Энергия турбулентных пульсаций

Энергия турбулентных пульсаций (общий уровень) [c.105]

Из выражения (17) вытекают также следующие выводы интенсивность распада пленки определяется в основном количеством удельной энергии турбулентных пульсаций в силу того, что полное изменение турбулентных напряжений по сечению пленки должно быть равно нулю, на свободной поверхности пленки [c.132]

Для уточнения квазистационарной методики расчета турбулентной вязкости необходимо рассмотреть уравнение энергии турбулентных пульсаций. Для этой цели необходимо умножить уравнение движения для каждой компоненты скорости турбулентных возмущений на и,-, а затем просуммировать по всем трем осям. В результате этих преобразований получим уравнение энергии [c.186]

Связь между турбулентной вязкостью и энергией турбулентных пульсаций можно определить, используя формальную аналогию между движением молекул и молей, т. е. [c.187]

Энергия турбулентных пульсаций определяется по энергетическому спектру [c.189]

Ар,/Аро)- С увеличением параметра 21 i PJ Po) коэффициент теплоотдачи уменьшается. Вероятно это объясняется тем, что появление высокочастотных составляющих регулярных колебаний приводит к увеличению интенсивности скорости высокочастотных турбулентных пульсаций, которые приводят к усилению диссипации энергии турбулентных пульсаций. [c.246]

На рис. 6 приведены зависимости усредненной энергии турбулентных пульсаций в выходном сечении патрубка М (ёо) от геометрических факторов. Анализ этих зависимостей приводит к вы- [c.84]

Аналогичный характер имеют М ( 5) и utU. Усредненное ана- чение энергии турбулентных пульсаций и относительное значение скорости турбулентных пульсаций зависят в основном обобщенные параметры турбулентных гидроупругих колебаний находятся в тесной корреляционной связи с гидродинамическими параметрами квазистационарной модели [c.87]

Выражение (2) пригодно для описания баланса энергии усредненного потока, когда проявление турбулентности учитывается рассмотрением в составляющих баланса во входном в — б) и выходном (О — 0) сечениях патрубка только усредненной энергии турбулентных пульсаций. Переход к стохастической квазистационарной модели, учитывающей не только усредненные характеристики составляющих баланса, но и их отклонение от среднего значения, состоит в вероятностно-статистической интерпретации [c.100]

Функция Su (<о) представляет собой спектральную плотность энергии турбулентных пульсаций и t) при данной частоте со. [c.103]

Энергия турбулентных пульсаций определяется согласно уравнению [c.185]

Имеющиеся экспериментальные и теоретические данные показывают, что величина диссипации энергии не зависит от вязкости жидкости, а определяется компонентами движения, вносящими вклад в энергию турбулентных пульсаций и рейнольдсовы напряжения. [c.188]

Увеличивается относительная кинетическая энергия турбулентных пульсаций (рис. 3) [c.377]

Кинетическую энергию турбулентных пульсаций можно записать в следующем виде [c.90]

Умножая обе части этого уравнения на элемент массы и выполняя интегрирование по некоторому конечному объему т, ограниченному поверхностью 0, получим теорему об изменении кинетической энергии турбулентных пульсаций в данном объеме жидкости в форме Эйлера (гл. II) [c.549]

Левая часть уравнения (1-58) учитывает скорость изменения величин рЛо, р И(, Срр Т и р, являющегося результатом рассеяния части энергии и перехода ее в энергию турбулентных пульсаций. Соответственно уменьшается энергия осредненного движения, что выражается [c.26]

Уравнение для суммы полной энергии осредненного потока и средней кинетической энергии турбулентных пульсаций можно получить сложением уравнений (1-56) и (1-54) д [c.26]

Уравнения энергии в пограничном слое можно получить в виде уравнения для полной энтальпии осредненного движения из (1-58) или для суммы этой энтальпии и кинетической энергии турбулентных пульсаций из уравнений (1-58) и (1-59), получаем соответственно [c.49]

В ламинарном подслое решающее влияние на характер течения оказывает действие вязкости. В переходной области от ламинарного движения иа стенке к развитому турбулентному движению во внешней части слоя вязкое напряжение соизмеримо с турбулентным напряжением. Здесь имеет место усиленный приток кинетической энергии турбулентных пульсаций скорости, отбираемой от осредненного течения, и превращение ее в тепло вследствие диссипации. Касательное напряжение состоит из вязкого Хл = 11 ди/ду) и турбулентного т = —ри и напряжений [c.320]

В таких слоях наступает равновесие между процессами порождения энергии турбулентных пульсаций из кинетической энергии, отбираемой от среднего потока, и непосредственной диссипации в тепло энергии турбулентных пульсаций скорости. [c.333]

По имеющимся экспериментальным данным о состоянии пограничного слоя вблизи отрыва в потоке с положительным градиентом давления можио сделать заключение, что интенсивность турбулентных пульсаций, скорость производства и диссипации энергии турбулентных пульсаций значительно больше, чем в пограничном слое на пластине. [c.334]

Имеющиеся экспериментальные и теоретические работы показывают, что величина диссипации энергии не зависит от вязкости жидкости, а определяется компонентами движения, вносящими вклад в энергию турбулентных пульсаций и рейнольдсовы напряжения. Другие характеристики приводят напряжения одного направления к достижению условия структурного подобия, при котором пульсации скорости в различных точках потока являются статистически подобными. Исходя из указанных основных положений и учитывая размерности, из уравнения энергии (10-33) можно получить следующую связь между градиентами средней скорости и касательного напряжения [c.340]

Подстановка выражений (10-44) в уравнения пограничного слоя для осредненного движения приводит к обыкновенному дифференциальному уравнению с решениями, удовлетворяющими условию постоянства потока количества движения только при / (х — x,) и ио-ч-(х—х ) (это строго выполняется при (Ы1 и)<М1]. В автомодельном потоке этой категории структура турбулентной вязкости и распределения осредненной скорости развивается естественным путем, самопроизвольно, из автомодельных форм на значительном расстоянии вверх по потоку члены в уравнениях движения и энергии, выражающие конвективный перенос осредненным движением соответствующих свойств, имеют тот же порядок величины, что и члены, выражающие локальные эффекты, такие как градиент касательного напряжения или величина порождения энергии турбулентных пульсаций. [c.343]

Благодаря вращательной составляющей скорости и увеличению осевой скорости в пристенной области увеличивается градиент скорости около поверхности, увеличивается неоднородность скоростных полей, заметной становится радиальная составляющая скорости. Дополнительная энергия затрачивается на образование замкнутых циркуляционных течений в цриосевой области (если они имеются) а также на создание вихрей Тейлора Гфтлера около поверхности стенки. Возрастает и энергия турбулентных пульсаций. [c.132]

Первый член характеризует изменение энергии турбулентных пульсаций во времени, второй член — конвективный перенос энергии турбулентных пульсаций осредненным движением, третий — порождение энергии турбулентных пульсаций осредненным движением, четвертый — ди( узию энергии турбулентных пульсаций, диффузию энергии давления, два последних — вязкую диссипацию. [c.187]

Обобщенными параметрами одномерного спектра турбулентных пульсаций являются скорость диссипации энергии е, интенсивность турбулентных пульсаций Ша = и U, где U — усредненная скорость потока, и усредненная энергия турбулентных пульсаций М (йо), вычисленная по данным анализа квазиста-ционарных характеристик потока [2]. [c.76]

Для продольной проекции волнового числа можно найти экспериментальным путем при каждой /-й частоте aj спектральную плотность энергии турбулентных пульсаций, равную Е j) = = UjlHiV.j, учитывающую только одномерные пульсации в направлении движения усредненного потока. Таким образом, в координатах Е (xi), > i можно построить спектрограмму, дающую распределение энергии турбулентных пульсаций по всему исследованному частотному диапазону. Используя параметр Тейлора Я [5], можно выразить спектр через безразмерные величины [c.103]

Эквивалентный коэффициент температуропроводности в турбулентной струе 189 Энергия турбулентных пульсаций 185 Этвеша—Катаямы уравнение 10 Эффективность оребрения при конденсации 68 [c.237]

Левая часть уравнения (1-36) учитывает скорости изменения величин р/о, р Иг, СрЧ Г и р. Эти скорости ЯВЛЯЮТСЯ результатом рассеяния части энергии и перехода ее в энергию турбулентных пульсаций. Соответственно уменьшается энергия осредненпого движения, что выражается стоящим в правой частя уравнения (1-36) членом — [c.16]

Конечно-разностное представление системы уравиещ)й (5.26), (5,27) с коэффициентами Oi, bt. l, dt, ei, зависящими от искомых функций fi (/г — компоненты скорости, энтальпия, температура, энергия турбулентных пульсаций, масштаб турбулентности и т. д.) и их производных, осуществляется по явной и неявной схемам (см. 4.11). В первом случае искомые функции явно определяются по известным значениям функций. Недостатком явных схем является ограничение по шагу счета, вытекающее из условий устойчивости. При нарушении этих условий могут возникнуть физически неправдоподобные результаты. Неявные схемы обладают безусловной устойчивостью. Неудобство неявных схем заключается в необходимости одновременного решения нескольких уравнений. Ниже приведен пример дискретного аналога системы уравнений (5,25), полученного по двухслойной неявной шсстито-чечной схеме [64] [c.184]

Скорость диссипации энергии турбулентных пульсаций в единичном объеме е равна, аналогично дисипацни кинетической энергии из среднего течения, сумме членов вида [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...