Длина оптическая

Чем точнее определяется момент выхода и возвращения сигнала, тем меньшей можно сделать длину оптического пути при той же погрешности в измерении скорости. Поэтому применение различных оптических затворов (например, практически безынерционной ячейки Керра см. гл. 3) позволяет использовать [c.45]

Если пропустить мощную волну частотой со через кристаллическую кварцевую пластинку, изменяя длину оптического пути, проходимого лучом в пластинке, то поток энергии второй гармоники, выходящий из пластинки, тоже изменится, причем можно подобрать такие условия, чтобы поток менялся от максимального значения до нулевого. Экспериментальная зависимость мощности второй гармоники на выходе кварцевой пластинки от угла 0 между направлением падающей волны и нормалью к поверхности пластинки показана на рис. 36.2. [c.303]

Поглощение (абсорбция) лучистой энергии стеклом зависит преимущественно от его химического состава, а также длины оптического пути луча в стекле и в принципе носит избирательный характер, так как лучи различных длин волн как в видимой, так и в невидимых частях спектра поглощаются стеклом неодинаково. [c.460]

Д, — К0э( х )ициент поглощения света стеклом d <— длина оптического пути луча в стекле (т. е. его толщина). [c.461]

Во многих случаях можно ограничиться качественной оценкой напряжения по величине деформации, но при этом возникают затруднения в точном обмере длины до и после деформации. Величина деформации составляет часто меньше 0,10/о измеряемой длины, а потому точность определения тем больше, чем меньше измеряемая длина. При измерении длины оптическим методом точки могут быть нанесены как пересечение двух линий, прочерченных иголкой. [c.250]

Квантовые интерферометры на основе лазера с трехзеркальным резонатором. На рис, 137 приведена схема лазера с трехзеркальным резонатором. Зеркала I н 3 вместе с активной средой 2 образуют лазер. Изменение длины оптического пути либо за счет перемещения зеркала 4, либо за счет изменения характеристик среды между зеркалами 3 и 4 приведет к модуляции интенсивности лазерного излучения. [c.233]

В случае синхронизации мод при непрерывной накачке выходной пучок состоит из непрерывного цуга импульсов, в котором интервал между двумя соседними импульсами равен времени полного прохода резонатора 2L/ (см. рис. 5,46,6). Активная синхронизация осуществляется, как правило, либо модулятором на ячейке Поккельса, либо акустическим модулятором, что более общепринято, поскольку потери, вносимые этим модулятором в резонатор, меньше, Акустооптический модулятор, используемый для синхронизации мод, отличается от того, который применяется при модуляции добротности (см, рис, 5,30), поскольку грань, к которой прикреплен преобразователь, и противоположная грань оптического блока вырезаны параллельно друг другу. Звуковая волна, возбуждаемая преобразователем, теперь отражается назад противоположной гранью блока. Если длина оптического блока равна целому числу полуволн звуковой волны, то возникают звуковые стоячие волны, В этих условиях, если частота звуковой волны равна и, дифракционные потери будут промодулированы с частотой 2(о. Действительно, дифракционные потери достигают максимума в те моменты времени, когда имеет место максимум амплитуды стоячей волны. [c.321]

Клинья. Штоки с односторонним продольным пазом. Штриховые меры значительной длины (оптические линейки). Тонкостенные гильзы с односторонней зубчатой рейкой. Продольно-разрезные трубы и гильзы. Те же детали, что в предыдущей категории жесткости, ио при худшем соотношении длины и размеров поперечного сечения [c.221]

При расчете оборачивающих линз с Заданной длиной оптической трубы приходится решать задачу о наивыгоднейшем [c.187]

Выражения для аберраций фазовой пластинки могут быть получены на основании зависимости длины оптического пути от координат точки пересечения луча с пластинкой. [c.565]

Следует отметить, что волоконные элементы становятся тем более необходимыми и полезными, чем больше отношение длины оптической системы к ее диаметру. Действительно, большая длина системы требует наличия некоторого числа коллективов, причем это число растет с увеличением отношения длины к диаметру. В этом случае оптические системы из линз становятся сложными и все же ие поддаются исправлению в отношении некоторых аберраций, в частности, кривизны. В этом случае применение волоконных элементов становится целесообразным, а в некоторых случаях является. единственным способом решения ряда задач оптического приборостроения. [c.576]

В формуле (Х.62 ), выражающей длину оптического пути в среде объектов [c.594]

При формулировке исчисления Джонса пренебрегалось отражением света от поверхностей волновой пластинки. Такие отражения обычно уменьшают прохождение электромагнитной энергии. Однако если поверхности пластинки оптически гладкие, то интерференционные эффекты могут приводить к уменьшению или увеличению коэффициента пропускания в зависимости от длины оптического пути. [c.160]

Электрооптический эффект используется также для отклонения световых пучков [10]. На рис. 8.19 иллюстрируется принцип действия такого отклоняющего устройства. Представим себе оптический волновой фронт, падающий на кристалл, в котором длина оптического пути зависит от поперечной координаты х. Этого можно достичь, если сделать так, чтобы скорость распространения (т. е. показатель преломления п) зависела отх, как на рис. 8.19. Если пока- [c.333]

Времена продольной и по- Т , перечной релаксации Длина оптического резона- L тора [c.6]

Поскольку в формировании светового поля для записи важную роль играет разность фаз, то, кроме амплитудных шумов, важную роль играют флюктуации фаз, вызванные флюктуациями длин оптических путей во всех звеньях системы. До сих пор фазовым шумам не придавали значения и поэтому они изучены весьма слабо. К таким шумам, напрнмер, приводят флюктуации [c.56]

На выходе телевизионного тракта в системе голографического телевидения необходимо получить не изображение голограммы в виде пространственной модуляции яркости экрана электронно-лучевой трубки, а пространственную модуляцию какого-либо оптического параметра среды коэффициентов пропускания (отражения), преломления или длины оптического пути. [c.176]

Таким образом, для определения напряженности поля в точке I, т) плоскости Рг, необходимо найти длину оптического пути г от этой точки до точки X, у плоско-206 [c.206]

Рассмотрение методов голографической интерферометрии сфокусированных изображений с единичным увеличением показывает, что их чувствительность при контроле изменения формы объектов совпадает с чувствительностью, обеспечиваемой при использовании френелевских голограмм. Чувствительность голографической интерферометрии определяется соответствием количества интерференционных полос изменению длины оптического пути на трассе объект - голограмма и на практике при значительных изменениях длины оптического пути (более 100 мкм) оказывается чрезмерно высокой, наблюдатель бывает не в состоянии разрешить соседние интерференционные полосы. Поэтому в ряде случаев возникает задача уменьшения чувствительности интерферометрического контроля изменения формы объектов. [c.67]

Лазерный метод позволял работать при более коротких выдержках (секунды вместо минут) и не добиваться того, чтобы длины оптических путей опорного и объектного пучков в точности были равны друг другу, а также не требовал применения специальных мер для устранения больших разностей оптических путей между пучками, обусловленных накоплением смещений положений пучков. С другой стороны, степень когерентности лазера оказалась в сотни и тысячи раз больше той, которая требовалась тогда для голографического процесса, и проблема шума, которая и так была главной в голографии, стала еще большей. В конечном счете мы выбрали лазер, но [c.19]

Преимущества голограммы с локальным опорным пучком обусловлены тем, что опорная волна формируется из объектной. Это означает, что опорная и объектная волны проходят одинаковые расстояния от источника и, следовательно, можно смягчить требования к временной когерентности источника. В данном случае можно записать голограмму протяженного объекта, и при этом не нужно обеспечивать одинаковые длины оптического пути опорной и объектной волн или использовать источники света с очень большим временем когерентности. [c.236]

Поскольку голография использует явление интерференции, полное изменение Ad длины оптического пути объектного пучка за время экспонирования должно быть не более чем Я/2, где Я — длина волны источника света. Из-за этого жесткого ограничения для успешной регистрации движущегося объекта или частицы наиболее важную роль играет геометрия применяемого оптического устройства. В связи с этим изучим два предельных случая геометрии схемы голографирования с боковым опорным пучком. [c.321]

Рассмотрим голографическое устройство, схематически представленное на рис. 1. Это устройство оказывается очень подходящим для голографирования стационарного объекта, поскольку при этом большая часть энергии излучения возвращается от объекта к фотопластинке. В этом случае вектор распространения излучения к( к = 2лА) либо параллелен, либо антипараллелен направлению вынужденного движения объекта. Считаем, что если за время экспонирования объект перемещается из положения Хо в новое положение Xi на расстояние Ах, то общее изменение длины оптического пути Ad=2A.t. Используя предельное требование к допустимому изменению длины оптического пути в голографическом устройстве, получаем, что 2Ax<)J2, откуда Дл < Я/4. Следовательно, для того чтобы записать хорошую голограмму, объект за время экспонирования нельзя перемещать на расстояние, большее чем Я./4. Эта геометрия допускает перемещение объекта на минимальное расстояние. На рис. 2 показан противоположный случай. Основное [c.321]

Акустическая голография во многом похожа на оптическую голографию благодаря многим аналогичным свойствам акустики и оптики. Но длина звуковой волны значительно превышает длину оптической волны. Поэтому в общем случае большая длина волны приводит к тому, что разрешение в акустической голографии оказывается много меньше, чем в оптической. [c.327]

Дифракция света на синусоидальной фазовой решетке, обусловленная периодическими изменениями длины оптического пути, может быть связана либо с местными изменениями показателя преломления, либо непосредственно с изменениями длины оптического пути, либо с тем и другим одновременно. [c.461]

Кноп в работе [10] показывает, что пропускание t(k) составляющей нулевого дифракционного порядка для прямоугольной фазовой решетки равно ( )=со5 (лаД), где а — разность длин оптических путей, и что решетка при %=та, где т — целое число, пропускает весь свет в нулевой порядок, а при A,=(m+V2) а направляет весь свет в высшие порядки. Селективность к цвету основана на зависимости дифракционной эффективности нулевого порядка от длины волны. На рис. 14 показана теоретическая зависимость [c.478]

Рассмотрим задачу о прохождении луча света через некоторую область 1 (рис. 11.1), показатель преломления которой в направлении координатных осей х и у отличается от показателя преломления окружающей среды. Очевидно, в соответствии с законом преломления Снеллиуса луч света после прохождения области / должен отклоняться от первоначального направления. Поведение луча после прохождения через неоднородность фиксируется в плоскости экрана 2 тремя измеряемыми параметрами смещением б между точками А и А углом отклонения е луча от первоначального направления временем запаздывания т прихода луча в точку А (по более длинному оптическому пути) по отношению к времени прихода луча в точку А. Па регистрации трех указанных параметров световой волны основываются три основных метода оптической визуализации неоднородностей плотности в газодинамическом потоке. Эти методы называют соответственно прямотене- [c.216]

Внешнее электрическое поле ориентирует молекулы, обладающие электрическим моментом (дипольным, квадрупольным и т. п.), в результате возникает анизотропия и показатели преломления пц(вдоль поля) и п 1 (перпендикулярно полю) становятся различными 11 —п =КпЕ , разность хода необыкновенного и обыкновенного лучей равна = Кп1Е , здесь К — постоянная Керра, м /В , п — показатель преломления в отсутствие поля, I — длина оптического пути, м Е — напряженность электрического поля, В/м. [c.872]

Когда изнашивание приводит к большим изменениям размеров деталей, о величине линейного износа судят по разности размеров до и после испытаний. В качестве мерительного инструл1ента могут применяться концевые меры длины, оптические инструментальные микроскопы, микрометры и т. д. Приборы, позволяющие определять размеры с точностью до 1 мкм, дают возможность оценить. линейный износ с точностью не менее 5 мкм. Увеличение погрешности связано с наличием деформации, неточностью установки инструмента, непостоянством температуры измерений.- С помощью микрометрирования можно найти лишь конечную величину износа без оценки его динамики. Увеличение количества замеров связано с еще большими погрешностями из-за необходимости дополнительных разборок-сборок. Износ покрытий при изнашивании о закрепленные абразивные частицы рекомендуется [159] оценивать методом микрометрирования, измеряя длину пальчиковых образцов с точностью не менее 0,01 мм. [c.95]

После настройки образец из мягкого сплава заменяют испытуемым, вырезанным из слитка стекла в виде цилиндра или призмы с выходом на торец (2x2 мм) участка контактной поверхности. В положении П наклон объектодержателя нивелируется винтами так, чтобы изображение нити накала осветителя (12) оптической системы вошло в очерченные по пробному образцу контуры на экране (15). Поскольку длина оптического рычага (ломанная ГДЕЖЗ, рис. 2, б) превышает величину 1500 мм, совмещение изображения нити накала осветителя на экране относительно очерченного контура с погрешностью до 2 мм обеспечивает точность нивелирования более 1 мкм по всей поверхности исследуемого образца (до 4 мм ). [c.213]

Если коллиматор и зрительную трубу закрепить на направляющих станины станка, а на подвижной части поместить плоское зеркало (фиг. 5), то длина оптического рычага удвоится и соответственно повысится чувствительность установки. Такая установка называется автоколли- [c.120]

Муфты тупиковые для оптического кабеля МТОК-96 предназначены для сращивания строительных длин оптических кабелей любого типа и с любыми бронепокрова-ми, с диаметром оболочки до 25 мм. Имеют несколько вариантов комплектации. Вариант MTOK-96-01-IV предназначен для монтажа ОК, проложенных в грунте. [c.220]

В настоящее время известны две группы оптических систем, образующих изображения предметов. Признаком, отличающ,им друг от друга эти группы, является ход изменения длины оптического пути с апертурным углом. Для первой группы хорошо известных оптических систем, состояш,нх из лннз и зеркал, длина оптического пути от точки объекта до его изображения является постоянной или почти постоянной вдоль всех лучей, пересекаюш,их любую точку входного зрачка. Для второй—менее известных н не получивших распространения оптических систем, примером которых служит зонная пластинка Сорэ или ее видоизменения (зонная пластинка Вуда [71 и др.), длина хода непостоянна и может изменяться на любое число длин волн, но принимаются меры к тому, чтобы длина оптического пути для всех точек работающей части зрачка могла быть представлена в виде а -Ь АХ, где а величина, составляющая по возможности небольшую часть длины волны й — любое целое число X — адина волны. [c.562]

Для расчета на ЭВМ удобно добавить к системе две плоские непреломляющие плоскости AfiPj и Nf p (одну до первой поверхности, вторую после р-й), касающиеся первой и последней поверхностей у. вершин Oi и Ор, и произвести расчет волновой аберрации видоизмененной системы указанным образом, рассчитывая длину оптического пути от нулевой до р Н- 1)-й поверхностей. Такой прием позволяет избавиться от добавления крайних членов уравнения (VIII.19). [c.600]

Применять SSFM-метод относительно просто. Как показано на рис. 2.2, длина световода делится на множество сегментов, которые не обязательно должны быть одинаковой длины. Оптический импульс преобразуется от сегмента к сегменту в соответствии с уравнением (2.4.8). А именно, оптическое поле А (z. Г) сначала проходит расстояние А/2, на котором действует только дисперсия групповых скоростей при этом используются алгоритм БПФ и уравнение (2.4.5). В точке Z + А/2 поле умножается на нелинейный фактор, который характеризует действие нелинейности на полной длине сегмента А, и. [c.51]

Здесь Tj = Zo +x /2zo -z и tj =Zq +j /2zq - z обозначают длины оптических путей интерфе1жрую1цих пучков. [c.48]

В голографии предъявляются высокие требования к механической стабильности элементов голографической системы и всей системы в целом во время экспонирования. Это очевидно из того факта, что голограмма представляет собой записанную на материал интерференционную картину. Если во время экспонирования относительная фаза Аф между объектным и опорным пучками изменится на величину л, то интерференционные линии перекроются и интерференционная картина разрушится. Величина я в относительной фазе эквивалентна разности длин оптических путей опорного и объектного пучков, равной Х/2, поскольку Дф=/г Д/, а Д/=Дф//г= =я//г следовательно, Д/=Х/2. Таким образом, механическая нестабильность, вызывающая за время экспонирования изменение длины оптического пути на Х/2, недопустима. [c.317]

Оптическое рассеяние поляризованными II неполяризо-ванными участками сегнето-электрика Фазовые изменения, связанные с изменениями длины оптического пути Изменения отражения от тонких деформируемых зеркальных элементов [c.434]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...