метрическое многообразие будет тождественно с поверхностью о, на которой удерживается точка, а динамическая траектория совпадает с кривой, действительно пробегаемой точкой на поверхности о. На основании соображений п. 44 гл. II динамические траектории движения точки по инерции, названные геодезическими линиями поверхности, определяются тем дифференциальным свойством, что соприкасающаяся плоскость в каждой точке траектории нормальна к поверхности о. К тому, что было известно ранее, мы можем теперь добавить, что геодезические линии обладают интегральным свойством, характеризующим их и заключающимся в том, что всякая дуга геодезической линии имеет стационарную, а для достаточно близких концов — минимальную длину по сравнению со всеми кривыми, которые можно провести на поверхности между теми же концами. [c.414]

Расчет he, может показаться очень трудным из-за диссоциации газа в G-состоянии, требующей определения состава этого газа как предпосылки для вычисления энтальпии. К счастью, безразлично, какие реакции происходят в области ударной волны. Применив стационарное уравнение энергии к контрольному объему 1, рис. 5-23,а (длинные его стороны совпадают с линиями тока), получим [c.216]

Различные варианты крепления с внешней опорой (рис. 3, б, в) аналогичны рассмотренным вариантам со стационарным ЭДВ. Закрепляя ЭДВ под соответствующим углом, можно возбуждать конструкцию горизонтально (рис. 3, г). Здесь возникает паразитный момент силы слишком длинна силовая тяга при больших габарита х объекта. Предпочтительнее может оказаться устройство с двумя ЭДВ, линии действия которых сходятся в точке возбуждения под углом 90°. Пита я возбудители одинаковыми токами синфазно, противофазно или со сдвигом фазы 90°, можно получить соответственно вертикальную, горизонтальную и вращающуюся (типа центробежной) силы. [c.317]

Нестационарный молекулярный отклик. Перейдем к рассмотрению вынужденного комбинационного рассеяния сверхкоротких импульсов в средах с узкими рамановскими линиями, когда существенной становится нестационарность локального отклика (То< Г2). Совместное проявление локальной и волновой нестационарности детально рассмотрено в [45], где, в частности, показана возможность формирования стационарных стоксовых импульсов и подавления ВКР в фазово-модулированных импульсах. Далее мы ограничимся важным для спектроскопии случаем, когда протяженность среды меньше групповой длины Z-эфф. Тогда в приближении заданного поля уравнения (5) принимают вид [c.144]

В связи с этим представляют интерес данные о длинах отрывных зон 1 /3, а) на колеблющейся модели. На рис. 7.11 пунктирными линиями приведены зависимости I = 1/D от угла атаки на подветренной стороне колеблющейся модели. Темные значки относятся к случаю движения модели в сторону увеличения угла атаки, светлые — в сторону уменьшения. Для сравнения сплошными линиями представлены длины зон при стационарном обтекании неподвижной модели. [c.165]

Роликовые конвейеры применяют для горизонтального перемещения груза. Они состоят из рамы с укрепленными на ней свободно вращающимися роликами. Конвейеры могут быть стационарными и передвижными в виде легких переносных секций, устанавливаемых на переносных опорах. Секции изготовляют прямолинейными и криволинейными сочетание их в конвейерной линии позволяет изменять направление движения груза. Длина одной секции 2,0—2,5 м, ширина 0,6—0,8 м. Ширина секции должна быть несколько больше ширины перемещаемого груза. [c.42]

Заправка трансмиссионными маслами агрегатов автомобилей при небольшой программе этих работ осуществляется с помощью маслораздаточного бака ( с поршневым насосом, рис. 6.96). Посты смазки на поточной линии или на специализированных тупиковых постах могут быть оборудованы более производительной установкой (рис. 6.97). Она монтируется на стационарной емкости. Масло из емкости подается по двум раздаточным шлангам (длиной 4 м) шестеренчатым насосом, который приводится в действие электродвигателем мощностью 1,5 кВт. Подача установки при раздаче летнего трансмиссионного масла — не менее 12 л/мин, при 20°С через два шланга. Посредством реле давления пуск и выключение двигателя автоматизированы. [c.217]

На границе встречных конвективных потоков, как и в случае вторичных стационарных течений, образуется периодическая вдоль слоя система вихрей. Эти вихри, однако, теперь не являются стационарными их интенсивность периодически меняется со временем. На длине волны формируются два пульсирующих вихря, осцилляции которых происходят в противофазе. Центры вихрей расположены на осевой линии и остаются неподвижными. Таким образом, в результате сложения встречных волн с одинаковыми на осевой линии амплитудами образуется стоячая (на оси) волна. В точках, отстоящих от оси на некоторое расстояние, амплитуды встречных волн различны, и потому вдоль восходящего и нисходящего потоков распространяются волны с периодически модулированной по времени скоростью и пространственно модулированные по амплитуде. Иллюстрацией могут служить кадры, представленные на рис. 17, где изображены линии тока и изотермы для последовательных моментов времени. По меткам на картах изотерм отчетливо видно, что в обеих половинах канала фаза волнового процесса перемещается вдоль по потоку. Колебания функции тока наиболее интенсивны на осевой линии, тогда как колебания температуры имеют наибольшую амплитуду в тех точках, где достигаются экстремумы скорости основного течения. Последнее обстоятельство качественно согласуется с данными экспериментов [46]. [c.44]

Численные результаты. На рис. 1, 2 показаны поле линий скольжения и годограф скоростей перемещений в пластической области при скольжении по границе идеально-пластического полупространства эллиптического цилиндра Я = = 2, 6 = 1 для напряжения контактного трения д = 0,1. В этом примере линейные размеры отнесены к длине малой полуоси эллипса. Дуга контакта О А задана параметрами = —0,4 и дд — —0,65, которым соответствует угол ад — 0,287 в точке А. Ось эллипса наклонена к границе полупространства под углом = = 0,869. Центр эллипса находится с точке ж = —0,852, = 1,658. Длина границы контакта и толщина пластического слоя полупространства равны 1с — = 0,331 и /г = 0,12 соответственно. Силы и момент, действующие на цилиндр, равны N = 0,672, Г = 0,134, М = 0,716. Угол наклона свободной поверхности в точке А равен 3 = 0,462. Увеличение угла контакта ад приводит к увеличению угла (3 и уменьшению угла ф. При ф = О получаем предельное значение ад, при котором устанавливается стационарное пластическое течение полупространства при скольжении эллиптического цилиндра. Нормальное давление на границе контакта изменяется от 1,687 в точке А до 2,460 в точке О. [c.588]

При замкнутом контуре расход газа, равный на стационарном режиме интенсивности источников др, проинтегрированной по соответствующему объему, известен, а в результате решения определяются прочие параметры газа, в частности, его энтропия и энтальпия торможения. В этом случае разные линии тока проходят в области источников энергии разный путь. В итоге энтропия и энтальпия торможения разных частиц газа оказываются разными. Однако увеличение при фиксированных 1р и длины цилиндрического участка приводит к тому, что и здесь поток в области вне источников становится безвихревым. [c.127]

Величину [ЛВ] обычно называют оптической длиной. Докажем теперь, что кривые, для которых величина [ЛВ стационарна при фиксированных точках Л и Ву или (что эквивалентно) геодезические линии рассматриваемого пространства совпадают со всеми возможными решениями уравнения (2.4.6), т. е. со всеми возможными лучами. Если через Л и В (сопряженные точки) проходит большее число лучей, то в большинстве случаев эти лучи имеют одинаковую оптическую длину [ЛВ у так что мы можем определить функцию К(Л, В)у совпадающую с оптической длиной лучей. Эту функцию называют точечной характеристикой среды, и ее свойства мы рассмотрим более подробно в разд. 2.15. [c.122]

Аналогично мы поступаем в геометрии — средством определения объекта может явиться задание его дифференциальных свойств, описываемых соответствующими дифференциальными уравнениями, а может служить и некоторое вариационное требование. Так, геодезическая линия определяется как кривая на поверхности, главная нормаль в точках которой сонаправлена с нормалью поверхности и это немедленно приводит к записи дифференциальных уравнений геодезических линий но последнюю можно полностью определить как кривую, дающую кратчайшее расстояние между двумя достаточно близкими точками на поверхности. Требование, чтобы интеграл, определяющий длину линии на поверхности, имел стационарное значение, является гариационной формулировкой задачи о геодезических. [c.642]

Вагнер В. В., Неголономные многообразия, для которых дифференциальные уравнения линий стационарной длины имеют первый линейный интеграл, Ученые записки Саратовск. ун-та, сер. физ-матем., т. 1 (14), 1938. [c.499]

В эксперименте интерферометр освещался светом неон-гелиевого лазера, излучающего одну частоту. Это позволило удалить подвижное зеркало М2 на несколько метров и продемонстрировать возможность наблюдения интерференции при столь большой разности хода, так как длина когерентности для лазерного излучения значительно больше Lkq,- 3 30 см, характерной для обычных источников света. Но очевидно, что если зеркало М2 будет передвигаться на расстояние, меньшее 1-ког ( о близко к нулю — световые пути внутри интерферометра примерно равны, Д/ изменяется в пределах нескольких сантиметров), то анало гичная интерференционная картина будет наблюдаться при освещении интерферометра светом обычного (нелазерного) источника, например спектральной линией, излучаемой газоразрядной плазмой, с шириной й/.дои В этом убеждают нас, в частности, классические опыты Майкельсона, который измерял видимость V интерференционных колец при постепенном увеличении разности хода, создаваемой перемещением зеркала М2. Но если при остановках зеркала М наблюдалась стационарная интерференционная картина, то при его движении в указанных пределах неизбежно должен возникать плавный переход от одной стационарной картины к другой, т.е. ее изменение во времени, и появится бегущая интерференционная картина. [c.396]

На первый взгляд отсюда можно было бы сделать следующий вывод. Рассмотрим стационарное обтекание какого-либо тела потоком жидкости. На бесконечности натекающий поток однороден его скорость v = onst, так что rotv = О на всех линиях тока. Отсюда можно было бы заключить, что rotv будет равен нулю и вдоль всей длины всех линий тока, т. е. во всем пространстве. [c.32]

Оказывается, что решению, приводящему к наименьшему значению Rkp, отвечает чисто мнимая функция (/г). Поэтому при /г = ккр не только Imoo = О, но и вообще со = 0. Это значит, что первая потеря устойчивости стационарным вращением жидкости приводит к возникновению другого, тоже стационарного течения ). Оно представляет собой тороидальные вихри (их называют тэйлоровскими), регулярно расположенные вдоль длины цилиндров. Для случая вращения обоих цилиндров в одну сторону, на рис. 14 схематически изображены проекции линий тока этих вихрей на плоскость меридионального сечения цилиндров [c.145]

В 1926 г. с целью уменьшения количества стыков — одного из самых уязвимых элементов конструкции рельсового пути — на железных дорогах СССР была введена термитная сварка короткомерных рельсов. С середины 30-х годов наряду с нею стала применяться более производительная электродуго-вая сварка, а в 1943 г. впервые был применен еще более совершенный способ электроконтактной сварки со стационарными и передвижными сварочными установками, получивший в дальнейшем преимущественное распространение. Положительный опыт рельсосварочных работ и совершенствование сварочной технологии привели к разработке конструкций так называемого бесстыкового пути, составляемого из 800-метровых рельсовых сварных плетей, чередующихся со вставками из нескольких рельсовых звеньев нормальной длины. Первая экспериментальная проверка отдельных участков такого пути, характерного высокой стабильностью и обеспечивающего плавность хода подвижного состава при больших скоростях движения, была предпринята в Советском Союзе еще в 1935 г. Тогда же проф. К. Н. Мищенко разработал теоретические основы его конструирования. Но широкое применение его на эксплуатируемых и вновь строящихся линиях началось, как и в большинстве других стран, лишь в послевоенный период — с появлением в путевом хозяйстве тяжелых рельсов и более совершенных рельсовых скреплений. К концу 1970 г. общая длина бесстыкового пути будет доведена примерно до 20 тыс. км, преимущественно на тех же направлениях, для которых предусматривается укладка железобетонных шпал [16]. [c.219]

Проведение термометрирования образца при неизотермическом нагружении позволило выявить градиенты температур вдоль образца. Температуры измерялись малоинерционными хромель-алю-мелевыми термопарами диаметром 0,2 мм, привариваемыми на рабочей части образца с интервалом 5-т-10 мм. Запись осуществлялась на приборах ЭПП-09. На рис. 5 показано распределение температур в процессе нагревов и охлаждений с частотой 0,25 цикла/мин. Видно, что с переходом от нагрева (сплошные линии) к охлаждению (пунктирные линии) на рабочей длине 10 мм в середине образца знак градиента становится отрицательным. Сопоставление распределения температур при стационарном и нестационарном режимах позволяет заключить, что при принятой в испытаниях скорости изменения программы порядка 50 -т- 100%/мин градиенты температур на рабочей длине образца близки к градиентам при стационарных режимах [21]. [c.68]

Рис. 5.22. Эпюры удельных стационарных гидродинамических нагрузок (сплошные линии) и (штриховыв линии, увеличено) по длине труб 1—3

Стержень, непрерывно движущийся со скоростью w (точнее, отрезок бесконечного стержня постоянной длины), показан на рис. 5.8. В установившемся режиме движения пространственная форма стержня остается неизменной. Такой режим движения принято называть стационарным двиокением. Основная особенность стационарного режима движения заключается в том, что для внешнего наблюдателя стержень в целом (по отношению к покоящейся сийтеме координат) сохраняет свое положение в пространстве, несмотря на имеющуюся скорость продольного движения — движения, когда вектор абсолютной скорости всегда направлен по касательной к осевой линии стержня. Иногда такое состояние равновесия называют кажущимся покоем стержня. Понятие стационарного движения справедливо и в относительной системе координат, например во вращающейся (см. рис. 5.4). В дальнейшем будем представлять стержень, находящийся в абсолютно гибкой безынерционной трубке, имеющей ту же длину (рис. 5.9, а). Рассмотрим элемент стержня (рис. 5.9, б), совпадающий в данный момент с элементом трубки. В отличие от уравнения равновесия, полученного в гл. 3, в данном случае на стержень действует распределенная нагрузка [c.105]

Солитоны. Др. фактором, способным предотвратить опрокидывание нелинепно11 В., является реактивная дисперсия, не связанная с диссипацией энергии. В ур-нии (27) она связана с последним слагаемым в правой части. В случае, если = 0, v=0, т, е, диссипацией можно пренебречь, ур-ние (27) наз. ур-нием Кортеве-га—де Фриса [его линейный вариант даёт ф-ла (13)1. Этому ур-нию подчиняются достаточно длинные слабонелинейные В. на поверхности водоёмов, в плазме, в эл.-магн. линиях и др. оно сыграло важную роль в развитии матем. теории нелинейных В. И здесь первоначально плавное движение эволюционирует как простая Б., но затем включается дисперсия, и по мере обострения фронта на нём появляются осцилляции. В результирующем движении снова типично формирование В,, близких к стационарным. Стационарные решения ур-нин Кортевега—де Фриса — это, вообще го- [c.325]

Принятый здесь критерий разрушения совпадает с тем, который был предложен Мак-Клинтоком и Ирвином [69], и состоит в том, что трещина будет расти тогда, когда пластическая деформация в точке на линии движения трещины, отстоящей от вершины на заданном характерном для данного материала расстоянии, достигнет критической величины. Пусть с и л с — соответственно критическая пластическая деформация (некоторый эквивалент совокупности компонентов пластической деформации на пределе текучести) и характерное расстояние, о которых только что шла речь тогда трещина будет расти при выполнении равенства 2це з/й(, = в точке Х[ = Хс на прямой х 2 = 0. Если уровень пластической деформации в точке Хс меньше Ус то трещина расти не будет кроме того, пластическая деформация в точке Хс не может превышать значения ус- Для целей настоящей работы характерная длина исключается из рассмотрения вместо нее вводится критический упругий коэффициент интенсивности напряжений /Гзс- Величина Кзс определяется по значению напряжений на удаленной границе для упругого тела со стационарной трещиной той же конфигурации, что и исследуемое тело из упруго-идеально-пластического материала. Таким образом, согласно Райсу [77], введенные характеристики материала связаны соотношением [c.110]

По причинам, которые подробно рассмотрены Брустом и др. [71, 721, контур Г при определении Т из (3.7) отличается следующими свойгтвамп при любой длине трещины, раскрывающейся по типу 1, Ге включает r себя полуокружность радиуса е с центром в перемещающейся вершине трещины и прямые линии, расположенные за вершиной параллельно оси трещины на расстоянии Е. В результате Ге при определении Т из (3.7) более не пре1ставляет собой окружность радиуса е, как в случае определения Jt для стационарной трещины с помощью (3.2). [c.164]

Отсюда следует, что Ах = X/sin 0. Например, при 0 = 15° sin 0 = 0,26 и поэтому Дх 4A 2 мкм, т.- е. пластинка должна быть способна разрешить линии, расположенные на расстоянии 2 мкм. Обычно разрешающая способность фотопластинок выражается в числе линий на 1 мм длины, которые пластинка может разрешить. В рассмотренном случае требуемая разрешающая способность составляет 500 линий/мм. Желательно иметь пластинки с еще большей разрешающей способностью. Для этого приходится использовать очень мелкие зерна галоидного серебра, что уменьшает чувствительность пластинки. Поэтому пластинки с высокой разрешающей способностью обладают низкой чувствит ьностью и требуют больших времен экспозиции, достигающих нескольких секунд при небольших мощностях лазеров. В течение времени экспозиции необходимо обеспечить стационарность процесса экспозищш и относительную неподвижность приборов и предмета съемки с точностью до доли длины волны (обычно Х/4). При использовании импульсньк лазеров большой мощности времена экспозиции могут быть уменьшены до продолжительности импульса (миллисекунды и меньше). В этих условиях можно снимать голограммы быстродвижущихся объектов. [c.255]

Известно, что излучения раскаленных паров и газов дают линейчатые спектры. Каждая линия спектра данного газа соответствует переходу электрона в атоме с одной орбиты на другую илн, говоря точнее, переходу атома из одного стационарного состояния в другое. Если энергия атома в первом состоянии Еу, а во втором Е , причем 1> 2, топри переходе из первого состояния во второе атом излучает фотон, частота V и длина волны X которого определяются из соотношения [c.131]

Можно ожидать, что многие, если не большинство мыслимых типов нарушений существующих фундаментальных постулатов в области ультрамалых масштабов — введение неоднородности или неизотропности пространства-времени, ограниченной измеримости пространственно-временных событий и т. п. (см. [3 ) — обусловливают лишь приближенную применимость самого понятия стационарного состояния. Соответственно, допуская такие нарушения, мы приходим к возникновению у линий перехода особой сверхширины , зависящей от элементарной длины. [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...