Параметры полу универсальные

Приближение среднего поля описывает поведение системы тем хуже, чем сильнее флуктуации, так как в теории среднего поля коррелированные флуктуации параметра порядка не учитываются. Соответственно этому набор критических показателей, вообще неодинаков для различных фазовых переходов. Поэтому универсальность фазовых переходов второго рода надо понимать в том смысле, что для группы определенных фазовых переходов критические показатели одни и те же, причем таких групп может быть несколько. В тех случаях, когда в силу внутренних особенностей системы флуктуации в ней оказываются слабыми, справедлива теория Ландау, и критические показатели будут иметь значения, вытекающие из этой теории. Последнее справедливо очевидно для сверхпроводящих переходов и для фазовых переходов в некоторых сегнетоэлектриках. [c.254]

Замеряются проверяемые параметры деталей с помощью универсальных мерительных инструментов с ценой деления в 10 раз меньшей поля допуска на проверяемый размер по чертежу. Проверку можно проводить на партии деталей от 10 до 30 шт. [c.259]

Следует отметить, что использование принципа локального подобия в теории турбулентного переноса, разработанного в трудах ряда исследователей, в том числе В.М. Иевлева [15], позволил распространить на случай течения в пристенном слое витых труб известные полуэмпирические теории турбулентности. Условия применимости этого принципа определяют, основываясь на анализе уравнения баланса энергии турбулентности. Главными членами этого баланса являются члены, описывающие процессы возникновения и подавления турбулентности. При этом характеристики турбулентного переноса в каждой точке определяются только входящими в уравнение баланса энергии турбулентности характеристиками усредненного течения, полями объемных сил и свойствами турбулентности I. Поэтому безразмерные связи (1.54). .. (1.61) можно рассматривать как универсальные локальные законы турбулентного переноса. С ростом масштаба I члены уравнения баланса энергии турбулентности, описывающие генерацию турбулентности, возрастают, а диссипативные члены убывают. Поэтому величина I может быть определена формулой, в которую входят только геометрические параметры потока, например (1.54). [c.26]

Случай второй. Теплообмен происходит при столь значительной неоднородности температурного поля в текущей среде, что ее физические параметры, в том числе и плотность, следует считать изменяющимися в зависимости от местной температуры. Числа Маха малы по сравнению с единицей, что позволяет пренебрегать сжимаемостью среды. Заданными являются геометрические параметры, характерная скорость, характерная абсолютная температура среды Гер, о, абсолютная температура стенки Т , предполагаемая повсеместно одинаковой, а также уровень давления, на котором развивается процесс. Физические параметры изменяются с температурой по простым степенным формулам типа ы/Но = (Г/То) , где п есть число для каждого данного параметра универсальное. Это последнее свойство присуще в довольно широких пределах газам. Для плотности газов п — —1, для коэффициента вязкости и теплопроводности п = 0,76 в среднем, по Карману). Теплоемкость зависит от температуры гораздо слабее. Газы, рассматривав мые в состояниях, близких к критическому, а также капельные жидкости отличаются более сложными свойствами. [c.100]

Опыты, проведенные на двух моделях разного размера при различных значениях режимных параметров, показали прежде всего наличие автомодельности поля температур. Характер изменения относительной температуры в поперечном сечении циклона напоминает профиль избыточной температуры в свободной турбулентной струе и также может быть представлен универсальной кривой в относительных координатах, приведенных на рис. 1. [c.178]

Мы рассмотрели физическое содержание гипотезы подобия и некоторые ее следствия на примере магнитной системы. Однако важнейшей чертой современного развития этой теории является ее универсальность применимость ее к весьма широкому классу физических систем. Помимо жидких и магнитных систем можно указать на фазовые переходы в сегнетоэлектриках, упорядочивающихся сплавах, жидком гелии, сверхпроводниках. Общей чертой всех этих систем является возможность введения локального параметра порядка <р(г). Таким параметром может являться разность плотностей жидкости и пара, плотность намагничения и плотность поляризации в магнетиках и сегнетоэлектриках, локальное значение параметра Nао аь сплавах и т. д. Этот параметр может рассматриваться как некое классическое поле — поле упорядочения, подобное звуковому или электромагнитному, причем в каждой точке пространства это поле флуктуирует. [c.447]

В результате анализа процессов штамповки в режиме сверхпластичности с использованием вышеуказанных методов возможно определить технологические параметры процессов, скоростные условия в очаге деформаций и влияние на поле скоростей основных факторов, сопровождающих эти процессы. Применение метода конечных элементов для моделирования процессов штамповки позволит получить универсальную методику определения технологических параметров изготовления тонкостенных оболочек различных степеней сложности. [c.404]

В первой главе изложены методы исследования самоорганизующейся конденсированной среды, которые представляют основу дальнейшего рассмотрения. В 1 мы показываем, каким образом производится обобщение стандартной картины фазовых переходов первого и второго рода на синергетическую картину превращения. Основой используемого подхода является схема Лоренца, в рамках которой эволюция системы представляется параметром порядка, сопряженным ему полем и управляющим параметром. Показано, что кинетическая картина фазовых переходов проявляет универсальность, состоящую в наличии на фазовом портрете квазистационарного участка, положение которого не зависит от микроскопических деталей. Проведен анализ возможных режимов эволюции системы в ходе превращения. [c.7]

Параграф I посвящен исследованию кинетики фазовых переходов, течение которых представляется параметром порядка, сопряженным полем и управляющим параметром, роль которого играет энтропия. В предельных случаях соотношений между временами релаксации указанных величин проведено аналитическое и численное исследование фазовых портретов, отвечающих различным кинетическим режимам. Показано, что благодаря критическому возрастанию времен релаксации параметра порядка и сопряженного поля колебательное поведение реализуется, если затравочное время релаксации управляющего параметра намного превышает значения для других степеней свободы. В противоположном случае все фазовые траектории быстро сбегаются к универсальному участку. [c.14]

Треугольное полукрыло с острой передней кромкой при достаточно большом угле отклонения также вызывает отрыв потока от пластины, на которой оно установлено (фиг. 45). В спектре предельных линий тока наблюдается основная линия растекания 1, линия вторичного отрыва (стекания) 2 и линия повторного присоединения (растекания) 3. Максимум теплового потока достигается на линии 1. Зависимость его величины от отношения давления за ударной волной, отходящей от передней кромки полу-крыла, р в к давлению на пластине вне области возмущения от полукрыла Ря при различных углах стреловидности передней кромки и углов атаки полукрыла является универсальной (фиг.46) Отношение давлений,— по-видимому, наиболее важный параметр при взаимодействии скачков уплотнения с пограничным слоем [151. [c.301]

Эта характеристика соответствует вариации показаний универсальных приборов. Она определяет величину поля рассеивания случайных погрешностей измерения. Погрешность срабатывания является следствием зазоров в кинематической цепи датчика и изменения характеристики сил трения этой цепи, а также следствием случайного изменения параметров электрической цепи, в которую включен датчик, случайных температурных погрешностей, некомпенсируемых технологических погрешностей и др. При определении погрешности срабатывания с помощью универсальных измеритель- [c.525]

Получены универсальные алгебраические выражения для коэффициентов турбулентной вязкости и температуропроводности смеси в вертикальном направлении, зависящие от локальных значений таких параметров среды, как кинетическая энергия турбулентных пульсаций, динамические числа Ричардсона и Колмогорова, а также от внешнего масштаба турбулентности. Выведено алгебраическое уравнение для турбулентного числа Прандтля. Использование величины турбулентной энергии в качестве аргумента в выражениях для коэффициентов турбулентного обмена позволяет (при решении дополнительного дифференциального уравнения) приближенно учитывать неравновесность турбулентности по отношению к полям средних скоростей и температур, которая имеет место в свободных течениях в слоях с поперечным сдвигом скорости. [c.273]

Погрешность (нестабильность) срабатывания определяется полем рассеивания случайных отклонений средства автоматического контроля подобно вариации показаний универсальных измерительных приборов. Нестабильность срабатывания автоматических измерительных систем зависит от изменения характеристик сил трения элементов системы, зазоров в кинематической цепи прибора, изменения параметров электрической схемы включения датчика и др. [c.134]

Эта характеристика соответствует вариации показаний универсальных приборов. Она определяет величину поля рассеивания собственно случайных погрешностей измерения. Погрещность срабатывания является следствием зазоров в кинематической цепи датчика и изменения характеристики сил трения этой цепи, а также следствием случайного изменения параметров электрической цепи, в которую включен датчик, случайных температурных погрешностей, некомпенсируемых технологических погрешностей и др. При определении погрешности срабатывания с помощью универсальных измерительных устройств к указанным составляющим добавляются случайные погрешности этих устройств и погрешности, зависящие от оператора. [c.132]

На Британских железных дорогах поезд состоит из 15 платформ. Максимальная скорость движения 120,7, а средняя 80,5 км/ч, масса брутто 1000 т, длина 264,5 м. В таких поездах в Англии и других западно-европейских странах наряду с закрытыми контейнерами универсального типа перевозят крупно-тоннажные открытого тиПа и специальные, также отвечающие параметрам ИСО. На платформах длиной 19,05 м размещают в любом сочетании контейнеры различной массы брутто. Высота пола платформы над уровнем головки рельса 940 мм. Конструктивная особенность платформы — фиксаторы в гнездах рамы. Фиксаторы входят в фитинги днища контейнеров и предотвращают сдвиг последних в продольном и поперечном направлениях. [c.202]

Универсальная влажнопаровая труба (стенд /П на рис. 2,1) позволяет проводить исследования турбинных решеток в поле оптического прибора. Для этой цели служит рабочая часть, схематически показанная на рис. 2.5. Решетка профилей, скрепленных по торцам тонкими пластинами, имеющая прозрачные каналы, укрепляется в поворотных кольцах, в которых установлены оптические стекла. Конструкция допускает исследования решеток различного типа в широком диапазоне углов входа потока изменение угла входа существляется поворотом решетки и соответствующим перемещением направляющих, подвижно соединенных с концевыми лопатками. Предусмотрена специальная организация потока на входе и за решеткой, обеспечивающая возможность изучения решеток в неравномерном поле скоростей при разной дисперсности жидкой фазы и рассогласовании скоростей фаз. Все рабочие части стенда /// имеют систему измерений, включающую определение параметров потока на входе и выходе дисперсности, скольжения капель и степени влажности, полного и статического давлений, направления потока, температуры торможения, а также распределения давления по обводам каналов, пульсаций полного и статического давлений. [c.29]

Волновые уравнения. Из всего сложного и разветвлённого семейства волновых движений можно выделить более или менее элементарные, но универсальные типы В., что позволяет рассматривать их поведение с общих позиций, независимо от их физ. природы. Эта общность проявляется прежде всего в том, что волновые движения разл. физ. объектов (полей) описываются однотипными ур-ниями или соотношениями. Для систем с непрерывно распределёнными параметрами это обычно дифференц. ур-ния в частных производных, связывающие изменения ф-ций, характеризующих волиовоо поле, по времени и координатам. Эти ф-ции могут быть как [c.316]

Подобие режимов комлрессора означает, что при этом Лк и Т1к остаются постоянными, так как они выражаются только через отношение давлений и температур на входе и выходе. Поэтому, в каких бы условиях ни испытывался компрессор, при постоянстве чисел Ма и Ми всегда будут получаться одни и те же значения Як и Т1к. Следовательно, если характеристики компрессора строить не в параметрах Св и , а в критериях подобия Ма и Ми, то они не будут зависеть (при указанных выше допущениях) от условий эксперимента, т. е. будут универсальными. В частности, характеристики, снятые в стендовых условиях, будут оставаться справедливыми для условий полета. Или, например, при стендовых испытаниях в целях снижения мощности для привода компрессора могут применяться такие установки (вакуумного типа), в которых давление на входе в процессе испытаний может быть значительно меньше атмосферного (или меньше соответствующего давления в условиях полета) и т. д. При этом не следует забывать, что применение теории подобия будет давать правильные результаты при соблюдении всех указанных выше условий (допущений), т. е. при наличии автомодельности по числу Re, а также при подобии полей параметров газа и при отсутствии пульсаций потока (нестационарности) на входе в компрессор. [c.123]

Предположим, что после быстрого нагружения (ё = ё ) до уровня упругой деформации г = г и выдержки была получена изображенная на рис. А5.20 кривая ползучести. Тогда в произвольный момент времени (точка А) по тангенсу угла наклона касательной к кривой ползучести в данной точке состояния может быть определена скорость ползучести ра- Учитывая, что скорость ползучести является полем на плоскости г, е , по текущим значениям координат г, г для данного момента найдем секущий модуль Q. Продолжив луч ОА, получим точку А диаграммы г =/(е). Теперь легко находятся касательный модуль ЦС ) и отношение 9 = = ОАЮА. Таким образом, получены два значения для определения одной точки на кривой Ф(6ао) при данной температуре. Изменяя положение точки А, можно с помощью уравнения (А5.41) охватить диапазон изменения реологической функции, отвечающей интервалу г < у < Гд. Заметим, что вместо кривой первой стадии ползучести (при г = onst) для определения реологической функции могут быть использованы результаты испытаний на релаксацию ( = onst) либо данные промежуточного процесса длительного деформирования, реализованного при некотором значении параметра жесткости нагружения I. Это связано с универсальностью уравнения состояния (А5.41) и позволяет более свободно выбирать программу испытания. [c.186]

Таким образом, для решеток волноводного типа угол полного прохождения ф =ar os 4- 02S2 4--..) имеет универсальный характер — он существует при произвольных отношениях ширин щелей к периоду, практически не зависит от глубины решетки и в длинноволновой области —от частоты. Последние две особенности принципиально отличают это явление от описанных в следующем параграфе эффектов резонансного прохождения волн сквозь решетки волноводного типа. Условия б = Л//> 0,25 и и <0,3 дают количественную характеристику понятиям ненулевой высоты и длинноволновой области. При б < 0,25 вблизи угла полного нерезонансного прохождения решетка также практически полностью прозрачна (см. рис. 17, б). Если при нормальном падении и и б будут такими, что поле резонансным образом будет полностью проходить через решетку, то при них зависимость i Во от угла падения (см. рис. 54, б) становится несущественной вплоть до угла полной прозрачности (2.34). Если же при ф = О параметры X, б соответствуют минимуму Во , то зависимость jBol от ф носит резонансный характер с шириной резонансов порядка 0 (см. рис. 54, а, б). В диапазоне 0,4 < и < (1 sin ф) также существуют углы полной прозрачности, но они сдвигаются в область меньших углов падения (рис. 55, в), чем это дает (2.34), и их положение зависит от б (см. рис. 54, г). Амплитуда отмеченных на рис. 55, г осцилляций с уменьшением и стремится к нулю. [c.106]

Oi — Oz — onst) н построения изоклин использова.шз поляризационную установку МВ-50 Меопта (ЧССР) и универсальный пресс повышенной точности УП-7. Более точные измерения параметров изоклин и порядков полос в зонах концеятрации напряжений производили на координатно-синхронном поляриметре КСП-7. Поля постоянных сумм главных напряжений ( fi + 02 = onst) строили с помощью электроинтегратора ЭГДА-9-60 [171]. [c.95]

Развитие флуктуационной теории критических явлений ло Связано с использованием методов квантовой теории по. [118, 119]. Вильсон [120, 121], исходя из аналогии квантов( теории поля и статистической механики фазовых переходе развил метод ренормализационной группы — последовательно сокращения числа степеней свободы системы путем изменен масштаба. Оказалось, что критические показатели завис только от размерности пространства d и числа компонент (ра мерности) параметра порядка п. Переходы с одинаковой ра мерностью параметра порядка относятся к одному классу ун. версальности. Так, жидкости, растворы, бинарные сплав ориентационные фазовые переходы" в кристаллах галогенид аммония, анизотропные ферро- и антиферромагнетики вход, в один класс универсальности с моделью Изинга, поскольку всех этих объектах п= (параметр порядка — скаляр лж. однокомпонентный вектор). В сверхтекучем Не комплексщ параметр порядка — волновая функция — двухкомпонентнь. вектор (п=2), в изотропном ферромагнетике п=3 и т. д. Э другие классы универсальности. Важно отметить, что критич ские показатели зависят только от статистических свойств с стем , т. е. они не выражаются через константы фундаме тальных взаимодействий. Можно сказать, что критические пок затели сами являются своеобразными мировыми постоянным В этом состоит уникальность главного результата совр менной теории критических явлений. [c.88]

Еще в начале 20 века было установлено, что классическая мехарика Ньютона, развитая для макромира, описывет движение тел по вполне определенной траектории. Квантовая механика связана с поведением квантового физического поля, определяемого существованием универсальной постоянной Планка. Она названа квантом действия. Возникновение противоречия между классической и квантовой механикой были сняты И. Пригожиным [5] (см. раздел 2.3.). В соответствии с теорией необратимых процессов И. Пригожина, эволюция любой динамической системы включает переход устойчивость - неустойчивость - устойчивость . Если такие переходы отсутствуют, то система погибает , так как не способна к своему развитию [5]. Точки перехода являются критическими (точками бифуркаций), при достижении которых возникает высокая чувствительность системы флуктуациям в связи с нарушением ее симметрии. Это определяет неравновесный фазовый переход, в процессе которого происходит самоорганизация новой структуры, более адаптивной к нарушениям симметрии [5]. Как было показано в 1 главе, отношение критических управляющих параметров для предыдущей точки бифуркаций () к последующей (Xn+i ) является мерой адаптивности системы к нарушению симметрии, связанной с функцией F еамоподбного перехода от предыдущей к последующей точке бифуркаций [c.85]

Приведенные данные показывают, что известная универсальность феноменологической картины фазового перехода присуща не только термодинамическому поведению, но и кинетическому (точнее, динамическому). в работе [13] было обнаружено еще одно проявление универсальности кинетической картины фазового перехода. Авторы [13] исходили из того факта, что в ходе фазового перехода величина щ Ь) параметра порядка может изменяться неавтономным образом. Так, если оказываются существенными стрикционные эффекты, то упорядочение среды сопровождается появлением поля деформации, которая, как известно, играет роль вторичного эффекта, связанного с появлением самосогласованного поля, сопряженного величине параметра порядкаОбычно [c.17]

Согласно фазовым портретам, показанным на рис. 6, универсальность кинетического поведения системы проявляется как при тл < г,, так и при Tft > т,. В первом случае выход на универсальный участок происходит за счет быстрого изменения сопряженного поля h t) при практически неизменном параметре порядка ri t) onst (рис. 6 о), а во втором наблюдается обратная картина — величина параметра порядка изменяется очень быстро, а сопряженное поле почти не меняется (рис. 6 в). В промежуточной области гл универсальность проявляется только при малых начальных значениях сопряженного поля Л(0) и параметра порядка т (0) h 0) < Ло> vi ) < Щ (рис. 65). В отличие от ранее рассмотренных случаев универсальный участок фазовых траекторий имеет не спадающий, а нарастающий характер. [c.30]

Что касается режимов (а)-(с1), то здесь критическое поведение системы не нарушает иерархичность (1.67) в соотношении кривизн обусловленную неравенствами (1.64) между временами релаксации т, и система быстро выходит на универсальный режим. Так, например, в режиме (а), где наибольшей является кривизна а наименьшей конфигуративная точка очень быстро скатывается по поверхности зависимости У г ук,8) вдоль оси к, менее быстро — вдоль 5 и затем плавно движется по универсальному участку траектории. Иными словами в режимах (а)-((1) поверхность зависимости У г ,к,8) имеет вид узкого желоба, дно которого отвечает универсальной траектории. То обстоятельство, что она не параллельна оси, отвечающей наименьшей кривизне х , означает зависимость от соответствующего параметра экстремальных значений вдоль других осей. Например, в режиме (а) экстремальные значения Ло 7). 8й т ) сопряженного поля и управляющего параметра за время т приобретают функциональную зависимость типа (1.4), (1.5). [c.46]

Наконец, существуют еще три фактора, которые, однако, должны учитываться прн выборе коэффициента добротности 202]. Первый состоит в том, что если мы хотим сравнивать электростатические и магнитные линзы, то необходимы более универсальные коэффициенты добротности, которые не зависели бы от специфических характеристик электрического и магнитного полей. В качестве величины, к которой отнесены абер рации, можно выбрать один из следующих параметров физиче ская длина фокусирующей системы, ее эффективная длина, определяемая, например, (3.197), протяженность поля линзы (расстояние (Ь—а) на рис. 46), рабочее расстояние в пространстве объектов или изображений, фокусное расстояние в пространстве объектов или изображений и т. д. Все они дают различную информацию о работе линз и позволяют проводить их сравнение. [c.352]

Магнитные поля — постоянные, синусоидальные, пульсирующие и импульсные — с каждым годом все шире применяются при лечении радикулитов, ожогов, переломов. Магнитное поле способно эффективно снимать боли, но при условии точной дозировки его параметров. А параметры серийной магнитотерапевтической аппаратуры, например, типа Полюс", настроенной и градуированной на заводе-изготовителе, изменяются при транспортировке и при эксплуатации в больницах и поликлиниках. Для метрологического обеспечения Полюсов" в МИФИ разработан универсальный малогабаритный автоматизированный магнитометр на современной микроэлектронной базе. Он позволяет достаточно просто измерить индукцию и другие параметры магнитного поля в той точке тела, на которую воздействует магнитное поле, проверить и откалибровать лечебную аппаратуру. [c.156]

А интенсивная работа в областях молекулярных компьютеров (иначе — биокомпьютеров) и искусственного интеллекта, вполне возможно, подсказывает", что будущие универсальные карманные средства измерений будут оснащены интеллектуальными молекулярными датчиками, различающими оптические изображения, осязающими и распознающими форму поверхности твердых тел, ощущающими градиенты и распределение химических веществ, измеряющими параметры электромагнитных полей. [c.167]

Степень достоверности и универсальности СФММ определяется как конкретными особенностями физико-математического содержания и структуры моделей, так и объемом проверки ее выводов в различных ситуациях. При этом, чем в большем количестве ядерных испытаний апробированы выводы модели, чем разнообразнее типы и степень надежности ЯЗ, проходящих ядерные испытания, чем информативнее используемые в испытаниях средства диагностики, тем при прочих равных условиях эффективнее СФММ, позволяющая рассчитать все это многообразие параметров и ситуаций. Когда изученное поле различных систем и параметров становится достаточно большим, для решения различных вопросов разработки ЯЗ формируется целая система аналогов, и при этом возникает возможность использования методов экспертных оценок с минимальным применением прямых расчетов СФММ. [c.160]

Измерения параметров акустических полей. Использование акустооптических взаимодействий для измерения параметров акустических полей является одной из наиболее важных областей их применений [1—8]. Причиной тому, наряду с универсальностью и бесконтактностью, служит то обстоятельство, что с их помощью можно определять практически все параметры звука — длину волны, интенсивность, поглощение и т. д. Много важных экспериментальных результатов, касающихся распространения и взаимодействия когерентных и тепловых акустических волн в различных средах, получено именно оптическими методами ). Конкретные способы и методики акустооптических измерений довольно многообразны, однако все они базируются на закономерностях дифракции света на звуке ( 2—4). Например, в случае раман-натовской дифракции длину звуковой волны можно определить по доплеров- [c.354]

До сих пор мы говорили только о профиле средней скорости турбулентного потока однако физические соображения, приведшие нас к универсальному закону турбулентности вблизи стенки и к понятию логарифмического пограничного слоя, могут быть с тем же правом применены и к исследованию любых других одноточечных моментов поля скорости вблизи плоской стенки. Все эти моменты в пределах слоя постоянного напряжения трения, очевидно, могут зависеть лишь от параметров z, т, v и р, т. е. должны представляться в виде произведения некоторой степени дииамической скорости ы, на универсальную функцию (свою для каждого момента) от безразмерного расстояния z+ =. z ,/v. При достаточно больших значениях z+ статистический режим турбулентных пульсаций не должен уже зависеть и от коэффициента вязкости v поэтому в случае центральных моментов (не зависящих от средней скорости и) соответствующие универсальные функции должны стремиться к постоянным значениям при z+ oo. Рассмотрим в качестве примера одноточечные вторые моменты пульсаций и, v и w. Таких моментов всего имеется шесть, но два из них (а именно u v и v w ) тождественно обращаются в нуль вследствие симметрии нашей турбулентности относительно плоскости Охг, так что остается лишь четыре [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...