Принцип локальности

Принцип локального действия можно установить в следующей форме напряжение в данной точке однозначно определяется исто-рией деформирования в произвольно малой окрестности данное материальной точки. [c.131]

Будем предполагать, что история деформирования в произвольно малой окрестности рассматриваемой точки полностью описывается градиентом деформации F. Это представляет собой ограниченную форму принципа локального действия, поскольку могут быть существенны и градиенты движения (определяемого уравнением (3-3.1)) более высокого порядка. Предположение о постоянстве плотности, принцип детерминизма напряжения и принцип несуществования естественного состояния удовлетворяются, если в качестве соотношений, определяющих состояние простой жидко-сти постоянной плотности, взять следующие два уравнения [c.141]

Можно показать, что наряду с предысторией градиента деформации следует также рассмотреть предысторию градиента температуры. Эта идея широко дискутировалась [12], и даже была построена термодинамическая теория [13], включаюш ая влияние предыстории градиента температуры. Однако такое включение предыстории градиента температуры противоречит принципу локального действия в применяемой здесь его ограниченной форме. Мы рассматриваем простые материалы, или материалы первой степени , которые, говоря широко распространенным языком, можно охарактеризовать как материалы, чувствительные в первом приближении к тому, что происходит и что происходило в прошлом по отношению к температуре и движению в окрестности рассматриваемой точки. В качестве характеристики движения можно в первом приближении рассмотреть первый градиент деформации (само положение материальной точки X рассматривать бессмысленно). По отношению к температуре соседних точек первым приближением будет температура рассматриваемой материальной точки. Рассмотрение первого градиента температуры было бы поправкой второго порядка, сравнимой с включением второго градиента деформации. [c.160]

С точки зрения Г.П. Гладышева [2], важным при изучении открытых систем, обменивающихся энергией и веществом с окружающей средой, является разделение термодинамических и кинетических факторов изучаемых явлений и рассмотрение локального равновесия. Принцип локального равновесия означает справедливость всех уравнений термодинамики для бесконечно малых элементов массы (объема неравновесных систем). [c.22]

П. Принцип локального действия. Оператор f зависит только от функций хф, т), где Ь принадлежит произвольно малой окрестности точки а. Другими словами, на напряженное состояние в точке а оказывают влияние лишь процессы, протекающие в бесконечно близких к ней точках. [c.36]

Принцип локальной симметрии трещина распространяется в направлении оси симметрии напряженного состояния, измененного в связи с малым распространением трещины [c.482]

Следует отметить, что использование принципа локального подобия в теории турбулентного переноса, разработанного в трудах ряда исследователей, в том числе В.М. Иевлева [15], позволил распространить на случай течения в пристенном слое витых труб известные полуэмпирические теории турбулентности. Условия применимости этого принципа определяют, основываясь на анализе уравнения баланса энергии турбулентности. Главными членами этого баланса являются члены, описывающие процессы возникновения и подавления турбулентности. При этом характеристики турбулентного переноса в каждой точке определяются только входящими в уравнение баланса энергии турбулентности характеристиками усредненного течения, полями объемных сил и свойствами турбулентности I. Поэтому безразмерные связи (1.54). .. (1.61) можно рассматривать как универсальные локальные законы турбулентного переноса. С ростом масштаба I члены уравнения баланса энергии турбулентности, описывающие генерацию турбулентности, возрастают, а диссипативные члены убывают. Поэтому величина I может быть определена формулой, в которую входят только геометрические параметры потока, например (1.54). [c.26]

Большое значение имеют экспериментальные работы, направленные на исследование формы начальной поверхности текучести и ее трансформации в процессе пластического деформирования материала. При этом обычно считается, что ус.ловие текучести является функцией только местного напряженного состояния и не зависит от распределения напряжений в окрестности рассматриваемой точки (принцип локальности). Перемещение и изменение [c.136]

Принцип локального равновесия означает справедливость всех уравнений равновесной термодинамики для бесконечно малых элементов массы (объема) неравновесных систем. Согласно этому принципу, состояние неравновесной системы характеризуется локальными термодинамическими потенциалами, которые зависят от времени только через характеристические термодинамические параметры, причем для всех термодинамических величин справедливы уравнения классической термодинамики. Это позволяет строить рассмотрение неравновесных открытых систем на анализе термодинамической самоорганизации структур, в которых локализован некий квазиравновесный процесс. В этом случае эволюцию системы можно рассматривать как ее переход через ряд термодинамических квазиравновесных состояний, а зависимость системы от времени описывать с помощью параметров, контролирующих наиболее медленный процесс. [c.14]

Смысл принципа локальности заключается в том, что значения активных переменных и эволюционные уравнения для внутренних параметров состояния в окрестности рассматриваемой точки определяются только значениями реактивных переменных в окрестности этой точки. Если отказаться от принципа локальности, то в этом случае возможно построение более сложных, нелокальных моделей сплошной среды. [c.182]

После преобразования второго слагаемого в правой части (4.2.3) согласно принципу локальности следует формулировка закона сохранения количества движения [c.182]

Деформируемое тело в процессе обработки металла давлением можно рассматривать как незамкнутую термодинамическую систему, в которой протекает неравновесный и необратимый термодинамический процесс. Однако принципы локального равновесного состояния и аддитивности в термодинамике необратимых процессов позволяют воспользоваться законом сохранения энергии движущихся систем [c.148]

Итак, исходя из выше перечисленного, сформулируем принцип локальности следующим образом в расположении и взаимодействии компонентов композитов со случайной структурой имеет место ближний порядок. [c.38]

В данной главе рассмотрен метод, основанный на принципе локальности и использующий эффект ближнего порядка во взаимодействии неоднородностей. Это обстоятельство является важным, так как позволяет использовать метод локального приближения для изучения сред как с периодической, так и со случайной структурой. Результаты численного решения тестовых задач подтвердили достоверность метода локального приближения [247]. [c.86]

Рассмотрим вопрос о минимальном количестве окружающих центральный элемент и области П слоев типовых элементов, необходимом для получения достоверного результата решения периодической задачи (5.1)—(5.3). Следуя принципу локальности, можно предположить, что достаточно ограничиться только одним окружающим слоем. [c.90]

Следует, однако, отметить, что принцип локального равновесия справедлив только для так называемых явлений переноса (теплопроводность, диффузия и т. д.). В случае вязких сопротивлений, необратимых химических реакций и т. д. соотношение (2.12) перестает быть справедливым даже локально и должно быть заменено соотношением [c.46]

Принцип локального действия не предусматривает предположения об однородности. Напротив, зависимость напряжениа от истории деформирования может быть различной в различных-материальных точках. [c.131]

Долгое время считалось, что для нелинейных систем требуется применение законов неравновесной термодинамики. Г.П. Гладышев [2] развил подходы макротермодинамики, позволяющие использовать законы классической термодинамики для открытых систем путем введения принципа локального равновесия. В соответствии с этим принципом любая открытая система может быть представлена как квазизакрытая, в которой открытые подсистемы поме-uieHbi в термостат. Это позволяет для описания сложных систем применить уравнения классической термодинамики, используя представления о средней удельной энергии Гиббса (энергия Гиббса, отнесенная к локальному объему). [c.3]

Большое количество задач теории упругости решается с использованием принципа локальности эффекта самоуравновешенных внешних нагрузок—принципа Сен-Венана. Согласно этому принципу, если в какой-либо малой части тела приложена уравновешенная система сил, то она. вызывает в теле напряжения, очень быстро убывающие по мере удаления от этой части (экспоненциальный характер затухания напряжений). [c.6]

Большое значение при решении многих задач в теории упругости имеет принцип локальности эффекта самоурав- [c.9]

Рис. 9.14. Порядок размеров площадки на торце тонкостенного стержня, которую еще можно считать локальной в формулировке принципа Сен-Венана или принципа локальности эффекта самоуравновешенной системы сил, приложенной к локальной площадке.

Общий метод построения движений манипуляторов был предложен в работе [1], где сформулирован критерий оптимизации движения и рассмотрен вопрос построения оптимальных движепий-на основе принципа локальной оптимизации. Для изучения основных свойств и особенностей предложенного метода был разработан реализующий его алгоритм и составлена программа построения движений четырехзвенного манипулятора с пятью степенями свободы [2], кинематическая схема которого приведена на рисунке. При построении оптимальных движений в [1] не учитывались возможные ограничения подвижности в кинематических парах манипулятора. Соответственно в [2] предполагалось, что все пять вращательных пар манипулятора допускают неограниченные изменения обобщенных координат ф . Учет ограничений подвижности Б кинематических парах приводит к усложнению алгоритма построения оптимальных движений манипулятора. [c.56]

Для диагностирования машин в сфере эксплуатации могут использоваться два вида приборов, требующие съема контролируемых элементов или позволяющие осуществлять контроль без демонтажа и съема элементов. Приборы первого вида строятся в основном, на изложенных выше принципах локальной и интегральной диагностики, в том числе — с использованием приборов всех классов системы АСНК. Приборы второго вида могут создаваться двумя путями [c.223]

КВАНТОВАЯ ХРОМОДИНАМИКА (КХД) — квантовая теория сильного взаимодействия цветных глюонных п кварковых полей. Построена на основе принципа локальной калибровочной инвариантности относительно преобразований в трёхцветном комплексном пространство внутренних симметрий. По совр. представлениям, КХД составляет основу описания сильного взаимодействия между адронами и ответственна аа силы, связывающие кварки в адроны. [c.311]

В основу КХД положен принцип локальной цветовой сим,метрии, к-рый утверждает, что можно независимо изменять цветовые состояния отд. кварков. Это возможно, разумеется, лишь при наличии глюонного поля, способного принять на себя избыточный цвет. Эквивалентность разл. цветовых состояний формулируется математически как инвариантность (точная) относительно преобразований цветовой группы причём параметры групповых преобразований могут зависеть от точек пространства-времени. Такие теория наз. калибровочными. Принцип локальной калибровочной инвариантности позволяет однозначно фиксировать лаграннгиан хромодинамики, к-рый подобен элсктродпнамич. лагранжиану, во учитывает цветовые степени свободы. В результате напряжённости глюонного поля отличаются от напряжённостей элек-трич. и маги, полей электродинамики дополнительными нелинейными по калибровочному полю членами. Наличие нелинейных членов, необходимых для калибровочной инвариантности КХД, приводит к само действию глюонов. Др. словами, глюоны обладают цветовыми зарядами (в отличие от фотонов, не обладающих электрич. зарядами). Это, в свою очередь, приводит к наиб, важному свойству КХД — эффекту а н-тиэкраиировки заряда, к-рый означает, что эффективный - заряд кварков и глюонов велик на больших расстояниях и становится малым при уменьшении расстояний. Вследствие этого свойства С. в, на малых II больших масштабах оказываются совершенно различными. На малых расстояниях или при больших передаваемых импульсах [больше (2—3)ГэВ] эфф, цветовой заряд стремится к нулю. Это свойство получило назв. асимптотической свободы. Кварки и глюоны на малых расстояниях ведут себя как почти свободные частицы, и все процессы с их участием. можно рассчитывать по теории возмущений, непосредственно используя исходный лагранжиан КХД. Массы кварков и, , 5 при этом малы (токовые массы я- 4 МэВ, [c.500]

Совр. теория, как уже отмечалось, выделяет в качестве таких частиц бесструктурные частицы со спином V2 кварки и лептоны. Такой выбор позволяет, опираясь на принцип локальной калибровочной инвариантности, построить весьма успешную схему описания сильного и эл.-слабого взаимодействий Э.ч., получившую назв. стандартной модели. [c.605]

Дальнейшим шагом является, как известно, механика общей теории относительности с ее зависимостью кривизны пространства от присутствия масс и принципом локальной неотличимости поля тяготения от поля сил инерции переносного движения. [c.4]

В пятой главе изучается и обосновывается положение принципа локальности, связанное с существованием ближнего порядка в мно-гоч 1СТичном взаимодействии элементов структуры композитов. Раз-работан метод анализа неоднородных полей деформирования в компонентах композитов, названный методом локального приближения. Суть метода заключается в замене краевой задачи для бесконечной области, заполненной микронеоднородной средой и находящейся в условиях произвольно заданного макрооднородного напряженного со- [c.10]

На основе принципа локальности и в подтверждение его получены новые решения краевой задачи теории упругости композитов со случайной структурой (см. гл. 3), а также приведены два новых метода решения краевых задач мехгшики композитов метод периодических составляющих (см. гл. 4) и метод локального приближения (см. гл. 5). [c.38]

Система нагружения по отношению к локальной зоне (ячейке периодичности) — зто окружающс1Я ее область материала, в пределах которой затухает возмущение, вызванное деформацией рассматриваемой локальной зоны. Опираясь на рассмотренный в 2.3 принцип локальности, сделаем предположение в отношении характеристик жесткости нагружающей системы. Зависимость указанных характеристик от координат на границе выделенной локальной зоны определяется преимущественно расположением, формой, размерами и свойствами лишь ближайших к ней элементов структуры. [c.124]

Общность принципа детерминизма позволяет учитывать влияние на напряженное состояние в окрестности рассматриваемой частицы процессов, происходящих на конечном расстоянии от этой частицы. Однако эффектом действия на расстоянии обычно пренебрегают и используют принцип локального действия, который, по существу, означает зависимость свойств среды в окрестности рассматриваемой в момент времени t часгицы от координат этой часгицы. В соответствии с предложениями А.А.Ильюишна, в окрестности частицы с радиусом-вектором L = onst задан процесс деформации (процесс нагружения), если тензор деформаций (тензор напряжений) для этой частицы задан в виде непрерьшно дифференцируемой функции времени в рассматриваемом интервале изменения времени. [c.127]

МЕТОД СКЛЕЙКИ КОНФОРМНЫХ ОТОБРАЖЕНИИ. В теории конформных отображений установлен ряд вариационных принципов, позволяющих рценить влияние вариации некоторого участка границы на геометрические параметры отображения. Используя гидродинамическую трактовку соответствующих результатов, можно сформулировать принцип локального влияния формы границы изменение формы отдельного участка границы вызывает возмущение потока лишь в некоторой окрестности этого [c.312]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...